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文档简介
1(4.2a1
i,
1
j,
FiG证明:式
1 ) i, j i,式
2G
3K
及K2G(1)(查表4.1)
i,
2G1 kkji,
i,
2G1
i,
1
i,
1
ji,
0
i,
1
Fi
i,
21
FiGW1 ijij,证明弹性体总的应变能等于由表面拉力iFi由无应力状态到应力
ui证明:由(4.86和4.85)得W(ij)
ij0
ijdij
(ij)
ij0
当材料是线弹性的时候,应力—ij所以得出
1ijW1
(W)dV2WdV
ijij
ijWdV2
TiuidA
4.9无初始应力和初始应变的材料单元受到一个组合加载历史,产生下列,间中的连续直线路径[Mpa(拉应力,剪应力)]:1(0,0)至(0,68.95)2(0,68.95)3(206.85,68.95)4(206.85,- 为a(J3J2 a为材料常数。简单拉伸下的应力-应变关系为109()5,其中Mpa3121转化为主应力空间中的路径,利用以主应力表达的应力-关系计算该路径末端的应变,与(b)中以和(2
2s s
2aJ
(siks
23
2ij
,
2,
12,
2
a5
10005
5a
3J12219016.41(400),J1(222) 由s1120s12103 43.12103, 42.336 1末端:J1224754.1025(100),J1(222) 由s110s12101 2 2.3521030。 J12219016.41(400),J1(222) 由s1120s12102 43.12103, 20.38103, 0 y y22(e)由 y 68.95(10,-10
得在主应力空间1,2以主应力表达的应力-
3aJ2
(s22J
3J1
)2
)2
23J31p2p3p4754.1025(100siip23 1.1761031.176103 (f)1,344.104.12中描述的各向同性非线性弹性材料,某点处的应变状态ij
104
0 0确定相应的应力状态ij
W和(a)K0
36.54106kN/
kN/31E
31236.54106kN/ 0 0
15.8910kN/21
21
1
17010010456.67
2
yzyz 0sGGmqoct/r0s
t15.891060.8125312106.21043.006106kN/sij2Gseij,应力分量ijijsijpij2GseijKskk又eijijkk3ij
2Gs
s
kk代入合适的Gs、Ks
kN/m2 (b)根据W
r
r
W G
qoct/r
n3oct
t2oct 0
lnq
ac c
c 9K
boct/c
d2oct
代入 56.67104 106.2104 W1.03106Nm/ij ij
2404840
N由WijijijijW
N
m3
N
m3
N6.2σ0σps及σ1=p,σ2=2p,σ3=3p时的屈服值。TrescavonMises(a)σ1=p,σ2=2p,σ3=3p∴(b)vonMises准则得,σps=σ0/√3σ1=p,σ2=2p,σ3=3p时, → 6.5利用Rankine准则确定比例加载路径 , 2p,2p,2p, 根据主应力值
1 1
y1212 22x1222 x 2 2p1f
ft,又32p,所以,13p
36.6m=3Mohr-Coulomb准则,确定3/fc0.3两种情况下在纯剪试验中的屈服应力ps。t tm=3的Mohr-Coulombm
f1sin3,313fcsin1,,当
/f0.3
0.3f
1.3f Mohr-Coulomb1cosc1
13sintan
11.3f
1
0.3fc
c fc0.3fc
fc
fc 2
2
6 c0.53
所以,当
/fc0.3情况下在纯剪试验中的屈服应力
0.53
fc同理,当3/fc0.3时,同样可以求得在纯剪试验中的屈服应力ps0.43fc6.14试验给出精度为±6.895MPa1310.275MPa()2310.275MPa(1,2力空间中的五个应力点也是屈服点;再由于加载方向不重要可得6.15(金晶)已知1 2275.8MPa,假定确定 (II)vonMisesTresca
F
,J)J32.25J2k
T。vonMises(II)Tresca
F
,J)J32.25J2k
(c) ()2 )2
6k1 2 ()22 k
6kTrescamax(1|2
12
1|2
23
1|2
3
|)1 2 max(1|2
12
1|
1|| k根据F(JJJ32.25J2k6 1 J26
6 6 68.95J3s1s2s3p1I13 1 pJ3(68.95F(J,J)J32.25J2 k MT
I IpIp
(1 已知:D ,d=2543.175
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