《流体的流动和输送》PPT课件.ppt

1、流体流动和输送 流体，指液体、气体，特征是具有流动性,在化工中，经常需要输送流体。例如，由低位送至高位,如何计算管径？泵的功率？ 如何测量和控制流量？,3. 流体流动 （1）质量守恒：连续性方程 （2）能量守恒：伯努利方程 流动阻力计算 流量测定 （3）流体内部结构： 流动形态 边界层理论 4. 流体输送机械,2. 流体在静止状态下的规律：流体静力学,主要线索 1. 流体的力学模型,过 程 设备,1. 流体的力学模型 实际流体是非常复杂的。研究流体运动时，需要抓住主要矛盾，建立力学模型。, 流体由无数分子组成，分子间具有一定间隙。标准状况下，气体分子间距3.3纳米。 流体力学，研究流体宏观机械

2、运动，而不是微观分子运动。因此，可不考虑分子运动，把流体视为内部没有间隙的连续介质，称连续介质假设,目的： 可用微积分和连续函数描述流体的各种参数, 一切流体都具有粘性。粘性的存在，给流体流动的数学描述和处理带来困难。 在某些问题中，粘性不起作用或不起主要作用，可忽略粘性影响。这种无粘性流体，在流动时不产生摩擦阻力，称为理想流体。 若粘性作用较大，先把流体作为理想流体进行分析，得出主要结论。然后，再对粘性进行专门研究，加以补充或修正。, 液体的压缩性和膨胀性很小，可以忽略，称为不可压缩流体模型,2. 流体静力学 流体在静止状态下受力平衡规律及在工程中的应用 密度 单位体积流体的质量，kg/m3

3、 液体密度基本上不随压强而变化，随温度略有改变 比容 单位质量物料所具有的体积，m3kg-1, 压强 流体垂直作用于单位面积上的压力，p，Pa 1atm=1.0133105Pa=10.33mH2O =760mmHg=1.0133bar 绝对压强：以绝对真空为基准，是流体的真实压强。 绝对真空实现？日常中如何描述压强？,处于大气层中，以大气压强为标准 绝对压强大气压强 压力表，表压强绝对压强大气压强 绝对压强大气压强 真空表，真空度大气压强绝对压强,背景资料：大气压如何测定？,尤金.波登, 流体静力学方程,P =gh 含义？,h,在静止的、连续的同一种流体内，处于同一水平面上各点的静压强相等，关

4、键是正确确定等压面。,流体静力学，是连通器、液压机、液柱压差计、液位计、液封装置的工作原理的基础,p,应用 U管压差计 一根U形玻璃管，内装液体作为指示液 指示液，与被测流体不互溶，不起化学反应，密度应大于被测流体密度 U管两端，与被测系统的两个测压点连接,U管读数R与测压点P1、P2之间压差有何关系？,确定等压面。A，A两点连通着同一静止流体，在同一水平面上 PA = PA PA = P1 + g(Z +R) PA = P2 + gZ +0gR P1 + g(Z +R) = P2 + gZ +0gR P1 - P2 = (0 - ) gR,如何测量气体的微小压差?,微差压差计的发明（测气体微

5、小压差） 为提高灵敏度，用两种指示液：密度不同、不互溶（石蜡-乙醇、水-四氯化碳、苯甲醇-氯化钙水溶液），R 发生变化时，轻液体上端液面变化很小。 P1 + igH1 + i gR = P2 + ig(H1 +R) P = P2 -P1 = R (i - i) g,两指示液密度相差越小，测量灵敏度越高,背景资料：流体静力学其他应用？,例 贮槽（直径2000mm，与大气相连）油品密度860kg.m-3, U管汞柱读数15cm,求油品质量和体积。,（1）画图 （2）取1-1为等压面，列方程 P1= P1 P0+ 油gH = P0 + 汞g 0.15 （3） 根据已知条件简化方程 油gH = 汞g

6、0.15 （4）代入数值（国际单位）,150,H,1,1,800, 流量 单位时间内，通过管道任一截面的流体量 质量流量qm ，kgs-1 体积流量qv，m3s-1 qm = qv, 流速 单位时间内，流体在管道内流过的距离，v， ms-1 v = qv/A 平均流速,3. 流体流动 3.1 几个定义,u = qv/A 根据流量要求，选择适宜流速后，可以计算管道直径 P15 经济流速, 流体受力,Press stress, 粘度 粘度是流体的物性，如何定义？,d,dv,流体在圆管道内流动，紧贴管壁的流体受壁面固体分子作用而处于静止状态。 离壁距离增加，流速连续增加，在管中心达到最大。相当于无数

