电工电子技术-半导体器件 09

9.1半导体的基本知识9.1.1半导体的基本特性9.1.2本征半导体和杂质半导体9.1半导体的基本知识9.1.1半导体的基本特性根据导电性能的不同，自然界的物质大体可分为导体、绝缘体和半导体三大类。其中，容易导电、电阻率小于10-4Ω·cm的物质称为导体，如铜、铝、银等金属材料；很难导电、电阻率大于104Ω·cm的物质称为绝缘体，如塑料、橡胶、陶瓷等材料；导电能力介于导体和绝缘体之间的物质称为半导体，如硅、锗、硒及大多数金属氧化物和硫化物等。半导体之所以被作为制造电子器件的主要材料在于它具有热敏性、光敏性和掺杂性。热敏性：是指半导体的导电能力随着温度的升高而迅速增加的特性。利用这种特性可制成各种热敏元件，如热敏电阻等。光敏性：是指半导体的导电能力随光照的变化有显著改变的特性。利用这种特性可制成光电二极管、光电三极管和光敏电阻等。掺杂性：是指半导体的导电能力因掺入微量杂质而发生很大变化的特性。利用这种特性可制成二极管、三极管和场效应管等。9.1半导体的基本知识9.1.2本征半导体和杂质半导体本征半导体是指完全纯净的、具有晶体结构的半导体。在电子器件中，用得最多的半导体材料是硅和锗。将锗和硅材料提纯并形成单晶体后，所有原子便基本上整齐排列了，其平面示意图如右图所示。1本征半导体9.1半导体的基本知识9.1.2本征半导体和杂质半导体本征半导体在绝对温度T＝0K和没有外界影响的条件下，价电子全部束缚在共价键中。当温度升高或受光照时，半导体共价键中的价电子会从外界获得一定能量，少数价电子将挣脱共价键的束缚，成为自由电子，同时在原来共价键的相应位置上留下一个空位，这个空位称为空穴，如右图所示。1本征半导体9.1半导体的基本知识9.1.2本征半导体和杂质半导体1本征半导体显然，在本征半导体中，自由电子和空穴是成对出现的，电子与空穴的数量总是相等的，称为电子—空穴对。我们把在热或光的作用下，本征半导体中产生电子—空穴对的现象称为本征激发。共价键中出现空穴后，在外电场或其他能源的作用下，邻近的价电子就可填补到这个空穴上，而在这个价电子原来的位置上又会留下新的空穴，以后其他价电子又可转移到这个新的空穴上。为了区别于自由电子的运动，我们把这种价电子的填补运动称为空穴运动，认为空穴是一种带正电荷的载流子，它所带的电荷和电子的电荷大小相等，符号相反。由此可见，本征半导体中存在两种载流子：电子和空穴。9.1半导体的基本知识9.1.2本征半导体和杂质半导体2杂质半导体掺入杂质的半导体称为杂质半导体。根据掺入的杂质不同，杂质半导体可分为N型半导体和P型半导体两种。（1）N型半导体在本征半导体硅（或锗）中掺入微量五价元素磷，由于磷原子有5个价电子，它与周围的硅原子组成共价键时，多余的一个价电子很容易摆脱原子核的束缚成为自由电子。这种半导体导电主要靠电子，所以称为电子型半导体或N型半导体，如下图所示。N型半导体中，自由电子是多子，空穴是少子。9.1半导体的基本知识9.1.2本征半导体和杂质半导体2杂质半导体（2）P型半导体在本征半导体硅（或锗）中掺入微量三价元素硼，由于硼原子只有3个价电子，它与周围硅原子组成共价键时，因缺少一个价电子而形成一个空穴，相邻的价电子很容易填补这个空穴，形成新的空穴。这种半导体导电主要靠空穴，所以称为空穴型半导体或P型半导体，如下图所示。P型半导体中，空穴是多子，自由电子是少子。9.1半导体的基本知识9.1.2本征半导体和杂质半导体2杂质半导体（a）N型半导体（b）P型半导体9.2PN结9.2.1PN结的形成9.2.2PN结的单向导电性9.2PN结9.2.1

