NaI晶体谱仪及γ全能谱分析(338).doc

中国石油大学 近代物理实验 实验报告 成 绩： 班级：应用物理学09-2班 姓名：王国强 同组者：庄显丽 教师：NaI晶体谱仪及全能谱分析【实验目的】 1、了解闪烁探测器的结构、工作原理。 2、掌握NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪的几个性能指标和测试方法 3、观测及分析全能谱。 4、了解核电子学仪器的数据采集、记录方法和数据处理原理。【实验原理】一、闪烁能谱仪测量能谱的原理闪烁能谱仪是利用某些荧光物质在带电粒子作用下被激发或电离后，能发射荧光（称为闪烁）的现象来测量能谱的。这种荧光物质常称为闪烁体。1、闪烁体的发光机制有机闪烁体包括有机晶体闪烁体、有机液体闪烁体和有机塑料闪烁体等。最常用的无机晶体是铊激活的碘化钠单晶闪烁体，常记为NaI（Tl），属离子型晶体。在碘化钠晶体中掺入铊原子，其关键作用是可以在低于导带和激带的禁带中形成一些杂质能级。这些杂质原子会捕获一些自由电子或激子到达杂质能级上，然后以发光的形式退激到价带，这就形成了闪烁过程的发光，而这种光因能量小于禁带宽度而不再被晶体吸收，不再会产生激发或电离。这说明只有加入少量激活杂质的晶体，才能成为实用的闪烁体。对于NaI（Tl）单晶闪烁体而言，其发射光谱最强的波长是415 nm的蓝紫光，其强度反映了进人闪烁体内的带电粒子能量的大小。2、射线与物质的相互作用图9-1-1 射线光子与物质原子相互作用射线光子与物质原子相互作用的机制主要有以下三种方式，如图9-1-1所示。（1）光电效应当能量为E的入射光子与物质中原子的束缚电子相互作用时，光子可以把全部能量转移给某个束缚电子，使电子脱离原子束缚而发射出去，光子本身消失。发射出去的电子称为光电子，这种过程称为光电效应。发射光电子的动能为 （9-1-1）Bi为束缚电子所在壳层的结合能。原子内层电子脱离原子后留下空位形成激发原子，其外部壳层的电子会填补空位并放出特征X射线。这种X射线在闪烁体内很容易再产生一次新的光电效应，将能量又转移给光电子，所以闪烁体得到的能量是两次光电效应产生的光电子能量之和。（2）康普顿效应光子与自由静止的电子发生碰撞，将一部分能量转移给电子，使电子成为反冲电子，光子被散射，改变了原来的能量和方向。反冲电子的动能为 （9-1-2）式中为电子静止能量，约为0.5MeV；角度是散射光子的散射角。当时（即光子向后散射，又称为反散射），反冲电子的动能有最大值，此时 （9-1-3）这说明康普顿效应产生的反冲电子的能量有一上限最大值，称为康普顿边界。（3）电子对效应 当光子能量大于2时，光子从原子核旁经过并受到核的库仑场作用，可能转化为一个正电子和一个负电子，称为电子对效应。此时光子能量可表示为两个电子的动能与静止能量之和 （9-1-4）综上所述，光子与物质相遇时，通过与物质原子发生光电效应、康普顿效应或电子对效应而损失能量，其结果是产生次级带电粒子，如光电子、反冲电子或正负电子对。次级带电粒子的能量与入射光子的能量直接相关，因此，可通过测量次级带电粒子的能量求得光子的能量。闪烁能谱仪正是利用光子与闪烁体相互作用时产生次级带电粒子，进而由次级带电粒子引起闪烁体发射荧光光子，通过这些荧光光子的数目来推出次级带电粒子的能量，再推出光子的能量，以达到测量射线能谱的目的。二、NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪的结构与性能图9-1-2是NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪结构示意图。1、NaI（Tl）闪烁探测器闪烁探测器由闪烁体、光电倍增管和相应的电子仪器三个主要部分组成。探测器最前端是NaI（Tl）闪烁体，当射线（如和）进入闪烁体时，在某一地点产生次级电子，它使闪烁体分子电离和激发，退激时发出大量光子。在闪烁体周围包以反射物质，使光子集中向光电倍增管（具体内容参阅附录3-2-1）方向射出去。经过光电倍增管产生输出信号，通常为电流脉冲或电压脉冲，然后通过起阻抗匹配作用的射极跟随器，由电缆将信号传输到电子检测仪器中去。图9-1-2 NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪结构示意图实用时常将闪烁体、光电倍增管、分压器及射极跟随器安装在一个暗盒中，统称探头。探头中有时在光电倍增管周围包以起磁屏蔽作用的屏蔽筒（如本实验装置），以减弱环境中磁场的影响。电子检测仪器的组成单元则根据闪烁探测器的用途而异，常用的有高、低压电源、线性放大器、单道或多道脉冲幅度分析器等。