（通信与信息系统专业论文）拉曼光纤放大器中的群速度色散研究.pdf

西南交通大学硕士学位论文第| | 页 a b s t r a c t f i b e rr a m a l l 锄p 1 讯e r ( f r a ) i sf u l lc o m m u n i c a t i o nw i n d o w sa m p l m e r b a s e do nt h e 舶e l a n di th a se x c e l l e n tf b a h 鹏so fh i g hg a i n ，h i g l l0 u t p u tp o w e lq u i c kr e s p o n s es p e e d ，s m a u n o n 一1 i n e a ri n f l u e n c ea 工1 dh i g hs i g n a ln o i s er a t i o n o wi ti sm o r ea n dm o r ei m p o n a n tw i t ht h e w i d e l yu s e do fd w d mt e c h n o l o 贸a sa 1 1o n l i n ea m p l i n e lh o w e v e lw 油t h ed e v e l o x 西南交通大学硕士学位论文第1 页 1 1 课题研究的意义 第1 章绪论 随着社会的信息化发展，人们对通信容量的需求日益增加，在这种需求的 推动下，作为现代长途干线通信主体的光纤通信一直在朝着高速率、大容量和 长距离的方向发展，密集波分复用( d w d m ) 技术作为光传输系统扩容和升级 的重要方式得到了广泛的应用1 1 。3 j ，而这一技术的广泛应用又离不开光放大技术 的支持。 众所周知，光在长距离传输时，由于受发射功率、接收机灵敏度、光纤线 路衰减，以及色散等因素的影响和限制，使得光脉冲从光发射机输出经光纤传 输一定距离后，其幅度会受到衰减，波形也会出现失真。因此，要进行长距离 的信号传输，就需要在光信号传输一定距离后加中继器，以放大衰减的信号， 恢复失真的波形，使光脉冲得到再生。传统的光电光中继方式不但成本商而且 传输质量差，因此，掺铒光纤放大器( e d f a ) 以其耦合性好、高增益低噪声、 一根光纤中可同时放大多路光信号等优势取而代之【4 - ”，成为了d w d m 系统中 最常用的在线放大器。但是，e d f a 的可用带宽只能覆盖石英光纤低损耗窗口 的一部分，限制了系统所能容纳的波长信道数量。在这一情况下，拉曼光纤放 大器( f r a ) 应运而生。 相对于e d f a ，f r a 具有其独特的优势： 1 ) 中心波长可调。拉曼放大是一个非谐振过程，增益谱响应仅依赖于泵浦 波长和泵浦功率，只要有合适的泵浦光源，就可得到任意波长的拉曼放大： 2 ) 增益带宽大。光纤的拉曼增益带宽可达4 0 z 勉，可用平坦增益范围也有 2 0 3 0 h m ，如果利用多波长抽运技术，其平坦增益范围可达1 0 0 h m ，因此，拉 曼放大器可作为宽带放大： 3 ) 增益介质就是传输光纤本身。它可以对光信号进行在线分布式放大，所 以光纤中各处的信号光功率都比较小，从而可降低各种光纤非线性效应的影响； 4 ) 低噪声系数可低至3 棚，因此传输跨距可延伸一倍以上； 5 ) f r a 实现光放大的作用时间为蠡量级，可实现对超短脉冲的放大和光 孤子通信。 西南交通大学硕士学位论文第2 页 正因为f r a 这些突出的优点，它除了被应用于d w d m 中维持长距离的光 纤通信以外，还被应用于光孤子通信、城域网等地方，对于它的研究日益也增 多【6 _ ”。主要研究内容包括增益平坦和色散两大块，增益平坦这一部分已经做得 比较好，可以在8 3m 带宽上实现输出信号功率的波动 o ，处于正常色散区，此时光脉冲的较高的频率分量比较 低的频率分量传输得；当信号光波长大于零色散波长时，屈 出是由于光栅周期啁啾化引入的耦合项，它定义为： 删( 2 出) = 一4 册咿耐厶啸出) ；r 0 ) 和s g ) 表示光栅中前、后向光场，表示如 下： r ( z ) = 4 0 ) e x p ( f & 一叫2 ) ，s g ) = b g ) e x p ( _ f 岔+ 中2 ) ( 4 1 3 ) 如果光栅沿z 轴是均匀分布的，即翻毋为常数，d m 出= o ，那么r 、子和盯 均为常数。