PN结的形成通过一定的制造工艺，使一块P型半导体和一块N型半导体结合在一起，在其交界处会形成一个特殊的区域，称为PN结。1多子的扩散运动

在P型半导体和N型半导体交界处，由于P型半导体中的空穴多于电子，N型半导体中的电子多于空穴，所以，在交界面附近将产生多数载流子的扩散运动。P区的空穴向N区扩散，与N区的电子复合；N区的电子向P区扩散，与N区的空穴复合。由于这种扩散运动，N区失掉电子产生正离子，P区得到电子产生负离子，结果在界面两侧形成了由等量正、负离子组成的空间电荷区。在这个区域内，由于多数载流子已扩散到对方并复合掉，好像耗尽了一样，因此，空间电荷区又称为耗尽层。9.2PN结9.2.1

PN结的形成2少子的漂移运动由于空间电荷区的形成，建立了由N区指向P区的内电场。显然，内电场对多数载流子的扩散运动起阻碍作用，故空间电荷区也称为阻挡层。在出现了空间电荷区以后，内电场有助于少数载流子的漂移运动，因此，在内电场作用下，N区的空穴向P区漂移，P区的电子向N区漂移，其结果是使空间电荷区变窄，内电场削弱。3动态平衡扩散运动与漂移运动是对立的，当二者的运动达到动态平衡时，空间电荷区的宽度便基本稳定下来。这种宽度稳定的空间电荷区称为PN结。9.2PN结9.2.2

PN结的单向导电性PN结无外加电压时，扩散运动和漂移运动处于动态平衡，流过PN结的电流为0。当外加一定电压时，所加电压的极性不同，PN结的导电性能也不同。通常将加在PN结上的电压称为偏置电压。1正向偏置给PN结外加正向偏置电压，即P区接电源正极，N区接电源负极，称PN结为正向偏置（简称正偏），如下图所示。由于外加电源产生的外电场的方向与PN结产生的内电场方向相反，因此，扩散运动与漂移运动的平衡被破坏。外电场有利于扩散运动，不利于漂移运动，于是，多子的扩散运动加强，中和一部分空间电荷，使整个空间电荷区变窄，并形成较大的扩散电流，方向由P区指向N区，称为正向电流。此时，PN结处于导通状态。9.2PN结9.2.2

PN结的单向导电性2反向偏置给PN结加反向偏置电压，即N区接电源正极，P区接电源负极，称PN结反向偏置（简称反偏），如下图所示。由于外加电场与内电场的方向一致，因而加强了内电场，促进了少子的漂移运动，阻碍了多子的扩散运动，使空间电荷区变宽。此时，主要由少子的漂移运动形成的漂移电流将超过扩散电流，方向由N区指向P区，称为反向电流。由于常温下少子的数量很少，所以反向电流很小。此时，PN结处于截止状态。9.2PN结9.2.2

PN结的单向导电性PN结正向偏置PN结反向偏置综上所述，PN结具有单向导电性，即正向偏置时，PN结电阻很小，呈导通状态；反向偏置时，PN结电阻很大，呈截止状态。9.3半导体二极管及其应用9.3.1二极管的结构和类型9.3.2二极管的特性9.3.3二极管的主要参数9.3.4二极管的应用9.3.5特殊二极管9.3半导体二极管及其应用在PN结上加上电极引线和管壳，就成为一个晶体二极管（简称二极管），其结构和电路符号如下图所示。其中，从P区引出的电极称为阳极；从N区引出的电极称为阴极。（a）二极管的结构

