二维宽度调制的平板波导光栅的设计与仿真

题目：二维宽度调制的平板波导光栅的设计与仿真DesignandSimulationofPlanarWaveguideGratingwithTwo-dimensionalWidthModulation引言从1966年英籍华人学者高锟预言光纤损耗在理论上可降至20dB/km以下，到1970年康宁公司（Corning）采用“粉末法”先后获得了损耗低于20dB/km和4dB/km的低损耗石英光纤，光纤已经发展成为现代通信和光传感网络的代名词。到了现在信息化的21世纪，提高光纤通信系统的容量，实现超高速、长距离信息，这些对各种高性能的器件的需要十分迫切[1][2]。由于光纤光栅的出现，成为继掺铒光纤放大器之后在光纤领域的又一次重大技术改革和突破，对它的研究已成为国际上的一个热点。1978年，加拿大通信研究中心的K.O.Hill等人首次从接错光纤中观察到了光子诱导光栅。从而通过一系列研究发现了光纤的光敏特性，并研制成了世界上第一支光纤布拉格光栅[3]。1993年hill等人提出了位相掩模技术[4]，这项技术放宽了对写入光源时间相干性和稳定性的限制，使光纤光栅的制作更加简单、灵活，便于批量生产[5][6]。同年Alkins等人利用高压载氢敏化技术对光纤进行了处理，提高了光纤的光敏特性。这一技术使大批量、高质量光纤光栅的制作成为现实。光纤光栅是利用光纤材料的光敏性制作而成的，是一种通过一定方法使光纤纠芯的折射率发生轴向周期性调制而形成的衍射光栅,是一种无源滤波器件[7]。由于光纤光栅具有高灵敏度、低损耗、易制作、性能稳定可靠、易与系统及其它光纤器件连接等优点,因而在光通信、光纤传感等领域得到了广泛应用[8]。在光纤通信领域，可以利用光纤光栅制作光纤激光器、光纤色散补偿器等，这些器件都是光纤通信系统中不可缺少的重要器件,可见光纤光栅对光纤通信的重要性，因此光纤光栅也被认为是掺铒光纤放大器之后出现的又一关键器件。波导电路中的波导光栅是指，波导的包覆层、波导层或衬底等介质的光学参量或波导的尺寸分布呈现规律性周期变化的光路系统[9]。因为在光波导中这种循环不间断的变化规律，会出现光束在波导中传输并且发生偏离、分散、聚焦等十分罕见奇妙的光学征象。波导光栅器件在集成光路中有许多应用,可作偏转器、模式转换器、波分复用器、滤波器、启偏器、耦合器等。波导光栅作为输入、输出耦合器与棱镜耦合器相比,有表面平整,不受折射率限制,体积小,对机械振动和温度变化不敏感等优点。因此,在光信息处理、光学计算等方面得到了广泛的应用[10]。本文第一章为引言，介绍光纤光栅以及波导光栅；将在第二章主要说明光纤光栅的定义、分类、制作方法和技术应用；在第三章简要介绍光纤光栅的理论，耦合波导的基本结构、分析方法和理论依据；在第四章主要介绍二维宽度调制的平板波导光栅的创建，给出改变光栅的长度、波导宽度、调制深度、背景折射率等参数的变化并分析参数改变时对反射谱的影响。2光纤光栅简介2.1光纤光栅定义和分类光纤光栅是利用光纤材料的光敏性，通过紫外光曝光的方法将入射光相干场图样写入纤芯，在纤芯内产生沿纤芯轴向的折射率周期性变化，从而形成永久性空间的相位光栅。其作用实质上是一个透射或反射式滤波器[11]，并且光谱特性与时延特性可以灵活设计，具有体积小、质量轻、抗电磁干扰、兼容性好、化学稳定、具有智能化以及电绝缘等优点，是一种应用广泛的重要的光纤无源器件。光纤光栅分类到目前为止，随着光纤光栅的应用越来越广泛，光纤光栅的种类也逐渐增多。光纤光栅主要分为两种：均匀光纤光栅和非均匀光纤光栅。其中均匀光纤光栅主要包括布拉格光纤光栅（即短周期光纤光栅）和长周期光纤光栅；非均匀光纤光栅主要包括啁啾光纤光栅和相移光纤光栅。均匀光纤光栅和非均匀光纤光栅的主要区别在于它们内部所含有光纤线芯内部发生折射的变化周期有所不同。根据光纤光栅按其空间周期和折射率系数分布特性可分为：①均匀光栅:通常称为布拉格光栅，是出现最早的一种光栅，也是当前最简单、应用最广泛的一种光栅。其折射率调制深度、栅格周期均为常数，光栅波矢方向跟光纤轴向在同一方向，它具有比较窄的反射带宽和比较高的反射率（几乎达到了100％），而且可以根据写入的条件对带宽和反射率进行灵活的调节[12]。因此，此类光栅在光纤激光器、光纤传感器、光纤波分复用、解复用等领域有重要应用价值。