工程流体力学第二版习题答案-(杜广生)

工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 0 页 共 27 页 0 工程流体力学工程流体力学 习题答案 杜广生主编 习题答案 杜广生主编 第一章第一章 习题习题 1 解 解 依据相对密度的定义 13600 13 6 1000 f w d 式中 表示 4 摄氏度时水的密度 w 2 解 解 查表可知 标准状态下 2 3 1 976 CO kg m 2 3 2 927 SO kg m 2 3 1 429 O kg m 因此烟气在标准状态下的密度为 2 3 1 251 N kg m 2 3 0 804 H O kg m 1122 3 1 976 0 1352 927 0 003 1 429 0 052 1 251 0 760 804 0 05 1 341 nn kg m 3 解 解 1 气体等温压缩时 气体的体积弹性模量等于作用在气体上的压强 因此 绝对压强为 4atm 的空气的等温体积模量 3 4 101325405 3 10 T KPa 2 气体等熵压缩时 其体积弹性模量等于等熵指数和压强的乘积 因此 绝对压强为 4atm 的空气的 等熵体积模量 3 1 4 4 101325567 4 10 S KpPa 式中 对于空气 其等熵指数为 1 4 4 解 解 根据流体膨胀系数表达式可知 3 0 005 8 502 V dVV dTm 因此 膨胀水箱至少应有的体积为 2 立方米 5 解 解 由流体压缩系数计算公式可知 3 92 5 1 105 0 51 10 4 90 98 10 dV V kmN dp 6 解 解 根据动力粘度计算关系式 74 678 4 28 102 9 10 Pa S 7 解 解 根据运动粘度计算公式 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 1 页 共 27 页 1 3 62 1 3 10 1 3 10 999 4 ms 8 解 解 查表可知 15 摄氏度时空气的动力粘度 因此 由牛顿内摩擦定律可知 6 17 83 10 Pa s 63 0 3 17 83 100 23 36 10 0 001 U FAN h 9 解 解 如图所示 高度为 h 处的圆锥半径 则在微元高度 dh 范围内的圆锥表面积 tanrh 2 2 tan coscos dhh dArdh 由于间隙很小 所以间隙内润滑油的流速分布可看作线性分布 则有 tandrh 则在微元 dh 高度内的力矩为 3 3 2 2 tantantan tan coscos hh dMdA rdh hh dh 因此 圆锥旋转所需的总力矩为 334 3 0 2 2 4 tantan coscos H H MdMh dh 10 解 解 润滑油与轴承接触处的速度为 0 与轴接触处的速度为轴的旋转周速度 即 60 n D 由于间隙很小 所以油层在间隙中沿着径向的速度分布可看作线性分布 即 d dy 则轴与轴承之间的总切应力为 TADb 克服轴承摩擦所消耗的功率为 2 P TDb 因此 轴的转速可以计算得到 3 3 60606050 7 100 8 10 2832 16r min 3 14 0 20 245 3 14 0 2 0 3 P n DDDb 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 2 页 共 27 页 2 11 解 解 根据转速 n 可以求得圆盘的旋转角速度 2290 3 6060 n 如图所示 圆盘上半径为 r 处的速度 由于间隙很小 所以油层在间隙中沿着轴向的速度分布可 r 看作线性分布 即 d dy 则微元宽度 dr 上的微元力矩 323 3 2 2 6 r dMdA rrdr rr drr dr 因此 转动圆盘所需力矩为 442 2322 3 0 2 0 40 23 6 6 6 3 14 71 98N m 40 23 104 D D MdMr dr 12 解 解 摩擦应力即为单位面积上的牛顿内摩擦力 由牛顿内摩擦力公式可得 3 4 885 0 00159 2814 3 2 10 d Pa dy 13 解 解 活塞与缸壁之间的间隙很小 间隙中润滑油的速度分布可以看作线性分布 间隙宽度 3 3 152 6 152 4 10 0 1 10 22 D d m 因此 活塞运动时克服摩擦力所消耗的功率为 2 2 4 3 2 3 6 920 0 9144 103 14 152 4 1030 48 