（b）二极管的电路符号9.3半导体二极管及其应用9.3.1二极管的结构和类型按结构不同，二极管可分为点接触型、面接触型和平面型三大类，如下图所示。（a）点接触型（b）面接触型（c）平面型9.3半导体二极管及其应用9.3.1二极管的结构和类型点接触型二极管的特点是PN结面积小，结电容小，工作电流小，但其高频性能好，一般用于高频和小功率的工作，也可用作数字电路中的开关元件；面接触型二极管的特点是PN结面积大，结电容大，工作电流大，但其工作频率较低，一般用于整流；平面型二极管的特点是PN结面积可大可小，结面积大的主要用于大功率整流，结面积小的可作为数字脉冲电路中的开关管。此外，按材料不同，二极管可分为硅二极管和锗二极管。按用途不同，二极管可分为普通二极管、整流二极管、稳压二极管、光电二极管及变容二极管等。9.3半导体二极管及其应用9.3.2二极管的特性二极管的典型伏安特性曲线如右所示。根据二极管所加电压的正负，其伏安特性曲线可分为正向特性和反向特性两部分。1伏安特性（1）正向特性当二极管所加的正向电压较小时，二极管呈现较大的电阻，正向电流很小，几乎为零。与这一部分相对应的电压称为死区电压或阈值电压。9.3半导体二极管及其应用9.3.2二极管的特性死区电压的大小与二极管的材料及温度等因素有关。室温下，硅管的死区电压约为0.5V，锗管的死区电压约为0.1V。当正向电压大于死区电压后，二极管呈现很小的电阻，二极管正向导通。导通后，随着正向电压的升高，正向电流急剧增大，电压与电流的关系基本上为一指数曲线。导通后的正向压降，硅管约为0.6～0.7V，锗管约为0.2～0.3V1伏安特性（2）反向特性二极管外加反向电压时，反向电流很小，且在一定的电压范围内基本不随反向电压变化，这个电流称为反向饱和电流。当反向电压增大到某一数值后，反向电流急剧增大，此时二极管失去单向导电性，这种现象称为反向击穿，其所对应的电压称为反向击穿电压UBR。9.3半导体二极管及其应用9.3.2二极管的特性反向击穿会造成PN结损坏（烧毁），但只要反向电流不超过这一定值，PN结就不会损坏，稳压二极管就是利用这一特性制作的。普通二极管的反向击穿电压一般在几十伏以上，高反压管可达几千伏。1伏安特性2温度特性二极管的伏安特性对温度非常敏感。如右图所示，温度升高，正向特性曲线向左移动，反向特性曲线向下移动。在室温附近，温度每升高1℃，正向压降约减小2～2.5mV；温度每升高10℃，反向电流约增大1倍。9.3半导体二极管及其应用9.3.3二极管的主要参数最大整流电流IF是指二极管长期工作允许通过的最大正向电流。在规定的散热条件下，二极管的正向平均电流不能超过此值，否则可能使会二极管因过热而损坏。1最大整流电流2最大反向工作电压最大反向工作电压URM是指二极管工作时允许外加的最大反向电压。若超过此值，二极管可能会被击穿。通常取反向击穿电压UBR的一半作为URM。URM数值较大的二极管称为高压二极管。9.3半导体二极管及其应用9.3.3二极管的主要参数最大反向电流IRM是指二极管在常温下承受最大反向工作电压URM时的反向电流。反向电流越小，二极管的单向导电性能越好。反向电流受温度的影响很大，随着温度的升高，其值增大。3最大反向电流4最高工作频率最高工作频率fM是指允许加在二极管两端的交流电压最高频率值。使用中，若加在二极管两端的交流电压频率超过此值，二极管的单向导电性能将变差甚至失去。fM值主要取决于PN结结电容的大小。结电容越大，二极管允许的最高工作频率越低。9.3半导体二极管及其应用9.3.4二极管的应用1钳位利用二极管导通后，两端电压基本不变的特点（硅管约为0.7V），可组成限幅电路，如下图（a）所示。二极管正向导通时，由于正向压降很小，故阳极与阴极的电位基本相等。利用这个特点可对电路中某点电位进行钳位。现以右图所示电路为例，若A点的电位

，则二极管正向导通，将F点电位钳制在0V左右，即

。2限幅9.3半导体二极管及其应用9.3.4二极管的应用2限幅设输入电压

为正弦波，其幅值大于0.7V，VD1，VD2为硅二极管。当

处于正半周，且

时，VD1，VD2均截止，输出电压

；当时，VD1导通，

。当

处于负半周，且

时，VD1，VD2均截止，输出电压

；当

时，VD2导通，

，其波形如下图（b）所示。可见，由于二极管VD1，VD2的作用，输出电压正负半周的幅度均受到限制。这种电路常用于某些放大器输入端，对放大器起保护作用。9.3半导体二极管及其应用9.3.4二极管的应用2限幅（a）电路图（b）波形图（a）电路图（b）波形图9.3半导体二极管及其应用9.3.4二极管的应用3稳压利用二极管正向导通时，在一定电流范围内，管子两端电压变化不大的特点，可组成正向稳压电路，如右图所示。二极管VD1，VD2正向串联后并联于负载两端，因硅管的正向压降为0.7