②啁啾光栅:啁啾光栅的主要特点是光栅的周期不是常数而是沿轴向单调变化,而且啁啾光栅主要用来做色散补偿和光纤放大器的增益平坦。③闪耀光栅：当制作光栅时，由于紫外侧写的光束与光纤轴不垂直，就会造成其折射率的调制条纹与光纤轴向出现一定的倾斜角度，进而形成所谓的闪耀光栅。④长周期光栅:其光栅周期远远大于一般的光纤光栅，与普通光栅不同，它不是将某个波长的光反射，而是想合到包层中去[13]。在传感器领域，长周期光栅可用于制作微弯传感器、折射率传感器等；在光通信领域，长周期光栅可用于制作掺铒光纤放大器、增益平坦放大器、带阻滤波器等器件[14]。2.2光纤光栅的制作方法1、短周期光纤光栅的制作a内部写入法内部写入法又称驻波法Hill早在1978年在实验的过程中，将波长488nm的基模氛离子激光从一个端面耦合到错掺杂光纤中，经过光纤另一端面反射镜的反射，使光纤中的入射和反射激光相干涉形成驻波。由于纤芯材料具有光敏性，其折射率发生相应的周期性的变化，于是形成了与干涉周期一样的立体折射率光栅，这种方法是早期使用的，但是由于实验是要求在特制锗掺杂光纤中才能进行，并且这种方法只能制作与拉格波长写入波长相同的光纤光栅，因此，这种光栅几乎没有任何应用，并且现在也很少被采用。b横向侧面干涉曝光法用两束相干紫外光束正在接错光纤的侧面相干，形成干涉图，利用光纤材料的光敏性形成光纤光栅。但是要得到高反射率的光栅，则对所用光源及周围环境有较高的要求。这种光栅制造方法采用多脉冲曝光技术，光栅性质可以精确控制，但是容易受机械震动或温度漂移的影响，并且不易制作具有复杂截面的光纤光栅，目前这种方法几乎不使用。

c光纤光栅的单脉冲写入这种方法可以在光纤技制过程中实现，通过涂覆，可以很好的保证光栅的良好强度和完整性。而且这种方法对光源的要求不高而且生产成本低，所以特别适合大批量生产展。

d相位掩膜法将用电子束曝光刻好的图形掩膜置于光纤上，紫外光经过掩膜相位调制后衍射到光纤上形成干涉条纹，写入周期为掩膜周期一半的Bragg光栅。这种成栅方法不依赖于人射光波长，只与相位光栅的周期有关，因此，对光源的相干性要求不高，简化了光纤光栅的制造系统。这种方法的缺点是制作掩膜难度高，价格昂贵，相位掩膜参数决定可写出光栅参数，灵活性不够高[15]。2、长周期光纤光栅的制作a掩膜法至今为止，制做长周期光纤光栅应用最多的一种方法就是掩膜法。这种方法对紫外光的相干性没有要求。b逐点写入法这种方法是利用精密机构控制光纤运动位移，这种方法最大的优点就是具有灵活性，因此可以用这一技术来进行长周期光栅的写入。目前，由于各种精密移动平台的研制，这种方法开始应用越来越广泛。2.3光纤光栅技术应用光纤光栅的用处有很多，如：对光纤的控制、合成和路由，并且在光纤通信、光纤传感等领域中都有很广泛的应用。光纤光栅的一个重要应用是使各种全光纤器件，如光纤激光器、光纤调制器、光纤滤波器、光纤波复用和解复用器、光纤光栅色散补偿器件等的研制成为可能，同时将各种全光纤器件集成在段光纤里，使形成诸多集成型光纤通信系统也成为可能。将来光通信系统中如果没有光纤光栅就如同电了回路中没有电子器件一样。所以普遍认为，光纤光栅的研制成功是继掺钥光纤放大器(EDFA)之后在光纤领域中的又一次重大技术突破。3光纤光栅的理论3.1耦合波导理论耦合波导理论是光电子器件领域的重要理论基础之一，是应用微扰理论对光场在两相近波导间的耦合问题所进行的分析与研究。在耦合双波导的结构中，波导基质材料的折射率为两个芯区A和B的折射率分别为和。波导的折射率分布可描述为:(3.1.1)严格讲,对于某一具体输人光场在该波导结构中的传输演化情况,应当在式(3.1.1)所给折射率分布的基础上，以输人光场为边界条件求解电磁场波动方程得到。在弱导和线偏振近似下，场的波动方程为:(3.1.2)直接求解上述方程是困难的。应用基于微扰方法的耦合模理论可以得到关于上述耦合波导问题的明晰解析结果。其基本思想是，首先考虑芯区A和B单独存在时波导A和波导B中各自所支持的模式场分布及相应的传输常数；其次,耦合双波导结构中的光场可以近似表述为波导A和波导B所支持的场模式的叠加,同时,光场在耦合波导中的传输演化服从波动方程(3.1.2)。3.2耦合波方程波导A和B单独存在时，波导的折射率分布分别为:(3.1.3)(3.1.3)波导A和B内的场模式和分别满足:（3.1.4）（3.1.4）和分别为相应模式的传输常数。