量子物理基础1.ppt

第第1717章章 量子物理基础量子物理基础 十九世纪末,经典物理学达到了相当完 善的程度,正当人们欢呼:“物理学的大 厦已经建成,以后人们的工作只是为其添 砖加瓦而已”之时,一些新的实验事实却 使物理学大厦的根基发生了动摇。 1、迈莫实验否定了绝对参照系 (以太系)的存在； 2、热辐射现象中的 “紫外光灾难” ；3、放射性现象发现原子是可分的。 这些实验事实迫使科学家们抛弃以往惯用的 思维方法,重新思考物理学的基本概念,在曲折 艰苦的阵痛中终于诞生了相对论和量子论。 17.1 普朗克量子假设 一、热辐射现象 2、平衡热辐射:辐射与吸收平衡,温度恒定. 1、热辐射:决定于物体温度的电磁辐射. 3、描述热辐射的物理量 单色辐射强度：在单位时间内从物体表 面单位面积上、单位波长间隔内所辐射 出的能量 。 总辐射能：在单位时间内从物体表面单 位面积上辐射的各种波长的能量 1、黑体黑体:辐射(吸收)能力最强的物体,能全 部吸收一切外来辐射。 二、黑体辐射 人造黑体模型:不透明材料制成的带小 孔空腔。 2、黑体的单色辐射强度(单色辐出度) 1)意义:温度为T的黑体,在单位时间,单位 面积上,单位波长间隔 所辐射出的 能量.定量说明了辐射强度的大小。 2)测定黑体 实验原理 三、黑体辐射定律 由黑体实验 曲线可以看出: 1、斯特藩玻尔兹曼定律： 1)黑体的 分布规律是温度T的函 数,与材料无关。 2)温度T时,在单位时间、单位面积上 的总辐射能 ： 1879年,斯特藩从实验中发现此规律,五年 后玻尔兹曼从理论上得到： 2、维恩位移定律 曲线峰值对应的 1893年,维恩得到他们之间关系： 表明:向短波方向移动; 向高频方向移动 四、瑞利金斯公式 经典物理的困难 瑞利金斯从经典理论得到： 作出理论曲线与实验曲线比较： 1)在低频(长波)部分符合很好； 2)在高频(紫外)部分出现巨大分歧. 实验指出: 理论得到: 五、普朗克假设、黑体辐射公式 1、假设:金属空腔壁上带电谐振子(电子) 只吸收或发射 的整数倍的能量,即 能量的变化不连续. 普朗克常数 频率为 的谐振子,其能量只能取 等一系列不连续的值。 能量量子化假设 2、普朗克辐射公式 与实验曲线符合的很好 “新概念”:能量量子化.开始人们不相 信,后来1905年爱因斯坦利用其发展了光量 子概念,成功解释了光电效应,才被人们普 遍接受,1918年获Nobel奖。 六、黑体辐射定律的应用 光测高温、光测高温计（实验） 17.2 17.2 光电效应光电效应 一、实验装置 1、K阴极,A阳极,电子从K A在电路 中形成光电流。 2、光电效应:在入射光照射下,电子获得能 量从金属表面逸出。 4、饱和光电流 :加正向电压,使逸出金属 表面的电子全部到达阳极A,此时光电流 为最大值。 3、遏止电压:电子能从K A,说明电子具 有动能;加反向电压,当 二、实验规律： 3、对给定金属，存在一截止频率。 1、饱和电流强度与入射光强度成正比。 2、光电子的初动能随入射光频率线性增 加,与光的强度无关。 4、光电子是即时发射的。 三、经典理论的困难 1、认为不存在 ,只要光强足够大,即能发 生光电效应.但实验证明:只要 不管 光强多大,都不会有光电子逸出。 2、认为电子吸收能量需要一定的时间积累, 但实验发现具有瞬时性。 3、光电子初动能应该与入射光强度成正比. 四、爱因斯坦的光量子理论 1、光量子:光可以看成是微粒光量子组成 的粒子流,每个光子具有能量 . 2、爱因斯坦光电效应方程： 2)光电流I正比于光电子数目n和速度v,但n 是主要因素。 至此,爱因斯坦不仅完美解释了光电效应, 还使人们对光的本性的认识有了质的飞跃 波动性兼具粒子性。 