热辐射及辐射传热

热辐射及辐射传热第1页，课件共108页，创作于2023年2月第2页，课件共108页，创作于2023年2月第3页，课件共108页，创作于2023年2月第5章热辐射及辐射传热§5-1热辐射的基本概念§5-2黑体辐射的基本定律§5-3黑体表面间的辐射传热与角系数§5-4实际物体辐射的基本规律§5-5封闭系统中灰体表面间的辐射传热第4页，课件共108页，创作于2023年2月§5-1热辐射的基本概念一、热辐射本质

1、基本概念

辐射：物体以电磁波向外传递能量的现象。

热辐射:由于物体内部微观粒子的热运动状态改变，而将部分内能转换成电磁波的能量发射出去的过程。电磁波落到物体上，一部分被物体吸收，将电磁波的能量重新转换成内能。

第5页，课件共108页，创作于2023年2月2、特点：①不需要物体直接接触。可在真空中传递(最有效）②有能量的转化。辐射：辐射体内热能→辐射能吸收：辐射能→受射体内热能③只要T>0K,就有能量辐射。高温物体低温物体双向辐射热能④物体的辐射能力与绝对温度的四次方成正比。⑤电磁波遵循c=νλ规律第6页，课件共108页，创作于2023年2月3、电磁波谱

由于起因不同，物体发出电磁波的波长也同。热辐射的波长主要位于0.10~1000μm的范围内。热射线：热辐射产生的电磁波第7页，课件共108页，创作于2023年2月工业上一般物体(T<2000K)热辐射的大部分能量的波长位于0.76~20μm。太阳辐射：0.1~20μm约定：除特殊说明，以后论及的热射线都指红外线。热射线：波普上热射线中红外线占优，某一具体物体的热辐射中，红外线热辐射并不一定也是占优的。紫外线0.1~0.38μm可见光0.38~0.76μm红外线0.76~1000μm近红外线0.76~1.4μm中红外线1.4~3.0μm远红外线3.0~1000μm第8页，课件共108页，创作于2023年2月

当热辐射投射到物体表面上时，与可见光一样，会发生吸收、反射和穿透三种现象。二、吸收比、反射比和透射比

第9页，课件共108页，创作于2023年2月对于大多数的固体和液体：对于不含颗粒的气体：为研究辐射特性可提出以下理想辐射模型：

黑体：α=1ρ=0τ=0；

白体：α=0ρ=1τ=0；

透明体：α=0ρ=0τ=1第10页，课件共108页，创作于2023年2月对于大多数的固体和液体：原因：热射线穿过固体和液体表面后，在很小的距离内就被完全吸收。其吸收和反射几乎都在表面进行，因此，物体表面状况对其吸收和反射影响很大。特例1：玻璃对可见光是透明体，对其他波长的热辐射，穿透能力很差——温室效应黑颜色的物体对可见光具有较强的吸收能力，白颜色则反射能力强第11页，课件共108页，创作于2023年2月自然界和工程应用中，完全符合理想要求的黑体、白体和透明体虽然并不存在，但和它们根相象的物体却是有的。例如，煤炭的吸收比达到0.96，磨光的金子反射比几乎等于0.98，而常温下空气对热射线呈现透明的性质。但是，在分析实际物体表面的吸收、反射和透过特性的时候，必须非常谨慎地对待波长，尤其要注意不能以肉眼的直观感觉来判断某物体吸收比的高低。第12页，课件共108页，创作于2023年2月三、辐射力和有效辐射

辐射力：单位时间内物体单位辐射面积向外界（半球空间）发射的全部波长的辐射能，又称发射辐射，记为E，W/m2相同温度下，黑体的辐射力Eb最大，实际物体的辐射力E=εEb投射辐射：单位时间内投射到单位面积上的总辐射能，记为G，W/m2

。第13页，课件共108页，创作于2023年2月有效辐射自身射辐射E投入辐射被反射辐射的部分有效辐射：物体除了向外界发出发射辐射外，其它物体投射到该物体表面上的投射辐射还有部分被反射，发射辐射和反射辐射之和，称有效辐射，记为J，W/m2简化了实际物体间辐射传热的多次反射和吸收过程。第14页，课件共108页，创作于2023年2月四、定向辐射度

