熔融理论(研).ppt

二 熔融理论 目的 探索压缩段熔融机理 计算物料熔化所需的螺杆长度 确定工艺条件等发展概况 1959年Maddock Street提出单螺杆挤出机的熔融理论 固相迁移理论 定性分析 1966年Tadmor在前人定性分析的基础上 用数学分析的方法建立了数学模型1976年Lindt按动力学观点提出了新的熔融理论模型 序言 熔融过程观察 1 熔融过程分析 2 上熔膜区 熔池区 环流区 固相破碎区 固体床 熔膜 熔池 熔池扩大 固体床减小 完全熔融 X逐渐缩小 X 0 X W 熔融段第一区 上熔膜区 3 上熔膜区开始 当与机筒内表面相接触的固体塞上表面的温度达到熔点 开始熔融 产生熔体 在开始的时候 这些熔体将渗入固体颗粒之间 当渗透到一定程度之后 开始在固体床上面聚集成熔膜 上熔膜区结束 随着物料的熔融 熔膜逐渐变厚 当熔膜的厚度增长到一定程度 大于5倍螺棱与机筒之间的间隙 后 螺棱的推进面将熔膜刮下来并聚集在推进面之前 形成熔池 熔膜出现后 在上熔膜区压力增加趋势大大减缓 对挤出机起到了保护作用 这就是所谓的 自我保护机理 从固体塞上表面达到熔点 开始熔融 一直到熔膜的形成 这段时间很短 约占上熔膜区的5 左右 可以认为 固体塞上表面达到熔点 熔膜即形成 上熔膜区开始 如果冷却机筒加料段 就可以延缓熔膜的形成 从而在加料段产生更大的压力 有利于稳定挤出 因为此阶段熔膜较薄 因此熔膜的剪应力较大 造成上熔膜区的功率 转矩 产生的轴向力在全螺杆中所占的份额很高 上熔膜区熔膜的形成 也影响到固体床的输送速度 当机筒和固体塞之间出现熔膜后 固体输送段的摩擦输送机理不再适用 数学分析的目的 通过对上熔膜区的数学分析 要得到生产率 熔膜流率 压力 固体床温度分布 功率 转矩 轴向力以及熔膜厚度在螺槽长度方向上的变化规律 也为熔融的下个阶段的数学分析提供初始条件 熔点Tm 对无定性聚合物来说 不存在熔点 加热会使其软化 那么熔点指的是结晶型聚合物溶化的温度 但是实际上不可能100 结晶 就不可能存在一个单一的熔点 而是存在着一个溶化温度范围 热导率 傅里叶热传导定律 q 热流密度 单位是J m2K 单位是J m 比热容 单位质量的物料温度升高1 所需要的热量 在一定压力下测定时为定压比热容Cp 在一定容积下测定时为定容比热容Cv 单位是J Kg 熔融潜热 每单位质量的物质或用每摩尔物质在相变时所吸收或放出的热量 单位是J Kg 比焓 表示当温度从T1上升到T2时 单位质量的物料所要的热量的最低值 也称为热容量 热扩散系数 表征流体热量扩散能力的一种物性参数 用符号 表示 单位为m s 数值上等于流体的导热系数除以密度与比热容的乘积 在螺槽方向上 熔膜经过微元后流率的增量等于固体床熔融所增加的熔体 一 熔膜质量平衡 建立螺槽方向上熔膜厚度方程和压力方程 固体床的质量平衡与熔膜的质量平衡是相互耦合的 在螺槽方向Z上 它们的和应为总的输送流率 上熔膜区数学模型 二 固体床质量平衡 从液相流入固液相分界面的热量减去从固液相分界面流入固相的热量等于固相熔融所需要的热量 三 固液相分界面的热量平衡 四 固体床应力平衡和压力分布 五 固体床的温度分布 六 上熔膜的流动方程 联解固体床的温度分布控制方程和上熔膜的流动方程 施加适当的边界条件 即可得到上熔膜区的压力分布 熔膜的流动速度 以及功率 扭矩和轴向力等 自我保护机理 熔融段第二区 熔池区 4 假设条件 数学模型 结果分析讨论 修正 1 建立直角坐标系 将螺杆和机筒沿Z方向展开 认为螺杆不动 机筒平移 与螺杆转动方向相反 Vb Dbn 2 在熔融区固体 熔体共存 3 物料处于稳定挤出状态 