10 4 42 0 1 10 P TAdLdL kW 14 解 解 对于飞轮 存在以下关系式 力矩 M 转动惯量 J 角加速度 即 d M J dt 圆盘的旋转角速度 22600 20 6060 n 圆盘的转动惯量 式中 m 为圆盘的质量 R 为圆盘的回转半径 G 为圆盘的重量 22 G J mRR g 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 3 页 共 27 页 3 角加速度已知 2 0 02 rad s 粘性力力矩 式中 T 为粘性内摩擦力 d 为轴的直径 3 22 20 224 d ddd L M TrAdL L 为轴套长度 为间隙宽度 因此 润滑油的动力粘度为 2 22 3 3232 2 3 2 2 500 30 10 0 02 0 05 10 0 2325 Pa s 55 9 8 3 14 2 10 5 10 20 4 JGR d Lgd L 15 解 解 查表可知 水在 20 摄氏度时的密度 表面张力 则由式 3 998 kg m 0 0728 N m 可得 4 cos h gd 3 3 44 0 072810 3 665 10 998 9 8 8 10 coscos hm gd 16 解 解 查表可知 水银在 20 摄氏度时的密度 表面张力 则由式 3 13550 kg m 0 465 N m 可得 4 cos h gd 3 3 44 0 465140 1 34 10 13550 9 8 8 10 coscos hm gd 负号表示液面下降 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 4 页 共 27 页 4 第二章第二章 习题习题 1 解 解 因为 压强表测压读数均为表压强 即 4 2 7 10 A pPa 4 2 9 10 B pPa 因此 选取图中 1 1 截面为等压面 则有 ABHg ppgh 查表可知水银在标准大气压 20 摄氏度时的密度为 33 13 55 10 kg m 因此 可以计算 h 得到 4 3 2 7 2 9 10 0 422 13 55 109 8 AB Hg pp hm g 2 解 解 由于煤气的密度相对于水可以忽略不计 因此 可以得到如下关系式 1 2 222 g a pph 体 体 111 g a pph 体 体 由于不同高度空气产生的压强不可以忽略 即 1 2 两个高度上的由空气产生的大气压强分别为和 1a p 2a p 并且存在如下关系 3 12 aaa ppgH 而煤气管道中 1 和 2 处的压强存在如下关系 4 12 gHpp 体 体体 体 联立以上四个关系式可以得到 12 g gH gH a hh 体 体体 体体 体 体 体体 体 即 3 123 1000 100 115 10 1 28 0 53 20 a hh kg m H 体 体 体 体体 体 体 体体 体 3 解 解 如图所示 选取 1 1 截面为等压面 则可列等压面方程如下 12 g AaHg phpgh 体 体 因此 可以得到 3 3 21 g 101325 13550 9 8 900 10 1000 9 8 800 10 212 996 AaHg ppghhkPa 体 体 4 解 解 设容器中气体的真空压强为 绝对压强为 e p ab p 如图所示 选取 1 1 截面为等压面 则列等压面方程 aba pg h p 因此 可以计算得到 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 5 页 共 27 页 5 3 101325 1594 9 8 900 10 87 3 aba ppg hkPa 真空压强为 g 14 06 eaab pp phkPa 5 解 解 如图所示 选取 1 1 2 2 截面为等压面 并设 1 1 截面距离地面高度为 H 则可列等压面方程 1 g AA pHHp 体 体 体 体体 体 21 Hg pgh p 2 g BB pphHH 体 体 体 体体 体 联立以上三式 可得 g g g AABB pHHph HHh 体 体体 体H Hg g体 体体 体体 体体 体 化简可得 55 2 g g 2 744 101 372 10 1000 9 8 548 304 10 1 31 13550 1000 9 8 ABAB Hg ppHH h m 体 体 体 体 体 体体 体 6 解 解 如图所示 选取 1 1 2 2 截面为等压面 则列等压面方程可得 211 g ab phhp 