如果波导A和B均为只支持基模传输的单模波导，则无损耦合双波导结构中沿+z方向传输的场可近似描述为:（3.1.5）（3.1.5）其中z为波导纵向坐标;u，v为横向坐标。假定中和互相正交且已经过了归一化,即:（3.1.6）（3.1.6）积分区域S为整个波导横截面。这样,波导A和B中所传输的光功率和完全由相应的场振幅a(z)和b(z)决定。将（3.1.5）代入波动方程（3.1.2），并考虑到式（3.1.4），得到（3.1.7）（3.1.7）与电磁场的波动因子exp()相比场振幅a(z)和b(z)随z的变化率是十分缓慢的,因此有，以及，在方积(3.1.7)中可忽略和项。这一近似称为慢变振幅近似，在与波动有关的现象中应用十分广泛。方程(3.1.7)来以,在整个波导横截面上积分.并利用场分布的正交归一性式(3.1.6)得到：（3.1.8）其中为两波导间的相位匹配，以及：（3.1.9）分别为波导B的存在对波导A中模式传输常数的修正以及波导B中的场对波导A中场传播特性的影响。事实上,即为两波导光场间的耦合系数。同样地,方程(3.1.7)乘以并在整个波导横截面上积分得到:(3.1.10)以及:(3.1.11)式(3.1.8)与式(3.1.10)即为两波导内的光场振幅a(z)和b(z)在传输过程中的耦合微分方程。3.3关于耦合波导的重要结论根据上述耦合波导理论，可以得到如下重要结论:

(1)耦合器的分光比是由耦合系数和耦合区长度L共同决定。

(2)根据式(3.1.9)和式(3.1.11)，只有在两波导充分靠近，波导内的模式场分布与相邻波导芯区存在显著重叠的情况下，才会发生波导间的光场耦合。由于式(3.1.9)和式(3.1.11)中所有的量均与波长有关,因此相位失配和耦合系数都是随波长变化的。在两波导完全相同的对称情况下有:

①对应于3dB耦合器的情况，即此时两输出端口的光功率各占入射功率的50%:②无论何种耦合比的情况下，两端口的输出光场之间写在的相位差:③器件的工作带宽与耦合系数k随波长的变化率成反比[10]。4二维宽度调制的平板波导光栅的仿真设计RSoft简介RSoft是一款方便学习，操作简单十分高效的光波导仿真软件。其中包括DiffractMOD、GratingMOD等设计工具。本文主要使用RSoft中的GratingMOD对光波导和简单光波导器件进行仿真计算。其中GratingMOD是一种分析和综合处理在光纤和集成光波导线路中复杂的光栅特性的设计工具。该软件由RSOFT在美国生产，并于1994年投入市场，被大学和工业公司的开发设计师广泛使用。该软件使用先进的有限差分光束传播方法（finite-differencebeampropagationmethod）来模拟分析光学中的各类器件。用户界面友好，易于分析和设计光学设备。其主要方案是一套完美的光波导元件设计和光路CAD（ComputerAidedDesign）设计系统，可以控制相关的模拟参数，如：数值参数、输入字段和各种显示、分析功能选项。另一个功能是模拟程序，它可以在主程序中或独立实现的模拟分析工作中，以图形方式显示域的特征，用户对各种数值特征感兴趣。软件CAD界面如图1所示：图1CAD窗口用于光栅布局CAD系统的功能特点：变量表的设置给设计带来了很大的灵活性。2D结构包括：线性的、锥形的、曲线的、Y型分支波导、透镜和多边形。用户可以自定义：波导两端的位置、宽度、高度和沿传播方向的折射率。每个部件都有它自己的属性设置，通过点击鼠标右键可以得到相应的对话框。参数包括形状信息（锥形的、弯曲的及其数值）、光学特性（折射率类型和数值）。这种基于目标（面向对象）的输入模式非常自然和灵活。波导部件的每个参数（如：位置坐标、宽度、折射率）能由算术表达式指定，包括用户自定义变量，或者是一个常数。当制图和设计完成时，波导光路输出，作为掩模的模板。4.1二维宽度平板波导光栅的仿真模型建立GratingMOD是一种分析和综合处理在光纤和集成光波导线路中复杂的光栅特性的设计工具，快速算法能处理任意光栅的二维或三维光波导特性。下面我们利用GratingMOD来进行光谱仿真。1、新建文件，如图2所示图2Globalsettings2、建立光栅结构，设置光栅具体参数打开Utility，选择下拉菜单下的GratingMODGratingLayout。出现如图所示的对话框。