（1）可见辐射面积：一表面在某一方向上的可见辐射面积，即为该方向上可以看得见的辐射面积，是该表面在该方向上的投影。dAs=dAcosθ第15页，课件共108页，创作于2023年2月（2）平面角θ：用圆周角定义θ=l/r定义：立体角为一空间角，即被立体角所切割的球面面积除以球半径的平方称为立体角，单位：sr(球面度)。(3)立体角第16页，课件共108页，创作于2023年2月定义：单位时间内，单位可见辐射面积在某一方向p的单位立体角内所发射的总辐射能（发射辐射和反射辐射），W/(m2.sr)

(4)定向辐射度Lp：第17页，课件共108页，创作于2023年2月漫发射表面：能向半球空间各方向发出均匀辐射度Le的发射辐射物体表面（黑体）。漫反射表面：若不论外界辐射是以一束射线沿某一方向投入还是从整个半球空间均匀投入，物体表面在半球空间范围内各方向都有均匀的反射辐射度Lr的物体表面（白体）。五、漫射表面

漫射表面：若表面即使漫发射表面，又是漫反射表面，则该表面称漫射表面第18页，课件共108页，创作于2023年2月一、黑体和黑体模型图5-6黑体模型§5-2黑体辐射的基本定律黑体：是指能吸收投入到其面上的所有热辐射能的物体，是一种科学假想的物体，现实生活中是不存在的。但却可以人工制造出近似的人工黑体。第19页，课件共108页，创作于2023年2月黑体性质黑体吸收能力最强，α=1黑体的辐射能力也最强，ε=1黑体表面是漫发射表面

自然界中，真正的黑体不存在，但是吸收能力很强的物体也存在，烟炱和黑丝绒第20页，课件共108页，创作于2023年2月烟炱烟炱是指从烟囱分离下来的或被烟道气冲刷出来而后落到烟囱周围地区的煤烟。烟炱的粒径一般小于0.5μm，甚至小于0.1μm。其成分中50%是碳（即炭黑）。由于它有很大的表面积，在大气中能被氧化，或表面积吸附了气体污染物（如二氧化硫、氮氧化物等）起催化氧化的作用。这种炭黑颗粒对二氧化硫和氮氧化物的催化氧化作用要比气相氧化作用分别高100倍和10倍。在重油锅炉的烟道气中含烟炱200-300mg/m3，在炉排上烧煤的煤炉中，因燃烧条件差，有更多的烟炱生成。烟炱可作炭黑生产，用于颜料、墨、油墨、油漆工业，也广泛用于橡胶的补强剂。soot亲油，厌水，不溶于水、酸和碱。是煤的挥发分在不完全燃烧或高温热解时的产物。是可吸入颗粒。汽车尾气中含有soot，soot形成有氧化、热分解、成核、合并、表面增长和凝聚六个过程。形成过程就是气相或液相碳氢化合物向固体弹劾的转变及重返气相物的过程。第21页，课件共108页，创作于2023年2月光谱辐射力Eλ：单位时间内，单位波长范围内(包含某一给定波长)，物体的单位表面积向半球空间发射的能量，(W/m3)。E、Eλ关系:黑体一般采用下标b表示，如黑体的辐射力为Eb，黑体的光谱辐射力为Ebλ第22页，课件共108页，创作于2023年2月二、普朗克Planck定律式中，λ—波长，m

；T—黑体温度，K；

c1

—第一辐射常数，3.742×10-16Wm2；

c2—第二辐射常数，1.4388×10-2WK；

1901年，普朗克在量子理论的基础上得到了黑体光谱辐射力Ebλ随波长λ和温度T变化的函数关系：第23页，课件共108页，创作于2023年2月Planck定律的图示黑体光谱辐射力随波长和温度的依变关系第24页，课件共108页，创作于2023年2月分析:⑴黑体的光谱辐射力随波长连续变化(光滑曲线)⑵λ→0或λ→∞，Ebλ→0⑶对任一波长，T↑,Ebλ↑⑷对任一温度，Ebλ存在最大值,Ebλmax,对应波长λmax,且随着温度T的增加，λmax变小，向左移动。⑸当T很小时，可见光份额很少，随着T增大(>800K)，可见光份额才有所升高。常温下，实际物体的辐射主要是红外辐射。第25页，课件共108页，创作于2023年2月三、维恩位移定律(1893年)第26页，课件共108页，创作于2023年2月应用举例第27页，课件共108页，创作于2023年2月思考1、一铁块放入高温炉中加热，从辐射的角度分析铁块的颜色变化过程？用它可测定太空星体表面温度，也可用来选择对特定地物的监测波段，如火灾检测。2、黑体一定是黑色的吗？3、节能灯原理？第28页，课件共108页，创作于2023年2月三、Stefan-Boltzmann定律式中，σ=5.67×10-8W/(m2K4)，是斯蒂芬-波尔兹曼常数。描述了黑体辐射力随表面温度的变化规律。

