光学与光子学概述

关于光学与光子学概述第一页，共三十八页，编辑于2023年，星期日主要内容一、关于光的认识二、光辐射的电磁理论三、光的干涉四、光的衍射五、光的偏振六、光的吸收、散射和色散七、光在大气中的传播八、现代光学基础

第二页，共三十八页，编辑于2023年，星期日一、关于光的认识17世纪微粒说18世纪波动说19世纪电磁波20世纪波粒二象性第三页，共三十八页，编辑于2023年，星期日二光辐射的电磁理论

光辐射是电磁波，它服从电磁场基本规律（麦克斯韦方程和介质性能方程）。由于引起生理视觉效应、光化学效应以及探测器对光频段电磁波的响应主要是电磁场量中的电矢量，因此，光辐射的电磁理论主要是应用麦克斯韦方程求解光辐射场电矢量的变化规律。第四页，共三十八页，编辑于2023年，星期日1、光辐射的波动方程

在无源（ρ=0）非磁性介质中，运用麦克斯韦方程并经一系列数学运算可以得到场量所满足的微分方程：(1)这就是光辐射普遍形式的波动方程。方程右边两项反映物质对光辐射场量的影响，起“源”的作用，分别由极化电荷与传导电流引起。第五页，共三十八页，编辑于2023年，星期日2、均匀介质中的平面波和球面波

对于各向同性的无吸收介质，为标量，，利用矢量恒等式，亥姆霍兹方程可改写为：(2)

(3)此方程平面波解的一般形式为

此方程球面波解的一般形式为(4)式k中为波矢量，0为初相。第六页，共三十八页，编辑于2023年，星期日3、电磁场的边界条件

在光电子技术的许多实际应用中，经常涉及在两种或多种物理性质不同的介质交界面（在该处ε、μ发生突变）处光辐射场量之间的关系。这时，求解麦克斯韦方程需要考虑边界条件。

如图1所示，光辐射场的边界条件可以直接由麦克斯韦方程推得：

(5)式中s为界面面电荷密度。第七页，共三十八页，编辑于2023年，星期日在光学波段经常遇到的情况是s等于零，这时，界面两侧的切向分量以及的法向分量均连续。

EtEn1，1，12，2，2图1界面上电场的法向和切向分量第八页，共三十八页，编辑于2023年，星期日三、光的干涉1.基本概念①光的电磁理论光是某一波段的电磁波，其速度就是电磁波的传播速度；可见光在电磁波谱中只占很小的一部分，波长在390~760nm的狭窄范围以内。②相干条件频率相同、振动方向相同、相位差恒定。③干涉的分类分波面干涉、分振幅干涉和分振动面干涉。第九页，共三十八页，编辑于2023年，星期日四、光的衍射1.基本概念①衍射定义光绕过障碍物偏离直线传播而进入几何阴影，并在屏幕上出现光强分布不均匀的现象。②衍射条件障碍物的线度和光的波长可以比拟③衍射的分类a.菲涅耳衍射：近场、求和、点光源。b.夫琅和费衍射：远场、积分、平行光。第十页，共三十八页，编辑于2023年，星期日五、光的偏振⒈五种偏振态①自然光：透过理想偏振片后，光强变为原来的一半。②线偏振光：③部分偏振光：④圆偏振光：⑤椭圆偏振光：第十一页，共三十八页，编辑于2023年，星期日六、光的吸收、散射和色散1.光的吸收：——朗伯定律。2.光的散射：——瑞利定律（天空、太阳、白云）

3.光的色散：第十二页，共三十八页，编辑于2023年，星期日七光波在大气中的传播大气激光通信、探测等技术应用通常以大气为信道。

由于大气构成成分的复杂性以及收受天气等因素影响的不稳定性，光波在大气中传播时，大气气体分子及气溶胶的吸收和散散射会引起的光束能量衰减，空气折射率不均匀会引起的光波的振幅和相位起伏；当光波功率足够大、持续时间极短时，非线性效应也会影响光束的特性，因此有必要研究激光大气传播特性。