7、极薄的圆筒层，一层套着一层以不同速度流动。,速度快的流体层对相邻速度慢的流体层产生推动其前进的力，而速度慢的流体层对速度快的流体层作用一个方向相反、大小相等的阻碍其前进的力。 运动着的流体内部相邻流体层间相互作用力，称内摩擦力（粘滞力、剪切力）。,两层流体之间接触面积A，层间的垂直距离d，层间产生相对运动dv ，内摩擦力F与面积A和相对速度差dv成正比，与层间距离成反比：,1686年，牛顿提出层流流体粘性定律,d,dv,单位面积上的剪切力，称为剪应力，Pa,为比例系数，粘度,粘度物理意义：当速度梯度dv/d为1时，因流体粘性而产生的内摩擦应力。在SI单位制中，粘度单位为,本质：分子间吸引力和分

8、子不规则热运动而产生, 定态流动和非定态流动 定态流动 排水时不断注入水，利用溢流管控制液面恒定，则槽内和排水管内个截面压强和流速等，只随空间位置改变，不随时间改变。连续操作大多属于定态流动（减少一个时间变量）,3.2 流动系统的质量衡算,两截面面积为A1和A2，流经截面流速为v1和v2，密度为1和2 ，单位时间内，通过任意截面的流体质量相等,流体在密闭管道内作定态流动，流体完全充满管道，没有泄露和积累。根据质量守恒定律 流入系统的流体质量流量流出系统的质量流量,A1 v11 = A2 v22 流动连续性方程,对于不可压缩流体，密度不发生变化 A1 v1 = A2 v2 流体流经各截面处的流速

9、，与该截面面积呈反比,对于圆管 日常应用?,3.3 流动系统的能量衡算,流体为什么能流动？河流, 位能 因受重力作用，在不同高度处，具有不同的位能，相当于质量为m的流体自基准水平面升举到高度H所作的功mgH, 动能 质量为m、速度为v的流体，具有的动能为mv2/2,流体具有哪些机械能？, 压强能 压强能也是能量？,管道某截面1-1处，流体压强p，截面面积A。将质量m、体积V的流体推入该截面，需作功,力：F = pA 距离： l = V/A 功：Fl = pA（V/A）pV= pm/ 称为压强能,位能、动能和压强能，称为机械能。,1,1,液压吊车利用高压油推动活塞作功,根据能量守恒定律，输入能量

10、等于输出能量：,Bernoulli方程 (Danial,1726年提出),定态流动，从截面1-1流入，2-2流出 能量衡算范围：截面1-1和2-2之间 衡算基准：m Kg理想流体 基准水平面：平面0-0,J,两边除以m，得单位质量流体的能量衡算式,H，v2/2g，p/g的单位为m，分别称为位压头、动压头、静压头 含义？,J/Kg,流体静止状态是流体运动状态的特殊形式 实际流体的能量衡算？,理想流体在管道内作定常态流动，无外功加入时，在任一截面上，单位质量流体具有的位能、动能、压强能之和为一常数，且各种形式的机械能可以相互转化,当流速为0时，得流体静力学方程, 考虑到粘性 （1）实际流体流动时，

11、存在内磨擦和涡旋，消耗部分能量，称为阻力损失。,He, Hf的单位为m，分别称为流体输送机械的有效压头（或扬程）、压头损失应用?,（2）如果流体输送机械对流体作功，属于输入能量。0截面和1截面间，每牛顿实际流体的能量衡算式为,例 水管内径0.068m，压头损失5.7m，求每小时输送水量。,画图；取水槽水面为1-1面，出水管口(垂直于流动方向）为2-2面；列方程,写出已知条件（国际单位） H1 = 6m, v1=0, P1=P0 H2=0, V2, P2 = P0, Hf = 5.7m 简化公式H1= v22/2g + Hf 代入数据,6 m,例 水喷射泵 水流量10 m3.h-1，入口处压强9

