考研传热学资料汇总

考研资料目录大纲 .1PPT 讲义 .4第一章.4第二章.10第三章.22第四章.30第五章.35第六章.46第七章.59第八章.66第九章.73第十章.82历年真题.911998 .911999 .942000 .972001 .1002002 .1032003 .1062004 .1092005 .1122006 .1162007 .1202008 .1242009 .1282010 秋）期末 .1363 123h4t5F = -lAl = -qxtnx6l 0.12w /(m k)7t t t t rc=l+l+l+ Ft x x y y z z t= 0(t 2t + 2t = 0 x2 y28a =lrc9123101112t, t w = f1 (t )-l t q, n wh, t w ,-l tn= f2 (t )= h(t w - tf )w13l1, l2 第 1 页，共 138 页14F = prlq =pll t- t r r15h = th(mH )16fmH12BiFoBi 0.1MM=1(3 rcv hA h2第 2 页，共 138 页3CHF4512 a + r +t =13456712 2 341K234第 3 页，共 138 页传 热 学浙江大学能源工程学系孙志坚二 教材与参考书n 教材 : 传热学 杨世铭、陶文铨编著，第三(四)版n 传热学 戴锅生，第二版n 数值传热学 陶文铨编著n 对流换热 V. S. 阿巴兹n 凝结和沸腾施明恒等编著n 辐射换热 余其铮编著n Heat Transfer , by J.P.Holmann Heat Transfer (2nd Edition), by Anthony F. Millsn Fundamentals of Heat Transfer, by F. P. Incropera, D.P. DeWitt一 教师简介孙志坚n 单 位：热工与动力系统研究所n 办公室：玉泉校区低温楼325n 电 话：87952377n Email: sun_n 第一章 绪 论 1-0 概 述1 . 传热学（Heat Transfer）( 1 ) 研究热量传递规律的科学，具体来讲主要有热量传递的机理、规律、计算和测试方法( 2 ) 热量传递过程的推动力：温差热力学第二定律：热量可以自发地由高温热源传给低温热源 有温差就会有传热 温差是热量传递的推动力2 . 传热学与工程热力学的关系(1)热力学+传热学 = 热科学(Thermal Science)系统从一个平衡态到关心的是热量传另一个平衡态的过程 递的过程，即热铁块, M1中传递热量的多少。量传递的速率。300o C热力学： tm传热学： t(x, y, z, W)水，M2 f ( W)20o C图1-1 传热学与热力学的区别(2) 传热学以热力学第一定律和第二定律为基础，即F 始终从高温热源向低温热院传递，如果没有能量形式的转化，则F 始终是守恒的第 4 页，共 138 页3 传热学应用实例自然界与生产过程到处存在温差 传热很普遍( 1 ) 日常生活中的例子：a人体内部为恒温体。若房间里气体的温度在夏天和 冬天都保持 20度，那么在冬天与夏天、人在房间里所穿的衣服能否一样？为什么？b 夏天人在同样温度（如：25度）的空气和水中的感觉不一样。为什么？c 北方寒冷地区，建筑房屋都是双层玻璃，以利于保温。如何解释其道理？越厚越好？( 2 ) 特别是在下列技术领域大量存在传热问题动力、化工、制冷、建筑、机械制造、新能源、微电子、核能、航空航天、微机电系统（MEMS）、新材料、军事科学与技术、生命科学与生物技术 ( 3 ) 几个特殊领域中的具体应用a 航空航天：高温叶片气膜冷却与发汗冷却；火箭推力室的再生冷却与发汗冷却；卫星与空间站热控制；空间飞行器重返大气层冷却；超高音速飞行器（Ma=10）冷却；核热火箭、电火箭；微型火箭（电火箭、化学火箭）；太阳能高空无人飞机b 微电子： 电子芯片冷却 c生物医学：肿瘤高温热疗；生物芯片；组织与器官的冷冻保存d军事：飞机、坦克；激光武器；弹药贮存e 制冷：跨临界二氧化碳汽车空调/热泵；高温水 源热泵f 新 能 源：太阳能；燃料电池4 传热过程的分类按 温度与时间的依变关系，可分为稳态和非稳态两大类。 1-1 热量传递的三种基本方式热量传递的三种基本方式：导热(热传导)、对流(热对流)和热辐射。