完全弹性碰撞

1、. 3 7完全弹性碰撞完全非弹性碰撞一、碰撞（ Collision）1基本概念：碰撞，一般是指两个或两个以上物体在运动中相互靠近，或发生接触时，在相对较短的时间内发生强烈相互作用的过程。碰撞会使两个物体或其中的一个物体的运动状态发生明显的变化。碰撞过程一般都非常复杂，难于对过程进行仔细分析。但由于我们通常只需要了解物体在碰撞前后运动状态的变化，而对发生碰撞的物体系来说，外力的作用又往往可以忽略，因而可以利用动量、角动量以及能量守恒定律对有关问题求解。2特点：1）碰撞时间极短2）碰撞力很大，外力可以忽略不计，系统动量守恒3）速度要发生有限的改变，位移在碰撞前后可以忽略不计3碰撞过程的分析：讨论两

2、个球的碰撞过程。碰撞过程可分为两个过程。开始碰撞时，两球相互挤压，发生形变，由形变产生的弹性恢复力使两球的速度发生变化，直到两球的速度变得相等为止。这时形变得到最大。这是碰撞的第一阶段，称为 压缩阶段 。此后，由于形变仍然存在，弹性恢复力继续作用，使两球速度改变而有相互脱离接触的趋势，两球压缩逐渐减小，直到两球脱离接触时为止。这是碰撞的第二阶段，称为 恢复阶段 。整个碰撞过程到此结束。4分类：根据碰撞过程能量是否守恒1）完全弹性碰撞：碰撞前后系统动能守恒（能完全恢复原状）；2）非弹性碰撞：碰撞前后系统动能不守恒（部分恢复原状）；3）完全非弹性碰撞：碰撞后系统以相同的速度运动（完全不能恢复原状）

3、。二、完全弹性碰撞（Perfect Elastic Collision）在碰撞后， 两物体的动能之和 （即总动能） 完全没有损失， 这种碰撞叫做完全弹性碰撞。解题要点：动量、动能守恒。问题：两球 m ，m2对心碰撞，碰撞前1速度分别为 v10 ,v20 ，碰撞后速度变为v1 , v2动量守恒m1v1m2 v2m1 v10m2 v20动能守恒1m1v121m2 v221m1 v102 1m2 v2022222由（ 1）m1v1v10m2 v20v2由（ 2）m1v12v102m2 v202v22由 (4)/(3)v1v10v2v20（ 1）（ 2）（ 3）（ 4）.或v10 v20v2 v1（5

4、）即碰撞前两球相互趋近的相对速度v - v 等于碰撞后两球相互分开的相对速度1020v - v 。由（ 3）、（5）式可以解出：21m1m2 v102m2 v20v1m1m2m2m1v202m1v10v2m1m2讨论：m1m2 ，则 v2v10 ， v1v20 ，两球碰撞时交换速度v200 ， m1m2 则 v1 v10 ， v2 0 ， m1 反弹，即质量很大且原来静止的物体，在碰撞后仍保持不动，质量小的物体碰撞后速度等值反向。若 m2m1 ，且 v20=0，则 v1 v10， v2 2v10，即一个质量很大的球体，当它的与质量很小的球体相碰时，它的速度不发生显著的改变，但是质量很小的球却以

5、近似于两倍于大球体的速度运动。三、完全非弹性碰撞（Perfect Inelastic Collision）如两物体在碰撞后以同一速度运动（即它们相碰后不再分开） ，这种碰撞叫做完全非弹性碰撞。解题要点：动量守恒。碰撞后系统以相同的速度运动v1v2v动量守恒m1v10m2 v20m1m2v所以vm1v10m2 v20m1m2动能损失为E 1 m1 v1021 m2 v2021 m1m2v2m1m1v10v2022222 m1 m2四、非完全弹性碰撞两物体碰撞时，由于非保守力作用，致使机械能转换为热能、声能、化学能等其他形式的能量，或者其他形式的能量转换为机械能，这种碰撞就叫做非弹性碰撞。解题要点

6、：动量守恒、能量守恒。由于压缩后的物体不能完全恢复原状而有部分形变被保留下来，因此系统的动量守恒而动能不守恒。实验表明， 压缩后的恢复程度取决于碰撞物体的材料。牛顿总结实验结果，提出碰撞定律：碰撞后两球的分离速度v 2- v1 与碰撞前两球的接近速度v10 - v20之比为以定值， 比值由两球材料的性质决定。该比值称为恢复系数 （ Coefficientof Restitution），用 e 表示，即ev2v1v10v20由上式可见：e=0， v2=v1，为完全非弹性碰撞；e=1， v2=v1= v10-v20，为完全弹性碰撞；0e1 ，为非完全弹性碰撞。.m1em2 v10(1e) m2 v