体 体 1232 Hga pg hhpp 因此 联立上述方程 可得 2321 g 101325 13550 9 8 1 61 1 1000 9 8 1 610 25 33 65kPa abaHg ppg hhhh 体 体 因此 真空压强为 101325 33650 67 67kPa eaab ppp 7 解 解 如图所示 选取 1 1 截面为等压面 载荷 F 产生的压强为 22 44 5788 46082 8 3 14 0 4 FF pPa Ad 对 1 1 截面列等压面方程 12 aoiaHg ppghghpgH 体 体 解得 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 6 页 共 27 页 6 12 46082 8 800 9 8 0 3 1000 9 8 0 5 0 4m 13600 9 8 oi Hg pghgh H g 体 体 8 解 解 如图所示 取 1 1 2 2 截面为等压面 列等压面方程 对 1 1 截面 12 aaHg pghpgh 体 体体 体 对 2 2 截面 43 aaHg pghpgh 体 体体 体 联立上述方程 可以求解得到 3 3 1 4 2 0 30 0 60 0 72m 0 25 Hggh h h h gh 体 体体 体 9 解 解 如图所示 取 1 1 截面为等压面 列等压面方程 g g g ABsHg phhphhh 体 体体 体 因此 可以解得 A B 两点的压强差为 3 3 g gg g g 830 9 8 100200 10 13600 9 8 200 10 25842 6 25 84 ABsHg sHg p pphhhhh hhh PakPa 体 体体 体 体 体 如果 则压强差与 h 之间存在如下关系 0 s h g gg g ABsHg Hg p pphhhhh h 体 体体 体 体 体 10 解 解 如图所示 选取 1 1 2 2 3 3 截面为等压面 列等压面方程 对 1 1 截面 121 g g AAHg phhph 体 体 对 2 2 截面 322 g BA phhhp 体 体 对 3 3 截面 23 g g BBHg phhp 体 体 联立上述方程 可以解得两点压强差为 1122 2 12 ggg g g 13600 830 9 8 60 51 10 138912 1 138 9 ABHgHg Hg p pphhhh hh PakPa 体 体体 体 体 体 11 解 解 如图所示 选取 1 1 截面为等压面 并设 B 点距离 1 1 截面垂直高度为 h 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 7 页 共 27 页 7 列等压面方程 式中 g Ba ph p 2 80 1020sinh 因此 B 点的计示压强为 2 870 9 8 80 1020 2332sin eBa pppghPa 12 解 解 如图所示 取 1 1 截面为等压面 列等压面方程 0 1 aa pgH pg H 体 体体 体 体 体体 体 解方程 可得 0 1 1000 0 1 0 5m 1000 800 H 体 体 体 体体 体 13 解 解 图示状态为两杯压强差为零时的状态 取 0 0 截面为等压面 列平衡方程 由于此时 因此可以得到 1122 pgHpgH 体 体体 体体 体体 体12 pp 1 12 gHgH 体 体体 体体 体体 体 当压强差不为零时 U 形管中液体上升高度 h 由于 A B 两杯的直径和 U 形管的直径相差 10 倍 根据 体积相等原则 可知 A 杯中液面下降高度与 B 杯中液面上升高度相等 均为 100h 此时 取 0 0 截面为等压面 列等压面方程 12 12 100100 hh pg Hhpg Hh 体 体体 体体 体体 体 由此可以求解得到压强差为 12 21 21 100100 10199 100100 hh p ppg Hhg Hh gHgHgh 体 体体 体体 体体 体 体 体体 体体 体体 体体 体体 体体 体体 体 将式 1 代入 可得 1019910199 9 8 0 28 870830 156 4Pa 100100100100 p gh 体 体体 体体 体体 体 14 解 解 根据力的平衡 可列如下方程 左侧推力 总摩擦力 活塞推力 右侧压力 即 0 1 e pAF F p AA 式中 A 为活塞面积 A 为活塞杆的截面积 由此可得 