12、8.1 kPa（表压），内径53 mm；喷嘴口内径13 mm，求喷嘴口理论上能形成的真空度。当地大气压为101.3 KPa，忽略流动阻力，忽略入口和喷嘴高度差。,1,2,喷嘴处，P1?, v1, H1,入口处，P2, v2 , H2,取1-1面和2-2面作能量衡算,H1=H2， 压强用绝对压强表示， P2=P0 + 98.1 kPa，P1待求。由流量和内径，得到v1和v2,3.3 流动形态 自然界中流体流动形态 流体形态变化与哪些因素有关？,管内水流速较小时，示踪墨水呈一条直线与水流平行流动，而不互相混扰。流体质点只沿管道轴向平行流动，不作垂直于管轴的径向流动，称为层流,水流速增大，墨水线开始

13、弯曲，呈波浪形 水流速度增大到某一临界值，墨水线不复存在，呈现不连贯的涡状混流。流体质点相互扰混，流动速度和方向呈现不规则变化，甚至形成涡流，称为湍流，存在径向速率,流动形态与流速v、管道直径d、流体密度、流体粘度有关 采用什么标准定量判断流体型态？,将四个因素通过量纲分析整理成量纲1的复合数群，作为判断流型的标准，称雷诺准数Re,圆管内流动： Re 4000，稳定湍流,Re的含义？,反映了流动的惯性作用和粘性作用之比 应用？,量纲？,背景资料：量纲 又称因次，指物理量的种类。因次有两类：一类是基本因次，彼此独立，不能相互导出。力学基本因次包括长度L、时间和质量M；,因次和单位不同，单位是比较

14、同一物理量大小所采用的标准，同一因次可以有数种单位。如某管道长度为50m，也可以说是0.050km，但其因次仍为L。,另一类是导出因次，由基本因次导出，并可写成基本因次的幂函数乘积的形式。 某个物理量的因次为Q=MaLbc，式中a、b、c均为零，则这个物理量称为无因次数，或量纲1，如Re。,因次和单位一样吗？,3.4 边界层理论, 流体在平板上流动 实际流体沿平行于固体平面方向流向该平面，到达平面后，平面上会粘附一薄层静止流体，该层流体与相邻流体层间产生内摩擦力，使相邻流体层流速减慢，并逐层向上传递，形成速度分布，直到距平面一定距离后，流速才等于来流速率。 流速低于来流速率99%的区域，称边界

15、层，即边界影响所及区域,大气边界层,边界层内，流体流动可以是层流或湍流，决定于整个流体流动速度。 湍流时，靠近壁面仍有一薄层流体呈层流，称层流内层，流体内的摩擦阻力主要集中在层流内层。, 流体在圆管中流动 流体进入管口时，边界层很薄，随着流体向前流动，边界层逐渐增厚，最终在管道中心会合，此后，边界层占满整个管道截面。,从管道入口开始形成边界层，到边界层在管道中心汇合为止的长度，称稳定段长度l，与雷诺数有关。,稳定段之后，流动型态和流速分布才保持稳定不变。测定圆管内截面上流速分布、安装测量仪表，应在稳定段后。,边界层，速度梯度很大，粘性力相对于惯性力很大，起显著作用，属粘性流动。 边界层外，速度

16、梯度很小，粘性力可以忽略，流动可视为无粘或理想流动。 因此，流体流动的摩擦力主要集中在边界层内，可使复杂的流动问题简化，对传热和传质过程研究也很重要,1904年，Prandtl提出了边界层理论 边界层理论的意义？, 边界层分离,液体以均匀的流速垂直流过一无限长的圆柱体表面。液体到达点A时，受到壁面的阻滞，流速为零，称为驻点，压强最大。液体在高压作用下被迫改变原来的运动方向，由点A绕圆柱表面流动。 流体具有粘性，在壁面上形成边界层，其厚度随着流过的距离而增加。,原来紧贴壁面流动的边界层脱离壁面,流体沿曲面（圆柱体表面、球面）流动时，出现边界层脱离固体壁面的现象，在脱离处产生旋涡，加剧流体质点间相

