波动光学[1].doc

第12章 波动光学一、选择题T12-1-1图1. 如T12-1-1图所示，折射率为、厚度为e的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质的折射率分别为和,已知若波长为的单色平行光垂直入射到该薄膜上，则从薄膜上、下两表面反射的光束与的光程差是： (A) (B) (C) (D) T12-1-2图2. 如T12-1-2图所示，、是两个相干光源，他们到点的距离分别为 和 路径垂直穿过一块厚度为，折射率为的一种介质；路径垂直穿过一块厚度为的另一介质；其余部分可看作真空这两条光路的光程差等于： (A) (B) (C) (D) 3. 在相同的时间内，一束波长为l的单色光在空气和在玻璃中 (A) 传播的路程相等，走过的光程相等(B) 传播的路程相等，走过的光程不相等(C) 传播的路程不相等，走过的光程相等(D) 传播的路程不相等，走过的光程不相等4. 频率为f的单色光在折射率为n的媒质中的波速为v, 则在此媒质中传播距离为l后, 其光振动的相位改变了 (A) (B) (C) (D) 10. 相干光波的条件是振动频率相同、相位相同或相位差恒定以及 (A) 传播方向相同 (B) 振幅相同(C) 振动方向相同 (D) 位置相同12. 一束波长为 l 的光线垂直投射到一双缝上, 在屏上形成明、暗相间的干涉条纹, 则下列光程差中对应于最低级次暗纹的是 (A) (B) (C) (D) 13. 在杨氏双缝实验中, 若用白光作光源, 干涉条纹的情况为 (A) 中央明纹是白色的(B) 红光条纹较密(C) 紫光条纹间距较大(D) 干涉条纹为白色15. 在双缝干涉实验中，入射光的波长为l，用玻璃纸遮住双缝中的一个缝，若玻T12-1-18图18. 在杨氏双缝实验中, 若用一片能透光的云母片将双缝装置中的上面一个缝盖住, 干涉条纹的变化情况是 (A) 条纹间距增大(B) 整个干涉条纹将向上移动 (C) 条纹间距减小(D) 整个干涉条纹将向下移动19. 当单色光垂直照射杨氏双缝时, 屏上可观察到明暗交替的干涉条纹若减小 (A) 缝屏间距离, 则条纹间距不变(B) 双缝间距离, 则条纹间距变小 (C) 入射光强度, 则条纹间距不变(D) 入射光波长, 则条纹间距不变T12-1-21图21. 有两个几何形状完全相同的劈形膜：一个由空气中的玻璃形成玻璃劈形膜; 一个由玻璃中的空气形成空劈形膜当用相同的单色光分别垂直照射它们时, 从入射光方向观察到干涉条纹间距较大的是 (A) 玻璃劈形膜(B) 空气劈形膜(C) 两劈形膜干涉条纹间距相同(D) 已知条件不够, 难以判定22. 用波长可以连续改变的单色光垂直照射一劈形膜, 如果波长逐渐变小, 干涉条纹的变化情况为 (A) 明纹间距逐渐减小, 并背离劈棱移动(B) 明纹间距逐渐变小, 并向劈棱移动(C) 明纹间距逐渐变大, 并向劈棱移动(D) 明纹间距逐渐变大, 并背向劈棱移动23. T12-1-23图在单色光垂直入射的劈形膜干涉实验中, 若慢慢地减小劈形膜夹角, 则从入射光方向可以察到干涉条纹的变化情况为 (A) 条纹间距减小 (B) 给定区域内条纹数目增加 (C) 条纹间距增大 (D) 观察不到干涉条纹有什么变化24. 两块平玻璃板构成空气劈尖，左边为棱边，用单色平行光垂直入射若上面的平玻璃以棱边为轴，沿逆时针方向作微小转动，则干涉条纹的 (A) 间隔变小，并向棱边方向平移(B) 间隔变大，并向远离棱边方向平移(C) 间隔不变，向棱边方向平移(D) 间隔变小，并向远离棱边方向平移26. T12-1-26(a)图T12-1-26(b)图如T12-1-26(a)图所示，一光学平板玻璃A与待测工件B之间形成空气劈尖，用波长l500nm(1nm = 10-9m)的单色光垂直照射看到的反射光的干涉条纹如T12-1-26(b)图所示有些条纹弯曲部分的顶点恰好与其右边条纹的直线部分的切线相切则工件的上表面缺陷是 (A) 不平处为凸起纹，最大高度为500nm(B) 不平处为凸起纹，最大高度为250nm(C) 不平处为凹槽，最大深度为500nm(D) 不平处为凹槽，最大深度为250nmT12-1-34图34. 如T12-1-34图所示，一束平行单色光垂直照射到薄膜上，经上、下两表面反射的光束发生干涉若薄膜的厚度为e，且n1 n3，l为入射光在折射率为n1的媒质中的波长，则两束反射光在相遇点的相位差为： (A) (B) (C) (D) 37. 