应力应变关系

应力应变关系Tag内容描述：<p>1、Engineering Structures 23 (2001) 13311347 www.elsevier.com/locate/engstruct Uniaxial stressstrain relationship of concrete confi ned by various shaped steel tubes K.A.S. Susantha, Hanbin Ge, Tsutomu Usami * Department of Civil Engineering, Nagoya University, Chikusa-ku, Nagoya 464-8603, Japan Received 31 May 2000; received in revised form 19 December 2000; accepted 14 February 2001 Abstract A method is presented to predict the complete stressstrain curve of concrete subjected to triaxial comp。</p><p>2、我所认识的应力与应变关系机械与动力工程学院 张淑颖 612080706053在弹塑性力学中，可变性固体在外力作用下将发生变形。根据变形的特点，固体在受力过程中的力学行为可分成两个明显不同的阶段：当外力小于某一限值（通常称之为弹性极限荷载）时，在引起变形的外力卸载后固体能完全恢复原来的形状，这种能恢复的变形成为弹性变形，固体只产生弹性变形的阶段成为弹性阶段；外力一旦超过弹性极限荷载，这时再卸除和在，固体也不能恢复原状，其中有部分不能消失的变形被保留下来，这种保留下来的永久变形就成为塑性变形，这一阶段成为塑性阶段。</p><p>3、3.1 广义胡克定律 3.2 各向异性线弹性材料 3.3 各向同性线弹性材料的弹性常数 3.4 体积改变定律和形状改变定律 3.5 线弹性体的应变能函数,第三章 弹性应力应变关系,3.1 广义胡克定律,应力应变关系属于材料的性能，称为物理方程或者本构方程,复杂应力状态的应力应变关系难以通过试验确定,单向拉伸与纯剪应力应变关系可以通过试验确定,或,（1）单向应力状态的应力应变关系,:,泊松比，由试验确定。,Mn,G:,（2）纯剪应力状态的应力应变关系,剪切弹性模量,E与G之间的关系,（3）双向应力状态的应力应变关系,（4）平面应力状态的应力应变关系,（5。</p><p>4、第4章 材料的力学性能 应力应变关系,4-1 材料的力学性能与基本实验,材料在外力作用下所表现出的变形和破坏方面的特性，称为材料的力学性能。,材料不同，其力学性能也不同。,同一种材料，随着加载速率、温度等所处的工作环境的不同，其力学性能也不相同。,本章只介绍材料在常温、静载、通常工作环境下的力学性能。,最基本的实验是材料的轴向拉伸和压缩实验。,第4章 材料的力学性能 应力应变关系,4-1 材料的力学性能与基本实验,试验时首先要把待测试的材料加工成试件，试件的形状、加工精度和试验条件等都有具体的国家标准或部颁标准规定。。</p><p>5、材料力学材料力学 Mechanics of Materials SJTU 上 海 交 通 大 学 建立材料线弹性应力应变关系(线弹性本构关系)；建立材料线弹性应力应变关系(线弹性本构关系)； 第四章第四章 应力应变关系应力应变关系 本章目的本章目的 初步掌握材料宏观初步掌握材料宏观初步掌握材料宏观初步掌握材料宏观( ( ( (拉伸、压缩拉伸、压缩拉伸、压缩拉伸、压缩) ) ) )实验的方法、原理和步骤；实验的方法、原理和步骤；实验的方法、原理和步骤；实验的方法、原理和步骤； 进行简单加载材料实验，获得材料响应规律；进行简单加载材料实验，获得材料响应规律。</p><p>6、2 应力应变分析及应力应变关系,2.1 应力的概念 一点处的应力状态,1. 应力的概念,用截面法求某一截面上的内力，得出该截面上的内力分量：,截面分布内力系向截面形心简化后的等效力系,为正确描述变形，应在该截面上的每一点，描述内力的状况。,1,在P点取面元A，A上分布内力合力为,在 m-m截面上P点处定义：,m-m截面上P点的正应力,m-m截面上P点的切应力（剪应力）,m-m截面上P点的全应力,2,变形体内某一点的应力状态应力张量的概念,正应力、切应力（或全应力）均与过物体内部的某 一点的一个截面有关,描述变形体内部某点的应力状态，应用二阶张。</p><p>7、材料的力学性能 应力应变关系 分别从静力学 几何学观点出发 建立了应力 应变的概念以及满足平衡和变形协调等条件时的方程 仅用这些方程还不足以解决受力构件内各点的受力和变形程度 因为在推导这些方程时 没有考虑到。</p><p>8、第6章 应力应变关系 塑性变形时应力与应变的关系称 为本构关系 其数学表达式称为 本构方程或物理方程 6 1 弹性变形时的应力应变关系6 1 弹性变形时的应力应变关系 6 2 塑性变形时应力应变关系特点6 2 塑性变形时应力。</p><p>9、第三章 应力-应变关系,胡庆贤,2010.11,3.1 弹性变形过程热力学,设物体在时间t到t+dt期间发生弹性变形，则由热力学第一定律得：,外力功,传入热量,增加的内能,增加的动能,外力功,其中：,外力功,绝热过程,对于单位体积的内能：,存在势函数：,3.1 弹性变形过程热力学,格林关系：,W为弹性势或应变能密度函数，表示由于弹性变形而贮存在单位体积内的弹性势能。对于绝热过程，它就是物体的内能。</p><p>10、第七章 应力应变关系,塑性变形时应力与应变的关系称为本构关系，其数学表达式称为本构方程或物理方程。,7.1 弹性变形时的应力应变关系 7.2 塑性变形时应力应变关系特点 7.3 增量理论 7.4 全量理论 7.5 应力应变顺序对应规律,主要内容：,7.1 弹性变形时的应力应变关系,虎克定律,广义虎克定律,E：弹性模量,：泊松比,剪切模量,比列及差比形式：,结论：在弹性变形中包括改变。</p><p>11、第4章 材料的力学性能 应力应变关系,4-1 材料的力学性能与基本实验,材料在外力作用下所表现出的变形和破坏方面的特性，称为材料的力学性能。,材料不同，其力学性能也不同。,同一种材料，随着加载速率、温度等所处的工作环境的不同，其力学性能也不相同。,本章只介绍材料在常温、静载、通常工作环境下的力学性能。,最基本的实验是材料的轴向拉伸和压缩实验。,第4章 材料的力学性能 应力应变关系,4-1 材料的力。</p>