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 8 页 共 27 页 8 422 2 1 1 7848 9 81 10 0 1 0 03 0 1 4 1189 0 0 1 4 e F F p AA pkPa A 15 解 解 分析 隔板不受力 只有当隔板左右液面连成一条直线时才能实现 根据上升液体体积与下降液体体积 相等 可知此直线必然通过液面的中心 如图所示 此时 直线的斜率 1 tan a g 另外 根据几何关系 可知 2 21 12 tan hh ll 根据液体运动前后体积不变关系 可知 1 1 2 hh h 2 2 2 hh h 即 11 2hhh 22 2hhh 将以上关系式代入式 2 并结合式 1 可得 21 12 2 hha gll 即加速度 a 应当满足如下关系式 21 12 2 g hh a ll 16 解 解 容器和载荷共同以加速度 a 运动 将两者作为一个整体进行受力分析 计算得到 2121 f m g C m gmm a 21 2 21 25 9 80 3 4 9 8 8 043 25 4 f m gC m g am s mm 当容器以加速度 a 运动时 容器中液面将呈现一定的倾角 在水刚好不溢出的情况下 液面最高点与 容器边沿齐平 并且有 tan a g 根据容器中水的体积在运动前后保持不变 可列出如下方程 1 2 tanb bh b bHb b b 即 118 043 0 15 0 2 0 232m 229 8 tanH hb 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 9 页 共 27 页 9 17 解 解 容器中流体所受质量力的分量为 0 x f0 y f gafz 根据压强差公式 ddddd xyz pfxfyfzagz 积分 hp p zgap a 0 dd g a ghaghgahgapp a 10 所以 1 a a ppgh g 1 aghpp a h pp ga a 1 101325 1000 1 59 84 9108675Pa a pph ga 2 式 1 中 令 可得 a p p2 9 8 agm s 3 令 代入式 1 可得 0p 2 0 101325 9 8066558 8m s 1000 1 5 a pp ag h 18 解 解 初始状态圆筒中没有水的那部分空间体积的大小为 1 1 2 4 1 hHdV 圆筒以转速 n1 旋转后 将形成如图所示的旋转抛物面的等压面 令 h 为抛物面顶点到容器边缘的高度 空体积旋转后形成的旋转抛物体的体积等于具有相同底面等高的圆柱体的体积的一半 2 hdV 2 4 1 2 1 由 1 2 得 3 hdhHd 2 1 2 4 1 2 1 4 1 即 4 1 2hHh 等角速度旋转容器中液体相对平衡时等压面的方程为 5 Cgz r 2 22 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 10 页 共 27 页 10 对于自由液面 C 0 圆筒以转速 n1 旋转时 自由液面上 边缘处 则 2 d r hz 6 2 2 2 0 2 d gh 得 7 d gh22 由于 8 60 2 1 n 9 d gh d gh n 260223030 1 1 水正好不溢出时 由式 4 9 得 10 d hHg d hHg n 11 1 1202260 即 minr178 3 3 0 3 05 080665 9 120 1 n 2 求刚好露出容器底面时 h H 则 minr199 4 3 0 5 080665 9 260260260 1 d gH d gh n 3 旋转时 旋转抛物体的体积等于圆柱形容器体积的一半 11 HdV 2 4 1 2 1 这时容器停止旋转 水静止后的深度 h2 无水部分的体积为 12 2 2 4 1 hHdV 由 11 12 得 13 2 22 4 1 4 1 2 1 hHdHd 得 m25 0 2 5 0 2 2 H h 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 11 页 共 27 页 11 19 解 解 根据转速求转动角速度 22600 20 6060 n 选取坐标系如图所示 铁水在旋转过程中 内部压强分布满足方程 22 2 r pgzC g 由于铁水上部直通大气 因此在坐标原点处有 因此可得 0 0zr a p p a C p 此时 铁水在旋转时内部压强分布为 22 2 a r pgzp g 