蔡中兵《材料力学》7应力状态与强度理论.ppt

mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 第七章 应力状态与强度理论 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 7-1 概述 一、应力状态的概念 1.低碳钢和铸铁的拉伸实验 低碳钢 塑性材料拉伸时为什么会出现滑移线？ 铸铁 单轴应力状态 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 为什么脆性材料扭转时沿45螺旋面断开？ 低碳钢 铸铁 2.低碳钢和铸铁的扭转实验 纯剪切应力状态 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 m m F 3、应力的点面概念 FF 应力单元体 p n t p F F mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 F1F2F3 A B C D E A B C E D 同一面上不同点的应力各不相同，此即应力的点的概念。 AA 此例表明：即使同一点在不同方位截面上，它的应力也是各不 相同的，此即应力的面的概念。 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 （1）拉中有切,切中有拉; （2）不仅横截面上存在应力,斜截面上也存在应力; （3）同一面上不同点的应力各不相同; （4） 同一点不同方向面上的应力也是各不相同 3.重要结论 哪一点？ 哪个方向面？ 应 力 哪一个面上？ 哪一点？ 4.一点的应力状态 过一点不同方向面上应力情况的集合,称之为这一点的应 力状态,亦指该点的应力全貌. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 研究杆件受力后各点，特别是危险点处应力状态可以 ： 1. 了解材料发生破坏的力学上的原因，例如低碳钢拉伸 时的屈服现象是由于在切应力最大的45 斜截面上材料发生 滑移所致；又如铸铁圆截面杆的扭转破坏是由于在45 方向 拉应力最大从而使材料发生断裂所致。 2. 在不可能总是通过实验测定材料 极限应力的复杂应力状态下，如图所示 ,应力状态分析是建立关于材料破坏规 律的假设(称为强度理论) 的基础。 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 二、应力状态的研究方法 1. 单元体 （2）任意一对平行平面上的应力相等 2. 单元体特征 （1）单元体的尺寸无限小,每个面上应力均匀分布 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 三、应力状态的分类 1.空间应力状态 三个平行平面上应力 均不等于零 2.平面应力状态 三个平行平面 中有一个平面上应力为零，另两个平面应 力不等于零。 3.单轴应力状态 三个平行平面中有两个平面上应力为零，只有一个平面应 力不等于零。 1 1 y z y xy yx z x zy y z y xy yx x mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 例题 画出如图所示梁S截面的应力状态单元体. 1 2 3 4 5 F l/2 l/2 F l/2 l/2 S平面平面 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 S S平面平面 4 1 1 2 2 3 3 4 4 5 5 1 1 2 2 3 3 4 4 5 5 5 x x1 1 x x1 1 x x2 2 x x2 2 2 2 2 2 3 3 3 3 3 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 a l l S F 例题 画出如图所示梁 危险 截面危险点的应力状态单元 体 x x z y 4 4 3 3 2 2 1 1 z y 4 4 3 3 2 2 1 1 FS MM z z T T mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 1 1 2 2 y x z z y 4 4 3 3 2 2 1 1 FS MM z z T T x x z y 4 4 3 3 2 2 1 1 3 3 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 例题 分析薄壁圆筒受内压时的应力状态 p D y z 薄壁圆筒的横截面面积 p D n n （1）沿圆筒轴线作用于筒底的总压力为F m m n n mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 直径平面 （2）假想用一直径平面将圆筒截分为二,并取下半环为研究对象 p “ y FyFy d mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 平面应力状态的普遍形式如图所示 .单元体上有x ,xy 和 y , yx 7-2 平面应力状态的应力分析-主应力 x x x y z y y xyxy yxyx x x y y xyxy yxyx 平面应力状态是指，如果受力物体内一点处在众多不同方 位的单元体中存在一个特定方位的单元体，它的一对平行平面 上没有应力，而另外两对平行平面上应力不等于零的状态。 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 一、斜截面上的应力 1.