电接触理论课件

1、请分析电接触理论、电接触的Rj - Uj静特性。 1、学习交流PPT、5.4 -理论，(1)导电点附近的发热和散热电流通过两导体的接触部时，由于存在接触电阻，接触部的温度变得比附近的导体的温度高。 电流线在导电点内收缩，在那里的电流密度增大。 导电点的电流线越收缩，其电流密度越大，功率损失也越大。 接触内面的空气间隙小，难以与外部形成对流散热，空气的热传导率小，辐射散热接触，正常工作时的温度不太高，所以可以忽略。 电流狭窄区产生的大量热量通过两接触元件的导体本身传导，最后向周围的介质扩散。 导电斑点发热：电流密度高，传热面积小，发热最强，散热最差的温度最高。 在导电点的主要散热方式：热传导。

2、2、学习交流PPT，5.4 -理论理论是一种已知的电流，求出导电点上的温度和在整个收缩区域的温度分布。 (2)导电斑点上的温度计算导电斑点附近发热和散热的物理模型： (1)导电斑点的形状为半径a的圆形，其上的电位为零(=0)，温度最高(=m )。 (2)两接触元件材料相同，材质均匀(3)各导电点间的热流温度场相互不干涉，在两收缩区空间两导电元件间不产生热传递(4)在相同的边界条件下，在两接触元件的收缩区域热流温度场和电流电位场完全重叠，接触面两侧的场对称分布。 (5)收缩区外=U/2 (接触电压下降)、=0(收缩区外导体温度)。 学习3，交流PPT，5.4 -理论，4，交流PPPT，5.4 -

3、理论，取离斑点a任意距离，在无限近的两等温面上形成的半椭圆球壳，壳内面的电位，温度是壳外表面的电们d温度是d。 (1)单位时间内，半椭圆体壳自身的发热量为：式中： d半椭圆体壳的压降dR半椭圆体壳的电阻。 (2)在半椭圆体壳的内表面边界上，单位时间内进入壳内的热为、材料的热传导率a半椭圆体壳的内表面的面积半椭圆体壳的内表面的法线方向的温度梯度。 学习、5、交流PPT、5.4 -理论，(3)半椭圆体壳外表面的边界，单位时间内从壳内发出的热量，a半椭圆体壳外表面面积沿半椭圆体壳外表面法线方向的温度梯度。 在稳定的状态下，达到热平衡，展开各项，无视高次无限小项进行积分，学习积分区间(0)、(m )、

4、得：6、交流PPT、5.4 -理论、令、发热时：或7、交流PPT、5.4 -理论， 理论物理学中WiedeMannFranz定律：理论上纯金属材料的热传导率和电阻率之积与温度T(T为绝对温度，单位为k )呈线性关系：式中，L Lorenz系数。 l与金属材料的种类和温度无关，理论值为2.4x10-8(V/K)2。 学习、8、交流PPT、5.4 -理论，如果TmT0(例如斑点a的温度达到材料的熔点)，T0可以忽略。 由此，根据导电性斑点a上的温度和接触电压的关系：(三)收缩区的温度分布，收缩区内：斑点求出收缩区外：9，学习交流PPT，5.4 -理论，在0:电接触元件侧的收缩电阻：斑点a到电位之间

5、无视10学习交流PPT，5.4 -理论学习电接触的Rj - Uj静特性，b:软化点d:熔点，11，交流PPT，5.5接触导体的稳定温度上升分布，一、接触导体的稳定温度上升分布相同的材料，同断面，均匀材质的圆柱形导体的电接触。 物理模型： (1)接触点附近(收缩区域)导体外面不散热(2)通过收缩区域内的导体外表面的散热小，无视(3)收缩区外，电流线和热流线与导体平行(4)导体的任一横截面上的电位和温度相等(一维场) (5)接触元件对称。学习12、交流PPT、5.5接触导体的稳定温度上升的分布，以接触表面为坐标原点，x轴一导体的轴线平行，从原点x取无限长度的导体，稳定温度上升：式中： 0 x=0处的热传导温度上升(收缩区域内)。13、交流PPT的学习，5.5接触导体的稳定温度上升的分布，0的计算：假定接触电阻损耗功率IUj，该损耗各传递一半给两接触元件，无视收缩区导体侧面的散热，热平衡时。 学习、14、交流PPT、5.5接触导体稳定温度上升的分布，二、接触点