V左右，则负载RL上可得到约1.4V的稳定电压。图中R为限流电阻。该电路结构简单，适用于负载电压不高、取用电流不大的场合。9.3半导体二极管及其应用9.3.5特殊二极管1稳压二极管稳压二极管是一种特殊的面接触型半导体硅二极管，其正常工作在反向击穿区，通过反向击穿特性实现稳压作用，其符号和伏安特性曲线如下图所示。稳压管二极的正向特性曲线与普通二极管类似，而当外加反向电压的数值增大到一定程度时，发生击穿，击穿曲线很陡，几乎平行于纵轴，所以，当电流在很大范围内变化时，稳压二极管两端的电压变化很小。利用这一特性，稳压二极管在电路中能起稳压作用。只要反向电流不超过其最大稳定电流，稳压二极管就不会形成破坏性的热击穿，因此，在电路中应与稳压二极管串联适当的限流电阻。9.3半导体二极管及其应用9.3.5特殊二极管1稳压二极管9.3半导体二极管及其应用9.3.5特殊二极管1稳压二极管稳压二极管的主要参数有稳定电压UZ、稳定电流IZ、动态电阻rZ、电压温度系数αU、最大耗散功率PZM等。（1）稳定电压UZ稳定电压UZ是指流过规定电流时稳压二极管两端的反向电压值。即使是同一型号的稳压管，其稳压值也有一定的离散性，使用时要进行测试，按需选用。（2）稳定电流IZ稳定电流IZ是指稳压二极管稳定工作时的参考电流值，通常为工作电压等于UZ时所对应的电流值。对每一种型号的稳压二极管，都规定有一个最大稳定电流IZmax。9.3半导体二极管及其应用9.3.5特殊二极管1稳压二极管（3）动态电阻rZ动态电阻rZ是指稳压范围内的电压变化量与相应电流变化量之比，即稳压二极管的反向伏安特性曲线越陡，则动态电阻越小，稳压性能越好。（4）电压温度系数αU

电压温度系数αU是指温度每增加1℃时，稳定电压的相对变化量，即9.3半导体二极管及其应用9.3.5特殊二极管2发光二极管发光二极管（LED）是一种能将电能转换成光能的半导体器件，其材料主要为砷化镓、氮化镓等，主要用于音响设备的电平显示及线路通、断状态的指示等。发光二极管与普通二极管一样，也是由PN结构成的，同样具有单向导电性，但它在正向导通时能发出可见光或不可见光。发光二极管的电路符号如下图所示。9.3半导体二极管及其应用9.3.5特殊二极管3光电二极管光电二极管是一种能将光能转换成电能的半导体器件，它主要用于需光电转换的自动探测、计数和控制装置中。光电二极管的结构与普通二极管相似，只是在管壳上有一个能入射光线的窗口。光电二极管工作在反向偏置状态，其反向电流随光照强度的变化而变化。光电二极管的电路符号如下图所示。9.4晶体管9.4.1晶体管的结构9.4.2晶体管的类型9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理9.4.4晶体管的特性曲线9.4.5晶体管的主要参数9.4晶体管9.4.1晶体管的结构半导体三极管又称为晶体三极管，简称晶体管，是最重要的电子器件，它的放大作用和开关作用促进了电子技术的飞跃发展。如下图（a）所示为晶体管的结构，它是由三层不同性质的半导体组合而成的。按半导体的组合方式不同，晶体管可分为NPN型和PNP型两类。无论是NPN型管还是PNP型管，它们均有三个区：发射区、基区和集电区，并相应地引出三个电极：发射极E、基极B和集电极C。同时，在三个区的交界处形成两个PN结：发射结和集电结。晶体管的电路符号如下图（b）所示，符号中的箭头方向表示发射结正向偏置时的电流方向。9.4晶体管9.4.1晶体管的结构（a）（b）9.4晶体管9.4.2晶体管的类型晶体管的分类方法很多，除可分为NPN型和PNP型之外，还可进行以下分类。按使用的半导体材料不同，晶体管可分为硅管和锗管。按工作频率不同，晶体管可分为高频管和低频管。其中，高频管的工作频率不低于3MHz；低频管的工作频率低于3MHz。9.4晶体管9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理晶体管具有的电流放大作用是由晶体管的内部结构条件与外部条件共同决定的。1晶体管实现电流放大作用的条件（1）内部结构条件①发射区很小，但掺杂浓度高。②基区最薄且掺杂浓度最小（比发射区小2～3个数量级）。③集电结面积最大，且集电区的掺杂浓度小于发射区的掺杂浓度。（2）外部条件外部条件是要保证外加电源的极性使发射结处于正向偏置状态，使集电结处于反向偏置状态。9.4晶体管9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理下面通过一个实验来说明晶体管各电流之间的关系，实验电路如右图所示。在晶体管的发射结加正向电压，集电结加反向电压，保证晶体管工作在放大状态。改变可变电阻RB，则基极电流IB、集电极电流IC和发射极电流IE都会发生变化。测量结果如下表所示。2实验说明IB（mA）00.0100.0200.0400.0600.080IC（mA）0.0010.4850.9801.9902.9953.995IE（mA）0.0010.4951.0002.0303.0554.0759.4晶体管9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理2实验说明