长为上的均匀光纤光栅的反射率的求解可通过假设一个正向传输的 光场从z = 一处入射，即胄( _ 纠2 ) = 1 ，s ( - 上2 ) = o ，则反射系数p 和反射率， 分别为： d = 叫印2 锶 而光栅时延f 。表示为： d 8 ，凳d e ， o 2 云一磊才 ( 4 1 4 ) ( 4 1 5 ) ( 4 1 6 ) 式中，以= 肋船e 0 ) 是反射系数p 的相位。 对于均匀光栅而言，满足边界条件的耦合方程组可以很方便地求解出来， 但是对于啁啾光纤光栅来说，严格求解耦合模方程组变得十分困难，目前常用 的数值计算方法有龙格一库塔法和传输矩阵法，相对来说，传输矩阵法是较为 简单的一种方法，下面将详细进行介绍。 4 。2 2 传输矩阵法求解耦合模方程组 传输矩阵法就是把非均匀光栅分成许多小段，每一小段都看成是均匀光栅， 每段都用一个2 2 的矩阵来等价，这样整个非均匀光栅就等价为一系列2 2 矩 西南交通大学硕士学位论文第2 9 页 阵的乘积，利用这个矩阵就可以求出光栅的反射系数、时延和色散等参数。 我们把光栅分成m 个小的均匀光栅，m 取1 0 0 左右，不能太大，因为当均 匀光栅只有几个光栅周期长的时候，耦合模理论失效。一般要求业 人( 如是 第f 段均匀光栅的长度) ，即 m 型 ( 4 1 7 ) 令置、s ，是通过第f 段光栅后的场分量， 阱f 圈 定义经过第f 段的传输矩阵为： ( 4 一1 8 ) 根据方程( 4 一1 1 ) 和( 4 一1 2 ) 以及边界条件可以得到每段光栅的传输矩阵，表示 如下： f = c o s h 。心) 一f 旦s i n h 饥止) ，o f 羔s i n h 帆& ) y o f 兰s i i l i l 帆止) y o c o s h 饥z ) + f 旦s i i l h 饥止) y o 其中，0 ：；= 矿，那么整个非均匀光栅传输过程可以表示为： 阱倒m ， 由上式可求出光栅反射系数p p = 詈 ( 4 1 9 ) f = 一e ( 4 2 0 ) 反射率，= h 2 以及光栅时延和色散量。 4 2 3 光栅参数的变化对特性的影响 ( 4 2 1 ) 由耦合模方程( 4 一1 1 ) 和( 4 1 2 ) 可以看出，影响光栅特性的主要参数有光 栅长度、啁啾系数c 以及耦合系数r ，下面将详细研究这几个参数的变化对 光栅特性的影响。 参量上的变化对光栅特性的影响 固定光纤光栅的其他参量，当光栅长度改变时，光栅的特性曲线出现如 图4 1 所示的变化。 西南交通大学硕士学位论文第3 0 页 w a 幢i e “g t h 们m 】 w a ”i e n 叶( n m ) 图4 1 参量三变化时线性啁啾光纤光栅的光学特性： ( a ) 时延曲线；( b ) 反射谱；( c ) 色散曲线 f i g 4 - lt h eo p t i c a lc h 啪c t e s t i co f al i n e a r l yc h i r p e dn b e g r a t i n gw j t ld i 腩r e n t l e n g t h ( a ) t i m ed e l a yc u r v e ；( b ) r e n e c t i v es p e c t n l m ；( c ) d i s p e f s i o nc u r v e (8d)宣占 童u，d】舌耍ds6 一e兰一5l署5 西南交通大学硕士学位论文第3 1 页 从图4 一l 可以看出，当光栅长度上增大时，光纤光栅的反射谱变宽，时延变 大，时延斜率变大，并且时延曲线的中间部分线性度变好，这有利于光纤光栅 对展宽的脉冲进行色散补偿。因为如果线性度不好就会引起光栅色散量的波动， 在进行色散补偿时波长不同的信号分量得到的色散补偿量就不一致，从而无法 使信号恢复正常。基于这一原因，希望得到时延曲线的高线性度。