1 导热（热传导）(Conduction) (1)定义：指温度不同的物体各部分或温度不同的两物体间直接接触时，依靠分子、原子及自由电子等微观粒子热运动而进行的热量传递现象( 2 )物质的属性：可以在固体、液体、气体中发生( 3 )导热的特点：a必须有温差； b物体直接接触；c依靠分子、原子及自由电子等微观粒子热运动而传递热量； d在引力场下单纯的导热只发生在密实固体中。( 4 )导热的基本定律：1822年，法国数学家Fourier:tdxld t= -Q上式称为 Fourier定律，号称导热基本定律，是一个一维稳态0dx导热。其中：图 1 - 2一维稳态平板内导热F ：热流量，单位时间传递的热量W；q：热流密度，单位时间通过单位面积传递的热量；A：垂直于导热方向的截面积 m2；l：导热系数（热导率）W/( m K)。( 5 )导热系数l表征材料导热能力的大小，是一种物性参数，与材料种类和温度关。( 6 ) 一维稳态导热及其导热热阻如图 1-3所示，稳态 q = const，于是积分Fourier定律有：-d = -l = ld=-=Dtdxdlltw 1ld tdltw 2lQdl=0dxl导热热阻tw 1Qtw 2d=dlll单位导热热阻图 1 - 3导热热阻的图示第 5 页，共 138 页例题1 -1例题 1 - 1一块厚度 =50 mm 的平板， 两侧表面分别维持在 tw 1300o C,tw 2100o C. 试求下列条件下的热流密度。(1)材料为铜， =375 w/(mK ) ;(2)材料为钢， =36.4 w/(mK );(3)材料为铬砖， =2.32 w/(mK ) ；(4)材料为铬藻土砖， =0.242 w /(mK )。解：参见图 1-3。 及一维稳态导热公式有：铜：q Otw 1 tw 2375 u300 1001.5 u106 W m2 G0.05钢：tw 1 tw2300 10052q O36.4 u1.46 u10Wm G0.05tw 1 tw 2300 10032铬砖： q O2.32 u9.28 u10W m G0.05q Otw 1 tw 20.242 u300 1009.68 u102 W m2硅藻土砖： G0.05讨论：由计算可见， 由于铜与硅藻土砖导热系数的巨大差别， 导致在相同的条件下通过铜板的导热量比通过硅藻土砖的导热量大三个数量级。 因而，铜是热的良导体， 而硅藻土砖则起到一定的隔热作用2 对流（热对流）(Convection)(1)定义 ： 流体中（气体或液体）温度不同的各部分之间，由于发生相对的宏观运动而把热量由一处传递到另一处的现象。( 2 ) 对流换热： 当流体流过一个物体表面时的热量传递 过程，他与单纯的对流不同，具有如下特点：a 导热与热对流同时存在的复杂热传递过程b 必须有直接接触（流体与壁面）和宏观运动；也必须有温差c 壁面处会形成速度梯度很大的边界层(3)对流换热的分类无相变：强迫对流和自然对流有相变：沸腾换热和凝结换热( 4 )对流换热的基本计算公式 牛顿冷却公式 =- Convection heattransfer coefficientF 热流量W，单位时间传递的热量q 热流密度 h 表面传热系数 A 与流体接触的壁面面积tw 固体壁表面温度 流体温度 图 1 - 4对流换热中边界层的示意图( 5 )对流换热系数 (表面传热系数 )（ C o nvection heat transfer coefficient） ( A (t t f ) 当流体与壁面温度相差1 度时、每单位壁面面积上、单位时间内所传递的热量影 响 h 因素：流速、流体物性、壁面形状大小等tthARhqtthrh第 6 页，共 138 页( 6 ) 对流换热热阻：tthARhqtthrhRh1 (hA) CW rh1 hm2CW T h ermal resistance for convection图 1 6( 6 )辐射换热的研究方法：假设一种黑体，它只关心热辐射的共性规律，忽略其他因素，然后，真实物体的辐射则与黑体进行比较和修正，通过实验获得修正系数，从而获得真实物体的热辐射规律( 7 )黑体的定义：能吸收投入到其表面上的所有热辐射的物体，包括所有方向和所有波长，因此，相同温度下，黑体的吸收能力最强(8)黑体辐射的控制方程： Stefan-Boltzmann 定律 )A VT 4q VT 4 ) HA VT 4真实物体则为：（ 9 ） 两黑体表面间的辐射换热 ) A V(T 4 T 4 )( 参见图19)：123热辐射(Thermal r adiation)( 1 ) 定义 ：有热运动产生的，以电磁波形式传递能量的现象( 2 ) 特点 ：a任何物体，只要温度高于0 K ，就会不停地向周围空间发出热辐射； b 可以在真空中传播；c 伴随能量形式的转变； d 具有强烈的方向性； e 辐射能与温度和波长均有关； f 发射辐射取决于温度的4次方。