液动力知识讲解

液动力（参考资料）

2.3.2.4作用在阀芯上的液动力问题当液流流经液压阀阀腔时，由于液流的动量发生变化，液流对液压阀会产生作用力，这个力称液动力，液动力是作用在阀芯上的主要轴向力之一。液动力问题一直是液压界关注的一个重要问题，液动力不仅会影响阀的操纵力，而且还可能引起阀的自激振动，影响整个系统的稳定性和可靠性。1.作用在滑阀阀芯上的液动力图2.3-11a所示为一四边滑阀，该滑阀具有两种不同油液进出形式的阀腔，如图2.3-11b和c所示。a）四边滑阀b）出口节流c）a）四边滑阀b）出口节流c）进口节流图2.3-11滑阀的液动力计算对于某一固定的阀口开度X来说，阀芯固定不动，阀腔中的流动为定常流动，液流对阀芯的作用力为稳态液动力。图2.3-11a为流体从阀腔流出时被节流的情况，选择阀腔进、出口过流断面及腔内壁面为控制面的控制体，运用式（2.3.6）得到阀芯所受轴向稳态液动力Fs为F=-pQvcos0s（2.3.24）式中v—滑阀节流口处的平均流速；。一射流方向角，理想直角锐缘滑阀的射流角0=690；Q—流量。当流体反方向流动，即进口节流时，如图2.3-11b所示，稳态液动力仍为式(2.3.24)。应用阀口流速和流量公式，稳态液动力Fs的计算式还可以表示为F=-2CCwxApcos0(2.3.25)式中q一流速系数，一般取0.98~0.99；C一流量系数；qAp一阀口前后的压差；w—阀口节流边周长，w=nd;由于0角总是小于900，因此不论流动方向如何，稳态液动力方向始终使阀口趋于关闭。当阀芯处于运动状态时，阀口的开度x变化而使流量随时间t发生变化，阀腔内的液流速度也将随时间而变，因此属非定常流动的情况，此时除了上述稳态液动力以外，阀芯还受到轴向瞬态液动力F，F.可由式(2.3.6)中第二项得到F=-|tjpvdi=PPL岑 (2.3.26)式中p一当出口节流时取“-”，进口节流时取“+”；L一进、出口中心距离；由上式可知，对图2.3-11a所示的出口节流情况，在滑阀开启过程中，由于流量增大，作用在阀芯上的瞬态液动力F指向左，使阀芯趋于关闭，而在滑阀关闭过程中使滑阀趋于开启。F.与阀芯的运动方向相反，是一个稳定的因素。若将F•看作阻尼力，则F.为正阻尼力。对图2.3-11b所示进口节流情况，气则与阀芯的运动方向相同，此时瞬态液动力成为负阻尼力，对阀芯的运动是一个不稳定因素，这种情况将危及到滑阀工作稳定性，在滑阀的设计中应引起重视。合理布置多个进、出油口的位置，可以控制瞬态液动力的大小及方向。负阻尼作用有时也是可以加以利用的，瞬态液动力的负阻尼力可以提高阀的启闭快速性。瞬态液动力F的计算式还可以表示为F=rCwL疽2pAp辱或F=K当 （2.3.27）iLdtK=rCwL\.：2pApdx式中d一阀口开度变化率，即阀芯移动速度。dtdx 一.. 一.…由上式可知瞬态液动力F.与阀芯移动速度*成正比。kl称为阻尼系数，kl与阀腔长度L有关。当F.为正阻尼力时，Kl取负值；当F.为负阻尼力时，Kl为正值，因为是沿阀腔取控制体，当阀芯移动时，控制体内的液体也将随阀芯产生牵连运动，当牵连运动存在加速度时，若考虑由此产生的液体惯性力F，它作用在阀芯上七=-m异 （2.3.28）式中m^一阀腔中所包含全部油液质量。对于非定常流动，滑阀阀芯总的轴向液动力为F=F+F+F=-2CCwxApcos0rCwL.2pAp竺-m^—X （2.3.29）SifqV q dtcvdt2一般液压控制阀，阀芯所受的各种作用力中，瞬态液动力所占的比例不大，常常予以忽略，动态响应很高的阀(例如伺服阀、高速开关阀、高响应的比例阀)中需要计算瞬态液动力。2.作用在锥阀阀芯上的液动力按液流在锥阀中的流动方向不同，锥阀可分为外流式锥阀和内流式锥阀。锥阀的稳态液动力计算原则与滑阀相同，应用动量定理进行计算。首先讨论外流式锥阀，选取的控制体如图2.3-12a所示。忽略液体与阀座孔壁间的粘性力和液体重力，液流出口外侧的压力近似为0。当定常流动时，阀芯受到的液动力只有稳态液动力气，按动量定理可得。F=pA一pq(vcosa一v) (2.3.30)s11v2 1式中v1，v2-控制体进、出口断面上的平均流速；P］一控制体进口断面A1上的压力；一般V】《v2，略去七不计，应用阀口速度和流量公式，则稳态液动力Fs的计算式还可以表示为xF=Rp1(1-4CC-sin2a)（2.3.31）式中L阀芯抬起高度，即开度；刁一阀座内孔直径。对于外流式锥阀，轴向稳态液动力随阀开度增加而减小，因此当阀芯抬起时，由于轴向稳态液动力的减小而使阀芯趋于关闭。对于有阀座的锥阀，可选取如图2.3-12b所示的控制体，列轴向动量方程，则可得阀芯所受液动力有：F=Ap+jpsinadA-pqvcos以 （2.3.32）11A.i vAl式中A,•—阀座锥面面积；p-阀座锥面上的压力分布。由于阀座上的锥面具有一定的压力分布，锥面的轴向投影面积宽度越大，对轴向液动力的影响越大。内流式锥阀流动较复杂，传统的分析方法只着眼于上流阀腔控制体或只着眼于下流阀腔控制体。内流式锥阀阀芯的受力分析，必须同时考虑上流与下流阀腔中流体动量变化对阀芯产生的作用力。如图2.3-13所示的内流式锥阀，建立两个控制体，控制体ABCD和控制体积BEFG，分别对两个控制体积应用动量定理。a）无阀座 b）有阀座图2.3-13内流式锥阀液动力对控制体积ABCD应用动量定理，可得:F-jd02p2—rdr一p(—dxsina)cosa=pqvcosa-pqvcosw1d/2 BC v v0式中：F1——控制体积ABCD内流体对阀芯的轴向作用力。p——阀座面AB上的压力分布；v0——AD上的平均流速；V v0与垂直方向夹角；对控制体积BEFG应用动量定理，可得:—F-—d2p+p(—dxsin以)cos以=pqv-pqvcos以2 4 2BC v2vF2为控制体积BEFG内流体对阀芯的轴向作用力。同时考虑两个控制体对阀芯的作用，上述两式相加得:(F+F)-(jd0/2p2—rdr+—d2p)=pqv-pqvcosW1 2 d/2 4 2 v2 八则液动力为：(2.3.33)F=(F+F)=—d2p+jdo/22p冗rdr+pqv-pqvcosWs12 4 2 v2