由此实验及测量结果可得出如下结论：（1）各极电流的关系满足：IE＝IB＋IC，符合基尔霍夫电流定律。（2）IC和IE比IB大得多。（3）从上表各列数据中求得IC和IB的变化量，加以比较。例如，选第4列和第5列的数据，可得这说明，基极电流的少量变化可以引起集电极电流的较大变化，这就是晶体管的电流放大作用。9.4晶体管9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理3三极管内部载流子的运动通过上面的实验可知，当晶体管处于正向偏置时具有电流放大能力，下面以NPN型晶体管为例分析其内部载流子的运动规律。其内部载流子的运动情况如右图所示。9.4晶体管9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理3三极管内部载流子的运动（1）发射区向基区扩散电子由于发射结加正偏电压，因此，发射结两侧多子的扩散运动大于少子的漂移运动，发射区的多子（电子）源源不断地越过发射结到达基区，同时，基区的多子（空穴）源源不断地越过发射结到达发射区，由电子电流和空穴电流共同形成了发射极电流IE。因基区很薄且掺杂浓度最小，空穴电流IEP很小，可以忽略不计，所以，发射极电流

IE≈IEN。9.4晶体管9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理3三极管内部载流子的运动（2）电子在基区的扩散与复合由发射区扩散到基区的电子浓度，在靠近发射结处的浓度要高于靠近集电结处的浓度，因此，在基区中形成了电子的浓度差，这样，电子会向集电结继续扩散。在扩散过程中，绝大部分电子扩散到集电结边沿，很少部分电子与基区的多子空穴复合，复合掉的空穴由基区电源补充，从而形成基极电流IB的主要部分IBN。扩散到集电结的电子与复合掉的电子的比例决定了晶体管的电流放大能力，晶体管的电流控制就发生在这一过程。9.4晶体管9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理3三极管内部载流子的运动（3）电子被集电区收集集电结反偏，使得其内电场很强。这个内电场阻止集电区电子向基区扩散，而对基区扩散过来的电子有很强的吸引力，故从基区扩散来的电子在强电场的作用下将迅速漂移越过集电结进入集电区，形成集电极电流IC的主要部分ICN。同时，集电结加反向电压使基区的少子电子和集电区的少子空穴通过集电结形成反向饱和电流ICBO。它的数值很小，但受温度影响很大，会造成管子的工作性能不稳定。所以，在制造管子时，应尽量设法减小ICBO。9.4晶体管9.4.3晶体管的电流分配关系与放大原理4电流分配关系通过以上分析可知三极管各极电流的关系为：为了反映ICN和IBN之间的比例关系，定义共发射极直流电流放大系数，即上式可变换为：

上式中，ICEO称为穿透电流。由于ICBO很小，ICEO也很小，分析时可忽略不计，所以今后电路分析中常用的关系式为：9.4晶体管9.4.4晶体管的特性曲线1输入特性曲线输入特性曲线是指当集—射极电压UCE为常数时，输入电路（基极电路）中基极电流IB与基—射极电压UBE之间的关系曲线