1)瞬时性解释:单个电子完全吸收光子能量, 只要 ,就立即有光电子逸出. 17.2 康普顿效应 一、实验装置 二、实验结果 表明:x射线通过物质散射时,波长发生变 化,散射后的波长有两个峰值,一个与原来波 长相同,另一个 与散射角有关。 三、对康普顿效应的解释 1、经典解释:单色电磁波作用于比波长尺寸 小的带电粒子上时,引起受迫振动,向各方向 辐射同频率的电磁波。 经典理论不能作出合理解释! 2、光子理论解释:光子与电子的弹性碰撞 1)光子传递一部分能量给电子 2)为什么还有原波长的峰值？ 光子与束缚电子碰撞,是与整个原子碰撞, 失去能量较少,散射后频率几乎不变。 (3)原子量小的物质康普顿效应较显 著;原子量大的物质效应不显著。 康普顿效应的发现,以及理论分析和实 验结果的一致,不仅有力地证实了光子假 设的正确性,并且证实了微观粒子的相互 作用过程中,也严格遵守能量守恒定律和 动量守恒定律。 2、光子理论解释 17.3 氢原子光谱的规律性 研究原子结构规律有两条途径： 1、利用高能粒子轰击原子轰出未知粒子 来研究(高能物理)； 2、通过在外界激发下，原子的发射光谱来 研究光谱分析。 一、光 谱 1、发射光谱： 1)连续光谱:炽热固体、液体、黑体; 2)线状光谱(原子):彼此分立亮线,气体放 电、火花电弧等。 两者都能反映物质特性及其内部组成结 构特征谱线最简单的原子发射光谱是 氢原子光谱。 二、氢原子的光谱系 十九世纪后半叶,很多科学家都在寻找谱 线的规律,1885年巴尔末(18251898瑞士 一中学教师)发现了氢原子光谱在可见光部 分的规律,即 2、吸收光谱:连续谱通过物质时,有些谱线 被吸收形成的暗线。 1、巴尔末系(可见光部分) 2、莱曼系（紫外光部分） 3、红外光部分： 三、氢原子光谱规律： 怎么解释？必须弄清原子内部结构！ 17.3 氢原子的玻尔理论 一、原子的核型结构 1、汤姆逊模型 1893年,J.J.汤姆逊发现电子,原子内有 带负电的电子,也有带正电部分,两者电荷 量相等.但如何分布,怎么有机结合？ 1903年提出, 球体范围内,电子嵌入沉 浸于“豆糕模型”,问题:电荷融合？谱线 系解释不了？且与 粒子散射实验结果相违 背！ ： 1)装置 2)实验结果： 汤姆逊原子模型不能解释！ a)绝大多数沿原方向 b)在8000多个 粒子中,只有1个 3、卢瑟福核式模型(行星模型) 1911年,“思考”的重要性典故 原子中心原子核(+)集中全部质量 外围电子(-)绕核旋转 核的大小与原子相比较很小。 电子绕核作半径为r的圆轨道运行。 二、氢原子经典核模型的困难 氢原子:一个电子-e,核+e 核线度: ;原子线度: 2、原子光谱的规律性 由经典物理知道，原子既为一不稳定系 统,必然向外发射连续谱,但事实是分立谱 无法解释。 1、原子的稳定性问题 据经典电磁理论:电子加速运动电磁辐射 能量减少,最终 原子核,得出结论：原 子为一不稳定系统。 二、氢原子经典核模型的困难 三、玻尔的氢原子理论 1、三条假设： 人为加进的,后来知道可由德布罗意假 设推出。 1)定态假设:原子系统只能具有一系列的 不连续能量状态。 2)角动量假设量子化条件 3)跃迁假设： 2、氢原子能级公式 认为:氢核质量无穷大,近似静止(相对电子) (1)半径量子化:库仑力提供向心力 (2)能量量子化 电离: 基态 n=1,激发态 n1 说明: 不连续,取一系列分立值能级 - 3、原子辐射 由玻尔理论得出的谱线系与实验事实吻合 1、不能解释多电子原子光谱、强度、宽度 和偏振性等； 2、不能说明原子是如何结合成分子、构成 液、固体的。 3、逻辑上有错误:以经典理论为基础,又生 硬地加上与经典理论不相容的量子化假 设,很不协调半经典半量子理论. 