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第二讲 扩散系数与浓度的关系俣野方法一、问题引出前面在处理扩散问题时都是假定D为常数，通过解析法求解扩散方程。但实际上，扩散系数D是与浓度C(从而也与空间坐标)相关的。菲克第二定律式(7-11)： (7-11)式中的D不能从括号中提出，因此不能用普通的解析法求解。俣野(Matano)从实验得出的浓度分布曲线C(x)出发，解决了计算不同浓度下的扩散系数D(C)的方法，一般称这种方法为俣野法。二、数学处理 设式(7-11)的定解条件为：初始条件： t=0时， (7-92)边界条件： 时， (7-93)采用Boltzmann变换， (7-94)使偏微分方程式(7-11)变为常微分方程。 (7-95) (7-96)式(7-95)、(7-96)代入式(7-11)得 (7-97)对式（7-97）中的dC从C1到C积分 (7-98)注意到浓度分布曲线上的任一点表示同一时刻C-x的关系，因此t为常数，可把与t相关的因子提到积分号前边，则式(7-98)变为 即 （7-99）注意边界条件式(7-93)为 (7-100)所以 (7-101)式(7-101)即扩散系数D与浓度C之间的关系式。式中是C-x曲线上浓度为C处斜率的倒数；为从C1到C的积分。 下面再分析一下式(7-101)。由于扩散系数D与浓度C有关，在扩散过程中浓度分布曲线往往不会保持式(7-47)、(7-48)所示的中心对称关系。可以进行坐标变换，使图7-25 根据浓度分布曲线求不同浓度下的扩散系数 (7-102)因为 ，所以由式(7-101)可知式(7-102)所定的条件是必要的。 从几何上看，这样变换坐标的目的，是要使的平面把图7-25中画有影线的面积划分为面积相等的两部分A和B，所决定的平面就是俣野面。很明显，只有当扩散体系的体积不变时，俣野面才与原始焊接面重合。经式(7-102)坐标变换后式(7-101)变为 (7-103) 俣野法根据式(7-103)求浓度C=Cm时的扩散系数D(C)值的方法如下： 试样经t时间扩散后，根据实验结果画出浓度分布曲线； 用作图法找出俣野面，即使图7-25中的面积AB； 求积分值，因为，所以，即图7-25中的面积B(AA1)=A1，为C-x曲线在浓度C处的斜率的倒数。时间已知，则式(7-103)右边各项均可求得，即可求出该浓度下的扩散系数D(C)。 经过一次退火，可以获得该温度下对应于不同浓度的一系列
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