17、互碰撞，造成流体能量损失。,点A至点B间，流通截面逐渐减小，边界层内流动处于加速减压。点B处流速最大而压强最低。,存在逆压强梯度的边界层流动，可能发生分离,点B后，随流通截面的逐渐增加，液体又处于减速加压，所减小的动能，一部分转变为压强能，另一部分消耗于克服摩擦阻力。此后，动能随流动继续减小。,点C动能消耗殆尽，流速为零，点C称为分离点,边界层自点C开始脱离壁面，C的下游形成液体的空白区，后面的液体必然倒流回来填充空白区。,粘性流体绕过固体表面的阻力，为摩擦阻力与形体阻力之和。,流体回流产生旋涡，流体质点进行强烈的碰撞与混合而消耗能量。这部分能量损耗是由于固体表面形状而造成边界层分离引起的，称

18、为形体阻力。,3.5 流体流动阻力,阻力损失和哪些因素有关？,(1) 直管阻力： 层流、湍流 (2) 局部阻力：管件（弯头、三通等），阀门,3.5.1 直管阻力, 层流摩擦阻力,层流服从牛顿内摩擦定律，可理论推得,流动柱所受摩擦阻力：,水平直管，半径R，层流。不同半径处速度梯度不同，则内摩擦力不同，如何推导？,在管轴心处任取半径r、长度l的流体柱, r处流速v, 速度梯度dv/ dr 作用于流体柱两端的压强分别为P1和P2， 设P1-P2 = P，则作用于流体柱的推动力为,流体柱作等速运动时，推动力与阻力大小相等，方向相反：,边界条件： r = 0, v = v0 r = R，v=0 定积分,

19、层流时管中心流速v0最大，等于平均流速v的2倍，则以v表示为,含义：使流体流动（v）所需提供的压强差（用来克服流动阻力） 泊肃叶(Poiseuille)公式 压强降（阻力）,得,又因为,压头损失，m,例 20 下，甘油在33.53.25管中以0.2 m.s-1流速流动，求流过每米管长时的阻力。,内径 d = 33.5 - 3.252 = 27 mm = 0.027 m,20度下，甘油粘度1.449 Pa.s,密度1260 kg.m-3,属于层流流动，流过每米管子的阻力为：,32 1.449 1 0.2,=,= 13160 Pa,0.0272, 湍流时的流动阻力（因次分析法）,情况复杂，未能得出

20、理论式，但可通过实验研究，获得经验式。,经初步试验和分析，认为影响流体流动阻力的主要因素，有管径d、管长l、平均流速v、和管壁粗糙度e，自变量数为6。,改变自变量值，测定P。实验量很大，耗时费力。 为了减少工作量，并使实验结果具有一定普遍性，可采用因次分析研究方法。,将变量组合成无因次数群，从而减少自变量的个数，大幅度减少实验次数。 方法原理？,因次一致性原则：根据基本物理规律导出的物理量方程，各项因次必然相同，称为完全方程。,Buckingham的定理：采用因次分析得到的独立的无因次数群个数，等于变量数与基本因次数之差。,背景资料：因次分析法原理,没有经过理论推导、纯粹根据观察所得，为经验公

21、式，各项因次不一致，各变量采用的单位有限制，如果用其他单位，方程中常数须作相应改变。,变量数7（包括P），基本因次3个（M、L、），组成的无因次数群的数目应为4。,各物理量的因次分别是：,根据因次一致性原则，等号两边各基本因次的指数相等，得方程组：,写成指数函数形式,将因次代入,d = l = L, v=L-1, =ML-3, =ML-1 -1, e=L,得到,代入公式,将指数相同的各物理量归并在一起得：,因次分析方法的意义？,（1）将6个自变量组合成无因次数群，实验自变量个数减少为3，大幅度减少实验次数。,（2）实验时，为了改变和，必须换多种液体；为改变d，必须改变实验装置（管径）。 因次分

22、析后？,因次分析法指导的实验研究，是解决难以进行数学描述的复杂问题的一种有效方法。,所以，变量宁可考虑得多些，而不要遗漏重要因素，因为前者虽给分析过程带来麻烦，但所产生的次要参数最终将由试验结果摒弃。,缺点：只能得到过程的外部联系，而对过程的内部规律不甚了然；要求必须对所研究的过程有本质了解，如果有一个重要变量被遗漏，会得出不正确的结果。,需要改变 dv/ , 只需改变流速；要改变l/d，只需改变两测压点的距离；可以将水、空气等的实验结果应用于其他流体；将小尺寸模型的实验结果应用于大型装置。,根据,通过试验研究，确定指数b,实验测出与Re和的关系，以为参变量，为纵坐标，Re为横坐标，绘在双对数

