高中物理-概念热力学

高中物理-看法热力学高中物理-看法热力学高中物理-看法热力学高中物理看法物理热力学分子动理论一、分子动理论①基本看法：①物质是由大批分子构成的||。①阿伏伽德罗常量：在12克碳单质中||，所含有的碳-12分子个数||。其符号是NA||。我们将此定义为1mol（读作：摩尔||，简称：摩||。）||，其值为6.02×1023mol-1||。单位是：mol-1||。我们将1mol分子的质量叫做摩尔质量||，其符号是M||。单位是kg/mol||。1g/mol=1×10-3kg/mol||。②单分子质量：m分子M||。一般单分子质量的数目级NA是10-27~10-26（kg）||。③分子体积（此公式不合用于气体）：分子Vmol，VNA||此中Vmol是一摩尔物质所对应的体积（摩尔体积）。摩尔体积可由VmolM得||出||。在下.||，理想气体的摩尔体积恒为22.4L/mol||。分子的半径可用立体几何中球体体积公式：V球体4R3得出||。④分子数公式：3nm宏观NAV宏观NAm宏观NAV宏观NA||。MMVmolVmol②分子在永不暂停地做热运动||。①扩散现象：不一样物质能够互相浸透的现象||。扩散现象说了然：分子在永不暂停地做热运动||，温度越高||，扩散越快||。分子之间存在空隙||。②布朗运动：悬浮微粒在流体中永不暂停地做无规则运动的现象||。微粒越小||，布朗运动越显然；温度越高||，布朗运动越强烈||。它间接地反应了液体分子的运动是永不暂停的、无规则的||。③热运动：分子的永不暂停、无规则运动||。第1页/共6页③分子间存在互相作使劲||。①分子间同时存在分子引力和分子斥力||，表现的分子间作使劲是其协力||。②分子引力和分子斥力均随分子间距变大而减小||，但斥力减小更快||。当某一分子受力均衡时||，此时的分子间距r0叫做均衡距离||。③内能：分子势能和分子动能的统称||。分子势能与两分子间距离相关||，分子距离越大||，分子势能越大||。分子动能与温度相关||，温度越高||，分子动能越大||。内能可经过热传达和做功的方式改变||。分子间各作使劲的图像以下：②分子运动速率统计：①不论是低温仍是高温||，其分子运动速率统计图像都呈“中间多||，两端少”的散布规律||，它表示了在某一温度下必定数目的分子||，其单个分子速率为其最小值和最大值的分子个数远远小于单个分子速率为分子均匀速率的分子个数||。②物体的分子均匀速率与温度相关||，温度越高||，均匀速率越大||。分子运动速率统计图以下：气体的性质一、气体状态参量①气体状态参量：①看法：用来描绘气体状态的物理量||。②气体状态参量有温度、体积和压强||。②温度：①看法：权衡物体冷热程度的物理量||，微观上表达了分子均匀动能的大小||。②温标：用来权衡物体冷热程度的标准||。①热力学温标：将-273℃作为零度的温标||。符号是T||。单位是开尔文||，简称开||，写作K||。②热力学温标与摄第2页/共6页氏温标的换算：T=t+273K||，Tt||。③绝对零度：热力学温标中的零点为绝对零度||，即0K||。开尔文以为绝对零度只好无穷靠近||，但不可以达到||。③体积：气体分子能够达到的空间||。单位：立方米m3。单位换算：333||1m=10dmL）=106cm3（mL）④压强：①看法：单位面积上所受的压力||。它的大小决定于单位体积内的分子数和分子的均匀速率||。单位是帕斯卡||，简称帕||，写作Pa||。1Pa=1N/m2||。大气压强：大气压强是由大气重力产生的||。一个标准大气压强为1.013×105Pa||，也可写作为1atm||，此中atm表示标准大气压强||，是压强的非国际制单位||。实质中常用汞柱长度来表示||，其单位是cmHg（读作厘米汞柱）或mmHg（读作毫米汞柱）||。1atm=1.013×105Pa=76cmHg=760mmHg||。③气体压强：①帕斯卡定律：加在密闭流体上的压强||，能够大小不变地由流体向各个方向传达||。②连通器：上端张口||，下端相连的容器||。③连通器原理：在连通器中||，中间液体不中断的同一液体在同一水平液面上压强相等||。由此可知||，在连通器中||，张口的处液风光上压强等于大气压强||。④管柱内随意压强规律：某一段液体上方压强加上此段液体压强等于下方压强||。