chapter15电磁场边值关系介质中麦克斯韦方程微分形式_第1页
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文档简介

DdSS

fdVV Hdl

JfdSdtDdSIfdtD ELBS

dtSB§5介质分界面上的方程组的形式SDdSQf，仿造前面对面束缚电荷的研究方法：在分界面取一面元dS，在面元的两侧簿层内出现的自由电荷与dS的比值称为分界面上自由电荷的面密度，用f（4.3）f

n21S

S侧2注意到在所选取的柱面的高度趋于零（物理小）时，有侧SDdS0，从而得到 侧

D2n21D1n21——B2nJfJP

fPJMJM2nJMJf2nJf1n，JP2n实际中常遇到电流集中分布在介质的表面或者分界面材料）厚度为h的簿层内流动，并且h0J单位时间内流过分界面上长为l的线元的电量Il E l

BSEL

lt(E2式右边的积分值

B

t(E1E2)E1tn21(E2E1)——(E1E2)// 由于n21E2E1)//n21

E1n21(E2E1)

DdHdlJfdS SSlt(H2H1)JS 由于回路构成的面S的向方向单位矢量n（由积分路的绕向确定）也在分界面内，且 n21f JdSf S fn21tltfn21

abc

ftf

H2)

(H2H1)//f n21(H

H1

n21n21(H2H1

n21(H2H1

nfn

f

b cb a

n21(H2H1)MJM，推导出在两种磁介质分界面两 B Bn21 2 1 n21(E2E1) n21(H2H1)——边界条件把边界面两侧的场量联系起来，本质上是磁感应强度的法向和电场的切向在边界上始终是连续上面基于自由电荷／电流的面分布模型假设，给出的边 对（1）式取散度，由 ，因此，即例题：将超导体球体放置在均匀外磁场B0状态下均匀磁化的超导球，磁化强度 3MH0，计算磁化电流（超导电流）2

M n21(M2M1) 2H0er3

□所谓电荷面分布就是由带电点电荷分布构成的一个面R的介质球（介电常数为1）无限大绝缘介质（介电常数为2）内。假设我们采用某种方法在分界面的一侧厚度为的壳层内引入均匀分布的自由电荷，电荷总电量Q。建议有的同学来计算度0的极限情况。试证明：当两种绝缘介质的交界面上电荷时，交界面两侧电场线与交界面法线的夹角12满足：tg1tg212，式中1、212tg1tg212，式中1、2当导电介质（电导率为）与绝缘体（电容率为）接 n21(E2E1)E1t两种绝缘介质构成的界面上电荷面分布时，电E1tE2tD1nD2n1E1n2

Eit

i

E2E1tE1tE2t

在恒定电流情况下，在导电介质内部有有t0，根据J0，对应到界面上有J1nJ由欧姆定律

tg2

E2

对导体与绝缘体接触构成的交界面两侧电场线的分布特情况下在分界面两侧的电流密度矢量的法向分量的连续

J2n对于导电介

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