( 3 ) 生活中的例子：a 当你靠近火的时候，会感到面向火的一面比背面热；b 冬天的夜晚，呆在有窗帘的屋子内会感到比没有窗帘时要舒服；c 太阳能传递到地面d 冬天，蔬菜大棚内的空气温度在0以上 ，但地面却可能结冰。( 4 ) 辐射换热： 物体间靠热辐射进行的热量传递，它与单纯的热辐射不同，就像对流和对流换热一样，(参照图1 8)。( 5 ) 辐射换热的特点a 不需要冷热物体的直接接触；即：不需要介质的存在，在 真空中就可以传递能量b 在辐射换热过程中伴随着能量形式的转换物 体热力学能 电磁波能 物体热力学能c 无论温度高低，物体都在不停地相互发射电磁 波能、相互 辐射能量；高温物体辐射给低温物体的能量大于低温物体辐射给高温物体的能量；总的结果是热由高温传到低温T1T2 VT14 q1 o2 V(T14 T24 ) VT24图 1 7两黑体表面间的辐射换热第 7 页，共 138 页例题1 -2n 一根水平放置的蒸汽管道， 其保温层外径d=583 mm ，外表面实测平均温度及空气温度分t别为=C tf=C，w此时空气与管道外表面间的自然对流换热的表面传热系数h=3.42 W /(m 2 K), 保温层外e表=0面.9的发射率问：（1） 此管道的散热必须考虑哪些热量传递方式；（2）计算每米长度管道的总散热量。解：（ 1） 此管道的散热有辐射换热和自然对流换热两种方式。（2）把管道每米长度上的散热量记为ql量为：当仅考虑自然对流时，单位长度上的自然对流散热ql ,c = pd hDt = pdh(tw - t f )= 3.14 0.5833.42 (48 - 23)= 156.5(W / m)近似地取管道的表面温度为室内空气温度， 于是每米长度管道外表面与室内物体及墙壁之间的辐射为：ql ,r = pdse(T14 -T24 )= 3.14 0.5835.67 10-8 0.9 (48 + 273)4 - (23 + 273)4 = 274.7(W / m)讨论： 计算结果表明， 对于表面温度为几上几十摄氏度的一类表面的散热问题， 自然对流散热量与辐射具有相同的数量级，必须同时予以考虑。 1-2 传热过程和传热系数1传热过程的定义：两流体间通过固体壁面进行的换热2 传热过程包含的传热方式： 导热、对流、热辐射辐 射换热、对流换热、热传导图 1 8 墙壁的散热上面传热过程中传递的热量为： =(t f 1 - t f 2 )=(t f 1 - t f 2 )Rh1 + Rl + Rh 21d1Ah +Al +Ah12(1-10)传热系数 = Ak t f- t f= AkDt11h+ l+ hk = 1d1= rh1+ rl + rh 2单位热阻或面积热阻12传热系数Wm2 K，是表征传热过程强烈程度的标尺，不是物性参数，与过程有关。3 一维稳态传热过程中的热量传递忽略热辐射换热，则左侧对流换热热阻 Rh1 = Ah11固体的导热热阻Rl = dlA右侧对流换热热阻 Rh1 = Ah11 图 1 9 一维稳态传热过程a k 越 大，传热越好。若要增大 k，可增大注 意： l hdh b 非稳态传热过程以及有内热源时，不能用热阻分析法c h 1 、 h2的计算方法及增加k值的措施是本课程的重要内 容第 8 页，共 138 页1-3 传热学发展简史1 8 世纪30年代工业化革命促进了传热学的发展n 导热（ H eat conduction）n 钻炮筒大量发热的实验（B. T. R umford, 1798年）n 两块冰摩擦生热化为水的实验（H. D avy, 1 799年）n 导热热量和温差及壁厚的关系（J. B. Biot, 1804年）n Fourier 导热定律 (J. B. J. Fourier , 1822 年）n G .F .B .R iemann/ H. S .Carslaw/ J.C .J a eger/ M.J akobn 对流换热 （Convection heat