图4 1 ( c ) 表明随着上的增大色散曲线前端振荡变小，而中间部分振荡略微变大。这是由 光栅的时延特性所引起的。因为光栅的色散参量d = d f 以，所以光栅时延曲线 的斜率就是色散量，由此可看出色散曲线的振荡完全取决于时延曲线的变化， 如果它的起伏较大色散曲线的振荡就比较剧烈。观察图4 1 ( a ) ，的增大使时 延的前端振荡变小而中间部分有较大的纹波，因此，色散曲线的变化也呈现这 样的趋势。由图4 1 我们可以得到一个结论：光纤长度的增加将导致最大时延 的增大、色散量的增大并且使反射谱变宽，同时，色散量的大小由时延蓝线的 斜率决定，而且色散曲线的振荡幅度取决于时延曲线的波动。 参量c 的变化对光栅特性的影响 如果其他参量不变，只改变啁啾系数c 的大小，那么，光纤光栅的特性如 图4 2 、4 3 所示。 观察图4 2 ( a ) 可以看出，随着啁啾系数的变大，时延变小，时延斜率也 变小，但是时延的线性范围扩大。其实时延的线性范围代表的是反射谱的带宽， 线性范围的扩大说明反射谱的带宽在增大。再看图4 2 ( b ) ，啁啾系数的变大使 光纤光栅的反射谱变宽，峰值反射率变小这跟图4 2 ( a ) 的结论相吻合。当 c = 2 c 时，峰值反射率下降为8 1 ；当c = 4 聊删时，峰值反射率下降 为5 2 。图4 - 3 反映了啁啾光栅的峰值反射率与啁啾系数c 的关系。由图可见， 随着啁啾系数的增大，峰值反射率近似线性下降。图4 是啁啾系数对光栅峰值 反射率的影晌，它是文献 4 8 得到的结果，与图4 3 相对比，显然两者十分吻合。 图4 2 ( c ) 中，色散曲线振荡变小，色散值也变小。根据图4 1 的分析得到的 结论，光栅时延曲线的斜率就是色散量，斜率如果变小色散值也就变小了，这 一结论再一次得到了印证。 西南交通大学硕士学位论文第3 3 页 = 芑 皇 苫 叱 o 9 f 8 善 芏0 7 0 6 c h l r p ( n m ，c m ) 图4 ，3 反射率峰值随明啾大小的变化 f 毽4 3m “r e f l e “；i t yw i l ht h ec h a n g eo f c h 郇 f 图4 4 啁嗷系数对光栅峰值反射率的影响 f i g4 4i n n u e n c eo f c h i r pc o e 拓c i e n tt om a xr e 盯e c t i v i t yo f g f a t i n g 三；鼍pg譬 西南交通大学硕士学位论文第3 5 页 w 驯e | e n g t h ( n m ) w a v e l 即g l h 竹m ) w 群e l e n g t h 扣m ) 图4 6 参量r 变化时线性啁啾光纤光栅的光学特性： ( a ) 时延曲线；( b ) 反射谱；( c ) 色散曲线 f j g 4 6t h eo p t i c a ic h a r a c t e r i s t i co f al i n e a r l yc h j r p e d 行b e rg r a t i n gw i t hd 墒毫r e n tp a r 咖e t e r o ff ：( a ) t i m ed e l a yc u r v e ；( b ) r e 门e c t l v es p e c t r u m ；( c ) d i s p e r s j o nc u r v e 一e 静i o ( s e 蕾 8 d 一c奄d)c05；盘古 言 e c。；暑c|石 西南交通大学硕士学位论文第3 7 页 3 卫 w a v e i e n g l h ( n m ) w m j e n g f h 和川 图4 - 7 商斯变迹下线性啁啾光纤光栅的特性频谱：( a ) 反射谱：( b ) 时延曲线 f i g4 7s p e c t r u mc h a r a c t e r i s t i c s 。