图3GratingMOD参数设置其数据设置如下所示：布局类型：单波导波导类型：二维调制类型：宽度调制背景折射率：1.0调制深度：0.5波导折射率差：0.01调制周期：0.5μs波导宽度：5.0μ光栅结构显示如图所示：图4创建光栅显示3、为了使数据输出到文件，输入一个输出的前缀框grat1，进行模拟，仿真结果如图所示图5GratingMODSimulation图6反射谱此时，在中心波长1.55处反射率的峰值为0.471234，半峰值宽度（FWHM）：0.00131058，阻带宽度：0.00244943，同时左右边带的峰值分别为0.032396和0.0322607。依照上文中步骤创建好所需的波导光栅，其参数如下：光栅长度（）波导宽度（）调制深度调制周期（）背景折射率波导折射率差1000.05.00.50.51.00.01仅改变其中某一参数，保持其他参数不变，分析参数改变时反射功率谱的差异。4.2光栅长度变化对反射谱的影响改变光栅长度分别为500.0、1500.0、2000.0、2500.0，保持其他参数不变，观察并分析参数改变时反射谱的差异。1、当光栅长度为500.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图7创建光栅图8反射谱2、当光栅长度为1500.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图9创建光栅图10反射谱3、当光栅长度为2000.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图11创建光栅图12反射谱4、当光栅长度为2500.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图13创建光栅图14反射谱改变光栅长度，模拟仿真得出如下数据：光栅长度（）FWHM在中心波长1.55处反射率峰值阻带宽度（）500.00.002243130.1579550.004786611000.00.001310580.4712340.002449431500.00.00105460.7252110.001709772000.00.000944940.8708670.001338232500.00.0008816170.9421560.00113969光栅长度（）500.01000.01500.02000.02500.0左边带峰值0.00831950.0323960.06998490.1179930.172635右边带峰值0.008246240.03226070.06976570.1177320.172317光栅长度对反射谱的影响从表中数据可以看出，随着光栅长度的不断增大，波导光栅在中心波长1.55处的反射率的峰值逐渐增大并逐渐趋向于1，半峰值宽度和阻带宽度虽逐渐减小但在图像上变化不明显。由此可以得出结论，在一定条件下，在均匀光纤光栅传输的过程中，光栅长度的变化会对光谱传输特性造成一定的影响。经对比分析可知，光栅长度越小，阻带宽度越大，左右边带峰值随之减小，反射谱震荡也会随之减缓。因此，光栅长度越小，光栅传输性能越好。4.3波导宽度变化对反射谱的影响改变波导宽度分别为1.0、2.0、3.0、4.0，保持其他参数不变，观察并分析参数改变时反射谱的差异。1、当波导宽度为1.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图15创建光栅图16反射谱2、当波导宽度为2.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图17创建光栅图18反射谱3、当波导宽度为3.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图19创建光栅图20反射谱4、当波导宽度为4.