第十三页，共三十八页，编辑于2023年，星期日1、大气衰减

激光辐射在大气中传播时，部分光辐射能量被吸收而转变为其他形式的能量（如热能等）部分能量被散射而偏离原来的传播方向（即辐射能量空间重新分配）。吸收和散射的总效果使传输光辐射强度的衰减。

dI/I=(I-I)/I=dl

为大气衰减系，在应用中，衰减系数常用单位为（1/km）或（dB/km），二者之间的换算关系为：

(dB/km)=4.343(1/km)Idl图2第十四页，共三十八页，编辑于2023年，星期日上式积分后得大气透过率：

(6)简化为：(7)此即为描述大气衰减的朗伯定律，表明光强随传输距离的增加呈指数规律衰减。

第十五页，共三十八页，编辑于2023年，星期日因为衰减系数描述了吸收和散射两种独立物理过程对传播光辐射强度的影响，所以可表示为：

(8)

km和m分别为分子的吸收和散射系数；

ka和a分别大气气溶胶的吸收和散射系数。对大气衰减的研究可归结为对上述四个基本衰减参数的研究。

第十六页，共三十八页，编辑于2023年，星期日1）、大气分子的吸收

光波在大气中传播时，大气分子在光波电场的作用下产生极化，并以入射光的频率作受迫振动。所以为了克服大气分子内部阻力要消耗能量，表现为大气分子的吸收。

分子的固有吸收频率由分子内部的运动形态决定。极性分子的内部运动一般有分子内电子运动、组成分子的原子振动以及分子绕其质量中心的转动组成。相应的共振吸收频率分别与光波的紫外和可见光、近红外和中红外以及远红外区相对应。由此，分子的吸收特性强烈的依赖于光波的频率。

第十七页，共三十八页，编辑于2023年，星期日大气中N2、O2分子虽然含量最多（约90%），但它们在可见光和红外区几乎不表现吸收，对远红外和微波段才呈现出很大的吸收。在可见光和近红外区，一般不考虑其吸收作用。大气中除包含上述分子外，还包含有He，Ar，Xe，O3，Ne等，这些分子在可见光和近红外有可观的吸收谱线，但其大气中的含量甚微，一般不考虑其吸收作用。只是在高空处，其它衰减因素都很弱时，才考虑它们吸收作用。

H2O和CO2分子，特别是H2O分子在近红外区有宽广的振动-转动及纯振动结构，是可见光和近红外区最重要的吸收分子，是晴天大气光学衰减的主要因素，它们的一些主要吸收谱线的中心波长如表2-1所示。第十八页，共三十八页，编辑于2023年，星期日表1：可见光和近红外区主要吸收谱线吸收分子主要吸收谱线中心波长(m)H2O0.720.820.930.941.131.381.461.872.663.156.2611.712.613.514.3CO21.41.62.054.35.29.410.4O24.79.6从表1不难看出，对某些特定的波长，大气呈现出极为强烈的吸收，光波几乎无法通过。根据大气的这种选择吸收特性，一般把近红外区分成八个区段，将透过率较高的波段称为“大气窗口”。在这些窗口之内，大气分子呈现弱吸收。目前常用的激光波长都处于这些窗口之内。第十九页，共三十八页，编辑于2023年，星期日2）、大气分子散射

大气中总存在着局部的密度与平均密度统计性的偏离——密度起伏，破坏了大气的光学均匀性，一部分光辐射光会向其他方向传播，从而导致光在各个方向上的散射。在可见光（0.40-0.76m

）和近红外波段，辐射波长总是远大于分子的线度，这一条件下的散射为瑞利散射。瑞利散射光的强度与波长的四次方成反比。

(9)

式中，m为瑞利散射系数（cm-l）；N为单位体积中的分子数（cm-1）；A为分子的散射截面（cm2）；为光波长（cm）。

第二十页，共三十八页，编辑于2023年，星期日

由于分子散射波长的四次方成反比。波长越长，散射越弱；波长越短，散射越强烈。故可见光比红外光散射强烈，蓝光又比红光散射强烈。在晴朗天空，其他微粒很少，因此瑞利散射是主要的，又因为蓝光散射最强烈，故明朗的天空呈现蓝色。