熔融各处情况不随时间而变 物料前进速度不随时间而变固体 熔体分界面移动速度不随时间而变化变 4 固体床是连续均质体 const 熔体为牛顿流体 5 熔融仅在水平面上进行 传热仅在y方向上进行 6 螺棱与机筒间隙忽略不计 研究的目的是要找出固相分布函数 熔融过程数学描述 固体在dz段上的质量平衡 分界面单位面积上的热量平衡 熔膜在Z方向 单位长度上的质量平衡 单位时间内流出dz段的固体物料量 单位时间内流入dz段的固体物料量 单位时间内dz段的固体物料熔化量 dz段上固体物料的质量平衡方程 写成微分形式 固体床移动速度Vsz 1 1 2 H1 固体床横截面积的变化量 2 代入 1 未知数X z H 3 由固体床的质量平衡获得的方程式 固相沿y向流入熔膜的物料量 由熔膜流入熔池的物料量 熔化速率 根据前面的假设 假设固相只在Y方向熔融 而不在X方向熔融 同时忽略熔膜在Z方向上的流动 而认为只在X方向上流动 Z方向上的流动速度比X方向上的流动速度小得多 4 5 未知数 Vsy X 熔膜流入熔池的物料量 固相沿y流入熔膜的量 熔膜流动的平均速度 6 熔膜的质量平衡 固体床的质量平衡 TS fS y T液 f液 y 0 x W qm qs 固液分界面单位面积上的热量平衡 根据前面的假设 既然固相只在Y方向熔融 而不在X方向熔融 因此热量也只是在Y方向上流动 而在X方向没有热流动 固液分界面单位面积上的热量平衡 熔膜传入分界面的热量 分界面传入固体床的热量 物料熔融及升温到熔膜平均温度所消耗的热量 单位质量固体的潜热和熔膜温度上升到平均温度所传导的热量 上式目前还无法计算 因为在Y 0即固液分界面两边的温度梯度还不知道 因此必须先求出固相以及熔膜内的温度分布 1 思路 通过能量方程 先求出T液 f液 y 再求 dT dy y 0 最后求出 熔膜进入分界面的热量qm 用大平板理论来研究熔膜的运动和温度分布 上平板为机筒展开平面 下平板为固液分界面 为了固定下平板 采用相对运动原理来定义一个机筒的运动速度Vj 采用大平板理论 熔膜内的速度 求解熔膜的温度分布就要求解流体的能量方程 通过简化 得到 代入前面得到的速度公式得到 边界条件 Y 0 T TmY T Tb 求解并代入边界条件 熔膜内的温度分布方程 Vj 熔膜中流体的运动速度 Vj Vb Vsz 8 9 式中右边第一项为机筒壁传入熔膜的热量 第二项为熔膜中的物料受剪切产生的热量 2 通过能量方程 先求出T固 f y 再求 dT dy y 0 最后求出 分界面传入固体床的热量qs 对固相中的微块进行分析 在dt时间内 由上面传入的热量 减去由下面传出的热量 应该等于此微块温度升高dT所需要的热量即 根据微分定义有 代入上式有 固体床温度T是Y和时间t的函数 其全微分为 求解此微分方程并代入边界条件 y 0 T Tm y T Ts 得到固体床的温度分布方程 10 分界面传入固相的热量 3 求 11 13 11 12 代入 将 9 11 12 式代入 7 式 得 14 由固液分界面单位面积上的热量平衡获得的表达式 即求解螺杆上固相在螺槽法向宽度的变化规律 即X f z 前面从三个方面得到的相应的三个平衡式 1 2 3 由式 2 得到 代入式 3 得到熔膜厚度 把熔膜厚度代入式 2 得到固相熔融速率 熔融速率系数 其分子意味着为了物料熔融需要供给的热量 而分母则是物料从初始温度Ts的固相转变为温度Tm的液相所需要的热量 因此加大熔融速率系数 便意味着较大的熔融速率 把代入到式 2 就得到了X f z 的微分方程 求解固相分布函数 5 等深螺杆 渐变螺杆 分离变量 边界条件 在熔融开始点 