23、坐标纸上，称为Moody摩擦阻力系数图。,令,Fanning公式,为阻力系数,为Re和的函数，如何求？,分为四个区： 层流区 与无关，与Re成直线关系,阻力损失与流速的关系？,一次方关系，阻力一次方区,层流时，流速比较缓慢，流体质点对管壁凸出部分不会有碰撞作用，粗糙度的大小并未改变层流的速度分布和内摩擦规律，与无关。, 过渡区 流型可能是层流，也可能是湍流，视外界条件而定。为安全起见，将湍流曲线延伸查取数值。,与无关？,湍流区 虚线以下区域。 与和Re有关。当一定时， Re，；当Re一定时，。,Re增加至湍流区，层流底层厚度很小，凸出部分伸到湍流主体中，质点碰撞更加剧烈。, 完全湍流区-阻力平

24、方区 虚线以上的区域。曲线近似为水平线，与Re无关，只与有关。只要一定， 就一定，为阻力平方区, 非圆形管当量直径,外管内径为d1，内管外径为d2的套管环隙,工业生产中经常遇到非圆形截面管道或设备。如套管换热器环隙，列管换热器管间等。当量直径，表示非圆形管相当于多少直径的圆形管。,套管环隙的当量直径,3.5.2 局部阻力损失,流体流过各种管件时，由于管件内流道急剧变化，使流动边界层分离，产生大量漩涡，造成阻力损失，称局部阻力损失。,即使流体在直管内是层流，当它通过管件时，也很容易变成湍流。,背景资料：突然扩大与突然缩小, 突然扩大 流道突然扩大，下游压强上升，流体在逆压强梯度下流动，产生漩涡，

25、有能量损失。, 突然缩小 流体在顺压强梯度下流动，在收缩部分不会发生明显阻力损失。,但流体有惯性，流道将继续收缩至A-A面后又扩大。这时，流体在逆压强梯度下流动，产生了漩涡,产生机械能损失。 突然缩小造成的阻力，主要在于扩大。,局部阻力损失的计算 湍流下，局部阻力引起的能量损失，是一个复杂的问题，管件种类繁多，规格不一，难于精确计算。,当量长度法 把局部阻力折算成相应长度直管所造成的损失，称为当量长度（P51）。局部阻力损失为：,3.6 流量的测量 流量测定，在科学研究、工业生产和日常生活中非常重要。例如，水表，煤气表 如何测量流量？, 孔板流量计,在管道中插入一片垂直于管轴、带有圆孔的板，孔

26、中心位于管道中心线上。 将会发生什么现象？,当流体流过小孔后，由于惯性，将继续收缩一定距离后，才逐渐扩大到整个管截面。流动截面最小处，称为缩脉，此处流速最高，静压强最低。,流体以一定流量流经小孔时，将产生一定压强差。 压强差和流量有无关系？,设不可压缩流体在水平管内流动，取孔板上游流动截面尚未收缩处为截面1-1，下游截面应在缩脉处2-2 ，以测得最大压强差，但缩脉位置及其截面积难以确定,所以，以孔板处为下游截面o-o，在1-1和o-o间列柏努利方程，并略去两截面间能量损失,然后，针对实际情况，进行修正。, 流经孔板的能量损失不能忽略，故引入校正系数C1，校正因忽略能量损失而引起的误差, 孔板厚

27、度很小，不能把下游测压口正好装在孔板上。常把上、下游测压孔装在紧靠孔板前后的位置，所测的孔板前后压强差(pa pb)与(p1 - po)不同，又应引进一校正系数C2，来校正上下取压口的位置,管道和孔板小孔的截面积为A1、Ao,根据连续性方程，对于不可压缩流体,根据孔板前后压强变化，计算孔板小孔流速的公式,体积流量Vs,代入,(pa pb)可采用U管压差计测定，压差计读数为R ，指示液密度为i,与C1有关，即与流经孔板的能量损失有关，该损失与Re准数有关；与C2（即取压方法）有关；Co与 Ao/A1有关。Co与这些变量的关系由实验测定 。,Co 为流量系数，无因次，通常为0.60.7，和哪些因素

