土动力学第22章

土动力学第22章平常心看待平常人，摘下你的有色眼镜，你看到的天空才是蓝天。心胸要大些，要求自己严格些；小事清楚些，大事糊涂些。做人有困惑，做事有困境，面对“山重水复”之关卡，光有坚强的毅志不行，硬闯也不行。解决难题靠的是脑袋，脑袋产生思考，让思考发威，在出人意料之处轻松解决问题。

人生漫长，又短暂，关键的就几步。人性丛林，职场事业，利益多多、诱惑多多。老成不怕多，凡事应多三思，不怕一万，就怕万一。一旦伸错手，入错行，做错事，于名誉，于事业，于形象皆有不救之危。所以，必须“慎”之。

做事宁可慢些，不要太急而错误；做人宁可笨些，不要太巧而败事。做事可失败，做人不能失败；过去可失败，未来不能失败！从独山子赶往霍尔果斯口岸的半路上，坡道转过一个大弯，眼前一亮，雪山下一大片湖泊，漂亮极了!在蓝色湖水边，我看到了美丽的白天鹅。野生白天鹅比我想象的大的多，它们自由自在地在湖水里游来游去，戏水扎猛子捕鱼。要不是赶路，我真想一直在那里呆到天黑，看日落中的湖光鳞波。不要让别人看出你的天真，如果你不懂，就跑远一些；不要评价别人的容貌，因为他不靠你吃饭；不要评价别人的德行，因为你不比他高尚；不要评价别人的家庭，因为那和你无关；不要评价别人的学问，因为世上最不缺的就是学问。

在人海中，如果我们不想孤立，就要学会如何与人相处。林子大了，什么鸟都有，不要求你喜欢所有的人，但同时世上也没有什么最牛的人。和为贵，就要互相留台阶，互相给面子。

做人不图虚名，讥讽随之消失；做人多干实事，荣誉不期而至。做人要自由、自主、自立，做人不要自我、自大、自负！

温柔不懦弱，文静不造作，靓丽不妖艳，求异不求怪，贤惠不胆怯，热情不轻浮，自爱不自恋，机敏不多疑!

做人：一要严于律己，宽以待人。二要谦和为美，多让少争。三要与人为善，切忌骄横。四要仗义疏财，扶危济贫。五要诚信待人，远离是非。任何时间皆可读书，不需桌椅器具，不需约定时间地点。-J.艾肯任何时间皆可读书，不需桌椅器具，不需约定时间地点。-J.艾肯土动力学第22章土动力学第22章平常心看待平常人，摘下你的有色眼镜，你看到的天空才是蓝天。心胸要大些，要求自己严格些；小事清楚些，大事糊涂些。做人有困惑，做事有困境，面对“山重水复”之关卡，光有坚强的毅志不行，硬闯也不行。解决难题靠的是脑袋，脑袋产生思考，让思考发威，在出人意料之处轻松解决问题。

人生漫长，又短暂，关键的就几步。人性丛林，职场事业，利益多多、诱惑多多。老成不怕多，凡事应多三思，不怕一万，就怕万一。一旦伸错手，入错行，做错事，于名誉，于事业，于形象皆有不救之危。所以，必须“慎”之。

做事宁可慢些，不要太急而错误；做人宁可笨些，不要太巧而败事。做事可失败，做人不能失败；过去可失败，未来不能失败！从独山子赶往霍尔果斯口岸的半路上，坡道转过一个大弯，眼前一亮，雪山下一大片湖泊，漂亮极了!在蓝色湖水边，我看到了美丽的白天鹅。野生白天鹅比我想象的大的多，它们自由自在地在湖水里游来游去，戏水扎猛子捕鱼。要不是赶路，我真想一直在那里呆到天黑，看日落中的湖光鳞波。不要让别人看出你的天真，如果你不懂，就跑远一些；不要评价别人的容貌，因为他不靠你吃饭；不要评价别人的德行，因为你不比他高尚；不要评价别人的家庭，因为那和你无关；不要评价别人的学问，因为世上最不缺的就是学问。

在人海中，如果我们不想孤立，就要学会如何与人相处。林子大了，什么鸟都有，不要求你喜欢所有的人，但同时世上也没有什么最牛的人。和为贵，就要互相留台阶，互相给面子。

做人不图虚名，讥讽随之消失；做人多干实事，荣誉不期而至。做人要自由、自主、自立，做人不要自我、自大、自负！

温柔不懦弱，文静不造作，靓丽不妖艳，求异不求怪，贤惠不胆怯，热情不轻浮，自爱不自恋，机敏不多疑!