f al i n e a r l yc h i r p e de b e rg r a t i n gw i t ht h eo a u s s 凡n c t i o n ( a ) r e 日e c t i v es p e c t m m ；( b ) t m ed e l a yc u r v e 西南交通大学硕士学位论文第3 8 页 4 3 线性啁啾光纤光栅用于色散补偿 4 3 1 补偿原理 图4 8 为色散补偿原理图，现有的用于f r a 来补偿系统损耗的单模光纤处 在反常色散区，蓝移分量比红移分量传输得要快。对于线性啁啾光栅，光纤周 期沿轴向是线性变化的，根据布拉格条件可知，不同波长的光进入光栅将在不 同的位置反射。设置光栅的参数使红移分量在光栅的近端反射，蓝移分量在光 栅的远端反射，这样就使得经光栅反射后脉冲被压窄。 线性啁啾光纤光栅 光纤环行器 图4 - 8 线性啁啾光纤光栅色散补偿系统 f 追4 8t h es y s t e mo f d i s p e r s i o nc o m p e n s a t i o nu s i n gal i n e a r l yc h i r p e df i b e rg r a t i n g 上面只是对色散补偿的简单说明，下面我们将对这种补偿机理做一个详细 的物理阐述。 光纤光栅的入射光和反射光存在如下关系： 署描= 卜l e 冲【f 庐o ) 】 ( 4 - 2 3 ) 则有： 一一0 ) = 一+ 】，】e x p b 如) 】 ( 4 2 4 ) 式中，0 ) 为光栅的反射系数，爿+ 如) 和爿一0 ) 分别为入射光和经光栅反射后的 反射光在频域中的形式，矿) 为光栅反射系数对应的相位角。把光纤光栅反射 相位角在光脉冲中心频率处展开( 为偏离中心频率的缓变频率) 得： 矿) = 丸+ 破+ 去：出2 + ( 4 2 5 ) 西南交通大学硕士学位论文第3 9 页 式中，九为啁啾光纣光栅趵固定相移，办为脉押在光升光栅甲严生的町筵，丸为 光纤光栅的总色散，此处忽略了高阶色散。 如果入射脉冲在= = o 处的傅里叶变换为4 + ( o ，) ，那么在光纤中传输距离z 后，其在频域中的形式为： 彳+ g ，甜) = 爿+ ( o ，珊) e x p ( 主岛国2 z ) c 。一：s ， 如果此时再经光栅反射，则反射后脉冲的形式变为： 砟，小 ( o ，小x p 降慨州) 砌国叫 ( 4 讲) 忽略九和氟，而且如果光栅的反射带宽够大的话，卜】可以看作常数r ，则上 式可以变为： 枇胁恻e x 栏懈) 件z s ， 色散之所以引起脉冲展宽就是因为引入了相位项e x p ( 吾2 卢：z ) ，因此，如果光 纤光栅要把脉冲压缩回正常，必须能p 等坎z + 欢) 乩州：地 4 3 2 线性啁瞅光纤光栅俩散的估篁 利用线性啁啾光纤光栅进行色散补偿，首先要对各个参数进行选择，但参 数选择的范围如果可以缩小的话，就会给数值计算带来极大的方便。下面用最 简单的模型去估算一下光栅能够产生的色散：即对于某一频率成分的光波来 讲，它只在某一固定位置被反射。 当满足相位匹配时有【5 l 】： 2 o ) ：掣峨，q 。：娑 ( 4 - 2 9 ) “z ，l 0 式中，0 ) 为在光栅z 处反射光波的波数，中( ：) 为光栅的啁啾函数。 e 2 对于线性啁啾光纤光栅中( z ) = 二，三。为光栅长度，f 为啁啾系数，则： 西南交通大学硕士学位论文第4 0 页 2 ( 2 ) = 2 f 毒铀。 z 一( 一讣z f 掣掰掣= 等 利用关系式= 2 册咿，由以上可以推导得到： l ：m 击一珊等 ：停挣c 专 c 舟赤 而v = 去一去 ，其中c 为光速，代入式c 。一s a ，得： v = 兰 2 烈蚶l g | c f _ f ：丝 c ( 4 3 0 ) ( 4 3 1 ) ( 4 3 2 ) ( 4 3 3 ) ( 4 3 4 ) ( 4 3 5 ) ( 4 3 6 ) 经变换可得： v = f 刀了 ( 4 3 7 ) 而 孑：坐，出：2 月v( 4 3 8 ) 式中，方为光纤光栅产生的总色散即单位频率间隔最大时延差。 把式( 4 3 5 ) 至( 4 。3 7 ) 代入式( 4 3 8 ) 得到： = 赤= 嘉_ f 半k ， 由4 - 3 1 可知，当光纤产生的色散恰好得到完全补偿时，满足岛r + 改= o ， 西南交通太掌硕士学位论文第笋终誊 髦 馨| 囊囊鋈 i 。