7、20v1m1m2m2em1 v20(1e) m1v10v2m1m2例题：如图所示，质量为1kg 的钢球，系在长为 l=0.8m 的绳子的一端，绳子的另一端固定。 把绳子拉至水平位置后将球由静止释放，球在最低点与质量为5kg 的钢块作完全弹性碰撞。求碰撞后钢球升高的高度。解：本题分三个过程：第一过程： 钢球下落到最低点。 以钢球和地球为系统，机械能守恒。 以钢球在最低点为重力势能零点。1 mv02mgl( 1)2第二过程：钢球与钢块作完全弹性碰撞，以钢球和钢块为系统，动能和动量守恒。1 mv021 mv 21 MV 2(2)222mv0mv MV(3)第三过程：钢球上升。以钢球和地球为系统，机械

8、能守恒。以钢球在最低点为重力势能零点。1 mv 2mgh(4)2由 (2) 、 (3) 可得m v2v2 MV 2(5)0m v0vMV(6)(6)/(5)，得v0vV代入 (2)mv0mvM v0v因而vmMv0(7)mM(4)/(1)，得v2h(8)v02lm2(7) 代入 (8)hMmlM12代入数据，得h50.8 0.356m15. 3 8能量守恒定律一、内容：如果系统内除了万有引力、弹性力等保守力作功以外，还有摩擦力或其他非保守内力作功，那么这系统的机械能就要发生变化，但它总是转换为其他形式的能量，这是由大量的实验所证明的。对于一个孤立系统来说，系统内各种形式的能量是可以相互转换的，

9、但是不论如何转换，能量既不能产生，也不能消灭，能量的总和是不变的。这就是能量守恒定律。该定律是自然界的基本定律之一，是物理学中最具普遍性的定律之一，可适用于任何变化过程，不论是机械的、热的、电磁的、原子和原子核内的，以及化学的、生物的等等，其意义远远超出了机械能守恒定律的范围，后者只不过是前者的一个特例。二、说明：1能量守恒定律是 19 世纪，经过 J.M.Meyer ，D.Joule 和 H.V on Helmholtz 等人的努力建立起来的。 Engels 把能量守恒定律同生物进化论、 细胞的发现相提并论，誉为19 世纪的三个最伟大的科学发现。2因为能量是各种运动的一般量度，所以能量守恒定

10、律所阐明的实质就是各种物质的运动可以相互转换。三、能量守恒定律的重要性：自然界一切已经实现的过程无一例外遵守能量守恒定律。凡是违反能量守恒定律的过程都是不可能实现的，例如“永动机”只能以失败而告终。利用能量守恒定律研究物体系统，可以不管系统内各物体的相互作用如何复杂，也可以不问过程的细节如何，而直截了当地对系统的始末状态的某些特征下结论，为解决问题另辟新路子。这也是守恒定律的特点和优点。四、守恒定律的意义自然界中许多物理量，如动量、角动量、机械能、电荷、质量、宇称、粒子反应中的重子数、轻子数等等，都具有相应的守恒定律。物理学特别注意守恒量和守恒定律的研究，这是因为：第一，从方法论上看： 利用守

11、恒定律可避开过程细节而对系统始、末态下结论 （特点、优点）。第二，从适用性来看：守恒定律适用范围广，宏观、微观、高速、低速均适用( 牛顿定律只适用于宏观、低速，但由它导出的动量守恒定律的适用范围远它广泛，迄今为止没发现它不对过 )。第三，从认识世界来看： 守恒定律是认识世界的有力武器。在新现象研究中，当发现某个守恒定律不成立时，往往作以下考虑：(1)寻找被忽略的因素，从而恢复守恒定律的应用。(2)引入新概念，使守恒定律更普遍化。(3)无法 “ 补救 ”时，宣布该守恒定律失效。例：中微子的发现问题的提出 : 衰变：核 A 核 B + e如果核 A 静止 ,则由动量守恒应有 PB +Pe = 0

