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第一章时域Maxwell方程的微分形式为：建立各物理量的Fourier变换对如下：对（1-1-1）—（1-1-4）式进行Fourier变换，并将以上各式代入，可得：1-2、由各向异性介质电通密度D与外加场强E的关系：，得（1）（2）（3）（4）（5）1-3、（1）各向异性介质电通密度D与外加场强E的关系：，代入和得：（2）由，知1-4、设时变电磁场的能量密度为，则由时变电磁场的能量定理得：若介质为无耗非色散的双各向异性介质，则有，，又只，因此上式可进一步作如下简化：1-5、设介电常数为频率的解析函数。令（z=x+jy为z复平面上任意一点）易知为的一阶极点，且留数为若在z复平面上取实轴及无限大的半圆周为积分路径C，则在C所围区域内没有奇点，在实轴上有一阶奇点。在点处，以充分小的为半径作半圆弧绕过奇点，并取极限和，则围道积分即由上式可解得1-6、由题知，理想导体表面某点处的法向单位矢量为：理想导体表面上的电磁场满足边界条件：则该点处表面电流密度为：该点处表面电流密度为：1-7、三维无限空间的辐射条件为（1-7-1）为无限远处电磁场横向分量，，为场点坐标，为源点坐标。只需证明题设满足（1-7-1）式即可。因电流元在原点，所以有，将R=r，代入（1-7-1）式左边，得：满足（1-7-1）式三维辐射条件，原命题得证。1-8、在无源区V’中，考虑介质的极化和磁化，即电磁参数且由Maxwell方程知且由恒等式，得上式两边对体积V积分，并利用散度定理得：代入和可得：化简即得1-9、非均匀各向同性介质中的电磁场满足将（1-9-2）式两边取旋度，并利用（1-9-1）得：且由恒等式得：又在非

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