做人：一要严于律己，宽以待人。二要谦和为美，多让少争。三要与人为善，切忌骄横。四要仗义疏财，扶危济贫。五要诚信待人，远离是非。任何时间皆可读书，不需桌椅器具，不需约定时间地点。-J.艾肯任何时间皆可读书，不需桌椅器具，不需约定时间地点。-J.艾肯第二章动荷在土中引起的振动与波动及其传播规律基本知识1.振动与波动2.自由振动与强迫振动3.振动的阻尼与衰减振波在弹性介质中传播的特点与规律1.无限弹性介质中的振波2.半无限弹性介质中的振波振波在土介质中传播的规律及其应用隔振与土体的隔振措施8/18/20212水利与建筑工程学院基本知识振动与波动基本概念：震动、波动、波前、波面、波线、波速、波长、周期、频率、振幅。注意点：波动过程中，振动质点并不随振动的传播产生移动，而是仍然在自己的平衡位置附近进行振动。振动过程中任一点的振动特性将取决于波的类型、波的传播速度或波长以及波在传播过程中能量损失的可能和大小，即取决于介质本身的特性。图2-18/18/20213水利与建筑工程学院在工程实际中遇到的振动，有比较规则的周期振动甚至简谐振动（如旋转式机械引起的振动），也有不规则的任意振动或瞬时振动（如地震、风和爆破等作用引起的振动）。但简谐振动是研究任何型式振动的基础。任何周期振动都可以分解为一系列不同振幅的简谐振动。实用上，对于一个不规则的振动，也往往在一定的等效条件下简化为等效的简谐振动来研究。8/18/20214水利与建筑工程学院图2-48/18/20215水利与建筑工程学院自由振动与强迫振动符合上式的振动称之为有阻尼的干扰振动（或强迫振动）。如果阻尼为零，则称为无阻尼的强迫振动；如果干扰力为零，则通常称之为自由振动。自由振动又可以分为有阻尼的自由振动和无阻尼的自由振动。8/18/20216水利与建筑工程学院共振现象与稳态振动在强迫振动时，如果干扰力也是一个周期作用力，其圆频率为ω1，则当其和振动体系的自由振动频率ω相同时，运动的振幅将随振次的增大而迅速增大，出现所谓的共振现象。在一般频率条件下作有阻尼强迫振动时，由于阻尼的作用仅影响振动初期的一个很短的时间，此后的影响很小，从而使振动出现一种所谓的稳态振动。阻尼的影响在共振区附近非常显著，微小的阻尼，就可使共振峰削平很多，当远离共振区时，阻尼的影响相对较小，即当远离共振区时，阻尼比λ值的确定即使有较大误差，也不致对算得的振幅值有显著的影响。8/18/20217水利与建筑工程学院图2-68/18/20218水利与建筑工程学院振动的阻尼与衰减振动体系的振幅常由于其材料的不均匀性引起的非弹性力、各种连接引起的摩阻力以及空气的阻力等将随时间的增长而衰减。振动体系的阻尼，可以分为内阻尼（材料阻尼）和外阻尼（外摩擦阻尼）。材料阻尼对钢一般很小，对木头较大，对土更大，需要反映在计算之中。由于波在向外传播时，波面逐渐增大，能量密度逐渐减小，也会使波在传播过程中，各点的位移的振幅逐渐减小或衰减，这种由于能量扩散而引起的衰减称为几何衰减。它不同于前述由能量耗散而引起的衰减，在分析问题时应该注意它们之间的差异。8/18/20219水利与建筑工程学院图2-8图2-98/18/202110水利与建筑工程学院为了表示材料阻尼的影响，常采用不同的参数来反映阻尼的大小。对于粘弹性体系，采用了阻尼系数c，它是阻尼力R（t）与振动速度v（t）之间的比例常数，即单位速度引起的阻尼力。另一个常用的参数为阻尼比λ，它规定实际阻尼系数c与临界阻尼系数cc的比值，可写为：λ，阻尼比在土动力学中应用很广，是一个重要的特性指标。除此之外，还有各种不同的阻尼参数，如能量损失系数ψ，对数递减率δ，非弹性阻力系数r，应力应变位相角φ及复合模量G*等，使其对讨论问题的方便而得到应用。8/18/202111水利与建筑工程学院振波在弹性介质中传播的特点与规律1.无限弹性介质中的振波在无限弹性介质内部，波动可以有，而且只能有两种不同的波速，其中以速度传播的波只能引起缩胀，不引起旋转，其传播的方向与质点振动的方向一致，通常称之为拉压波、P波或纵波；另一种以速度传播的波，只能引起旋转，不引起胀缩，波的传播方向垂直于质点振动方向，故常称之为剪切波、S波或横波。8/18/202112水利与建筑工程学院图2-138/18/202113水利与建筑工程学院2.半无限弹性介质中的振波在半无限弹性介质内传播的波动，除了P波和S波外，在介质的表面上，尚可能出现瑞利波R波和在一定条件下产生的乐夫波。他们以不同的速度和方式在介质内传播，从而引起介质内质点作不同形式的振动。这样，任一点的实际振动将由该点上所引起的各种振动所合成。或者说，任一点的振动可以根据具体情况分解为P波、S波或R波，有时还会有乐夫波。8/18/202114水利与建筑工程学院图2-14图2-158/18/202115水利与建筑工程学院振动的阻尼与衰减振动体系的振幅常由于其材料的不均匀性引起的非弹性力、各种连接引起的摩阻力以及空气的阻力等将随时间的增长而衰减。振动体系的阻尼，可以分为内阻尼（材料阻尼）和外阻尼（外摩擦阻尼）。材料阻尼对钢一般很小，对木头较大，对土更大，需要反映在计算之中。由于波在向外传播时，波面逐渐增大，能量密度逐渐减小，也会使波在传播过程中，各点的位移的振幅逐渐减小或衰减，这种由于能量扩散而引起的衰减称为几何衰减。它不同于前述由能量耗散而引起的衰减，在分析问题时应该注意它们之间的差异。11/25/20239水利与建筑工程学院图2-8图2-911/25/202310水利与建筑工程学院为了表示材料阻尼的影响，常采用不同的参数来反映阻尼的大小。对于粘弹性体系，采用了阻尼系数c，它是阻尼力R（t）与振动速度v（t）之间的比例常数，即单位速度引起的阻尼力。另一个常用的参数为阻尼比λ，它规定实际阻尼系数c与临界阻尼系数cc的比值，可写为：λ，阻尼比在土动力学中应用很广，是一个重要的特性指标。除此之外，还有各种不同的阻尼参数，如能量损失系数ψ，对数递减率δ，非弹性阻力系数r，应力应变位相角φ及复合模量G*等，使其对讨论问题的方便而得到应用。11/25/202311水利与建筑工程学院振波在弹性介质中传播的特点与规律1.无限弹性介质中的振波在无限弹性介质内部，波动可以有，而且只能有两种不同的波速，其中以速度传播的波只能引起缩胀，不引起旋转，其传播的方向与质点振动的方向一致，通常称之为拉压波、P波或纵波；另一种以速度传播的波，只能引起旋转，不引起胀缩，波的传播方向垂直于质点振动方向，故常称之为剪切波、S波或横波。11/25/202312水利与建筑工程学院图2-1311/25/202313水利与建筑工程学院2.半无限弹性介质中的振波在半无限弹性介质内传播的波动，除了P波和S波外，在介质的表面上，尚可能出现瑞利波R波和在一定条件下产生的乐夫波。他们以不同的速度和方式在介质内传播，从而引起介质内质点作不同形式的振动。这样，任一点的实际振动将由该点上所引起的各种振动所合成。或者说，任一点的振动可以根据具体情况分解为P波、S波或R波，有时还会有乐夫波。11/25/202314水利与建筑工程学院图2-14图2-1511/25/202315水利与建筑工程学院

