积分变换课件

积分变换课件第1页，课件共52页，创作于2023年2月(一)付氏级数称实系数R上的实值函数f（t）在闭区间[a,b]上满足狄利克莱（DirichLet）条件，如果它满足条件：⑴在[a,b]上或者连续，或者只有有限个第一类间断点；⑵f（t）在[a,b]上只有有限个极值点。§1.1付氏积分第一章付里叶变换第2页，课件共52页，创作于2023年2月

从T为周期的周期函数fT(t)，如果在上满足狄利克雷条件，那么在上fT(t)可以展成付氏级数，在fT(t)的连续点处，级数的三角形成为

其中称为频率，频率ω对应的周期T与fT(t)的周期相同，因而称为基波频率，nω称为fT(t)的n次谐波频率。第3页，课件共52页，创作于2023年2月(二)付氏级数的复指数形式

在fT(t)的间断点t0处，式(1.1.1)的左端代之为

即(三)付氏积分

任何一个非周期函数f(t)都可以看成由某个周期函数fT(t)当T→+∞时转化而来的。

这个公式称为函数f(t)的付里叶积分公式第4页，课件共52页，创作于2023年2月

付氏积分定理若f(t)在(-∞，+∞)上满足下列条件：

2°则积发存在,并且在f(t)的连续点处

1°在任一有限区间满足狄利克雷条件；而在f(t)的间断点t0处，应以代替该式左端的f(t)。

注非周期函数满足付氏积分定理的条件1°，才能保证函数在任意有限区间上能展为付氏级数。满足付氏积分定理的第2°条,才能保证存在。第5页，课件共52页，创作于2023年2月§1.2付氏变换(一)定义1.1.1设f(t)和F(ω)分别是定义在R上的实值和复值函数，称它们是一组付里叶变换对，如果成立并称F(ω)为f(t)的象函数或付里叶变换，记为F[f(t)]；称f(t)为F(ω)的象原函数或付里叶逆变换，记为F-1[F(ω)]

第6页，课件共52页，创作于2023年2月例1求矩形脉冲函数的付氏变换及其积分表达式。第7页，课件共52页，创作于2023年2月第8页，课件共52页，创作于2023年2月tf(t)第9页，课件共52页，创作于2023年2月

第10页，课件共52页，创作于2023年2月(二)积分变换的运用

例求微分积分方程

第11页，课件共52页，创作于2023年2月

的解,其中

<t<+,a,b,c均为常数.

根据傅氏变换的微分性质和积分性质,且记

F[x(t)]=X(w),F[h(t)]=H(w).

在方程两边取傅氏变换,可得

第12页，课件共52页，创作于2023年2月第13页，课件共52页，创作于2023年2月2.2单位脉冲函数及其傅氏变换在物理和工程技术中,常常会碰到单位脉冲函数.因为有许多物理现象具有脉冲性质,如在电学中,要研究线性电路受具有脉冲性质的电势作用后产生的电流;在力学中,要研究机械系统受冲击力作用后的运动情况等.研究此类问题就会产生我们要介绍的单位脉冲函数.第14页，课件共52页，创作于2023年2月在原来电流为零的电路中,某一瞬时(设为t=0)进入一单位电量的脉冲,现在要确定电路上的电流i(t).以q(t)表示上述电路中的电荷函数,则当t0时,i(t)=0,由于q(t)是不连续的,从而在普通导数意义下,q(t)在这一点是不能求导数的.第15页，课件共52页，创作于2023年2月如果我们形式地计算这个导数,则得这表明在通常意义下的函数类中找不到一个函数能够表示这样的电流强度.为了确定这样的电流强度,引进一称为狄拉克(Dirac)的函数,简单记成d-函数:有了这种函数,对于许多集中于一点或一瞬时的量,例如点电荷,点热源,集中于一点的质量及脉冲技术中的非常窄的脉冲等,就能够象处理连续分布的量那样,以统一的方式加以解决.第16页，课件共52页，创作于2023年2月de(t)1/eeO（在极限与积分可交换意义下）工程上将d-函数称为单位脉冲函数。第17页，课件共52页，创作于2023年2月可将d-函数用一个长度等于1的有向线段表示,这个线段的长度表示d-函数的积分值,称为d-函数的强度.tOd(t)1d-函数有性质：可见d-函数和任何连续函数的乘积在实轴上的积分都有明确意义。第18页，课件共52页，创作于2023年2月(三)δ函数及其付氏变换

1.δ函数的定义

(1)(狄拉克)满足一列两个条件的函数称为δ函数。

(2)普通函数序列极限形式的定义其中

(3)广义函数形式的定义

若f(t)为无穷次可做函数，则第19页，课件共52页，创作于2023年2月d-函数的傅氏变换为:于是d(t)与常数1构成了一傅氏变换对.证法2：若F(w)=2pd(w),由傅氏逆变换可得例1证明：1和2pd(w)构成傅氏变换对.证法1：第20页，课件共52页，创作于2023年2月3.δ函数在积分变换中的作用(1)有了δ函数，对于点源和脉冲量的研究就能够象处理连续分布的量那样，以统一的方式来对待。(2)尽管δ函数本身没有普通意义下的函数值，但它与任何一个无穷次可做的函数的乘积在(-∞,+∞)上的积分都有确定的值。(3)δ函数的付氏变换是广义付氏变换，许多重要的函数，如常函数、符号函数、单位阶跃函数、正弦函数、余弦函数等是不满足付氏积分定理中的绝对可积条件的(即不存在)，这些函数的广义付氏变换都可以利用δ函数而得到。第21页，课件共52页，创作于2023年2月由上面两个函数的变换可得第22页，课件共52页，创作于2023年2月