第二十一页，共三十八页，编辑于2023年，星期日2、大气气溶胶的衰减大气气溶胶的概念：大气中有大量的粒度在0.03m到2000m之间的固态和液态微粒，它们大致是尘埃、烟粒、微水滴、盐粒以及有机微生物等。由于这些微粒在大气中的悬浮呈胶溶状态，所以通常又称为大气气溶胶。气溶胶对光波的衰减包括气溶胶的散射和吸收。当光的波长相当于或小于散射粒子尺寸时，即产生米-德拜散射。米-德拜散射则主要依赖于散射粒子的尺寸、密度分布以及折射率特性，与波长的关系远不如瑞利散射强烈（可以近似认为与波长无关）。

第二十二页，共三十八页，编辑于2023年，星期日气溶胶微粒的尺寸分布极其复杂，受天气变化的影响也十分大，不同天气类型的气溶胶粒子的密度及线度的最大值列于表2中。表2霾、云和降水天气的物理参数天气类型N(cm-3)amax(m)气溶胶类型霾M100cm-33海上或岸边的气溶胶霾L100cm-32大陆性气溶胶霾H100cm-30.6高空或平流层的气溶胶雨M100cm-33000小雨或中雨雨L1000m-32000大雨冰雹H10m-36000含有大量小颗粒的冰雹积云C.1100cm-315积云或层云、雾云C.2100cm-37有色环的云云C.3100cm-33.5贝母云云C.4100cm-35.5太阳周围的双层或三层环的云第二十三页，共三十八页，编辑于2023年，星期日1、光子的基本特性爱因斯坦根据光电效应实验并结合普朗克能量子假说,提出了光量子理论:光是一种以光速运动的光子流,光子和其它基本粒子一样,具有能量、动量和质量。它的粒子属性（能量、动量、质量等）和波动属性（频率、波矢、偏振等）之间的关系满足：八、

现代光学基础第二十四页，共三十八页，编辑于2023年，星期日(4)、光子具有两种可能的独立偏振态，对应于光波场的两个独立偏振方向；(5)、光子具有自旋，并且自旋量子数为整数，是玻色子。（电子的自旋量子数为，是费米子。）第二十五页，共三十八页，编辑于2023年，星期日2.原子发光机理①玻尔的氢原子模型：第二十六页，共三十八页，编辑于2023年，星期日Si(111)-7x7表面的原子力显微镜照片

第二十七页，共三十八页，编辑于2023年，星期日②原子发光机理受激吸收概率：为爱因斯坦吸收系数,只与粒子本身的性质有关。为辐射场能量密度为E1能级上的原子数密度,（a)受激吸收处于低能级态的原子在一定条件下的辐射场作用下，吸收一个光子，跃迁到高能级态。第二十八页，共三十八页，编辑于2023年，星期日(b)自发辐射

光子能量：自发跃迁概率：单位时间、单位体积内，上粒子的减少为：于是有：为自发辐射寿命。处于高能级态的原子自发跃迁到低能级态，并同时向外辐射出一个光子（自发辐射只与原子本身性质有关，与辐射场的无关）。第二十九页，共三十八页，编辑于2023年，星期日

(c)受激辐射受激辐射的概率：称为爱因斯坦受激发射系数。处于高能级态的原子在一定条件下的辐射场作用下，跃迁到低能级态，并同时辐射出一个与入射光子完全一样的光子。受激辐射与自发辐射的重要区别在于其相干性。第三十页，共三十八页，编辑于2023年，星期日3.激光①定义：

由激光器产生的，波长在1mm以下的相干电磁辐射，它由物质的粒子受激发射放大产生，具有良好的单色性、相干性和方向性。②含义：光受激辐射放大。“激光”——“Laser”——“Lihgtamplificationbystimulatedemissionofradiation”.③原理：通过辐射的受激发射而实现光放大。第三十一页，共三十八页，编辑于2023年，星期日④特点：单色性佳：

频宽：自然线宽：

多普勒宽度：谱线宽度：相干性强：

相干长度：△lH=c△tH。迈克耳孙干涉仪————光的时间相干性；杨氏实验——光源的空间相干性。方向性好：发散角小→亮度高、照度大。第三十二页，共三十八页，编辑于2023年，星期日⑤种类：亦可按激光器工作方式、激励方式及谐振腔等分。总之，不管怎样分，每一类都包括许多激光器。按激光器工