截面法 假想地沿斜截面 e-f 将单元体截开,留下左边部分的单体元 eaf 作为研究对象 x y a x x x x yxyx xyxy y y y y e e f f n n e f f a x x xyxy yxyx y y n n mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 x y a xx yx xy y y e f n （1）由x轴转到外法线n,逆时针转向时为正 （2）正应力仍规定拉应力为正 （3）切应力对单元体内任一点取矩,顺时针转为正 2.符号的确定 e f a x xy yx y n t （4）切应力两个下标：第一个下标表示切应力所在平面；第 二个下标表示切应力方向。 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 设斜截面的面积为dA , a-e的面积为dAcos, a-f 的面积为 dAsin e f a x xy yx y n e f a dA dAsin dAcos 3.任意斜截面上的应力 对研究对象列 n和 t 方向的平衡方程得 t mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 化简以上两个平衡方程最后得 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 二、应力圆 1、应力圆 将斜截面应力计算公式改写为 把上面两式等号两边平方,然后相加便可消去,得 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 因为x ,y ,xy 皆为已知量,所以上式是一个以,为变量的圆 周方程.当斜截面随方位角 变化时,其上的应力 , 在 - 直角 坐标系内的轨迹是一个圆. 1.圆心的坐标 2.圆的半径 此圆习惯上称为 应力圆,或称为莫尔圆 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 （1）建 - 坐标系,选定比例尺 二、应力圆作法 1.步骤（Steps） x y xx yx xy y y mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 D xy O （2）量取OA= x AD = xy得D点 x y xx yx xy x A OB= y （3）量取BD= yx得D点 y B yx D （4）连接 DD两点的直线与 轴相交于C 点 （5）以C为圆心, CD 为半径作圆,该圆就是相应于该单元体的 应力圆 C mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 （1）该圆的圆心C点到 坐 标原点的 距离为 （2）该圆半径为 D xy O x A y B yx D C 2.证明 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 3、应力圆的应用 （1）.求单元体上任一截面上的应力 从应力圆的半径 CD 按方位角的转向转动2得到半径CE.圆 周上 E 点的坐标就依次为斜截面上的正应力 和切应力. D xy O x A y B yx D C 20 F E 2 x y a xx yx xy e f n mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 证明： D xy O x A y B yx D C 20 F E 2 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 （1）点面之间的对应关系:单元体某一面上的应力,必对应于 应力圆上某一点的坐标. 说 明 A B （2）夹角关系:圆周上任意两点所引半径的夹角等于单元体 上对应两截面夹角的两倍.两者的转向一致. 2 O C BA mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 三、主应力及主平面 主平面：一点处切应力等于零的平面 主应力是过一点处不同方位截面上正应力的极值 一点处必定存在一个单元体，其三个相互垂直的面均为主平 面。（主应力单元体）存在三个主应力1，2 ，3，且规定 主应力：主平面上的正应力 性质： 1. 基本概念 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 2. 主应力数值和主平面位置 （1）主应力数值 A1 和 B1 两点为与主平面 对应的点,其横坐标 为主应力 1,2 1 2 D xy O x A y B yx D C 20 F E 2 B1 A1 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 20 D xy O x A y B yx D C 1 2 A1 B1 （2）主平面方位 由 CD顺时针转 20 到CA1 所以单元体上从 x 轴顺时 针转 0 （负值）即到 1对应的 主平面的外法线 0 确定后,1 对应的主平面方位即确定 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 3.求最大切应力 G1和G两点的纵坐标分别代 表最大和最小切应力 20 D xy O x A y B yx D C 1 2 A1 B1 G1 G2 因为最大、最小切应力等于应力圆的半径 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 O 例题 从水坝体内某点处取出的单元体如图所示, x = -1MPa , y = - 0.4MPa , xy= - 0.2MPa , yx = 0.2MPa , （1）绘出相应的应力圆 （2）确定此单元体在 =30和 =-40两斜面上的应力. x y xy 解: （1） 画应力圆 量取OA= x= - 1 , AD = xy= - 0.2,定出 D点; A C B OB =y= - 0.4和， BD = yx= 0.2 , 定出 D点. (-1,-0.2) D D (-0.4,0.2) 以DD为直径绘出的圆即为应力圆. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 将半径 CD 逆时针转动 2 = 60到半径 CE, E 点的坐标就代 表 = 30斜截面上的应力。 （2）确定 = 30斜截面上的应力 E 60 （3）确定 = - 40斜截面上的应力 将半径 CD顺时针转 2 = 80到半径 CF, F 点的坐标就代表 = - 40斜截面上的应力. F 80 A D C B O D 30 -40 -40 30 30= - 0.36MPa 30= - 0.68MPa -40= 0.26MPa -40= - 0.95MPa mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 例题 两端简支的焊接工字钢梁及其荷载如图所示,梁的横截面尺 寸示于图中.试绘出截面C上a , b两点处的应力圆,并用应力圆求出 这两点处的主应力. 120 15 15 270 9 z a b 250kN 1.6m 2m AB C mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 + 200kN 50kN + 80kNm 解:（1）首先计算支反力, 并作出 梁的剪力图和弯矩图 Mmax = MC = 80 kNm FSmax =FC左 = 200 kN 250KN 1.6m 2m AB C mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 120 15 15 270 9 z a b （2）横截面 C上a 点的应力为 a点的单元体如图所示 a x x xy yx mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 由 x , xy 定出D 点由y , yx 定出D点 以DD为直径作应力圆 O C （3）做应力圆 x =122.5MPa, xy =64.6MPa y=0, xy =-64.6MPa A B (122.5 , 64.6) D (0 , - 64.6) D A1 13 A2 A1,A2 两点的横坐标分别代 表 a 点的两个主应力1 和3 A1 点对应于单元体上 1所 在的主平面 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 a x x x x xyxy yxyx 0 0 1 1 3 3 120 15 15 270 9 z a a b b （4）横截面 C上b点的应力 b b点的单元体如图所示点的单元体如图所示 b x x x x mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 b 点的三个主应力为 1所在的主平面就是 x 平面, 即梁 的横截面C b x x (136.5 , 0) D (0 , 0) D 1 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 已知受力物体内某一点处三个主 应力1, 2, 3 利用应力圆确定该点的最大正应 力和最大切应力. 一、 空间应力状态下的最大正应力和最大切应力 7-3 空间应力状态的概念 3 1 2 2 3 1 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 1 3 首先研究与其中一个主平 面 （例如主应力3 所在的平 面）垂直的斜截面上的应力 1 2 2 用截面法,沿求应力的 截面将单元体截为两部分, 取左下部分为研究对象 2 1 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 主应力 3 所在的两平面上是一 对自相平衡的力,因而该斜面上的应 力 , 与3 无关, 只由主应力1 , 2 决定 与3 垂直的斜截面上的应力可 由 1 , 2 作出的应力圆上的点来表 示 1 2 3 3 2 1 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 该应力圆上的点对应 于与3 垂直的所有斜截面 上的应力 A 1 O 2 B 与主应力 2 所在主平 面垂直的斜截面上的应力, 可用由1 ,3作出的应力 圆上的点来表示 C 3 与主应力所在主平 面垂直的斜截面上的应力 , 可用由2 ,3作出的应 力圆上的点来表示 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 该截面上应力 和 对应的 D点必位于上述三个应力圆所 围成的阴影内 abc 截面表示与三个主平 面斜交的任意斜截面 a b c 1 2 1 2 3 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 A 1 O 2 B C 3 结论 三个应力圆圆周上的 点及由它们围成的阴影部 分上的点的坐标代表了空 间应力状态下所有截面上 的应力 该点处的最大正应力 （指代数值）应等于最大 应力圆上A点的横坐标1 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 A 1 O 2 B C 3 最大切应力则等于最 大的应力圆的半径 最大切应力所在的 截面与 2 所在的主平面 垂直,并与1和3所在的 主平面成45角. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 例题 单元体的应力如图所示,作应力圆, 并求出主应力和最大切 应力值及其作用面方位. 解: 该单元体有一个已知主应力 因此与该主平面正交的各截 面上的应力与主应力z 无关, 依据 x截面和y 截面上的应力画出应力 圆. 