代入车轮边缘处 M 点的坐标 可以计算出 M 点处的计示压强为 2 d zh r 222222 20 0 9 7138 9 8 0 2 2864292 4Pa 288 9 8 a rd ppgzgh gg 采用离心铸造可以使得边缘处的压强增大百倍 从而使得轮缘部分密实耐磨 关于第二问 螺栓群所受到的总拉力 题目中没有告诉轮子中心小圆柱体的直径 我认为没有办法计算 不知对否 有待确定 20 解 解 题目有点问题 21 解 解 圆筒容器旋转时 易知筒内流体将形成抛物面 并且其内部液体的绝对压强分布满足方程 1 22 2 r pgzC g 如图所示 取空气所形成的抛物面顶点为坐标原点 设定坐标系 roz 当 时 有 圆筒顶部与大气相通 0 0zr a p p 代入方程 1 可得 a C p 由此可知 圆筒容器旋转时 其内部液体的压强为 22 2 a r ppgz g 令 可以得到液面抛物面方程为 2 a p p 22 2 r z g 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 12 页 共 27 页 12 下面计算抛物面与顶盖相交处圆的半径 以及抛物面的高度 如图所示 0 r 0 z 根据静止时和旋转时液体的体积不变原则 可以得到如下方程 3 V V V 体 体体 体体 体 其中 4 2 V R H 体 体 3 V 0 25m 体 体 气体体积用旋转后的抛物面所围体积中的空气体积来计算 取高度为 z 厚度为 dz 的空气柱为微元体 计算其体积 式中 r 为高度 z 处所对应抛物 2 dVr dz 体 体 面半径 满足 因此 气体微元体积也可表示为 22 2 r z g 2 2 2 g dVr dzzdz 体 体 对上式积分 可得 5 0 2 022 0 2 z gg VdVzdzz 体 体体 体 联立 3 4 5 式 可得 方程中只有一个未知数 解方程即可得到 22 02 R H 0 25 g z 0 z 0 0 575 zm 代入方程 2 即可得到 0 0 336 rm 说明顶盖上从半径到 R 的范围内流体与顶盖接触 对顶盖形成压力 下面将计算流体对顶盖的压力 0 r N 紧贴顶盖半径为 r 处的液体相对压强为 考虑到顶盖两侧均有大气压强作用 22 0 2 e r pgz g 则宽度为 dr 的圆环形面积上的压力为 22 23 00 2 2 2 e r dN p dAgzrdrrgz r dr g 积分上式可得液体作用在顶盖上 方向沿 z 轴正向的总压力 0 0 23242 00 242242 000 0 242242 1 2 4 11 44 11 3 14 1000 100 49 8 0 575 0 4100 336 9 8 0 575 0 336 44 175 6N R R r r NdNrgz r drrgz r Rgz Rrgz r 由于顶盖的所受重力 G 方向与 z 轴反向 因此 螺栓受力 F N G 175 6 5 9 8 126 6N 22 解 解 如图所示 作用在闸门右侧的总压力 大小 式中 为闸门的形心淹深 A 为闸门面积 C Fgh A C h 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 13 页 共 27 页 13 由于闸门为长方形 故形心位于闸门的几何中心 容易计算出 式中 L 为 1 2 sin C hHL A bL 闸门的长 L 0 9m b 为闸门的宽度 b 1 2m 所以可以得到 1 2 sin C Fgh Ag HLbL 总压力 F 的作用点 D 位于方形闸门的中心线上 其距离转轴 A 的长度 式中 0 45m Cx DC C I yy y A C y 为形心距离 A 点的长度 为形心的惯性矩 因此 可计算出 33 1 2 0 9 0 0729 1212 Cx bL I m 0 0729 0 45 0 6 0 45 1 2 0 9 Cx DC C I yy y A 根据力矩平衡可列出如下方程 G 为闸门和重物的重量 0 3 D FyG 即 1 1000 9 8 0 960 1 2 0 9 0 6 10000 0 3 2 sinH 代入各值 可以计算得到 H 0 862m 23 解 解 作用在平板 AB 右侧的总压力大小 1 8 1000 9 8 1 22 1 8 0 9 33657 2 C Fgh AN 总压力 F 的作用点 D 位于平板 AB 的中心线上 其距离液面的高度 Cx DC C I yy y A 式中 为形心距离液面的高度 