12、；但 衰变云室照片表明 , B、e 的径迹并不在一条直线上。问题何在 ? 是动量守恒有问题?还是有其它未知粒子参与?.物理学家坚信动量守恒。1930年泡利 (W.Pauli) 提出中微子假说，以解释衰变各种现象。1956年 (26 年后 )终于在实验上直接找到中微子。、子中微子1962实验上正式确定有两种中微子：电子中微子e、第四，从本质上看：守恒定律揭示了自然界普遍的属性对称性。每一个守恒定律都相应于一种对称性（变换不变性）：动量守恒相应于空间平移的对称性能量守恒相应于时间平移的对称性角动量守恒相应于空间转动的对称性* 功与能量的联系和区别能量守恒定律能使我们更深刻地理解功的意义。按能量守恒

13、定律，一个物体或系统的能量变化时，必然有另一个物体或系统的能量同时发生变化。所以当我们用作功的方法（以及用传递热量等其他方法）使一个系统的能量变化时，在本质上是这个系统与另一个系统之间发生了能量的交换。而这个能量的交换在量值上就用功来描述。所以说，（ 1）功总是和能量的变化与转换过程相联系。（ 2）功是能量交换或变化的一种量度。（ 3）能量是代表物体系统在一定状态下所具有的作功本领， 它和物体系统的状态有关，是系统状态的函数。.* 3 9 质心 质心运动定律内容： 1质心的概念；2质心运动定律。一、质心（ Center of Mass ）的概念1例子：水平上抛三角板；运动员跳水2质心 代表质点

14、系质量分布的平均位置，质心可以代表质点系的平动。3推导： N 个质点组成的质点系， 第 i 个质点的质量为 mi ，位置矢量为 ri ，所受的合力为 Fifif i外 ，其中f i 为系统内各质点对它作用的内力， f i外 为系统外质点对它作用的外力。根据牛顿第二定律得mid 2riFi fifi 外dt 2对整个质点系中的所有质点求和Fimid 2 ri2dt由于质点系内各质点之间的相互作用满足牛顿第三定律， 这些相互作用力的和为零 (f i 0)，所以Fi等于质点系所受的合外力Fc ，即Fi Fc ，而d2 rid2mi ri d 2mi rimidtmimidt 22dt2因而可引入质心

15、nmi rii 1rcnmii1在直角坐标系中， 质心位置矢量各分量的表达式为：nnnmi ximi yimi zii 1i 1i 1xcn， ycn， zcnmimimii 1i 1i 1对于连续分布的物体，质心的计算公式为：rc1r dmM分量形式为11ydm ， zc1xcxdm ， yczdmMMM.例题：试计算如图所示的面密度为恒量的直角三角形的质心的位置。解：取如图所示的坐标系。由于质量面密度为恒量，取微元dsdxdy 的质量为dmdsdxdy所以质心的x 坐标为x dxdyxcdxdy从图中可以看出，三角形斜边的方程为y aa xa xbabbab2x dxdyb6积分得xc00

16、aa xab3bbdxdy200同样可以求得质心的y 坐标 ycydxdydxdyaa xbba 2bydxdya6积分00yca a xab3bbdxdy200因而质心的坐标为ba3,3说明：1）坐标系的选择不同，质心的坐标也不同；2）对于密度均匀，形状对称的物体，其质心在物体的几何中心处；3）质心不一定在物体上，例如圆环的质心在圆环的轴心上；4）质心和重心（Center of Gravity ）是两个不同的概念质心是有由质量分布决定的特殊的点；重心是地球对物体各部分引力的合力的作用点。当物体远离地球时，重力不存在，重心的概念失去意义，但是质心还是存在的。二、质心运动定律（Theorem o

17、f Motion of Center-of-Mass）1系统的动量把质心公式对时间求导Mdrcmidridtdtdrc为质心的速度vc， dri 为第 i 个质点的速度为vi ，因而上式为dtdtMvcmi vipi.即， 系统内各质点的动量的矢量和等于系统质心的速度与系统质量的乘积。2质心运动定理引入系统动量以后，系统所受的合外力可以写成dvcM acFc Mdt即，作用在系统上的合外力等于系统的总质量与系统质心加速度的乘积。它与牛顿第二定律在形式上完全相同，相对于系统的质量全部集中于系统的质心，在合外力的作用下，质心以加速度ac 运动。说明：无论系统内各质点的运动任何复杂，但是质心的运动可能相当简单，只由作用在系统上的外力决定；内力不能改变质心的运动状态。大力士不能自举其身就是一例。质心是质点系平动的代表点，各质点追随质心的运动，表现出系统的整体运动。3克尼希（ Konig Theorem ）定理质点系的总动能，等于相对于质点系的动能，加上随质点系整体平动的动能，即EkEk1 mvc22例题：设有一个质量为2m 的弹丸，从地面斜抛出去，它飞行到最高点处爆炸成质量相等的两个碎片