传递过程原理第三章

传递过程原理第三章第1页，课件共72页，创作于2023年2月动量传递变化方程的分析

动量传递变化方程组：当流体不可压缩时，ρ=常数第2页，课件共72页，创作于2023年2月动量传递变化方程的分析

变量数：ux，uy，uz，p；方程数：4第3页，课件共72页，创作于2023年2月动量传递变化方程组的特点：（1）非线性偏微分方程；变化方程组的求解目的—获得速度与压力分布动量传递系数CD（或f）等。（2）质点上的力平衡，仅能用于规则的层流求解。动量传递变化方程的分析

第4页，课件共72页，创作于2023年2月变化方程组求解的分类：（1）对于非常简单的层流，变化方程经简化后，其形式非常简单，可直接积分求解—解析解；（2）对于某些简单层流，可根据流动问题的物理特征进行化简。简化后，积分求解—物理近似解；（3）对于复杂层流，可采用数值法求解；将变化方程离散化，然后求差分解；（4）对于湍流，可先进行适当转换，再根据问题的特点，结合实验，求半理论解。动量传递变化方程的分析

第5页，课件共72页，创作于2023年2月第三章动量传递变化方程的解3.1两平壁间的稳态层流一、变化方程的简化二、变化方程的求解三、平均流速与流动压降第6页，课件共72页，创作于2023年2月物理模型：流体在两平壁间作平行稳态层流流动，例如板式热交换器、各种平板式膜分离装置等。y流向xzy0oy0设ρ=常数；稳态；远离流道进、出口；流体仅沿x方向流动：一、变化方程的简化第7页，课件共72页，创作于2023年2月（1）连续性方程的简化（2）运动方程的简化x方向：一、变化方程的简化第8页，课件共72页，创作于2023年2月z方向：y方向：一、变化方程的简化第9页，课件共72页，创作于2023年2月(b)(c)（a）（b）对y积分得

对x微分得因仅是y的函数一、变化方程的简化式（a）变为第10页，课件共72页，创作于2023年2月二、变化方程的求解边界条件（B.C.）：（1）（2）速度分布为

抛物线形当时速度最大第11页，课件共72页，创作于2023年2月三、平均流速与流动压降在流动方向上，取单位宽度的流通截面则通过该截面的体积流率为平均流速：y01m第12页，课件共72页，创作于2023年2月压降：范宁摩擦因子（推导过程？）：三、平均流速与流动压降式中第13页，课件共72页，创作于2023年2月第三章动量传递变化方程的解3.1两平壁间的稳态层流3.2

圆管与套管环隙间的稳态层流

一、圆管中的轴向稳态层流

二、套管环隙中的轴向稳态层流

三、旋转黏度计的测量原理第14页，课件共72页，创作于2023年2月

一、圆管中的轴向稳态层流

流体在圆管中的流动问题许多工程科学中遇到。设：不可压缩流体在水平圆管中作稳态层流流动，所考察的部位远离管道进、出口，流动为沿轴向的一维流动。zr第15页，课件共72页，创作于2023年2月柱坐标连续性方程的简化N-S方程简化r分量:

一、圆管中的轴向稳态层流

第16页，课件共72页，创作于2023年2月z分量:

一、圆管中的轴向稳态层流

第17页，课件共72页，创作于2023年2月θ

分量:

一、圆管中的轴向稳态层流

第18页，课件共72页，创作于2023年2月

一、圆管中的轴向稳态层流

第19页，课件共72页，创作于2023年2月速度分布

管中心最大流速平均流速

一、圆管中的轴向稳态层流

第20页，课件共72页，创作于2023年2月压力降

范宁摩擦因子

一、圆管中的轴向稳态层流

第21页，课件共72页，创作于2023年2月

二、套管环隙中的轴向稳态层流

流体在两根同心套管环隙空间沿轴向的流动在物料的加热或冷却时经常遇到，如套管换热器。

设：不可压缩流体在两管环隙间沿轴向流过。设所考察的部位远离进、出口，求解套管环隙内的速度分布、主体流速以及压力降的表达式。第22页，课件共72页，创作于2023年2月套管环隙中层流的变化方程与圆管相同，即B.C.：