为形心的惯性 1 8 1 22 2 12 2 CC yhm 33 0 9 1 8 0 4374 1212 Cx bL I 矩 因此 可计算出 0 4374 2 12 2 247 2 12 1 8 0 9 Cx DC C I yym y A 24 解 解 作用在平板 CD 左侧的总压力大小 1 8 1000 9 8 0 91 sin45 1 8 0 9 24550 6 2 C Fgh AN 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 14 页 共 27 页 14 总压力 F 的作用点 D 位于平板 CD 的中心线上 其距离 O 点长度 Cx DC C I yy y A 式中 为形心距离 O 点的长度 为形心的惯性 0 911 8 2 19 452sin C ym 33 0 9 1 8 0 4374 1212 Cx bL I 矩 因此 可计算出 0 4374 2 19 2 31 2 19 1 8 0 9 Cx DC C I yym y A 25 解 解 设水闸宽度为 b 水闸左侧水淹没的闸门长度为 l1 水闸右侧水淹没的闸门长度为 l2 作用在水闸左侧压 力为 1 111 AghF cp 其中 2 1 H hc sin 1 H l sin 11 H bblA 则 2 sin2sin2 2 1 bgHH b H gFp 作用在水闸右侧压力为 3 222 AghF cp 其中 2 2 h hc sin 2 h l sin 22 h bblA 则 4 sin2sin2 2 2 bghh b h gFp 由于矩形平面的压力中心的坐标为 5 l bl l bl l Ax I xx c cy cD 3 2 2 12 2 3 所以 水闸左侧在闸门面上压力中心与水面距离为 6 sin3 2 1 H xD 水闸右侧在闸门面上压力中心与水面距离为 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 15 页 共 27 页 15 7 sin3 2 2 H xD 对通过 O 点垂直于图面的轴取矩 设水闸左侧的力臂为 d1 则 8 xxld D 111 得 9 sin3sin3 2 sin 111 H x HH xxlxd D 设水闸右侧的力臂为 d2 则 10 xxld D 222 得 11 sin3sin3 2 sin 222 h x hh xxlxd D 当满足闸门自动开启条件时 对于通过 O 点垂直于图面的轴的合力矩应为零 因此 12 0 2211 dFdF pp 则 13 sin3sin2sin3sin2 22 h x bghH x bgH sin3sin3 22 h xh H xH 3322 sin3 1 hHxhH hH hHhH hH hH x 22 22 33 sin3 1 sin3 1 m0 795 4 02 4 04 022 60sin3 1 22 x 26 解 解 作图原则 1 题目 首先找到曲面边界点和自由液面水平线 从曲面边界点向自由液面作垂线 则自由液面 垂 线 曲面构成的封闭面就是压力体 本题目中是虚压力体 力的方向垂直向上 2 题目 将与水接触的曲面在圆的水平最大直径处分成两部分 对两部分曲面分别采用压力体的做法 进行作图 上弧面是实压力体 下弧面是包括两部分 实压力体和虚压力体 求交集即可得到最终的压 力体 27 解 解 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 16 页 共 27 页 16 由几何关系可知 3 2 sin H r 水平方向的总压力 2 1 1 1000 9 83 44100 22 pxCx H Fgh AgHN 垂直方向的总压力 等于压力体内的水重量 该压力体为实压力体 垂直分力方向向下 22 2 11 H1 1 1 H 23602360 145 1000 9 8 1 145 3 233 14 3 2 2360 11417 coscos cos pz FVggrrrrgrr N 说明 绘制压力体如图所示 则易知压力体的体积等于 梯形面积 扇形面积 闸门长度 则作用在扇形闸门上的总压力为 2222 44100 11417 45553 9 ppxpz FFFN 设总压力与水平方向的夹角为 则 所以 11417 0 259 44100 tan pz px F F 0 259 26 50arctan 28 解 解 分析 将细管中的液面作为自由液面 球形容器的上表面圆周各点向自由液面作垂线 