R波的基本特性：R波是由P波和S波的振动叠加而成的。R波沿介质表面传播，随着深度的增加而迅速减弱。在R波传播过程中，弹性介质的质点运动轨迹为椭圆，其长轴垂直于地面，转动方向与波的传播方向相反，传播速度将略小于同一介质中S波的波速，它在地表处的垂直位移分量大于水平位移分量（当μ＝0.5时，约为1.82倍，当μ＝0.25时，约为1.47倍）。当它在成层介质中传播时，传播速度将随表土层厚度的减小和剪切模量的增大而增大。但是，如果表层介质的S波速度（或剪切模量）小于下层介质的S波速度，则在垂直于波传播方向的水面内将出现另一种波，称为乐夫波。同样可以证明，它没有垂直分量，其传播速度与振动的频率有关，即存在波散现象。振动频率趋于无穷时，乐夫波波速接近于表层介质的横波速度。振动频率趋于零时，乐夫波波速接近于下层介质的横波速度。11/25/202316水利与建筑工程学院振波在土介质中传播的规律及其应用成层介质中振波的传播。当弹性体波（P波及S波）遇到不同特性岩土的交界面或边界面时，将发生反射和折射。横波在界面上将分为SV波和SH波两个分量。前者在包含传播方向的垂直平面内运动，后者在平行于界面的水平平面内运动，纵波在界面上将会有三种波：P、SV及SH。同时，当入射波为P波或SV波时，一般都能产生反射的P波和SV波以及折射的P波和SV波，共四个合量波。11/25/202317水利与建筑工程学院非完全弹性介质中振波的传播。在非完全弹性介质中，由于塑性变形使振波能量的耗散不同于完全弹性介质中由于波面增大使能量的扩散，它不只取决于传播距离的大小，而主要与介质的特性和振动的频率等因素有关。试验表明：振幅随深度的衰减与波长有关，在同一土中，振动频率愈低，波长愈大，振动衰减愈慢。水平振幅的衰减远较垂直振幅的衰减为快。当测点深度大于半波长