28、有关?,突然缩小和突然扩大，特别是突然扩大，孔板流量计阻力损失大。采用渐缩渐扩管，代替阻力大的孔板, 文丘里流量计,Venturi效应与汽化器, 转子流量计,环隙处通道截面积小，流速大，静压强低，转子上下产生压差。流量增大时，压差增大，转子上升；上升后，环隙面积增大，流速减小，压差减小。当转子处于平衡时，受力达到平衡：,设AR为转子最大部分横截面积，VR转子体积,压差特点?,（1）作用于转子的上升力：压差产生的向上净压力+ 浮力 （2）转子重力,特点：恒压差，恒流速,流体通过环隙的速率，类似通过孔板的速率表达式,CR为 校正因子，Re较高时CR为常数，恒流速。aR环隙面积,转子流量计的刻度换算

29、 和孔板流量计不同，转子流量计在出厂前，不是提供流量系数，而是直接用20的水或20、1atm的空气进行标定，将流量值刻于玻璃管上。当被测流体与上述条件不符时，应作刻度换算。 一般在测量范围CR为常数，且同一转子VR、AR、A为定值，在同一刻度下aR相同，仅流体变化引起同一刻度下流量变化，故：,3.7 流体输送机械,叶轮式（动力式）： 利用离心力输送（离心泵）,容积式（正位移式）：利用容积变化。往复式（往复泵）、旋转式（齿轮泵）,喷射式 ：工作流体高速喷射，产生负压（喷射泵）,输送液体：泵 输送气体：鼓风机、压缩机、真空泵,按原理划分,组成：泵壳，叶轮（46片），吸入管，压出管,3.7.1 液体

30、输送机械, 离心泵,原理：电动机带动叶轮转动，使液体获得离心力，并转化为压强能和动能。同时，叶轮中心形成低压，吸入液体,叶片：后弯叶片。因为前弯叶片，虽然流体动能大，但经蜗壳转化为压强能时，能量损失大。,蔽式叶轮,气缚 启动时，泵内如有气体，密度低，旋转后产生的离心力小，叶轮中心不能形成足够的低压区，不能吸液。措施： 泵启动前必须灌满液体。 管路必须密闭良好。,叶轮出口处压力高而进口处压力低，在此压差下，部分高压液体通过旋转叶轮与泵体之间的缝隙而泄漏至吸入口。在叶片两侧装设前后盖板，即将叶轮制成蔽式。输送浆料或含有固体悬浮物的液体时，仍宜采用敞式或半蔽式。,液体从泵中实际得到的功率，称为有效功

31、率,电动机给予泵轴的功率，称为轴功率Pa。 泵在运转过程中，由于存在种种原因导致机械能损失。泵的效率为：, 扬程He随流量增大而下降。qv=0时，He最大,离心泵特性曲线, 轴功率Pa随流量增大而增加，qv=0时，Pa最小。离心泵在启动时，应关闭泵出口阀门，以减小启动功率，保护电动机免因超载而受损, 效率曲线有最大值，在此点下操作效率最高,能量损失最小。应在此点附近操作。,活塞在外力的作用下，从左侧向右运动时，泵缸内的工作容积增大而形成低压，排出阀在压出管内液体的压力作用下关闭，吸入阀被泵外液体的压力推开，将液体吸入泵缸内。活塞移到右端，工作室的容积最大，吸入行程结束。, 往复泵,随后，活塞自

32、右向左移动，泵缸内液体受到挤压，压力增大，使吸入阀关闭而排出阀打开，将液体排出。活塞移至左端时，排液结束，完成了一个工作循环。 冲程：活塞运动的距离,优点：活塞直接对液体作功，能量直接以静压方式传给液体，压头高，效率较高，适于高压、低流量，效率可达 70-90 %。 缺点：送液量不均匀，输送流量小，结构复杂，设备笨重，部件精密度要求高。,单缸单动，送液量不均匀 多缸连动，可消除送液的不均匀性。 流量调节方法：旁路部分循环法,原理: 往复泵的一种，电动机 偏心轮转动 柱塞的往复运动,流量调节:调整偏心度 柱塞冲程变化 流量调节。,应用场合:输送量或配比要求非常精确, 计量泵,3.7.2 气体输送和压缩机械,按压缩比（气体加压后与加压前绝对压强之比）分：通风机，压缩比小于1.15； 鼓风机，压缩比小于4；压缩机，压缩比大于4,离心式