1879年Stefan实验，1884年Boltzman热力学理论得出；将Plank’sLaw积分即得。第29页，课件共108页，创作于2023年2月黑体辐射函数定义：在0~λ的波长范围内黑体发出的辐射能在其辐射力中所占份额。图中的在1和2之间的线下面积。黑体在波长λ1和λ2区段内所发射的辐射力：第30页，课件共108页，创作于2023年2月黑体辐射函数定义：在0~λ的波长范围内黑体发出的辐射能在其辐射力中所占份额，Fb(0~λ)

。将Ebλ用普朗克定律代入得：第31页，课件共108页，创作于2023年2月波段辐射力:在λ1~λ2的波长范围黑体的波段辐射函数为：黑体辐射函数第32页，课件共108页，创作于2023年2月四、Lambert定律定向辐射强度的定义图可以证明：

黑体辐射的定向辐射强度与方向无关。

它说明黑体的定向辐射力随天顶角呈余弦规律变化。Lambert定律也称为余弦定律。黑体辐射能在空间不同方向上的分布不均匀：法向最大，切向最小（为零）。第33页，课件共108页，创作于2023年2月注意：1）对服从Lambert定律的表面，辐射强度与辐射力的关系。2）定向辐射强度与方向无关的表面——漫射表面3）对黑体辐射强度的理解：相当于“灯泡亮度”，即从不同方向看过去，其亮度都是一样的。第34页，课件共108页，创作于2023年2月黑体辐射定律小结

１、Stefan-Boltzmann定律：描述黑体在某一温度下向半球空间所有方向辐射的全部波长的能量，即对方向和波长都积分的结果。２、Planck定律：描述黑体在某一温度下向半球空间所有方向辐射的能量沿波长分布的规律，即只对方向积分，但研究的是某一波长。３、Lambert定律：描述黑体在某一温度下所辐射的全部波长的能量沿半球空间方向上的分布规律，即只对波长积分，但研究的是某一方向。对黑体而言，辐射强度是常数。第35页，课件共108页，创作于2023年2月任意放置的两个黑体表面:——面积－A1、A2——温度－T1、T2如何计算它们的传热量？§5-3黑体表面间的辐射传热与角系数第36页，课件共108页，创作于2023年2月表面1发出的辐射能－Eb1A1表面2发出的辐射能－Eb2A2二者相减是不是它们之间的换热量？为什么？第37页，课件共108页，创作于2023年2月

在表面面积、温度确定的条件下，表面1发出的辐射能未必全部落到表面2上，同样表面2发出的辐射能未必全部落到表面1上表面相对位置不同，黑体发出的辐射能落到对方上的数量是不同的——因为表面是向其上的半球空间发射的第38页，课件共108页，创作于2023年2月两个表面之间的辐射换热量与两个表面之间的相对位置有很大关系表面相对位置的影响a图中两表面无限接近，相互间的换热量最大；b图中两表面位于同一平面上，相互间的辐射换热量为零。第39页，课件共108页，创作于2023年2月一、角系数

同理，表面2发出的辐射能中落到表面2上的百分数称为表面2对表面1的角系数，记为X2,1。

角系数是进行辐射换热计算时空间热阻的主要组成部分。

角系数：把表面1发出的辐射能中落到表面2上的百分数称为表面1对表面2的角系数，记为X1,2。第40页，课件共108页，创作于2023年2月二、角系数的性质研究角系数的性质是用代数法（代数分析法）求解角系数的前提。假定：所研究的表面是漫射的在所研究表面的不同地点上向外发射的辐射热流密度是均匀的第41页，课件共108页，创作于2023年2月1、角系数的相对性当T1=T2时，净辐射换热量为零，即Eb1=Eb2则两个表面间角系数的相对性的表达式：

两个黑体表面间进行辐射换热，表面1辐射到表面2的辐射能为A1Eb1X1,2，表面2辐射到表面1的辐射能为A2Eb2X2,1，两黑体表面间的净辐射换热量为：

由于角系数是纯几何因素，与是否黑体无关，所以相对性也适用于其它漫射表面。第42页，课件共108页，创作于2023年2月2、角系数的完整性角系数的完整性注：若表面1为非凹表面时，X1,1=0；若表面1为凹表面，3、角系数的有界性第43页，课件共108页，创作于2023年2月

