麻理工材料工程中的传递现象教案05耦合流的传热与传质

5.12003年11月26日：流体的传热与传质！有两个时间范围，并且他们是相关的：一个是扩散时间范围l2/D（它给出的是混合时间），另一个是小涡流形成和消失的时间范围l2/v。对湍流的数字模拟不仅回忆一下开始时在挤出的厚聚合物体上做的BL实验，热聚合体的温度为T∞,冷水的温δT。另一种表达式为：Pr_1/2当普朗特数较大（>0.5）时：Pr_1/3传热和传质系数传质系数h怎么计算？首先计算hx，然后是hL，之前要确定fx和fL，然在流体中的热传导为：qy=_k对于传质，ρcp同样是有效的，因此：hDx5.22003年12月1日：努塞尔数，传热和传质系数）：均一的速度，在移动的固体上做的边界层形成实验对这个_1/2。）：同样对于传质来说：hDxhD使用L表示固体厚度，D固。考虑传热时应注意：还应有一个无因次量纲，它是由粘性摩擦使用D液。Nu低普朗特数情况：ReL1/2Pr1/2高普朗特情况（>0.6完整的推导在W3R的19章：xx就像对f（摩擦因子）有很多修正一样，在亚当诺特助教于2005.312月3日：自然对流lhx或hL与摩擦因子的关系是什么？唔...意义是：传热系数，动能传递系数。种对于理想气体：T最简单的情况：垂直的墙面，墙上的温度为Ts，不同的密度为ρ∞处的温度为T∞,纵2.微小的密度差别：在ρg项中取ρ,否则在对流时取ρ∞。gx=_g时，推出正x轴上的强制力应该是上升的。好了，今天就到这吧，其5.412月5日：总结自然对流通过假设得到公式：uxuyv∞▽2ux新的量纲分析：h=f(x,v,k,ρcp,gβ,Ts_T∞)Nu(对应h)，还包括Gr（对应β)。他们分别对应的因次图表在W3R的313页，它说明了流动边界层至少和热边界层一样厚，注意：在P&G232页的图表中，空气的Pr=0.72。 转换为湍流是由Ra=GrPr决定的，其中边界为109。层流时，Ra在104至109之间：湍流时，Ra在109到1012之间（书的259页）5.512月8日：总结自然对流，流动函数和旋涡状态层的机理，用NuL计算h(D)L，δu≥δ∞或δC时自然对流边界层增长更加缓慢，界层中）都是可移的（在速度边界层中）。对于较大的Pr，ν>α,因此动量扩这个两个结果与下面的结论是一致的：ux,max∝厚度2，在强制对流中用1/Rex代替！）5.62003年12月10日：柏努力方程，本学期总结柏努力方程在W3R的第六章中控制体积的积分推导基于热力学第一定律。另人感兴趣的是，我的推导和它有点不太一样，我是基于Navier-Stokes定更喜欢我的推导，但是如果需要，你可以阅读W3R。2例1：在排水的容器底部开一个孔，设在底部z=0，顶部PE=ρgh，底角的压力P为顶22解释在容器底端下长度为h2的长管中压力是如何变化的？容器顶端压力ρgh，底角压），量+生成量，到真正非常有用的结论，应用于宏观或是微观的情况，l边界层厚度与柏努力方程的联系，边界层这个区域里有非常大的剪切力，并且有），你们可以回答，而且那样作确实是很正确的，只是在势能中除以一个常数；这样点点对于容积间歇式反应器，首先CA,in浓度的反应物倒入反应器，那么：累积量=生管流