欲使液体(n 1)劈形膜的干涉条纹间距增大，可采取的措施是： (A) 增大劈形膜夹角 (B) 增大棱边长度(C) 换用波长较短的入射光 (D) 换用折射率较小的液体38. 若用波长为l的单色光照射迈克尔逊干涉仪，并在迈克尔逊干涉仪的一条光路中放入厚度为l、折射率为n的透明薄片放入后，干涉仪两条光路之间的光程差改变量为 (A) (n-1)l (B) nl (C) 2nl (D) 2(n-1)lT12-1-40图40. 如图所示，用波长为的单色光照射双缝干涉实验装置，若将一折射率为n、劈角为的透明劈尖b插入光线2中，则当劈尖b缓慢向上移动时(只遮住S2)，屏C上的干涉条纹 (A) 间隔变大，向下移动 (B) 间隔变小，向上移动(C) 间隔不变，向下移动 (D) 间隔不变，向上移动42. 无线电波能绕过建筑物, 而可见光波不能绕过建筑物这是因为 (A) 无线电波是电磁波(B) 光是直线传播的 (C) 无线电波是球面波(D) 光波的波长比无线电波的波长小得多45. 在单缝衍射中, 若屏上的P点满足a sin j = 52则该点为 (A) 第二级暗纹(B) 第五级暗纹(C) 第二级明纹(D) 第五级明纹47. 夫琅和费单缝衍射图样的特点是 (A) 各级亮条纹亮度相同(B) 各级暗条纹间距不等(C) 中央亮条纹宽度两倍于其它亮条纹宽度(D) 当用白光照射时, 中央亮纹两侧为由红到紫的彩色条纹50. 在单缝夫琅和费衍射实验中，若增大缝宽，其它条件不变，则中央明纹 (A) 宽度变小(B) 宽度变大 (C) 宽度不变，且中心强度也不变(D) 宽度不变，但中心强度增大56. 一衍射光栅由宽300 nm、中心间距为900 nm的缝构成, 当波长为600 nm的光垂直照射时, 屏幕上最多能观察到的亮条纹数为： (A) 2条 (B) 3条 (C) 4条 (D) 5条57. 白光垂直照射到每厘米有5000条刻痕的光栅上, 若在衍射角j = 30处能看到某一波长的光谱线, 则该光谱线所属的级次为 (A) 1 (B) 2 (C) 3 (D) 461. 一束白光垂直照射在一光栅上，在形成的同一级光栅光谱中，偏离中央明纹最远的是 (A) 紫光(B) 绿光(C) 黄光(D) 红光62. 在光栅光谱中，假设所有的偶数极次的主级大都恰好在每缝衍射的暗纹方向上，因而实际上不出现，那么光栅每个透光缝宽度a和相邻两缝间不透光部分宽度b的关系 (A) a = b (B) a =2b (C) a = 3b (D) b = 2a67. 用单色光照射光栅，屏幕上能出现的衍射条纹最高级次是有限的为了得到更高衍射级次的条纹，应采用的方法是： (A) 改用波长更长的单色光(B) 将单色光斜入射(C) 将单色光垂直入射(D) 将实验从光密媒质改为光疏媒质70. 一束平行光垂直入射在一衍射光栅上, 当光栅常数为下列哪种情况时(a为每条缝的宽度, b 为不透光部分宽度) , k = 3、6、9等级次的主极大均不出现 (A) (B) (C) (D) T12-1-72图72. 一束光垂直入射到一偏振片上, 当偏振片以入射光方向为轴转动时, 发现透射光的光强有变化, 但无全暗情形, 由此可知, 其入射光是 (A) 自然光 (B) 部分偏振光(C) 全偏振光 (D) 不能确定其偏振状态的光78. 设一纸面为入射面当自然光在各向同性媒质的界面上发生反射和折射时, 若入射角不等于布儒斯特角, 反射光光矢量的振动情况是 (A) 平行于纸面的振动少于垂直于纸面的振动 (B) 平行于纸面的振动多于垂直于纸面的振动 (C) 只有垂直于纸面的振动(D) 只有平行于纸面的振动80. 自然光以布儒斯特角由空气入射到一玻璃表面上，则反射光是 (A) 在入射面内振动的完全线偏振光(B) 平行于入射面的振动占优势的部分偏振光(C) 垂直于入射面的振动的完全偏振光(D) 垂直于入射面的振动占优势的部分偏振光85. 光强为I0的自然光垂直通过两个偏振片，他们的偏振化方向之间的夹角设偏振片没有吸收，则出射光强与入射光强之比为 (A) 1/4 (B) 3/4 (C) 1/8 (D) 3/8T12-2-1图二、选择题36. 已知衍射光栅主极大公式(ab) sinjkl，k0,1,2在k2的方向上第一条缝与第六条缝对应点发出的两条衍射光的光程差d _37. 用平行的白光垂直入射在平面透射光栅上时，波长为l1= 4