被液体环绕的气体对两液面压强相等||。二、气体状态参量方程①玻意耳定律（气体的等温变化）：①看法：必定质量的气体||，在温度不变时||，其压强与体积成反比||。②公式：①正比式：p1||。②乘积式：p1V1p2V2||。③比率式：p1V2||。Vp2V1③气体的等温鉴别式：关于其横截面积相等的各气体||，当其初始压强和第3页/共6页体积必定时||，其压强增量与体积增量的关系为：pppV。VV④气体的等温曲线（简称：等温线）：①看法：气体的等温曲线是以体积轴为横轴||，气体的压强轴为纵轴的坐标系中||，由气体等温变化方程获得的一条双曲线||。②规律：由p1得：pV=K（K是常量||，且与气体的摩尔质量、VK||。当温度变高时||，K气体质量及温度相关）||，因此：p值增大||，p-V图V1像就距离坐标轴越远（反比率系数变大）||，p图像就斜率越大（正比率系V数变大）||。②查理定律（气体的等容变化）：①看法：必定质量的气体||，在体积不变时||，其压强与热力学温度成正比||。②公式：①正比式：pT||。②比率式：p1T1||。p2T2③气体的等容鉴别式：①关于其横截面积相等的各气体||，当其初始压强和温度必定时||，其压强增量与温度增量成正比||。即：ppTpt||。TT②关于其横截面积不一样的各气体||，当横截面初始所受压力和温度必定时||，横截面所受压力增量与温度增量成正比||。即：FFTFt||。TT④气体的等容曲线（简称：等容线）：①看法：气体的等容曲线是以热力学温度轴为横轴||，气体的压强轴为纵轴的坐标系中||，由气体等容变化方程获得的一条过原点的倾斜直线||。②规律：由pT得：p=CT（C是常量||，且与气体的摩尔质量、气体质量及体积相关）||。当体积变大时||，C值减小||，p-T图像就斜率越小（正比率系数变小）||。由于开尔文以为绝对零度只好无穷接近||，但不可以达到||，故靠近0K的某一段正比率图线可画成虚线||。值得注意的是||，气体的等容曲线必定是该点与绝对零度（0K）的连线||。⑤热力学温标的根源：最先法国科学家查理用的是摄氏温标||，但是发现：第4页/共6页必定质量的气体||，在体积不变时||，温度每变化1℃||，变化的气体压强就等于其0℃时压强的1/273倍||。即：ptp0p0ptp01t||。可见它t273273其实不与其成正比||，而是线性关系||。英国科学家开尔文提出用热力学温标（即开氏温标）来取代摄氏温标||，即：T=t+273K||。则原方程就化为ptp0TCT（C273为该气体0℃时压强的1/273倍||，关于必定质量的气体||，C是不变的）||，即pT||。在本章中||，一律使用热力学温标||。③盖·吕萨克定律（气体的等压变化）：①看法：必定质量的气体||，在压强不变时||，其体积与热力学温度成正比||。②公式：①正比式：VT||。②比率式：V1T1||。V2T2③气体的等压曲线（简称：等压线）：①看法：气体的等压曲线是以热力学温度轴为横轴||，气体的体积轴为纵轴的坐标系中||，由气体等压变化方程获得的一条过原点的倾斜直线||。②规律：由VT得：V=AT（A是常量||，且与气体的摩尔质量、气体质量及压强相关）||。当压强变大时||，A值减小||，V-T图像就斜率越小（正比率系数变小）||。相同的||，靠近0K的某一段正比率图线可画成虚线||。值得注意的是||，气体的等压曲线必定是该点与绝对零度（0K）的连线||。④理想气体状态方程与克拉伯龙方程①理想气体：①看法：在任何状况下||，气体的状态参量完整依据气体定律变化的气体||。②规律：温度较高||，压强较小的气体较靠近理想气体||。②理想气体状态方程：①看法：必定质量的同种气体||，其压强与体积的乘积||，和热力学温度的比值是一个定值||。②公式：p1V1p2V2T1T2第5页/共6页③克拉伯龙方程：①看法：气体压强与体积的乘积||，和热力学温度的比值||，与该气体的物质的量成正比||。②公式：pVnRmR||，此中n是TM该气体的物质的量||，m是该气体的质量||，M是该气体的摩尔质量||，R是普适气体常量||，且R=8.31J/(molK)||·。③推论：气体的密度与热力学温度的乘积||，随和体压强的比值||，与该气体的摩尔质量成正比||。即：TMMP||。④对普适气体常量的理解：我们从