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文档简介

6 3动生电动势 根据磁通变化的原因不同 将电磁感应现象中产生的电动势分为两大类 从运动电荷 电子 受力的角度讨论产生动生电动势的原因 一动生电动势的产生 ab段向右运动 其中电子受洛仑兹力作用而向下运动 所以感应电流的方向为逆时针方向 回路中产生了感应电流 回路中必然有电动势存在 而产生感应电流I的电动势存在于ab段上 即ab段为电源 且电动势的值是非静电力对单位正电荷所做的功 在这里非静电力是洛仑兹力 所以动生电动势的值 绝对值 为 单位正电荷从a到b时洛仑兹力的功 2 推出的动生电动势的结果与法拉第电磁感应定律的结果一致 大小 3 动生电动势的一般表达式 4 洛仑兹力到底做功否 P227 矛盾之一 洛仑兹力的宏观表现是安培力 安培力在受力导线运动时可能做功 如导体框ab段受的安培力对其运动起阻碍作用 做负功 矛盾之二 刚刚讲到 提供动生电动势的非静电力是洛仑兹力 说明洛仑兹力做功了 结论 总的说来洛仑兹力不做功 但其两个组成部分分别对运动电荷做功 两功的代数和为零 证明 把导体框中运动的ab段提出来分析 1 对ab段中的任一电子 其速度由两部分组成 随导线向右的速度 对导线做负功 二动生电动势的计算 两种计算方法 2 非闭合回路 设想的回路不能改变其原来的宏观效果 例1 P229求 解 1 用公式 2 用法拉第定律求解 扇形面积 解 将金属棒分成很多长度元dx 每一个dx处的磁场可看作是均匀的 且有 dx小段上的动生电动势为 所有长度元上产生的动生电动势的方向相同 故金属棒中的总电动势为 电动势的方向由C指向A A为高电势端 用作辅助线的方法进行求解 导线ACD上的动生电动势为 动生电动势的方向由D经C指向A 即沿顺时针方向 A端电势高 容易求得 f 2转 秒 b点电势高于c点 负号说明b点电势高于a点 解 由动生电动势公式得 例6 P230例题2 自学 三交流发电机P231 232 通过线圈平面的磁通量为 若为N匝线圈 则 在线圈中产生交变电动
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