2、单道与多道脉冲幅度分析器图9-1-4 单道脉冲幅度分析原理闪烁探测器可将入射粒子的能量转换为电压脉冲信号，而信号幅度大小与入射粒子能量成正比，因此，只要测到不同幅度的脉冲数目，也就得到了不同能量的粒子数目。由于射线与物质相互作用机制的差异，从探测器出来的脉冲幅度有大有小，单道脉冲幅度分析器就起从中“数出”某一幅度脉冲数目的作用。单道脉冲幅度分析器里有两个甄别电压V1（此电压可以连续调节）和V2，如图9-1-4所示。V1 和V2也称下、上甄别域，差值V称为窗宽。为保证足够的分辨率，以及减小统计涨落的影响，窗宽的选择不能过大，也不能太小。这样，V1 和V2就像一扇窗子，低于V1或高于V2的电压信号都被挡住，只有在V1 和V2之间的信号才能通过，形成输出脉冲。进行测量时，按V连续改变V1值，就可获得全部能谱。显然，使用单道脉冲幅度分析器进行测量，既不方便也费时，因此，现在多使用多道脉冲幅度分析器。多道脉冲幅度分析器的作用相当于几百个单道脉冲幅度分析器，一次测量可获得整个能谱，非常方便，在本实验中就采用这种方式。3、NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪的主要指标 （1）能量分辨率 由于单能带电粒子在闪烁体内激发的荧光光子数有统计涨落，一定数量的荧光光子打在光电倍增管光阴极上产生的光电子数目有统计涨落，这就使同一能量的粒子产生的脉冲幅度不是同一大小，而近似为高斯（正态）分布。能量分辨率的定义是： （9-1-5）由于脉冲幅度与能量有线性关系，并且脉冲幅度与多道道数成正比，故又可以写为 （9-1-6）CH为记数率极大值一半处的宽度（或称半宽度），记作FWHM（Full Width at Half Maximum）。CH为记数率极大处所在道数。显然，能量分辨率的数值越小，仪器分辨不同能量的本领就越高，而且可以证明能量分辨率和入射粒子能量有关： （9-1-7）通常NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪的能量分辨率以137Cs的0.662 MeV单能射线为标准，它的值一般是10%左右，最好可达67%。（2）线性度与能量刻度能量的线性就是指输出的脉冲幅度与带电粒子的能量是否有线性关系，以及线性范围的大小。图9-1-3 能量刻度曲线NaI（Tl）单晶的荧光输出在150KeVE6MeV的范围内和射线能量是成正比的。但是NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪的线性好坏还取决于闪烁能谱仪的工作状况。例如当射线能量较高时，由于光电倍增管后几个联极的空间电荷的影响，会使线性变坏。另外，脉冲放大器线性程度也将影响谱仪的线性。为了检查谱仪的线性，必须用一组已知能量的射线，在相同的实验条件下，分别测量出它们的光电峰位，做出能量幅度曲线，称为能量刻度曲线（或能量校正曲线）。如图9-1-3所示。用最小二乘法进行线性拟合，线性度一般在0.99以上。对未知能量的放射源，由谱仪测出脉冲幅度后，利用这种曲线就可以求出射线的能量。（3）坪曲线与本底计数率坪曲线是入射粒子强度不变时，NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪的源（或全谱）计数率随工作电压变化的曲线。本底计数率是指不加放射源时NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪的全谱计数率，主要由光电倍增管的暗电流、电子学噪声、宇宙射线及环境辐射产生，其也随工作电压的变化而变化。在使用NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪时，应首先测量坪曲线和本底计数率，然后选择源（或全谱）计数率随电压变化较小、本底计数率相对较低的工作电压。（4）稳定性NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪的能量分辨率、线性度都与稳定性有关，因此在测量过程中，要求其各组成部分，如高压电源、放大器、多道脉冲幅度分析器等，都要具有较高的稳定性，并始终能正常工作。三、射线的能谱图9-1-5所示为137Cs的能谱，纵轴代表单位时间内的脉冲数目，即射线强度，横轴道数代表脉冲幅度，即反映粒子的能量。谱线包括三个峰和一个平台。峰A是光电峰，也称为全能峰，这一脉冲幅度直接反映射线的能量，即 0.662MeV。闪烁探测器对0.662MeV的射线能量分辨率为7.5%。图9-1-5 137Cs的能谱平台状曲线B是康普顿效应的贡献，其待征是散射光子逃逸后留下一个能量从0到的连续的电子谱。峰C是反散射峰。