这种频谱图称为离散频谱，也称为线状频谱(四)付氏变换的物理意义——频谱

1.非正弦的周期函数的频谱第23页，课件共52页，创作于2023年2月第24页，课件共52页，创作于2023年2月例4

求正弦函数f(t)=sinw0t的傅氏变换。tpp-w0w0Ow|F(w)|

第25页，课件共52页，创作于2023年2月(一)常用函数付里叶变换公式§1.3付氏变换的公式和性质第26页，课件共52页，创作于2023年2月例5证明：证：第27页，课件共52页，创作于2023年2月(二)尤拉公式及尤拉公式推出的几个公式第28页，课件共52页，创作于2023年2月第29页，课件共52页，创作于2023年2月(三)付氏变换的性质1．线性性质。

设F=，F=，和为常数，则b2．位移性质该性质在无线电技术中也称为时移性质。第30页，课件共52页，创作于2023年2月3．对称性质

若，则

4．相似性质若，则第31页，课件共52页，创作于2023年2月5．象函数的位移性质若，则

象函数的位移性质在无线电技术中也称为频移性质。

6.翻转性质若，则

第32页，课件共52页，创作于2023年2月

7.微分性质

若f在上连续或只有有限个可去间断点,且当时，，则推论若（k=1,2,…,n）在上连续或只有有限个可去间断点，且=0，k=0,1,2,…(n-1),则有第33页，课件共52页，创作于2023年2月8.象函数的微分性质若，则一般地，有若当时，=,则如果，则9.积分性质其中第34页，课件共52页，创作于2023年2月10.象函数的积分性质若，则11.乘积定理

若，，则

其中，均为t的实函数，、分别为、的共轭函数。

第35页，课件共52页，创作于2023年2月12.能量积分

若，则

该等式又称为巴塞瓦等式。

13.卷积定理

设，满足付氏积分定理中的条件，且，，则

第36页，课件共52页，创作于2023年2月§1.4卷积与相关函数一、卷积的意义

若已知函数f1(t)，f2(t)，则积分称为函数f1(t)与f2(t)的卷积，记为f1(t)*f2(t)，即二、卷积的性质第37页，课件共52页，创作于2023年2月第二章拉普拉斯变换§2.1拉普拉斯变换的概念一、拉氏变换和拉氏逆变换的定义

设函数f(t)当ｔ0时有定义，而且积分

（s是一个复参量），在s的某一域内收敛，则由此积分决定的函数可写为

称为的拉普拉斯变换（简称拉氏变换）或象函数，记为，即又称为的拉普拉斯逆变换（简称为拉氏逆变换）或象原函数，记

即第38页，课件共52页，创作于2023年2月二、拉氏变换的存在定理

拉氏变换存在定理设函数f(t)满足下列条件：

1°当t＜0时，f(t)=0；

2°f(t)在t≥0的任一有限区间上分段连续，间断点的个数是有限个，且都是第一类间断点；

3°f(t)是指数级函数。

则f(t)的拉氏变换在半平面Re(s)=β＞βc上一定存在，此时上式右端的积分绝对收敛而且一致收敛，同时在此半平面内，F(s)是解析函数。第39页，课件共52页，创作于2023年2月关于拉氏变换存在定理，做如下的几点说明：(1)从物理应用观点来看，条件2°、3°都是容易满足的。实用上所考察的物理过程，往往是用时间函数来描述的，并且是从某一时刻开始，因此可以选这时刻为t=0，在此以前情况则不加考虑。例如sint，若要对它进行拉氏变换则应把它理解为sintu(t)。(2)工程技术中所遇到的函数大部分是存在拉氏变换的。(3)如果f(t)为指数级函数，则其增长指数不唯一。第40页，课件共52页，创作于2023年2月三、关于拉氏变换的积分下限问题

f(t)在t=0包含了脉冲函数，我们就必须区分这个积分区间包括t=0这一点，还是不包括t=0这一点。假如包括，我们把积分下限记为0-；假如不包括，我们把积分下限记为0+，于是得出了不同的拉氏变换。记第41页，课件共52页，创作于2023年2月§2.2拉氏变换的基本公式和性质一、常用函数的拉氏变换公式当m为正整数时，有

[注]①Γ函数具有如下的递推公式

第42页，课件共52页，创作于2023年2月当m是正整数时，②(9)设是[0，+∞)上的周期为T的函数，即则的拉氏变换为第43页，课件共52页，创作于2023年2月二、拉氏变换的性质设

则有

(1)线性性质（设α、β为常数）（2）位移性质（设a为常数）

（3）延迟性质

若t<0时，则对任一非负实数有

亦可写为

第44页，课件共52页，创作于2023年2月[注]中的意味着（当时）

只有此式成立时才能使用延迟性质，这一点容易被忽略，因而造成错误，为了避免出现这种错误。故将延迟性质写为(2.2.16)式的形式。

(4)微分性质

推论

=

特别地，当初值时，有

第45页，课件共52页，创作于2023年2月(5)积分性质

推论

(6)象函数微分性质

一般地，有

(7)象函数积分性质

若积分收敛，则

一般地，有

第46页，课件共52页，创作于2023年2月[注]由象函数的积分性质得即

利用此式，可计算右端的广义积分。这是拉氏变换的应用之一。

在上式中令s=0，如果收敛，存在，则有

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