如图：从表面1上发出而落到表面2上的总能量，等于落到表面2上各部分的辐射能之和：4、角系数的分解性(可加性)如把表面2进一步分成若干小块，则有角系数的可加性第44页，课件共108页，创作于2023年2月三、确定角系数的方法从角系数的定义出发直接求得积分法查曲线法代数分析法投影法（几何图形法）T2T1第45页，课件共108页，创作于2023年2月(1)三个非凹表面组成的封闭系统图8-23三个非凹表面组成的封闭系统四、用代数法求角系数第46页，课件共108页，创作于2023年2月由角系数完整性由角系数相对性A3A2A1三表面封闭空间角系数的确定第47页，课件共108页，创作于2023年2月上述方程解得：由于垂直黑板方向的长度相同，则有：第48页，课件共108页，创作于2023年2月(2)任意两个非凹表面间的角系数

如图：表面和假定在垂直于纸面的方向上表面的长度是无限延伸的，只有封闭系统才能应用角系数的完整性，为此作辅助线ac和bd，与ab、cd一起构成封闭腔。两个非凹表面及假想面组成的封闭系统第49页，课件共108页，创作于2023年2月根据角系数的完整性：两个非凹表面及假想面组成的封闭系统第50页，课件共108页，创作于2023年2月

上述方法又被称为交叉线法。注意：这里所谓的交叉线和不交叉线都是指虚拟面断面的线，或者说是辅助线。两个非凹表面及假想面组成的封闭系统第51页，课件共108页，创作于2023年2月例题8-1，求下列图形中的角系数解：第52页，课件共108页，创作于2023年2月解：解：解：第53页，课件共108页，创作于2023年2月解：从图中可知，表面2对表面3和表面2对表面1＋3的角系数都可以从图6－14中查出：X2，3＝0.10X2，1＋3＝0.15。由角系数的可分性X2，1＋3＝X2，1＋X2，3可得到：X2，1＝X2，1＋3－X2，3。再根据角系数的互换性A1X1,2＝A2X2,1即可得到：X1,2＝A2X2,1/A1=A2(X2,1+3-X2,3)/A1=2.5(0.15-0.10)/1=0.125例.试确定如图所示的表面1对表面2的角系数X1，2。第54页，课件共108页，创作于2023年2月二两黑体表面间的辐射换热确定了角系数之后，结合斯蒂芬-波尔兹曼定律可以很方便的求出两个黑体表面之间的净换热量

第55页，课件共108页，创作于2023年2月写成电学中欧姆定律表达式的形式

相当于电阻,称为空间辐射热阻

第56页，课件共108页，创作于2023年2月§

5-4实际物体辐射的基本规律热辐射两个重要性质光谱性质：光谱辐射力随波长的变化方向性：辐射度实际物体的光谱辐射力不仅比黑体的光谱辐射力Ebλ小，而且Eλ与波长的关系也没有一定的规律性。一、实际物体第57页，课件共108页，创作于2023年2月1、发射率ε同温度下，黑体发射热辐射的能力最强；真实物体表面的发射能力低于同温度下的黑体发射率(也称为黑度)：相同温度下，实际物体的辐射力与黑体辐射力之比:实验证明：实际物体的辐射力并不严格地与温度的四次方成比例，为了计算方便，将偏差考虑到ε中。ε与温度有关第58页，课件共108页，创作于2023年2月

公式只是针对方向和光谱平均的情况，但实际上，真实表面的发射能力是随方向和光谱变化的。WavelengthDirection(anglefromthesurfacenormal)第59页，课件共108页，创作于2023年2月第60页，课件共108页，创作于2023年2月定向发射率：实际物体的定向辐射强度与黑体的定向辐射强度之比：2、定向发射率εφ定向发射力：在数值上为单位辐射面积在单位时间内向某一方向单位立体角内发射的辐射能第61页，课件共108页，创作于2023年2月

对于指定波长，而在方向上平均的情况，则定义了光谱发射率，即实际物体的光谱辐射力与黑体的光谱辐射力之比3、光谱发射率ελ第62页，课件共108页，创作于2023年2月几种金属导体在不同方向上的定向发射率()(t=150℃)第63页，课件共108页，创作于2023年2月几种非导电体材料在不同方向上的定向发射率()(t=0~93.3℃)第64页，课件共108页，创作于2023年2月