i 雾璧羹萋薹霾蒸蓥薹羹鬟薹 爵嬖害耋妻冀兰j 蚤二堕慧妻拍器匪k 帮释“，塔噶= j i i 慢j 尊羹嵫堪 召广赫嘤搓嘤皑潆蕊型墨鐾嵝艘蝰州螅嚣鞭掣器攀步卷咀摹引瞳矽聚；墟 ；星 皇毋婴巷轵j 峨醚那弭受薹鞭药是l 盟警叠群氯i l i ? j 螳彰臻搿辱吲珊；型| 呈= 剿引影飘秒到烈夏象型：慧彤。愠艘螋焉恐喇 燕臻啮噍燮h 题静弭乾孵鑫裂i o o i j 鲥翔世一心鼎盟磐釜黎牮雀黑捌凭硭塔融酱 蒜荔秽鉴辱笼剖蕊嚣塑稿m 矿i 卜j ；邹b 伴针私弘驯炯积确孵曾翥棚将w 垒盘姓 坚蔼搿攀i 夥糖裂马￥烈翟烈裂型 拼斜裂磊嚣； ；瓣烘酿l l 狂苎墨选灌憾帑镬峨峪圆热婵艮魁拶墓剿蕈圳襻i 募抑彭 燮影誊掣善e 型卜g 瓢翠：甄科霉证光纤光，栅囊；虽寝旱龠器替建囊蠡藉妻 美稍攀博岗倦璜訇：二； 0 专呸璎嚆离百嚣鏊鏊篱澄器醣琵燮霪泓爨鹱赣鼯孵 弼酉嚣繇胖臻鲢嚣瓣 x 西南交通大学硕士学位论文第4 3 页 4 3 3 结果分析 要实现旦蠢翔驹托； 硭右军条舍鼎羞竿烈娑妻薹瞎；型坠召蓼暖啦弼醛r 曰罐圳= 爨衙誊争兽怒筝 氢羹氆至搦捐荡i 薪甾韦，亓型番翕讲轻醑不向淆强罐窿垮骛嚯| 爿蔼鹿罐聿璀 连? 黝吏 | 拿。，懑噬墟辔馑哩盘噎耀逝翥剐州罪彰g 日旦珀照电力机车的运行二 状态雾茎i ；媳度 、机车类型都 会影响牵引负荷。 1 2 4 课题研究的意义 我国于上个世纪八十年代中期就开始了实验室改革的探索、研究工作，1 9 8 6 年汇编的全国高等学校实验室管理研究会首届学术报告会论文集中就开始 有探索实验室开放的文章，1 9 8 8 年的全国高等学校实验室管理研究会第二届 学术研讨会论文集中探索实验室改革的文章达2 2 篇，1 9 9 4 年出版的国家教 育委员会 研究报告对高校实验室的改革进行了较为 全面的研究。实验室改革研究的重点是大型、精密仪器的开放工作，主要意义 在于提高大型仪器的使用效率，防止重复购买，节约资金1 1 5 。“l 。 目前全国电力大中专院校大部分都开设了电力系统继电保护原理和微 型机继电保护基础两门专业课，但是由于微机继电保护不仅包含复杂的理论 知识和数学实现方法，还涉及到大量的硬件技术，是一门理论与实际紧密联系 的学科，而现在由于各种原因，极少数学校即使能开设微机保护实验，也存在 西南交通大学硕士学位论文第4 ：墨 囊 _ 西 焉 葶 粪 ： 菱 霍 妻 鋈 者 器 ； ； ， ， 鬻一簇? ? j 圭 ? 喜 - l，一；j蔓手主j j l 勰 2 篓 妻 薹! 、! l 篓霸嘶甜蛆翳楚配薹f 髓酡篓爿臻臻1 墼怼篓一；i 喜奏! 二丢理j 礼亏s i = ! 要i 耋一； 蟊i ：i ! i 襄ti i z ；上耋i 争；型喜茧产矗i 曼蒿l ! 掣耋；! 三 i 吲f i 鬟；作者精力 有限，本文没有探讨p c 机控制微机保护测试仪 输出的具体实现方法。) 2 实现上位机与装置的通信。上位机与保护测控装置通过r s 一2 3 2 串行口发 送和接收指令和数据，采用i e c6 0 8 7 0 5 1 0 3 通信协议，以d e l p h i7 o 为前端 开发工具，利用w i n d o w sa _ p i 函数实现通信功能，不用对硬件直接进行操作。 a p i 函数的优点之一就是它非常的底层，功能强大且封装性好。 3 提出一种将自定义波形下载到微机保护装置进行实验研究的方法。改变 了以往以验证性、示范性为目的的实验内容，使实验者在实验过程中由“被动” 变“主动”，能够真正动脑、动手，自主完成实验研究。 4 设计教学实验系统的软件。将教学实验系统软件进行模块化、功能单一 化处理，利于系统的扩展；有针对性、有目的性地进行系统开发，使实验者在 实验过 x 西南交通大学硕士学位论文第4 5 页 结论 f r a 作为一种全波段在线放大器，以其增益高、输出功率大、响应速度快、 可降低非线性影响、噪声特性好等优势取代了掺铒光纤放大器( e d f a ) 被迅速 应用于d w d m 系统中。但是，f r a 中的色散是光纤通信系统向高速、长距离 发展的主要障碍，因此，色散对f r a 性能的影响以及对它的补偿正逐渐成为人 们的研究热点。 