求另外两个主应力 40MPa x y z 20MPa 20MPa 20MPa mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 由 x , xy 定出 D 点 由 y , yx 定出 D 点 以 DD为直径作应力圆 A1,A2 两点的横坐标分别代 表另外两个主应力 1 和 3 A1 A2 D O D C 13 1 =46MPa 3 =-26MPa 该单元体的三个主应力 1 =46MPa 2 =20MPa 3 =-26MPa 根据上述主应力，作出三个应 力圆 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 一、各向同性材料的广义胡克定律 （1） 正应力:拉应力为正, 压应力为负 1.符号规定 （2） 切应力:对单元体内任一点取矩, 若产生的矩为顺时针,则为正;反之为负 （3） 线应变:以伸长为正, 缩短为负; （4） 切应变:使直角减者为正, 增大 者为负. x x 7-4 应力与应变间的关系 y z y xy yx z mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 y y x 方向的线应变 用叠加原理,分别计算出x, y, z 分别单独存在时, x,y,z方向 的线应变x ,y,z,然后代数相加. 2.各向同性材料的广义胡克定律 单独存在时 单独存在时 单独存在时 x y z z z xx mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 在 x ,y ,z同时存在时, x 方向的线应变x为 同理,在 x ,y ,z同时存在时, y , z 方向的线应变为 在 xy,yz,zx 三个面内的切应变为 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 上式称为广义胡克定律 沿x,y,z轴的线应变 在xy,yz,zx面上的切应变 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 对于平面应力状态 （假设z = 0,xz= 0,yz= 0） x y z xy x y yx x y xy yx mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 3.主应力-主应变的关系 已知 1,2,3; 1,2,3为主应变 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 例题 简支梁由18号工字钢制成. 其上作用有力F= 15kN, 已知 E=200GPa, v= 0.3. 0.50.5 0.25 F A 0 45 90 求：A 点沿 0 ,45,90方向的线应变 h/4 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 解 : yA ,Iz ,d 查表得出 为图示面积对中性轴z的静矩 z A h/4 A A = 50.8 A = 68.8 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 0.5 F 1350 0.5 0.25 A 0 45 90 h/4 A A A = 50.8 A A = 68.8= 68.8 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 三、各向同性材料的体积应变 1 2 3 a1 a2 a3 构件每单位体积的体积变化, 称为体积应变用q表示. 各向同性材料在三向应力状态下的体应变 如图所示的单元体,三个边长为 dx , dy , dz 变形后的边长分别为 变形后单元体的体积为 dx(1+,dy(1+2 ,dz(1+3 V1=dx(1+ dy(1+2 dz(1+3 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 体积应变为 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 纯剪切应力状态下的体积应变 即在小变形下,切应力不引起各向同性材料的体积改变. 在最一般的空间应力状态下，材料的体积应变只与三个线应 变 x ,y ,z 有关,仿照上述推导有 在任意形式的应力状态下, 各向同性材料内一点处的体积应 变与通过该点的任意三个相互垂直的平面上的正应力之和成正比, 而与切应力无关. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 7-5 空间应力状态的应变能密度 一、应变能密度的定义 二、应变能密度的计算公式 1.单轴应力状态下,物体内所积蓄的应变能密度为 物体在单位体积内所积蓄的应变能. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 将广义胡克定律代入上式, 经整理得 用vd 表示与单元体形状改变相应的那部分应变能密度,称为形 状改变能密度 用vV 表示单元体体积改变相应的那部分应变能密度,称为体积改 变能密度 2.三个主应力同时存在时,单元体的应变能密度为 可以证明： 1 2 3 应变能密度v由体积改变部分和形状改变部分构成。 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 (a) 1 2 3 (b) m m m=(1+ 2+ 3)/3 图（a）所示单元体的三个主应力不相等,因而,变形后既发生 体积改变也发生形状改变. 图（b）所示单元体的三个主应力相等,因而,变形后的形状与 原来的形状相似,即只发生体积改变而无形状改变. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 图 b 所示单元体的体积改变能密度 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 a单元体的应变能密度为 a所示单元体的体积改变能密度 空间应力状态下单元体的 形状改变能密度 (a) 1 2 3 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 一、强度理论的概念 1.