即Z 0 X W 代入 令 熔化系数 熔融速率系数 熔融所需要长度 渐变度A Z 0 X0 W表明压缩段开始时 物料已有熔融 若Z 0 X W 渐变螺杆 结果与讨论 物料性质 工艺条件 螺杆的几何参数 固体床解体 等深螺槽 渐变螺槽 公式一览 24 17 熔化系数 熔融速率系数 1 物料性质 整体考虑 Z2 必须使物性参数产生以下变化 mKmTmcs Z2 举例PP熔融所需的Z2要长于PE Tm Km W m k Z2聚丙烯1700 24长聚乙烯1350 44短 2 工艺条件 由 20 21 看出 Z2与G成正比 G Z2 低阻力机头n nG 总体效果 Z2 高阻力机头nG可控 Z2 转速和质量流率 20 21 2 工艺条件 2 工艺条件 机筒温度 Tb Z2但TbTAV 又使 不利于熔融同时 Tb 剪切生热降低 对传热不利 2 工艺条件 Tb有最佳值 3 螺杆的几何参数 渐变度与熔融区段发展间的关系 A曲线由凹变凸 熔融理论的修正 熔膜非牛顿流体模型的修正 其他修正 修正后的固相分布函数 试验验证 1 熔膜非牛顿流体模型的修正 连续方程 动量方程 1 熔膜非牛顿流体模型的修正 能量方程 非牛顿流体方程 K0为在熔点Tm时的粘度 为温度对粘度的影响系数n为非牛顿指数 1 采用非牛顿流体模型 熔膜的温度分布 牛顿流体 非牛顿流体 非牛顿流体在各个层面上的温度低于牛顿流体 1 熔膜非牛顿流体模型的修正 2 速度分布的修正 牛顿流体 非牛顿流体 非牛顿流体在各个层面上的速度低于牛顿流体 二维流体力学分析非常复杂 非牛顿流体在各个层面上的速度低于牛顿流体 非牛顿流体修正结果讨论 1 熔膜中非牛顿流体修正 使得熔膜的横螺槽流动速度比牛顿流体的横螺槽流动速度降低 导致的结果就是在熔膜质量平衡式中 流入熔池的熔体体积减小 2 非牛顿流体修正使得熔膜中温度分布发生了变化 非牛顿流体温度低于牛顿流体温度 使得经熔膜流入分界面的热量降低 3 非牛顿流体修正使得熔膜中温度分布发生了变化 非牛顿流体温度低于牛顿流体温度 使得熔膜平均温度降低 A 考虑螺棱与机筒间隙 影响熔膜的质量平衡和熔膜的平均温度 B 螺槽曲率的影响 把熔膜的流动看作是两个圆筒之间的流动 4 修正后的固相分布函数 2 其他修正 其他的修正还包括对固相温度分布 固相速度的修正 熔融段第三区 环流区 5 概述 数学模型 随着挤出过程的进行 螺杆温度逐渐升高 当螺杆的温度达到物料熔点时 与螺杆底面和侧面接触的物料开始溶化 形成下熔膜和侧熔膜 事实上当螺杆不冷却时 这一区的长度远远大于熔池区的长度 上熔膜质量平衡 这里的分析思路和熔池区的分析思路基本相同 只是更复杂一些 下熔膜及侧熔膜质量平衡 熔池的质量平衡 全螺槽质量平衡 上熔膜分界面热量平衡 下熔膜分界面热量平衡 固相应力平衡 质量平衡 热量平衡 熔融段第四区 固相破碎区 6 概述 数学模型 到了熔融的后期 熔体已较多的渗入到固相颗粒之间 从而发生粒间熔融 消弱了固体床的强度 另一方面 随着挤出的进行 作用在固体床上的外力 即由剪应力和正应力造成的复合应力愈来愈大 当外力大于固体床强度时 固相就产生了裂缝 进而破裂 A点称为破碎开始点B点称为碎块完全熔融点 固相破碎是单螺杆挤出的一种缺陷 固相破碎将引起温度 压力的波动从而造成挤出量的波动 而最终导致挤出制品尺寸的波动 求解上述方程 得到作用在固体床上的剪切应力 综合考察剪切应力和压力以及固体床的强度 即可确定固体床破碎起点 碎块完全熔融点的确定 固相碎块的平均温度达到熔点的位置 熔融理论的进展 7 7 熔融理论的进展 考虑了无定形聚合物的熔融过程 固体床移动过程中粒子的拉伸变形 即