某一温度下，实际物体的定向辐射强度在各方向上的变化是不规则的。金属：在φ≤0~40°基本为常数；然后随着φ↑，εφ↑；接近90°减小到0非金属：在θ≤0~60°基本为常数；后φ↑εφ↓第65页，课件共108页，创作于2023年2月半球空间的平均发射率（半球发射率、发射率）粗糙物体：表面光滑的非金属物体：高度磨光的金属物体：一般情况下，近似认为，大多数工程材料可以认为是漫反射表面。第66页，课件共108页，创作于2023年2月几点说明：将不确定因素归于修正系数ε，这是由于热辐射非常复杂，很难理论确定，是权宜之计；虽然实际物体并非绝对的漫射表面，但仍然近似地认为大多数工程材料是漫射表面；影响发射率的因素：物质种类、表面温度和表面状况。这说明发射率只与发射辐射的物体本身有关，而不涉及外界条件。因此，发射率是一个物性参数。第67页，课件共108页，创作于2023年2月？我们看到的常温物体呈现某一颜色，解释这一现象。4、实际物体的吸收特性（对投入辐射反应）第68页，课件共108页，创作于2023年2月1）吸收选择性：投入辐射本身具有光谱特性，因此，实际物体对投入辐射的吸收能力也根据其波长的不同而变化，这叫吸收选择性例如：墨镜、焊接防护镜解释：物体呈现不同的颜色？？黑色：全部吸收；白色：全部反射绿色：反射绿色；灰色：均匀吸收第69页，课件共108页，创作于2023年2月2）吸收比：物体对投入辐射所吸收的百分数，通常用表示，即3）光谱吸收比：物体对某一特定波长的辐射能所吸收的百分数，也叫单色吸收比。光谱吸收比随波长的变化体现了实际物体的选择性吸收的特性。第70页，课件共108页，创作于2023年2月室温下几种材料的光谱吸收比同波长的关系金属导电体的光谱吸收比同波长的关系非导电体材料的光谱吸收比同波长的关系第71页，课件共108页，创作于2023年2月根据前面的定义可知，物体的吸收比除与自身表面性质（材料种类、粗糙度、氧化情况等）和表面温度有关外，还与投入辐射按波长的能量分布有关。

实际物体的吸收比

=f（吸收表面性质、温度和投射辐射性质）白漆：对太阳光α=0.12；对红外线α=0.90黑漆：对太阳光α=0.96；对红外线α=0.90第72页，课件共108页，创作于2023年2月图6-27给出了一些材料对黑体辐射的吸收比与温度的关系。如果投入辐射来自黑体，由于，则上式可变为第73页，课件共108页，创作于2023年2月一些材料对黑体辐射的吸收比与温度的关系第74页，课件共108页，创作于2023年2月

实际物体的光谱吸收比与黑体相差很大，不但小于1，无规律，且随波长变化。若某一物体的光谱吸收比虽小于1，但它是一个不随投射辐射的波长而变化的常数，则它的吸收比也是一个常数。灰体：光谱吸收比与波长无关的物体称为灰体。二、灰体第75页，课件共108页，创作于2023年2月

灰体与黑体类似，它也是一种理想物体，但对于大部分工程问题来讲，灰体假设带来的误差是可以接受的。

灰体的光谱发射率亦为常数。第76页，课件共108页，创作于2023年2月发射辐射与吸收辐射二者之间的联系:1859年基尔霍夫揭示了与周围环境处于热平衡状态下的实际物体辐射力E与吸收比α间的关系。三、基尔霍夫定律第77页，课件共108页，创作于2023年2月如图，板1是黑体，板2是实际物体，参数分别为Eb,T1以及E,,T2图8-17平行平板间的辐射换热当系统处于热平衡时q=0，有板2支出与收入的差额即为两板间辐射换热的热流密度q：第78页，课件共108页，创作于2023年2月

即基尔霍夫定律的表达式之一。表述为：在热平衡条件下，任何物体辐射力与它对黑体辐射的吸收比之比恒等于同温度下黑体的辐射力。说明：整个系统处于热平衡状态；如物体的吸收率和发射率与温度有关，则二者只有处于同一温度下的值才能相等；投射辐射源必须是同温度下的黑体。第79页，课件共108页，创作于2023年2月推论：善于辐射的物体也必善于吸收同温度下黑体的辐射能；α<1，实际物体E<Eb（同温度下），即在同一温度下，黑体的辐射力最大；在与黑体处于热平衡条件下，任何物体对黑体辐射的吸收比等于同温度下该物体的发射率。对于光谱辐射（另一表达形式）第80页，课件共108页，创作于2023年2月对灰体来说：灰体的吸收比与投射辐射的波长分布无关，即只取决于本身情况，而与外界条件无关。