四、玻尔氢原子理论的困难 满意解释了H、类H原子线谱,得到了 且 能级概念也被F-H实验证实,但仍存在缺陷: 玻尔原子理论的意义在于： 1)揭示了微观体系具有量子化特征(规律), 是原子物理发展史上一个重要的里程碑, 对量子力学的建立起了巨大推进作用。 2)提出“定态”,“能级”,“量子跃迁” 等概念，在量子力学中仍很重要,具有极 其深远的影响。 17.4 实物粒子的波粒二象性 一、德布罗意波假设物质波概念 2、历史的类比手法:(独辟蹊径) 1924年,德氏在博士论文中提出:电子亦 有波动性,后来推广到所有实物粒子。 1、光的波粒二象性: 物质波:与实物粒子相联系的波。 德布罗意关系式 3 3、量子化条件的导出：、量子化条件的导出： (2)角动量L (1)定态:只有当电子在核外绕行的圆轨道 周长为电子波长的整数倍,即只有当电 子波环绕着原子核形成驻波的情况下, 原子才具有稳定状态. 二、二、 德布罗意假设的实验证明德布罗意假设的实验证明 1、戴维森革末实验 装置:P293 灯丝K、加速电压U、狭缝D、晶 体M、电子探测器B、电流计G 当U=54V时, 衍射极强应在 若电子有波动性,应满足布拉格公式: 2 2、汤姆孙电子衍射实验、汤姆孙电子衍射实验 实验得到的衍射图样类似于x射线。证明 电子亦有波动性,后来又证明其他实物粒子 (原子、中子)亦有波动性。 三、德布罗意的统计解释：三、德布罗意的统计解释： (2)电子衍射:电子分布稀疏与密集说明电 子到达各处P不同。 (1)光强解释: 17.5 17.5 不确定关系不确定关系 一、不确定关系 1927年,德国物理学家海森伯提出: 动量和坐标的不确定量,其乘积约为h 的数量级。 说明:测不准并非由于实验技术、误 差造成,是波粒二象性的必然结果。 二、借助电子衍射实验结果予以说明 三、能量时间测不准关系 17.6 薛定谔方程 一、波函数 非经典波(几率波)用波函数描述 平面机械波波动方程: 1、物理意义: a. 有限,可归一化。 2 2、标准条件、标准条件: : c. 应为单值函数。 二、定态薛定谔方程 推广到三维空间 粒子处于势场(力场)中处于定态时 2、定态 求解薛氏方程的步骤：求解薛氏方程的步骤： 三、一维势阱问题 (1)金属中,自由电子受力为0。 为常数,可看作为0。 (2)金属表面： 突然增大(x=0,a) 拐点，逸出功 为简单计,设粒子在场 中作x轴一维运动。 0ax 1、势阱模型 BA 金属表面 2、 满足边界条件： =0(1)0=a, 由归一化条件求由归一化条件求A A： 说明说明: : 2 2、能量、能量E E在势阱中的概率密度：在势阱中的概率密度： 1 1、粒子的波函数为驻波形式；、粒子的波函数为驻波形式； 表 明: 17.7 无限深方势阱中的粒子 -a/2 x a/2 无限深方势阱的势能函数 在阱内粒子自由运动，在两壁受 到无限大斥力，不能到达阱外。 定态薛定谔方程 x -a/2 a/2 O U E U(x) = 0 -a/2 x a/2 U (x) = 解为 令 这个常见的微分方程的解是 粒子在阱内满足定态薛定谔方程 波函数在 处连续，有 可得 其中 和 为整数。两式相加可得 其中 也为整数。 给出两种波函数： 波函数在 处连续，有 两式综合可得 说明 3 )这些能量值叫能量本征值，n 称为量子数。 1 )束缚态能量只能取分立值，即能量的量子化。 2 )每个可能的能量值对应于一个能级。 