由射线透过闪烁体射在光电倍增管的光阴极上发生反散射，或射线在源及周围物质上发生反散射，而反散射光子进入闪烁体通过光电效应而被记录所致。反散射峰对应的射线的能量为0.184MeV。峰D是X射线峰，它是由137Ba的K层特征X射线贡献的。137Cs的衰变体137Ba的0.662MeV激发态，在放出内转换电子后，造成K空位，外层电子跃迁后产生此X光子。图9-5-1 粒子的动能与动量的关系【实验装置及器材】放射源60Co和137Cs；NaI（Tl）单晶闪烁能谱仪；计算机等。【实验数据的处理与分析】1. 用137Cs源测绘坪曲线的数据处理：测绘坪曲线数据如下表 表1 坪曲线数据表(放大倍数=8)电压/V内容750800850全谱总计数212352219053220806将上表中数据在直角坐标系中逐点描绘的下图：由上图可以看出，当工作电压在700-80V之间时，具有良好的线性关系，所以在做实验时，工作电压应在700-800V之间选择，当电压大于800V时实验效果没有在700-800V之间的效果明显，此时，能谱仪能采集到的粒子数减少。其原因可能是当束缚电子脱离原子束缚时在高电压下有一部分粒子超出了能谱仪的采集范围，所以全谱计数会减少。2. 本底计数率随电压变化的数据处理 本底计数率随电压变化的数据如下表 表2 本底计数率随电压变化的数据表(放大倍数=8)电压/V内容750800850本底计数率259924202508将上表中数据在直角坐标系逐点描绘得本底计数率随电压变化的关系曲线。将表中数据用作图法拟合，得到表中数据基本符合如下公式 将上式整理成标准形式得由式中可知，当电压在808.4V时本底计数率最低，及外界对实验的干扰最小。所以该电压就是合适的电压。试验中为了测得比较精确实验数据，就把800V作为试验电压。3. 对137Cs 的r能谱光电锋位置的相关数据的处理： 137Cs 的r能谱光电锋位置(电压=800V)的数据如下表表3 137Cs 的r能谱光电锋位置(电压=800V)放大倍数78910位置193210227251将上表中数据在直角坐标系中逐点描绘的下图 用最小二乘法做线性拟合：设道数为y，放大倍数为x，则y=ax+b，=（193+210+227+251）/4=220.25=（7+8+9+10）/4=8.5=（193*7+210*8+227*9+251*10）/4=1896=（49+64+81+100）/4=73.5根据公式，b=64.9a=17.896则y=17.896x+64.9与作图法求得的y=18.097x+65.843基本吻合，即两种方法拟合的很好。由图中可以看出，光电峰的位置随电压呈线性变化的关系，即最电压的升高，137Cs 的r能谱光电锋位置（道数）在增加。而光电峰的位置即信号幅度大小，信号幅度大小与入射粒子能量成正比。试验中测得的不同幅度的脉冲数目就是不同能量的粒子数目。所以，随着放大倍数的增加，入射粒子的能量在增加。这与实验观察到的虽放大倍数的增加光电峰位置右移的现象一致。4. 用多道分析器观察137Cs的能谱的形状，识别其光电峰、反散射峰、X射线峰及康普顿边界等；记录光电峰、反散射峰的峰位（道数）；绘制能谱图。(1) 光电峰：道数210CH，能谱图如图 图9-1-9光电峰能谱图 图中最高峰即为光电峰（全能峰）。直接反映了射线的能量。（2）反散射峰：道数32CH，能谱图如图图9-1-10反散射峰能谱图（3）X射线峰：道数15CH，能谱图如图 图9-1-11X射线峰能谱图（4）康普顿边界：平台曲线，如图图9-1-12康普顿边界图5. 、测量60Co的能谱，绘制能谱图，记录光电峰位（两个光电峰，能量分别为1.33MeV和1.17MeV），结合137Cs的能谱的光电峰（0.662MeV）和反散射峰（0.184MeV）位来标定谱仪的能量刻度，绘制能量刻度曲线，作最小二乘法拟合，给出相关结果。 60Co的能谱图及光电峰如图图9-1-1360Co的能谱图能量/MeV道数/CH137Cs反散射峰0.18438137Cs光电峰0.66222760Co光电峰11.1739260Co光电峰21.33448将上表中数据在直角坐标系中逐点描绘得到能量刻度线如图用最小二乘法进行线性拟合，设道数为y，能量为x则y=ax+b=（38+227+392+448）/4=276.25=（0.184+0.662+1.17+1.33）/4=0.8365=(38*0.184+227*0.662+392*1.17+448*1.33)/4=302.9365=（0.6622+0.1842+1.172+1.332）/4=0.902475.根据公式，b=20.15235a=354.3961则y=35402561x-20.15235用作图法求得的关系式为y=354.41x-20.211所求结果基本一致。说明拟合的很好。由图中可知