，如右图所示。UCE＝0时，集电极与发射极短接，晶体管相当于两个二极管并联，UBE即为加在并联二极管上的正向电压，故晶体管的输入特性曲线与二极管伏安特性曲线的正向特性相似。9.4晶体管9.4.4晶体管的特性曲线1输入特性曲线UCE≥1V时，曲线右移，因为此时集电结已反向偏置，内电场足够大，可以把从发射区进入基区的电子中的绝大部分拉入集电区。因此，在相同的UBE下，UCE≥1V时的基极电流IB比UCE＝0时的小。但是当UCE超过1V以后，即使其再增加，只要UBE不变，IB也不再明显减小，所以通常只画出UCE≥1V的一条输入特性曲线。由上图可以看出，晶体管的输入特性中也存在死区电压，只有在发射结外加电压大于死区电压时，晶体管才会产生基极电流。硅管的死区电压约为0.5～0.7V，锗管的死区电压约为0.1～0.3V。9.4晶体管9.4.4晶体管的特性曲线2输出特性曲线输出特性曲线是指当基极电流IB为常数时，输出电路（集电极电路）中集电极电流IC与集—射极电压UCE之间的关系曲线IC＝f（UCE）。在不同的IB下，可得出不同的曲线，所以，晶体管的输出特性曲线是一组曲线，如下图所示。9.4晶体管9.4.4晶体管的特性曲线（1）放大区输出特性曲线的近于水平部分是放大区。在放大区，IC和IB成正比关系，即IC＝βIB，所以，放大区又称为线性区。放大区具有可控性（IB可以控制IC）和恒流性（IC几乎不随UCE和负载的变化而变化）。晶体管工作在放大区的电压条件是：发射结正偏，集电结反偏。此时，UCE＞UBE。（2）饱和区对应于UCE较小的区域是饱和区。此时，UCE≤UBE。在饱和区，UCE略有增加，IC迅速上升，但IC≠βIB，IB不能控制IC，因此，晶体管不能起放大作用。UCE＝UBE的情况称为临界饱和状态，对应点的轨迹称为临界饱和线。饱和时，集电极与发射极之间的电压称为饱和压降。晶体管工作在饱和区的电压条件是：发射结正偏，集电结也正偏。9.4晶体管9.4.4晶体管的特性曲线（3）截止区

基极电流IB＝0对应曲线下方的区域是截止区。在截止区，IB＝0，IC≈0，晶体管不导通，同样也失去了电流的放大作用。晶体管工作在截止区的电压条件是：发射结反偏，集电结也反偏。由以上分析可知，当晶体管饱和时，UCE≈0，发射极与集电极之间如同一个开关的接通，其间电阻很小；当晶体管截止时，IC≈0，发射极与集电极之间如同一个开关的断开，其间电阻很大。可见，晶体管除了具有放大作用外，还具有开关作用。9.4晶体管9.4.5晶体管的主要参数当晶体管接成共发射极电路时，在静态（无输入信号）下，集电极电流IC和基极电流IB的比值称为共发射极直流电流放大系数

，即1电流放大系数在动态（有输入信号）下，集电极电流变化量ΔIC和基极电流变化量ΔIB的比值称为共发射极交流电流放大系数β，即和β的含义是不同的，但在实验中发现，在放大区，这两个参数的值非常接近，所以，在今后的估算中，可认为。9.4晶体管9.4.5晶体管的主要参数2极间反向电流ICBO是指发射极开路时，集电极和基极之间的反向电流。ICBO受温度影响较大，温度升高，其值增加。要求ICBO越小越好。室温下，小功率硅管的ICBO在1微安以下，锗管的ICBO一般为几微安到几十微安，所以硅管的热稳定性比较好。（1）集电极—基极反向饱和电流ICBO（2）集电极—发射极穿透电流ICEOICEO是指基极开路时，由集电区穿过基区流入发射区的电流。因ICEO＝（1＋）ICBO，温度升高时，ICEO比ICBO增加的更快，它对晶体管的工作影响更大，所以，ICEO是衡量管子质量好坏的重要参数，其值越小越好。9.4晶体管9.4.5晶体管的主要参数3极限参数晶体管工作在放大区时，若集电极电流超过一定值，其电流放大系数β就会下降。晶体管的β值下降到正常值的2/3时的集电极电流称为晶体管的集电极最大允许电流ICM。因此，使用晶体管时，若IC超过ICM，并不一定会损坏晶体管，但是以降低β值为代价的。（1）集电极最大允许电流ICM