将 代入，可得势阱内粒子能量的可能值 量子数为n 的定态波函数为 利用波函数的归一化条件 可得 由此得到定态薛定谔方程的解，即波函数的空间部分 考虑波函数随时间的变化部分，可得完整的波函数 这些波函数称为能量本征波函数 由其所描述的粒子状态称为能量本征态 a/2 -a/2-a/2a/2 17.7 势垒穿透 半无限深方势阱的势能函数 -a/2 O a/2 x U 在 的区域，粒子的 波函数 在阱内部的定态薛定谔方程为 其解的形式为 在 的区域，薛定谔方程可以写为 其中 这个方程的解的一般形式为 由波函数有限的条件可得 D=0，于是波函数为 由波函数及其导数在xa/2处连续，可得条件 结论 1) 在阱内，能量也是量子化的。 2) 在 的区域，粒子出现的概率不为零。 U0 x 概率 经典：电子不能进入E U的区域(因动能 0) 量子：电子可透入势垒，例如电子可逸出金属表面 E U0 2 透射 1 入射+反射 x 区区0 l经典 隧道效应: 粒子穿过势垒到达势垒的另一侧 的现象。 量子 扫描隧道显微镜（扫描隧道显微镜（STMSTM） STM 是一项技术上的重大发明 用于观察 表面的微观结构（不接触、不破坏样品） 原理：利用量子力学的隧道效应 空气隙 STM工作示意图 样品 探针 “量子围栏” 1993年美 国科学家移动 铁原子，铁原 子距离0.9纳 米. 48个铁原 子排列在铜表 面,证明电子 的波动性 1.由粒子运动的实际情况 正确地写出势函数U(x) 2.代入定态薛定谔方程 3.解方程 4.解出能量本征值和相应的本征函数 5.求出概率密度分布及其他力学量 总结：量子力学解题的一般思路 FF 氢原子中，电子的势能函数为氢原子中，电子的势能函数为 三维定态薛定谔方程为：三维定态薛定谔方程为： U U是径矢是径矢r r的函数，在球坐标系中解较方便，则的函数，在球坐标系中解较方便，则 17.8 氢原子理论简介 1.氢原子的薛定谔方程 FF 这是一个复杂的微分方程，其解一般应是这是一个复杂的微分方程，其解一般应是r r、 、 的函数，即的函数，即 FF 解方程的数学过程较繁琐，但解方程的数学过程较繁琐，但在求解方程时在求解方程时 自然地得到了氢原子的量子化特征自然地得到了氢原子的量子化特征 2.量子化条件和量子数 能量量子化和主量子数能量量子化和主量子数 n n FF由方程可得氢原子能量为由方程可得氢原子能量为 FF与玻尔所得结果完全一致与玻尔所得结果完全一致 -主量子数主量子数 氢原子能氢原子能 量量子化量量子化 电子轨道电子轨道“电子云电子云” ” 电子轨道电子轨道电子云电子云-电子概率分布图象电子概率分布图象 角动量量子化和角量子数 FF由方程可得电子绕核运动的角动量量子化条件由方程可得电子绕核运动的角动量量子化条件 -角量子数角量子数 FF对一定的对一定的 n n值，值， l l 有有n n个可能取值个可能取值 FF 求解方程时，要求电子轨道角动量的方向在空间的求解方程时，要求电子轨道角动量的方向在空间的 取向不能连续发生改变，只能取一些特定方向取向不能连续发生改变，只能取一些特定方向 角动量空间量子化和磁量子数 FF 角动量在外磁场方向的投影必须满足量子化条件：角动量在外磁场方向的投影必须满足量子化条件： FF 对一定的对一定的 l l 值，值，mm l l 有有(2(2 l l+1)+1)个可能取值个可能取值 -磁量子数磁量子数 Fml决定电子绕核运动角动量在空间的取向决定电子绕核运动角动量在空间的取向L L z z (2)(2)电子的能量主要取决于电子的能量主要取决于主量子数主量子数n n，无外磁场时无外磁场时 磁量子数磁量子数mm l l 不起作用，电子状态仅用不起作用，电子状态仅用n n、l l表示。表示。 习惯上用习惯上用s s、 p p 、 d d 、 f f 、gg等字母分别表示等字母分别表示l l = 0 = 0 、1 1、2 2、3 3、44等状态。