本文先从非线性薛定谔方程组出发，针对c w 和有限脉宽脉冲这两种不同 的泵浦方式，分别模拟出群速度色散作用下信号光在f r a 中的演化过程，并利 用高斯型变迹线性啁啾光纤光栅对f r a 中的色散进行了补偿。在整个研究过程 中得到了以下一些结论： l 、连续波泵浦的f r a 中，影响其性能的主要因素是色散引起的脉冲展宽， 信号光色散参量的绝对值越大脉冲展宽得越快，并且f r a 的最大作用距离和信 号光幅度随信号光色散参量关于零点呈对称趋势，泵浦光的色散参量对光脉冲 的影响可以忽略不计； 2 、有限脉宽脉冲泵浦的f r a 中，色散除了引起脉冲展宽还产生了走离效 应。如果时间轴太短走离会使信号光脉冲发生反射产生较大误差，当走离量较 大时，最大作用距离减小，信号光幅度迅速下降，它对f r a 的作用比脉冲展宽 更明显，泵浦脉宽越小越容易受到它的限制。同时，为了让信号光充分放大， 泵浦不能采用邵级脉冲。 3 、采用啁啾光纤光栅对f r a 产生的色散进行有效补偿时，必须选择合适 的参数。光栅长度三和啁啾系数c 决定了线性啁啾光纤光栅的反射谱形状、时 延大小和色散特性，而反射率的大小则跟f 、三以及啁啾系数c 都有较为密切 的关系。随着上的增加，反射谱变宽，时延变大，色散值也变大且波动较小；c 的增加使反射谱变宽而反射率峰值下降，并且时延减小，色散值也减小；反射 谱随着茁的增大而变宽，同时反射率峰值也增大，当r 太大时还会引起平顶效 应，但是r 的改变只能使时延和色散曲线产生微小的变化。 4 、交迹光纤光栅可以消除反射谱顶端的波动，并且使时延曲线具有更好的 线性度，改善了光栅的光学特性，但是，它会引起反射谱带宽的减小，因此， 西南交通大学硕士学位论文第4 6 页 在进行色散补偿时必须选择合适的光栅参数以扩大带宽的范围。采用高斯型变 迹线性啁啾光纤光栅对f r a 中的色散进行补偿，可以使展宽的脉冲恢复到原来 的9 0 左右。 以上是针对超高斯脉冲产生的色散进行补偿，采用高斯型变迹会使脉冲顶 端略微变窄，同时对于走离效应引起的幅度下降无法补偿，这些问题都有待进 一步的研究。 西南交通大学硕士学位论文第5 2 页 【4 6 c c o r c l l i a ，a a n t o n i n i ，d o t t a “甜d ，m i d s p a ns p e c t r a li n v e r s i o n 晰m o u t f f e q u e n c ys h mf o rf i b e rd i s p e r s i o nc o m p e n s a t i o n ：as y s t e md e m o n s t r a t i o n 【j 】 i e e ep h o t o n t e c h n 0 1 l e t t e r ，2 0 0 0 ，11 ( 2 ) ：2 7 5 2 7 7 【4 7 】t e r d o g a l l f i b e rg r a t i n gs p c c t r a 【j 】i e e ej o 啪a lo f l i 曲t w a v et e c l l l l 0 1 ，1 9 9 7 ， 1 5 ( 8 ) ：1 2 7 7 1 2 9 4 【4 8 】黄雯用于色散补偿的光纤光栅特性研究及应用设计【c 】浙江大学硕士论 文，2 0 0 3 ：3 8 【4 9 x s k e ，d p w e i l i n e a r l yc h i r p e df i b e r 伊a t i n gw i t hd i f f e r e n td i s t r i b u t e d c o u p l i n gc o e m c i e n t s 【j 】j o u m a lo f o p t o e l e c t r o m c s l a s e r ，2 0 0 2 ，1 3 ( 7 ) ：6 8 5 - 6 8 9 5 0 】p m s h i ，x y y a i l g ，j e s o n g s t