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图21创建光栅图22反射谱改变波导宽度，模拟仿真得出如下数据：波导宽度（）FWHM在中心波长1.55处反射率峰值阻带宽度（）1.00.001707360.7906230.002636462.00.001879280.8644520.002687443.00.001715530.7995840.002627714.00.00148280.650080.002508125.00.001310580.4712340.00244943波导宽度（）1.02.03.04.05.0左边带峰值0.08686630.1149230.08962530.05563880.032396右边带峰值0.08648650.1144280.08924240.05542440.0322607波导宽度对反射谱的影响从表中数据可以看出，随着波导宽度的不断增大，波导光栅在中心波长1.55处的反射率的峰值和半峰值宽度、阻带宽度和左右边带峰值均是先增大后逐渐减小。由此可以得出结论，在一定条件下，在均匀光纤光栅传输的过程中，波导宽度的变化会对光谱传输特性造成一定的影响。经对比分析可知，光栅波导宽度越大，反射率峰值、阻带宽度和左右边带峰值随之减小，反射谱震荡也会随之减缓。因此，光栅波导宽度越大，光栅传输性能越好。4.4调制深度变化对反射谱的影响改变调制深度分别为0.1、0.2、0.3、0.4，保持其他参数不变，观察并分析参数改变时反射谱的差异。1、当调制深度为0.1时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图23创建光栅图24反射谱2、当调制深度为1.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图25创建光栅图26反射谱3、当调制深度为1.5时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图27创建光栅图28反射谱4、当调制深度为2.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图29创建光栅图30反射谱改变调制深度，模拟仿真得出如下数据：调制深度FWHM在中心波长1.55处反射率峰值阻带宽度（）0.10.001064760.02755140.002395460.50.001310580.4712340.002449431.00.001906350.875960.002707391.50.002576360.9786020.00308462.00.003248160.9967270.00358285调制深度0.10.51.01.52.0左边带峰值0.00132580.0323960.1207620.2434860.373468右边带峰值0.001320450.03226070.120210.2426860.371945调制深度对反射谱的影响从表中数据可以看出，随着调制深度的不断增大，在中心波长1.55处的反射率的峰值逐渐增大并接近于1，半峰值宽度和阻带宽度基本未发生变化。由此可以得出结论，在一定条件下，在均匀光纤光栅传输的过程中，调制深度的变化会对光谱传输特性造成一定的影响。经对比分析可知，光栅调制深度越小，反射率峰值和左右边带峰值随之减小，反射谱震荡也会随之减缓。因此，光栅调制深度越小，光栅传输性能越好。4.5背景折射率变化对反射谱的影响改变背景折射率分别为2.0、3.0、4.0、5.0，保持其他参数不变，观察并分析参数改变时反射谱的差异。当背景折射率为2.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图31创建光栅图32反射谱2、当背景折射率为3.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图32创建光栅图33反射谱3、当背景折射率为4.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图34创建光栅图35反射谱4、当背景折射率为5.0时，光栅结构及进行模拟的仿真结果显示分别如图所示图图36创建光栅图37反射谱改变背景折射率，模拟仿真得出如下数据：背景折射率FWHM在中心波长1.55处反射率峰值阻带宽度（）1.00.001310580.4712340.002449432.00.0006170240.3535980.00122943.00.0003945410.2646970.0008211064.00.0002886140.2077220.0006004745.00.0002270950.1681490.000480709背景折射率1.02.03.04.05.0左边带峰值0.0323960.02166310.01503830.01129630.00888333右边带峰值0.03226070.0216220.01501280.01128250.0088748背景折射率对反射谱的影响从表中数据可以看出，随着背景折射率的不断增大，在中心波长1.55处的反射率的峰值逐渐减小，半峰值宽度和阻带宽度虽然减小但变化不明显。