（2）集电极—发射极反向击穿电压U(BR)CEO基极开路时，加在集电极和发射极之间的最大允许电压称为集电极—发射极反向击穿电压U(BR)CEO。当电压UCE大于U(BR)CEO时，ICEO会突然大幅度上升，说明晶体管已被击穿。9.4晶体管9.4.5晶体管的主要参数3极限参数（3）集电极最大允许耗散功率PCM集电极电流在流经集电结时将产生热量，使结温升高，从而会引起晶体管的参数变化。当晶体管因受热而引起的参数变化不超过允许值时，集电极所消耗的最大功率称为集电极最大允许耗散功率PCM，其计算公式为由ICM，U(BR)CEO，PCM三者共同确定晶体管的安全工作区，如上图所示。9.5场效应晶体管9.5.1场效应管的结构9.5.2MOS管的工作原理9.5.3MOS管的特性曲线9.5.4场效应管与晶体管的比较9.5.5场效应管的使用注意事项9.5场效应晶体管场效应晶体管（FET）是一种利用输入回路的电场效应来控制输出回路电流的半导体器件，属于电压控制器件。它只依靠一种载流子参与导电，故又称为单极型晶体管。它具有输入阻抗高、噪声低、热稳定性好、抗辐射能力强、功耗小、制造工艺简单和便于集成化等优点。根据结构的不同，场效应管可分为结型场效应管（JFET）和绝缘栅场效应管（MOS管）。由于MOS管的性能更优越，发展更迅速，应用更广泛，因此，本节将仅介绍MOS管。9.5场效应晶体管9.5.1场效应管的结构

如下图（a）所示，N沟道增强型MOS管基本上是一种左右对称的结构，它是在P型硅半导体上生成一层SiO2薄膜绝缘层，然后用光刻工艺扩散两个高掺杂的N型区，从N型区引出漏极D和源极S两个电极。在漏极和源极之间的绝缘层上镀一层金属铝作为栅极G。P型半导体称为衬底，用符号B表示。可以看出，栅极与其他电极之间是绝缘的，工作时，漏极与源极之间形成导电沟道，称为N沟道。如下图（b）所示为N沟道增强型MOS管的电路符号，其箭头方向由P（衬底）指向N（导电沟道）；若箭头方向由N（导电沟道）指向P（衬底），则为P沟道，如下图（c）所示。1N沟道增强型MOS管的结构9.5场效应晶体管9.5.1场效应管的结构1N沟道增强型MOS管的结构（a）（b）（c）9.5场效应晶体管9.5.1场效应管的结构N沟道耗尽型MOS管的结构如下图（a）所示。它也是在P型硅衬底上形成一层SiO2薄膜绝缘层，与增强型所不同的是，它在SiO2绝缘层中掺有大量的正离子，不需要外电场作用，这些正离子所产生的电场也能在P型硅衬底与绝缘层的交界面上感应出大量或足够多的电子，形成N型导电沟道。N沟道耗尽型MOS管的电路符号如下图（b）所示，P沟道耗尽型MOS管的电路符号如下图（c）所示。2N沟道耗尽型MOS管的结构9.5场效应晶体管9.5.1场效应管的结构2N沟道耗尽型MOS管的结构（a）（b）（c）9.5场效应晶体管9.5.2MOS管的工作原理当UGS＝0时，漏源之间相当于两个背靠背的二极管，在D、S之间加上电压，不管极性如何，总有一个PN结反向，所以不存在导电沟道，不会形成漏极电流ID。当0＜UGS＜UGS（th）（UGS（th）称为开启电压），即栅极有一定的较小电压时，通过栅极和衬底间的电容作用，在靠近栅极下方，P型半导体中的空穴将会被向下排斥，从而出现一薄层电子的耗尽层。耗尽层中的电子将向表层运动，但数量有限，不足以形成沟道，将漏极和源极沟通，所以漏极电流ID仍为零。1N沟道增强型MOS管的工作原理（1）栅源电压UGS的控制作用9.5场效应晶体管9.5.2MOS管的工作原理

当UGS＞UGS（th）时，栅极电压较强，在靠近栅极下方的P型半导体表层中聚集了较多的电子，可以形成沟道，将漏极和源极沟通。如果此时加有漏源电压UDS，就可以形成漏极电流ID。栅极下方的导电沟道，因其载流子（电子）与P型区载流子（空穴）的极性相反，所以又称为反型层。随UGS的继续增加，导电沟道变宽，沟道电阻变小，ID将不断增加。（1）栅源电压UGS的控制作用当UGS＞UGS（th），且为某一固定值时，在漏极和源极之间加上正电压UDS，会有ID形成。如下图所示为不同的漏源电压UDS对沟道的影响。根据此图可得如下关系UDS＝UDG＋UGS＝－UGD＋UGSUGD＝UGS－UDS