则可以得到压力 体 液体作用于上半球面垂直方向上的分力即为上班球体作用于螺栓上的力 方向向上 压力体的体积可以通过以直径 d 的圆为底面 高为 d 2 的圆柱体体积减去半个球体的体积得到 即 3 23 1141 4223224 p dd VVVdd 体 体体 体体 体 因此 液体作用于球面垂直向上的分力为 33 11 1000 9 8 3 14 2 10257 3 2424 pzp FV gg dN 29 解 解 分析问题 C 点的压强是已知的 可否将 C 点想象中在容器壁面上接了一个测压管 将 C 点的相对压强 换算为测压管中水头高度 而测压管与大气相通 此时 可将测压管中的液面看作自由液面 作半球面 AB 在垂直方向受力的压力体图 求解 测压管水头高度 196120 101325 9 67 9800 a pp Hm g 如图所示 做出压力体图 则 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 17 页 共 27 页 17 233 142 9 671 25 14m 233 p VVVR HhR 体 体体 体体 体 因此 液体作用于球面上的垂直方向分力 1000 9 8 25 14 246369 6 pzp FV gN 30 解 解 31 解 解 32 解 解 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 18 页 共 27 页 18 33 解 解 方法一 根据该物体浸没于液体中 没有说是悬浮还是沉到底了 考虑其受力知道必然受到两种液体的 浮力 其大小分别为柱形物体排开液体的重力 因此有 浮力分为两部分 上部分为 下部分为 1 1 V g 22 V g 方法二 可以用压力体的方法分析 参考 Page47 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 19 页 共 27 页 19 第三章第三章 习题习题 1 解 解 1 根据已知条件 流体流动速度与三个坐标均有关 因此 该流 2 x x y 3 y y 2 2 z z 动属于三维流动 2 根据质点加速度公式 3232 023023 xxxx xxyz ax yx yx yx y txyz 00909 yyyy yxyz ayy txyz 33 00088 zzzz zxyz azz txyz 将质点坐标 3 1 2 代入上式 可得 32 2327 x ax yx y 99 y ay 3 864 z az 2 解 解 1 根据已知条件 流体流动速度与两个坐标有关 因此 该流动 2 x xy 3 1 3 y y z xy 属于二维流动 2 根据质点加速度公式 444 21 00 33 xxxx xxyz axyxyxy txyz 55 11 000 33 yyyy yxyz ayy txyz 333 12 00 33 zzzz zxyz axyxyxy txyz 将质点坐标 1 2 3 代入上式 可得 16 3 x a 32 3 y a 16 3 z a 3 解 解 1 根据已知条件 流体流动速度与三个坐标有关 因此 该 3 42 x xyxy 3 3 y xyz 流动属于二维流动 2 根据质点加速度公式 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 20 页 共 27 页 20 323 42 12 3 2 xxx xxy axyxyxyxyzx txy 323 3 42 3 3 yyy yxy axyxyyxyz txy 将质点坐标 2 2 3 代入上式 可得 2004 x a 108 y a 4 解 解 1 根据已知条件 流体流动速度与时间 t 有关 因此 该流动属 x yz t y xzt z xy 于非定常流动 2 根据质点加速度公式 22 1 0 1 xxxx xxyz axzt zxyxzt zxy txyz 22 1 01 yyyy yxyz ayzt zx yyzt zx y txyz 0 0 zzzz zxyz ayzt y x xztyzt y x xzt txyz 将 t 0 时 质点坐标 1 1 1 代入上式 可得 3 x a 1 y a 2 z a 5 解 解 一维不可压缩定常流动加速度公式 1 xx xx a tx 式中是 x 的函数 并且存在如下关系式 即 式中为常数定值 x xV A xq V x q A x V q 因为是定常流动 所以 0 x t 因此 加速度 22 23 1 