第81页，课件共108页，创作于2023年2月例：北方深秋季节的清晨，树叶叶面上常常结霜。试问树叶上、下表面的哪一面结箱?为什么?答：霜会结在树叶的上表面。因为清晨，上表面朝向太空，下表面朝向地面。而太空表面的温度＜0℃，而地球表面温度一般＞0℃。由于相对树叶下表面来说，其上表面需要向太空辐射更多的能量，所以树叶下表面温度较高，而上表面温度较低且可能低于零度，因而容易结霜。第82页，课件共108页，创作于2023年2月

灰体表面间的辐射传热过程比较复杂，不仅发出辐射，还有灰体表面间的多次反射辐射。常常采用有效辐射J的概念来简化，但其大小又常常是未知的。同时由于向外辐射的空间大，接触的物体多，常假想为是一个封闭系统，便于计算。求J方法：辐射网络法假设：表面的有效辐射均匀；灰体；充满透明介质§5-5封闭系统中灰体表面间的辐射换热第83页，课件共108页，创作于2023年2月一、组成辐射网络的基本热阻1、表面辐射热阻对任一表面i，从表面i外部来观察，其能量收支差额应等于有效辐射Ji与投入辐射Gi之差，即（a）（b）有效辐射示意图第84页，课件共108页，创作于2023年2月

从表面i内部观察，该表面与外界的辐射换热量应为：有效辐射示意图（c）

联立(a)、(c)，消去Gi，得到Ji与表面净辐射换热量之间的关系:（8-33）第85页，课件共108页，创作于2023年2月当发射率εi→1或表面积Ai→∞时，→0。由此可见，是因为表面的发射率不等于1或表面面积不是无穷大而产生的热阻，即由表面的因素产生的热阻，所以称为表面辐射热阻。

将上式变形，得到：（8-34）注意：式中的各个量均是对同一表面而言的，而且以向外界的净放热量为正；净吸热量为负。第86页，课件共108页，创作于2023年2月2、空间辐射热阻由灰体表面i和表面j辐射换热计算式得：

是灰体表面i的有效辐射面积Ae,i（AiXi,j）不是无限大而产生的空间辐射热阻（或几何热阻）第87页，课件共108页，创作于2023年2月二、两灰表面组成的封闭系统的辐射换热两个物体组成的辐射换热系统第88页，课件共108页，创作于2023年2月下面来分析两个等温漫灰表面封闭系统内的辐射换热情况。如图所示，两个表面的净换热量为根据能量守恒有(a)(b)(c)(d)因为第89页，课件共108页，创作于2023年2月将

(b)、(c)、(d)代入(a)得两封闭表面间的辐射换热网络图第90页，课件共108页，创作于2023年2月若以为计算面积，上式可改写为：定义系统黑度(或称为系统发射率)第91页，课件共108页，创作于2023年2月几种特殊情形(1)

表面1为凸面或平面(同心圆锥体)，此时，X1,2＝1，于是(2)

表面积A1与表面积A2相当且X1,2＝1(平行大平壁)，即A1/A2

1于是A1A2第92页，课件共108页，创作于2023年2月(3)

表面积A1比表面积A2小得多(非凹小物体)，且X1,2＝1，即A1/A2

0于是(4)黑体A1A2T1T2第93页，课件共108页，创作于2023年2月例题：某房间吊装一水银温度计读数为15℃，已知温度计头部发射率（黑度）为0.9，头部与室内空气间的对流换热系数为20W/(m2.K)，墙表面温度为10℃，求该温度计的测量误差。如何减小测量误差？解：由题意可知，这是一个小面积对大面积的辐射问题（包容壁面辐射），且辐射换热量与对流换热量遵守能量守恒：第94页，课件共108页，创作于2023年2月℃

第95页，课件共108页，创作于2023年2月欲使Φ1,2↓，途径有三:①改变表面温度②改变表面黑度（发射率）③加遮挡板。三、遮挡板两个相互靠近无限大平行平板第96页，课件共108页，创作于2023年2月

所谓遮热板，是指插入两个辐射换热表面之间以削弱辐射换热的薄板，其实插入遮热