二、套管环隙中的轴向稳态层流

第23页，课件共72页，创作于2023年2月速度分布由B.C.Ⅰ+Ⅲ由B.C.Ⅱ+Ⅲ联立二式

二、套管环隙中的轴向稳态层流

第24页，课件共72页，创作于2023年2月主体流速压力降范宁摩擦因子

二、套管环隙中的轴向稳态层流

第25页，课件共72页，创作于2023年2月

三、旋转黏度计的测量原理两垂直的同轴圆筒，内筒的直径为a,外筒的直径为b,在两筒的环隙间充满不可压缩流体。当内筒以角速度、外筒以角速度旋转时，将带动流体沿圆周方向绕轴线作层流流动。若圆筒足够长，端效应可以忽略。

ab第26页，课件共72页，创作于2023年2月连续性方程简化

运动方程简化

三、旋转黏度计的测量原理r方向第27页，课件共72页，创作于2023年2月

三、旋转黏度计的测量原理

方向第28页，课件共72页，创作于2023年2月

三、旋转黏度计的测量原理z方向第29页，课件共72页，创作于2023年2月B.C.

通解：

三、旋转黏度计的测量原理第30页，课件共72页，创作于2023年2月方向上的剪应力与形变速率的关系：

代入速度分布方程

通常，旋转粘度计的内筒固定不动（），故作用于外圆筒内壁上的剪应力为：

三、旋转黏度计的测量原理第31页，课件共72页，创作于2023年2月

已知旋转粘度计圆筒长为L，则作用于外筒内壁上的摩擦力为外筒绕轴旋转的力矩为

三、旋转黏度计的测量原理第32页，课件共72页，创作于2023年2月测定某未知粘度的液体时，规定外圆筒转速，测定相应的转动力矩，可由上式计算待测液体的粘度。

三、旋转黏度计的测量原理第33页，课件共72页，创作于2023年2月第三章动量传递变化方程的解3.1两平壁间的稳态层流3.2

圆管与套管环隙间的稳态层流3.3非稳态流动求解的例一、变化方程的化简二、变化方程的求解第34页，课件共72页，创作于2023年2月

非稳态流动的求解的例—靠近平板的无限大流体当平板突然运动时的流动分布。一、变化方程的化简考察位于平板（xz平面）上方的半无限大流体，流体初始静止。在t=0时刻，平板以恒速u0沿x正方向运动，求流速分布。设x方向压力梯度为零，流动为层流。xxxt＜0，流体静止yyyt＝0，平板运动t＞0，非稳态流动u0u0第35页，课件共72页，创作于2023年2月由于由连续性方程和运动方程化简可得

I.C.θ≤

0，ux＝0；(所有y)

B.C.y=

0，ux＝u0；(所有θ＞0)y=

∞，ux＝0；(所有θ＞0)一、变化方程的化简第36页，课件共72页，创作于2023年2月令B.C.（1），B.C.（2）二、变化方程的求解ux第37页，课件共72页，创作于2023年2月两次积分得速度分布

—误差函数。yu0θ二、变化方程的求解第38页，课件共72页，创作于2023年2月剪应力任一瞬时，壁面上的剪应力为二、变化方程的求解第39页，课件共72页，创作于2023年2月第三章动量传递变化方程的解3.1两平壁间的稳态层流3.2

圆管与套管环隙间的稳态层流3.3非稳态流动求解的例3.4极慢黏性流动（爬流）一、爬流的概念与变化方程二、斯托克斯定律第40页，课件共72页，创作于2023年2月一、爬流的概念与变化方程惯性力粘性力重力压力本节求运动方程的物理近似解。流体流动时，起支配作用的是惯性力和黏性力。第41页，课件共72页，创作于2023年2月Re=惯性力/粘性力本节讨论Re<0.1的流动，称为爬流(Creepingflow)。（1）当流动的Re很大，惯性力＞＞黏性力，惯性力起主导作用，黏性力是次要因素。（2）当流动的Re很小，惯性力＜＜黏性力，粘性力起主导作用，惯性力是次要因素。一、爬流的概念与变化方程第42页，课件共72页，创作于2023年2月略去运动方程中的惯性力和重力项：方程的特点：线性偏微分方程组，4个方程，4个未知量，可直接求出解析解。一、爬流的概念与变化方程第43页，课件共72页，创作于2023年2月球粒子在流体中的沉降半径为r0的球粒子在静止无界不可压缩流体中以u0运动。设流动Re很小。二、斯托克斯定律A(x,y,z)r0xyzu01.流体的速度分布；2.压力分布；3.粒子沉降的阻力。r第44页，课件共72页，创作于2023年2月（1）方程简化连续性方程：稳态轴对称运动方程B.C.二、斯托克斯定律第45页，课件共72页，创作于2023年2月（2）速度及压力分布二、斯托克斯定律第46页，课件共72页，创作于2023年2月球坐标本构方程（3）流动阻力二、斯托克斯定律A(x,y,z)r0xyzu0第47页，课件共72页，创作于2023年2月故球面上则球面上代入本构方程代入速度和压力分布方程本构方程用于球面上二、斯托克斯定律第48页，课件共72页，创作于2023年2月流动阻力（斯托克斯方程）阻力系数适用条件Re<0.1二、斯托克斯定律第49页，课件共72页，创作于2023年2月例：根据粒子沉降的终端速度测定流体粘度。解：球粒子在粘性流体中降落时，它将一直加速，直至获得一恒定的终端速度为止。当达到这一状态时，作用于粒子上的合力必为零。因此式中，r0为球粒子半径，ρs为球粒子密度，ρ为流体密度。则可解得当且仅当Re<0.1时适用。二、斯托克斯定律第50页，课件共72页，创作于2023年2月第三章动量传递变化方程的解例