由此可以得出结论，在一定条件下，在均匀光纤光栅传输的过程中，背景折射率的变化会对光谱传输特性造成一定的影响。经对比分析可知，光栅背景折射率越大，反射率峰值和左右边带峰值随之减小，反射谱震荡也会随之减缓。因此，光栅背景折射率越大，光栅传输性能越好。5结论本文从光纤光栅的工作原理和耦合波导理论出发，研究了二维宽度调制的平板波导光栅在不同的光栅的长度、波导宽度、调制深度和背景折射率情况下的反射谱的差异。仿真结果表明：不同参数对波导光栅反射谱的影响不同，同一参数中的不同数据对波导光栅反射谱的影响差异也各不相同。当保持其他参数不变，改变光栅长度时，可以得出，在一定条件下，在均匀光纤光栅传输的过程中，光栅长度的变化会对光谱传输特性造成一定的影响。经对比分析可知，光栅长度越小，阻带宽度越大，左右边带峰值随之减小，反射谱震荡也会随之减缓。因此，光栅长度越小，光栅传输性能越好。当保持其他参数不变，改变波导宽度时，可以得出，在一定条件下，在均匀光纤光栅传输的过程中，波导宽度的变化会对光谱传输特性造成一定的影响。经对比分析可知，光栅波导宽度越大，反射率峰值、阻带宽度和左右边带峰值随之减小，反射谱震荡也会随之减缓。因此，光栅波导宽度越大，光栅传输性能越好。当保持其他参数不变，改变调制深度时，可以得出，在一定条件下，在均匀光纤光栅传输的过程中，调制深度的变化会对光谱传输特性造成一定的影响。经对比分析可知，光栅调制深度越小，反射率峰值和左右边带峰值随之减小，反射谱震荡也会随之减缓。因此，光栅调制深度越小，光栅传输性能越好。当保持其他参数不变，改变背景折射率时，可以得出，在一定条件下，在均匀光纤光栅传输的过程中，背景折射率的变化会对光谱传输特性造成一定的影响。经对比分析可知，光栅背景折射率越大，反射率峰值和左右边带峰值随之减小，反射谱震荡也会随之减缓。因此，光栅背景折射率越大，光栅传输性能越好到目前为止，由于波导光栅作为输入、输出耦合器与棱镜耦合器相比,有表面平整,不受折射率限制,体积小,对机械振动和温度变化不敏感等优点，因而在集成光路中有许多应用,可作偏转器、模式转换器、波分复用器、滤波器、启偏器、耦合器等。因此,在光信息处理、光学计算等方面得到了广泛的应用。为研究平面波导光栅各参数改变情况下反射谱的变化提供便利，能进一步从理论上指导平面波导光栅性能在实践中的应用。结束语在此次毕业论文写作中，有幸得到了诸多良师益友的指导和帮助，使我受益良多。这次完论文的过程中，应用了大量课堂所学的光纤通信的知识，综合了相关的知识，学习了Resoft软件中分析波导光栅的GratingMOD部分。查看相关的资料和书籍，参考众多文献，让自己头脑中模糊的概念逐渐清晰，为在仿真设计过程中实现如何分析这些参数的变化以及对仿真结果的分析奠定了基础。当然，在这个过程中也遇到了很多困难，如参数设置完毕仿真结果没有达到预期目的等问题，但通过老师的指导以及查阅相关文献等都得到了解决。在这里要特别感谢指导我的老师，她耐心的指导我，为我提供了宝贵的经验。同时这次设计使我受益颇深，加深了对大学知识的记忆，加强了我对所学知识的综合运用能力。参考文献[1]冉洋.基于二次曝光切趾的布拉格光纤光栅研究[D].暨南大学，2010：1-2.[2]姜莉.光纤光栅写入及其应用研究[D].南开大学信息技术科学学院现代光学研究所，2005：1-2.[3]K.O.Hill,Y.Fujii,D.C.Johnsonetal.Photosensitivityinopticalfiberwaveguides:Applicationtoreflectionfilterfabrication,Appl.Phys.Lett,197832(10):647-649.[4]K.O.Hill,B.Malo,F.Bilodeauetal.Bragggratingsfabricatedinmonomodephotosensitiveoptic