等状态。 结论结论 (1)(1)氢原子的量子力学解得到的电子的波函数氢原子的量子力学解得到的电子的波函数 ( (r, r, , , ) ) 对应三个量子数对应三个量子数( (n,l,mn,l,m l l ) ) ， “ “电子云电子云” ”代替代替“ “轨道轨道” ” FF 为验证电子角动量空间量子化而进行的为验证电子角动量空间量子化而进行的实验实验 无磁场无磁场 有磁场有磁场 原子源原子源 17.9 17.9 电子的自旋与自旋轨道耦合电子的自旋与自旋轨道耦合 电子自旋电子自旋 一、一、施特恩施特恩- -盖拉赫实验盖拉赫实验 FF 实验发现：实验发现：不加磁场时底板上呈现一条正对狭缝的不加磁场时底板上呈现一条正对狭缝的 原子沉积；加磁场时底板上呈现上下两条原子沉积原子沉积；加磁场时底板上呈现上下两条原子沉积 FF矛盾：矛盾：角量子数为角量子数为 l l 时，角动量在空间的取向有时，角动量在空间的取向有 (2(2l l+1)+1)种可能种可能 WhyWhy？ FF 乌伦贝克乌伦贝克和哥德斯密特提出和哥德斯密特提出电子自旋电子自旋假说假说: : 电子除轨道运动外，还存在自旋运动。电子自旋电子除轨道运动外，还存在自旋运动。电子自旋 角动量角动量S S在空间任一方向上的投影在空间任一方向上的投影S S z z 只能取两个值只能取两个值 二、二、电子的自旋电子的自旋 -自旋磁量子数自旋磁量子数 即即 -与电子轨道角动量相似与电子轨道角动量相似 由量子力学可得，由量子力学可得，自旋角动量为自旋角动量为 -自旋量子数自旋量子数s s只能只能取一个值取一个值 FF 处于同一主量子数处于同一主量子数n n、而不同角量子数、而不同角量子数l l的状态中的各的状态中的各 个电子，其能量稍有不同个电子，其能量稍有不同 三、四个量子数三、四个量子数 FF原子中电子的运动状态由四个量子数决定原子中电子的运动状态由四个量子数决定 主量子数主量子数n n（n n = 1,2, = 1,2,）大体上决定原子中电子的大体上决定原子中电子的 能量能量 角量子数角量子数 l l（l l=0,1,2,=0,1,2, ,n n-1-1）决定电子的轨道角动决定电子的轨道角动 量的大小量的大小 FF 对于一定的主量子数对于一定的主量子数n n，角量子数，角量子数l l有有n n个可能取值个可能取值 磁量子数磁量子数 mm l l （mm l l =0, =0, 1, 1, 2, 2, , l l）决定电子绕核运决定电子绕核运 动的轨道角动量在外磁场中的取向动的轨道角动量在外磁场中的取向 自旋磁量子数自旋磁量子数mm s s （mm s s = = 1/21/2）决定电子自旋角动量在决定电子自旋角动量在 外磁场中的取向外磁场中的取向 （n n， l l ，mm l l ，mm s s ） FF 对一定的对一定的 l l 值，值，mm l l 有有(2(2 l l+1)+1)个可能取值个可能取值 FFmm s s 也会影响原子在外磁场中的能量也会影响原子在外磁场中的能量 FF四个量子数决定原子中一个电子的运动状态四个量子数决定原子中一个电子的运动状态 例：例：n n = 1= 1 和和 n n = 2= 2 FFmm s s 只有两个取值只有两个取值 泡利不相容原理：泡利不相容原理：在一个原子中不能有两个或两个在一个原子中不能有两个或两个 以上的电子处在完全相同的量子态，即原子中的电以上的电子处在完全相同的量子态，即原子中的电 子不可能具有完全相同的四个量子数。子不可能具有完全相同的四个量子数。 