第三节有阻尼的自由振动.ppt

1、第三节 有阻尼的自由振动,阻尼有各种来源。 两物体之间的干摩擦， 在润滑表面之间的滑动摩擦， 气体或液体等介质阻尼以及材料的内阻尼等。,在无阻尼的自由振动中，由于机械能守恒，系统保持等幅振动。实际上，在振动时，系统中不可避免地存在着阻尼，振幅将会随时间的延长而衰减，逐渐趋于零，因此阻尼对振动的影响不可忽略。,一、粘性阻尼系统的自由振动,定义: 粘性阻尼物体沿润滑表面滑动或在流体中低速运动时的阻尼。,粘性阻尼力,为粘性阻尼系数,标准型：,无阻尼系统的固有频率,阻尼系数,阻尼比,令,导入本征方程为：,本征值：,粘性阻尼系统的运动微分方程为：,方程通解的性质分三种情况讨论：本征值依赖于阻尼比,1.欠

2、阻尼状态,常数A1、A2由初始条件决定，,方程通解可表示为：,有阻尼振动的初始幅值 有阻尼振动的初相角 有阻尼振动的固有频率 结论：有阻尼振动的固有频率小于无阻尼振动的固有频 率，是系统固有的物理参数。 有阻尼振动的周期大于无阻尼振动的周期,由于阻尼作用引起能量耗散，在欠 阻尼的情况下，阻尼使无阻尼自由 振动的固有周期增加，频率降低。 当 时，阻尼对频率或周期的影响可以忽略，但它对振幅按几何级数衰减，即,即,相邻两个振幅之比减缩系数，非常明显地反映阻尼造成的衰减效果，记做，,实际计算时，常用对数系数，,一般为：,用途：此公式在振动实验中有重要应用 （利用实验测出对数减缩并换算出阻尼比） 当 时

3、，,在单自由度欠阻尼自由振动线性系统中，常用两种方法求对数减缩率：,例题1 系统衰减振动的振幅在10次振动的过程中，由A1=3cm缩小到A2=0.06cm，求对数减缩率。,解：,例题2,对于阻尼较小 的系统，实验中有时可用半振幅方法测定相对阻尼系数在振幅衰减曲线的包络线 上已测得相隔N个周期的两点 、 之间幅值减小一 半，试确定 。,解：振幅衰减曲线的包络线方程为,设 、 两点在包络线上的幅值为 、 则,当 时可近似为,N是周期数,此式对工程估算微弱阻尼系统的 值很方便的。 例如 在衰减曲线的 点 测出经过2.25个周期的 点测出,注意：公式使用范围为幅值减小一半,2.临界阻尼状态,通解：,初

4、始值,可以看出：,时，,指数衰减运动，非振动。,3.过阻尼状态,通解：,可以看出：,时，,是指数衰减运动，非振动。,例题1,由弹簧k、阻尼器c及质量为m的匀质杆，组成的系统如图。 试求： 系统的动力学方程； 发生自由振动的条件； 最大初始转角； 不产生振动的条件； 对数减缩率。,解：（1）由动量矩定理,系统的动力学方程：,（2）由上式得：,发生自由振动的条件：,（3）原长处,根据,（4）不产生振动的条件：,（5）对数减缩率,等效粘性阻尼,阻尼的主要作用是转移系统的能量。当无简谐激励作用 时，由于阻系统能量的损失，导致自由振动幅值的衰减；当有 简谐激励作用时，由于简谐激励不断做功，对系统输入的能

5、量 平衡阻尼引起的能量损失，简谐激励的稳态响应时等幅振动。 等效阻尼的原则是令在一个周期内， (1) 非粘性阻尼耗散的能量与等效粘性阻尼耗散的能量相等 (2) 具有相同的简谐运动幅值。 实用意义： 将复杂的阻尼机理用等效粘性阻尼替代，简化了分析过程。,当系统作简谐振动时，粘性阻尼在一个周期内耗散的能量,近似利用无阻尼振动规律,得：,遵循库仑定律，即摩擦力与接触物体间的正压力 成正比，与运动方向相反。,1.干摩擦阻尼,为摩擦因数,为符号函数，定义为：,导出：,得出，等效阻尼系数与振幅成反比，即:,平方阻尼 在低粘度流体介质中以较大速度运动的物体，阻力接近于与速度平方成正比，与运动方向相反。,为阻力系数,得出，等效阻尼系数与振幅成正比，即：,结构阻尼所耗散的能量等于滞环曲线所围的面积，其面积与振幅的平方成正比。,等效粘阻系数可代入与粘性阻尼有关的方程计算出自由振动规律，在工程实践中，它也可通过实验测出。,结构阻尼 结