引言 7-6 强度理论及其相当应力 轴向拉压 弯曲 扭转 弯曲 切应力强度条件 正应力强度条件 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 （2）材料的许用应力,是通过拉（压）试验或纯剪试验测定 试件在破坏时其横截面上的极限应力,以此极限应力作为强度指标 ,除以适当的安全因数而得,即根据相应的试验结果建立的强度条 件. 上述强度条件具有如下特点 （1）危险点处于单轴应力状态或纯剪切应力状态; 2.强度理论的概念 是关于“构件发生强度失效起因”的假说. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 基本观点 构件受外力作用而发生破坏时,不论破坏的表面现象如何复杂 ,其破坏形式总不外乎几种类型,而同一类型的破坏则可能是某一 个共同因素所引起的. 根据材料在复杂应力状态下破坏时的一些现象与形式 ,进行分 析,提出破坏原因的假说.在这些假说的基础上,可利用材料在单轴 应力状态时的试验结果 , 来建立材料在复杂应力状态下的强度条 件. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 脆性断裂 :无明显的变形下突然断裂. 二、材料破坏的两种类型（常温、静载荷） 1. 塑性屈服失效 材料出现显著的塑性变形而丧失其正常的工作能力. 2. 脆性断裂失效 （1） 第一类强度理论以脆性断裂作为破坏的标志 包括:最大拉应力理论和最大伸长线应变理论 （2）第二类强度理论以出现塑性屈服现象作为破坏的标志 包括:最大切应力理论和形状改变能密度理论 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 引起破坏 的某一共同 因素 形状改变 能密度 最大切应力 最大伸长 线应变 最大正应力 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 根据:当作用在构件上的外力过大时，其危险点处的材料就 会沿最大拉应力所在截面发生脆断破坏. 1. 最大拉应力理论（第一强度理论） 基本假说:最大拉应力1 是引起材料脆断破坏的因素. 脆断破坏的条件: 1 = u 四、第一类强度理论 强度条件:1 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 2.最大伸长线应变理论（第二强度理论） 根据:当作用在构件上的外力过大时,其危险点处的材料就会 沿垂直于最大伸长线应变方向的平面发生破坏. 基本假说:最大伸长线应变1 是引起材料脆断破坏的因素. 脆断破坏的条件: 最大伸长线应变: 强度条件: mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 1.最大切应力理论 （第三强度理论） 基本假说: 最大切应力max 是引起材料屈服的因素. 根据:当作用在构件上的外力过大时，其危险点处的材料就 会沿最大切应力所在截面滑移而发生屈服失效. 屈服条件 五、第二类强度理论 在复杂应力状态下一点处的最大切应力为 强度条件 单轴拉伸下,1= s,2= 3=0,材料的极限值 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 2.形状改变能密度理论（第四强度理论） 基本假说:形状改变能密度vd是引起材料屈服的因素. 单轴拉伸下,1= s,2= 3=0,材料的极限值 强度条件: 屈服准则: mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 六、相当应力 把各种强度理论的强度条件写成统一形式 r 称为复杂应力状态的相当应力. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 1.适用范围 （2）塑性材料选用第三或第四强度理论; （3）在二向和三向等拉应力时,无论是塑性还是脆性都发生 脆性破坏,故选用第一或第二强度理论; 7-8 各种强度理论的应用 （1）一般脆性材料选用第一或第二强度理论; （4）在二向和三向等压应力状态时,无论是塑性还是脆性材 料都发生塑性破坏,故选用第三或第四强度理论. mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 2.强度计算的步骤 （1）外力分析:确定所需的外力值; （2）内力分析:画内力图,确定可能的危险面; （3）应力分析:画危险面应力分布图,确定危险点并画出单元 体,求主应力; （4）强度分析:选择适当的强度理论,计算相当应力,然后进行 强度计算. 3.应用举例 mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 F 解:危险点A的应力状态如图 例题 直径为d=0.1m的圆杆受力如图, Me=7kNm, F=50kN, 材料 为铸铁,=40MPa, 试用第一强度理论校核杆的强度. 故安全. F Me Me A A mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 例题 一蒸汽锅炉承受最大压强为p,圆筒部分的内径为D,厚度为 ,且 远小于D.试用第四强度理论校核圆筒部分内壁的强度.已知 p=3.6MPa,=10mm,D=1m,=160MPa. p （a） D y z （b） mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 内壁的强度校核 所以圆筒内壁的强度合适. 用第四强度理论校核圆筒内壁的强度 “ “ mechanics of materials 盐城工学院力学课程组 材料力学 例题 对于图示各单元体,试分别按第三强度理论及第四强度理论 求相当应力. （b） 140 MPa 110 MPa （c） 70 MPa 140 MPa 80 MPa （d） 50MPa 70MPa 30MP