四、多电子原子的壳层结构四、多电子原子的壳层结构 FF 多电子原子内部电子的分布由两条原理决定：多电子原子内部电子的分布由两条原理决定： 根据泡利不相容原理，原子中具有相同主量子数根据泡利不相容原理，原子中具有相同主量子数n n的的 电子数最多为电子数最多为 FF 19161916年柯塞耳提出原子壳层结构：年柯塞耳提出原子壳层结构： n n相同的电子组成一个壳层，对应相同的电子组成一个壳层，对应n n=1,2,3,=1,2,3,的壳层的壳层 分别用分别用 K, L, M, N, O, P,K, L, M, N, O, P,来表示来表示 l l相同的电子组成支壳层，对应相同的电子组成支壳层，对应l l=0,1,2,=0,1,2,的支壳层的支壳层 分别用分别用 s, p, d, f, g, h,s, p, d, f, g, h,来表示来表示 例如：例如： K K壳层上可能有壳层上可能有2 2个电子个电子( (s s电子电子) )，表示为，表示为1 1s s 2 2 FFL L壳层、壳层、s s分层上可能有分层上可能有2 2个电子，表示为个电子，表示为2 2s s 2 2 L L壳层最多可有壳层最多可有(2+6)=8(2+6)=8个电子个电子 FFL L壳层、壳层、p p分层上可能有分层上可能有6 6个电子，表示为个电子，表示为2 2p p 6 6 即：即：3 3s s 2 2 、3 3p p 6 6 、3 3d d10 10 MM壳层最多可有壳层最多可有1818个电子个电子 FF 一般一般n n愈小能级愈低，电子按愈小能级愈低，电子按n n由小到大的次序填入由小到大的次序填入 能级，但能级还与角量子数能级，但能级还与角量子数l l有关；有关； 能量最小原理：能量最小原理：原子系统处于正常状态时，每个电原子系统处于正常状态时，每个电 子趋向占有最低的能级子趋向占有最低的能级 FF 我国科学家徐光宪总结出，对于原子外层电子而言我国科学家徐光宪总结出，对于原子外层电子而言 能级的高低以能级的高低以（n n+0.7+0.7l l）值来确定，该值越大能级越值来确定，该值越大能级越 高；高； FF 能级次序：能级次序： 例如例如: : 1s1s、2s2s；2p2p、3s3s；3p3p、4s4s；3d3d、4p4p、5s5s ；4d4d、5p5p、6s6s；4f4f、5d5d、6p6p、7s7s；6d6d 总之,要描述原子中电子运动状态,必 须要有四个量子数： 激激 光光 L Light ight A Amplification by mplification by S Stimulated timulated E Emission of mission of R Radiationadiation “laser”laser” 受激辐射光放受激辐射光放 大大 激光的产生和特性激光的产生和特性 受激辐射自发辐射自发辐射 一、原子内三种过程 受激吸收受激吸收 二、受激辐射和光放大二、受激辐射和光放大 三、受激吸收和受激辐射的关系三、受激吸收和受激辐射的关系 在两个能级间在两个能级间, ,受激吸收跃迁和受激受激吸收跃迁和受激 辐射跃迁具有相同的概率。辐射跃迁具有相同的概率。 四、粒子数反转分布四、粒子数反转分布 1、正常分布:正常条件下,系统中低能 级原子数总是多于高能级原子数.此 时,受激吸收占优势. 2、反转分布:要使受激辐射占优势,必 须实现粒子数反转分布,即高能级原 子数要超过低能级原子数。 必须用激励(泵浦)的办法! 激励的方法激励的方法: :光、放电、化学反应、核能。光、放电、化学反应、核能。 能级结构： 1 2 3 1 2 3 4 三能级系统 四能级系统 粒子数反转的实现 五、光学谐振腔五、光学谐振腔 1 1、光学谐振腔、光学谐振腔 工作物质 全反射镜 半反射镜 光学谐振腔的作用光学谐振腔