3.2

圆管与套管环隙间的稳态层流3.3非稳态流动求解的例3.4极慢黏性流动（爬流）3.5理想流体的势流流动一、理想流体的运动方程二、流体的旋度与速度势函数三、势流的速度与压力分布

3.1两平壁间的稳态层流第51页，课件共72页，创作于2023年2月对于大

当流动Re很大，粘滞力>>惯性力，惯性力起主导作用，除壁面附近的流体层外，大部分区域可按理想流体考虑。研究理想流体流动的学科称为理论流体动力学，在航空、航天、水利工程等领域应用广泛。如研究流体绕过沉浸物体的流动的问题时，理想流体的理论可以用来解决压力分布等问题。一、理想流体的运动方程第52页，课件共72页，创作于2023年2月N-S方程连续性方程一、理想流体的运动方程第53页，课件共72页，创作于2023年2月

方程特点：非线性偏微分方程组，4个方程，4个变量。为求解析解，可将方程转化为线性方程。为此，引入势函数的概念。一、理想流体的运动方程第54页，课件共72页，创作于2023年2月二、流体的旋度与速度势函数流体的旋度当

，为无旋流动；

，为有旋流动。第55页，课件共72页，创作于2023年2月速度势函数

以二维流动（x，y方向）为例讨论：无旋流动时，00二、流体的旋度与速度势函数第56页，课件共72页，创作于2023年2月令积分

令C=0引入势函数的目的是将速度变量用一个变量代替，从而使方程的求解得以简化。定义二、流体的旋度与速度势函数第57页，课件共72页，创作于2023年2月速度势函数存在的唯一条件是：流动无旋。因此，在三维流动中，也存在相应的速度势函数关系：二、流体的旋度与速度势函数第58页，课件共72页，创作于2023年2月三、势流的速度与压力分布

势流—理想流体的无旋流动。

势流的求解：B.C.1.速度分布第59页，课件共72页，创作于2023年2月2.压力分布x方向的欧拉方程：三、势流的速度与压力分布

第60页，课件共72页，创作于2023年2月令x方向:y方向:z方向:无旋流动三、势流的速度与压力分布

第61页，课件共72页，创作于2023年2月取坐标x，y为水平，z为垂直向上重力场为有势场，令单位质量流体所具有的势能为三、势流的速度与压力分布

第62页，课件共72页，创作于2023年2月积分

Bernoulliequation

理想流体作无旋流动时，动能、位能与压力能之和为常数，不产生流动阻力。三、势流的速度与压力分布

第63页，课件共72页，创作于2023年2月第三章动量传递变化方程的解3.2

圆管与套管环隙间的稳态层流3.3非稳态流动求解的例3.4极慢黏性流动（爬流）3.5理想流体的势流流动3.6平面流与流函数的概念一、平面流

二、流函数

3.1两平壁间的稳态层流第64页，课件共72页，创作于2023年2月一、平面流

许多流动体系，其一个方向的尺度要比另外两个方向的尺度大得多，例如矩形管道、流体在一个很宽的平壁面的流动等。对于这类问题，由于流体的物理量在一个方向上无变化或变化很小，可将其按二维流动处理。

第65页，课件共72页，创作于2023年2月稳态不可压缩流体的平面流的变化方程：一、平面流

第66页，课件共72页，创作于2023年2月二、流函数

不可压缩流体的平面流动的连续性方程为

令积分

令C=0

第67页，课件共72页，创作于2023年2月定义—流函数流函数满足