（2）漏源电压UDS对漏极电流ID的控制作用9.5场效应晶体管9.5.2MOS管的工作原理（2）漏源电压UDS对漏极电流ID的控制作用（a）UDS≈0（b）UGD＞UGS(th)

（c）UGD＝UGS(th)

在UDS为0或较小时，沟道电阻一定，ID随UDS的增大而线性增大。当UDS较大，且UGD＞UGS（th）时，靠近漏端的耗尽层变宽，沟道变窄，出现楔形，沟道电阻增大，ID增大缓慢。9.5场效应晶体管9.5.2MOS管的工作原理当UDS继续增大到使UGD＝UGS（th）时，沟道在漏端出现预夹断。若UDS继续增大，沟道的夹断区将逐渐延长，增大部分的UDS都降在夹断区上，ID趋于饱和，不再随UDS增大。2N沟道耗尽型MOS管的工作原理由于耗尽型MOS管自身能形成导电沟道，所以只要有UDS存在，就会有ID产生。如果加上正的UGS，则吸引到反型层中的电子增加，沟道加宽，ID增大。如果加上负的UGS，则此电场将会削弱原来绝缘层中正离子的电场，使吸引到反型层中的电子减少，沟道变窄，ID减小。若负UGS达到某一值，则沟道中的电荷将耗尽，反型层消失，管子截止，此时的值称为夹断电压UGS（off）或UP。P沟道MOS管的工作原理与N沟道MOS管完全相同，只不过导电的载流子不同，供电电压的极性不同而已。9.5场效应晶体管9.5.3MOS管的特性曲线1N沟道增强型MOS管的特性曲线MOS管的特性曲线包括转移特性曲线和输出特性曲线。如下图所示为N沟道增强型MOS管的转移特性曲线和输出特性曲线。（a）转移特性曲线（b）输出特性曲线9.5场效应晶体管9.5.3MOS管的特性曲线1N沟道增强型MOS管的特性曲线转移特性曲线又称为输入特性曲线，是指漏源电压UDS一定时，漏极电流ID与栅源电压UGS之间的关系曲线ID＝f（UGS）。转移特性曲线的斜率gm的大小反映了栅源电压UGS对漏极电流ID的控制作用。gm的量纲为mA/V，所以，gm又称为跨导，其定义为：（1）转移特性曲线（UDS为常数）（2）输出特性曲线输出特性曲线是指栅源电压UGS一定时，漏极电流ID与漏极电压UDS之间的关系曲线ID＝f（UDS）。它可分为三个区：可变电阻区、恒流区和截止区。9.5场效应晶体管9.5.3MOS管的特性曲线1N沟道增强型MOS管的特性曲线（2）输出特性曲线可变电阻区是输出特性曲线的最左侧部分。在这个区域，UDS较小，沟道尚未夹断，ID随UDS的增大而线性增大，此时，场效应管近似一个线性电阻。当UGS不同时，直线的斜率不同，相当于电阻的阻值不同，所以这个区域称为可变电阻区。恒流区又称为线性放大区，是输出特性曲线的中间部分。在这个区域，沟道预夹断，ID基本上不随UDS发生变化，只受UGS的控制。当组成场效应管放大电路时，应使其工作在该区域。截止区又称为夹断区，是输出特性曲线下面靠近横坐标的部分。在这个区域，沟道完全夹断，ID＝0。9.5场效应晶体管9.5.3MOS管的特性曲线2N沟道耗尽型MOS管的特性曲线N沟道耗尽型MOS管的特性曲线如下图所示。耗尽型MOS管工作时，其栅源电压UGS可以为零，也可以取正值或负值，在应用中有较大的灵活性。UDS为一定值，UGS＝0时，对应的漏极电流称为饱和漏极电流IDSS。（a）转移特性曲线（b）输出特性曲线9.5场效应晶体管9.5.4场效应管与晶体管的比较①场效应管是电压控制器件，它依靠栅源电压UGS控制漏极电流ID；晶体管是电