transfer ）n 不可压缩流动方程 （ M.Navier,1823年)n 流体流动Navier-Stokes基本方程 (G.G.Stokes,1845年）n 雷诺数 (O.Reynolds,1880年）n 自然对流的理论解（L.Lorentz, 1881年）n 管内换热的理论解（L.Graetz, 1885年；W.Nusselt,1916年）n 凝结换热理论解 （W.Nusselt, 1 916年）n 强制对流与自然对流无量纲数的原则关系 （W.Nusselt,1909年/1915年）n 流体边界层概念 （L.Prandtl, 1 904年）n 热边界层概念 （E.Pohlhausen, 1921年）n 湍流计算模型 （L.Prandtl,1925年；Th.Von Karman, 1939年；R.C. M a rtinelli, 1947年）n 热辐射及辐射换热(Thermal radiation)n 黑体辐射光谱能量分布的实验数据(O.Lummer,1889年）n 黑体辐射能量和温度的关系(J.Stefan and L.Botzmann,1889年 ）n 黑体辐射光谱能量分布的公式n 维恩公式（1896年）/Rayleigh-Jeans公式n 能量子假说 （ M. Planck,1900年）/光量子理论（ A . Einstein,1905年）n 物体的发射率与吸收比的关系（G.Kirchhoff,1859年/1860年）n 物体间辐射换热的计算方法 （波略克，1935年；H.C.Hotel, 1 9 5 4年；A.K.Oppenheim,1956年)n 数值传热学 （ 1970年）本章小结：(1)导热tFourier 定律： = -Al(2)x对流换热Newton 冷却公式：F = AhDt(3) 热辐射Stenf an-Boltzmann 定律： F = AsT 4(4) 传热过程思考题：1.热量传递的基本方式及传热机理。2.一维傅立叶定律的基本表达式及其中各物理量的定义。3.牛顿冷却公式的基本表达式及其中各物理量的定义。4.黑体辐射换热的四次方定律基本表达式及其中各物理量的定义。5.传热过程及传热系数的定义及物理意义。6.热阻的概念 . 对流热阻, 导热热阻的定义及基本表达式。7.接触热阻 ,污垢热阻的概念。8.使用串连热阻叠加的原则和在换热计算中的应用。9.对流换热和传热过程的区别.10.导热系数 , 表面传热系数和传热系数之间的区别。作业：1-6， 1-9， 1-14， 1-17， 1-26(1-9 1-12 1-18 1-21 1-30)第 9 页，共 138 页第二章导热基本定律及稳态导热等温面与等温线 等温面：同一时刻、温度场中所有温度相同的点连接起来所 构成的面 等温线：用一个平面与各等温面相交，在这个平面上得到 一个等温线簇等温面与等温线的特点：( 1 ) 温度不同的等温面或等温线彼此不能相交( 2 ) 在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断，它们或者是物体中完全封闭的曲面（曲线），或者就终止与物体的边界上物体的温度场通常用等温面或等温线表示 2-1 导热基本定律一、温度场（Temperature f ield）某时刻空间所有各点温度分布的总称温度场是时间和空间的函数，即： t = f ( r, t )稳态温度场t= 0 t = f ( r)Steady-state conduction）t非稳态温度场t = f ( r, t )（ Transient conduction）温度梯度(Temperature gradient ）等温面上没有温差，不会有热量传递不同的等温面之间，有温差，有热量传递 Dt Dt Dn Ds温度梯度： 沿等温面法线方向上的温度增量与法向距离比值的极限， gradtgrad t =t i + t j + t kxyz直角坐标系：（ Cartesian coordinates）grad t = t i+ t j + t kxyz注：温度梯度是向量；正向朝着温度增加的方向热流密度矢量（ Heat f lux）热流密度：单位时间、单位面积上所传递的热量；不同方向上的热流密度的大小不同q W m2 热流 密度矢量：等温面上某点，以通过该点处最大热流密度的方向为方向、数值上正好等于沿该方向的热流密度q直角坐标系中：q = q x i + q y j + q