V xVVV xx q d A xdqqqdA xdA x a dxA xdxA x AxdxA xdx 6 解 解 根据已知条件 有 代入流线微分方程 可得 2 x y xy 2 y x xy xy dxdy 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 21 页 共 27 页 21 即 化为如下形式 两边积分 2 2 dxdy yx xyxy dxdy yx xdxydy 即 xdxydy 22 11 22 xyC 22 xyC 可知流线为一簇以原点为圆心的同心圆 绘制如图所示 7 解 解 根据一维定常流动管流的连续性方程 可得 1122 AA 解得 22 2 0 30 1 2 22 2 18 ms 可以采用任一截面来计算质量流量 这里采用截面 1 来进行计算 2 11 0 3 850 2120 1 2 mV qqAkgs 8 解 解 9 解 解 10 解 解 根据不可压缩管流的连续性方程 可得 式中下标 0 1 2 分别表示总管 第一支管 第二支管 001122 AAA 将已知管径和流速代入方程 222 0 0 020 010 015 0 3 0 6 222 求解方程 可得 0 0 413m s 体积流量 2 43 00 0 02 0 4131 295 10 2 V qAms 11 解 解 题目有点问题 12 解 解 根据支管内的流量和流速 可以求得支管的直径 由 2 1 4 mV qqAd 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 22 页 共 27 页 22 代入支管 1 的参数 解得 2 1 50011 25 36000 38164 d 1 0 05252 dmmm 代入支管 2 参数 解得 2 2 150011 25 36000 38164 d 2 0 0990 dmmm 代入输气管的参数 解得 2 0 200011 0 1 36000 38164 0 27 m s 13 解 解 根据喷管尺寸的几何关系 可以求得 2 tan 0 52 0 430 0 038mtand Dl 根据不可压缩管流连续性方程 1122 AA 代入已知参数 可以得到 求解方程 可得 22 2 11 0 30 5 0 038 44 2 51 94 m s 14 解 解 列 1 1 2 2 缓变流截面的伯努利方程 1 22 112212 12 22 aa w pp zzh gggg 不计能量损失 取 则有 0 w h 12 1 2 22 1122 12 22 pp zz gggg 即 3 22 1221 12 22 pp zz gggg 设液体 左侧界面的坐标为 由流体静力学基本方程 得 w 3 z 4 113223 w pg zzpg zzHgH 方程两边同除以 得到 5 g 12 1323 wgH pp zzzzH ggg 即 6 12 12 wH pp zzH gg 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 23 页 共 27 页 23 7 12 12 1 w pp zzH gg 由式 3 7 得 8 22 21 1 22 w H gg 由连续性方程 得到 9 1122 AA 2 1 212 2 d d 由式 8 得 10 22 21 21 w gH 将式 9 代入式 10 得 11 2 24 2211 11124 22 21 1 w dd gH dd 解得 12 2 1 4 1 4 2 21 1 w gH d d 1 4 1 4 2 21 1 w gH d d 因此 流量为 13 2 1 11 4 1 444 221 2121 4411 1 ww V gHgH d qA d ddd 15 解 解 设皮托管入口前方未受扰动处为点 1 皮托管入口处为点 2 水与测量液体左侧界面处为点 3 水与测量 液体右侧界面处压强为点 4 水与测量液体左侧界面与静压管入口处距离为 x 由于在同一流线上 因此 有 1 22 1122 12 22 pp zz gggg 体 体体 体 根据静压强分布 2 13 2 d ppgx 体 体 3 4 24 2 d ppgx H 体 体34 ppgH 体 体体 体 工程流体力学 习题答案 杜广生主编 第 24 页 共 27 页 24 方程 1 中 则有 5 1122 0zz 2 12 2 pp 体 体 方程 3 减去方程 2 得 6 2143 ppppgH 体 体 将方程 4 和 5 代入