理论力学摩擦ppt课件.ppt

5 1滑动摩擦5 2摩擦角和自锁现象5 3考虑摩擦的平衡问题5 4滚动摩擦 第五章摩擦 摩擦的类别 当两个相互接触的物体具有相对滑动或相对滑动趋势时 彼此间产生的阻碍相对滑动或相对滑动趋势的力 称为滑动摩擦力 摩擦力作用于相互接触处 其方向与相对滑动的趋势或相对滑动的方向相反 它的大小根据主动力作用的不同 可以分为三种情况 即静滑动摩擦力 最大静滑动摩擦力和动滑动摩擦力 若仅有滑动趋势而没有滑动时产生的摩擦力称为静滑动摩擦力 若存在相对滑动时产生的摩擦力称为动滑动摩擦力 5 1滑动摩擦 在粗糙的水平面上放置一重为P的物体 该物体在重力P和法向反力FN的作用下处于静止状态 今在该物体上作用一大小可变化的水平拉力F 当拉力F由零值逐渐增加但不很大时 物体仍保持静止 可见支承面对物体除法向约束反力FN外 还有一个阻碍物体沿水平面向右滑动的切向力 此力即静滑动摩擦力 简称静摩擦力 常以FS表示 方向向左 如图 5 1 1静滑动摩擦力及最大静滑动摩擦力 FN P FN P FS F 静摩擦力的大小随水平力F的增大而增大 这是静摩擦力和一般约束反力共同的性质 静摩擦力又与一般约束反力不同 它并不随力F的增大而无限度地增大 当力F的大小达到一定数值时 物块处于将要滑动 但尚未开始滑动的临界状态 这时 只要力F再增大一点 物块即开始滑动 当物块处于平衡的临界状态时 静摩擦力达到最大值 即为最大静滑动摩擦力 简称最大静摩擦力 以Fmax表示 此后 如果F再继续增大 但静摩擦力不能再随之增大 物体将失去平衡而滑动 这就是静摩擦力的特点 5 1 1静滑动摩擦力及最大静滑动摩擦力 FN P FS F 综上所述可知 静摩擦力的大小随主动力的情况而改变 但介于零与最大值之间 即 由实验证明 最大静滑动摩擦力的大小与两物体间的法向反力的大小成正比 即 这就是静滑动摩擦定律 式中fs称为静滑动摩擦系数 静摩擦定律 库仑摩擦定律 静摩擦系数的大小需由实验测定 它与接触物体的材料和表面情况 如粗糙度 温度和湿度等 有关 而与接触面积的大小无关 5 1 2动滑动摩擦定律 当滑动摩擦力已达到最大值时 若主动力F再继续加大 接触面之间将出现相对滑动 此时 接触物体之间仍作用有阻碍相对滑动的阻力 这种阻力称为动滑动摩擦力 简称动摩擦力 以Fd表示 实验表明 动摩擦力的大小与接触体间的正压力成正比 即 式中f是动摩擦系数 它与接触物体的材料和表面情况有关 动摩擦力与静摩擦力不同 没有变化范围 一般情况下 动摩擦系数小于静摩擦系数 即f fs 5 1 2动滑动摩擦定律 实际上动摩擦系数还与接触物体间相对滑动的速度大小有关 对于不同材料的物体 动摩擦系数随相对滑动的速度变化规律也不同 多数情况下 动摩擦系数随相对滑动速度的增大而稍减小 但当相对滑动速度不大时 动摩擦系数可近似地认为是个常数 5 2 1摩擦角 当有摩擦时 支承面对平衡物体的反力包含法向反力FN和切向摩擦力Fs 这两个力的合力称为支承面的全约束反力 即FR FN Fs 它与支承面间的夹角j将随主动力的变化而变化 当物体处于临界平衡状态时 j角达到一最大值jf 全约束力与法线间的夹角的最大值jf称为摩擦角 5 2摩擦角和自锁现象 FN Fs FR j FN Fmax FR j jf 由图可知 角jf与静滑动摩擦系数f的关系为 5 2 1摩擦角 即 摩擦角的正切等于静摩擦系数 可见 摩擦角与摩擦系数一样 都是表示材料的表面性质的量 当物块的滑动趋势方向改变时 全约束反力作用线的方位也随之改变 在临界状态下 FR的作用线将画出一个以接触点A为顶点的锥面 称为摩擦锥 设物块与支承面间沿任何方向的摩擦系数都相同 即摩擦角都相等 则摩擦锥将是一个顶角为2jf的圆锥 5 2 2自锁现象 物块平衡时 静摩擦力不一定达到最大值 可在零与最大值Fmax之间变化 所以全约束反力与法线间的夹角j也在零与摩擦角jf之间变化 即 由于静摩擦力不可能超过最大值 因此全约束反力的作用线也不可能超出摩擦角以外 即全约束反力必在摩擦角之内 FN Fmax FR j jf q jf jf jf FR FRA A j 1 如果作用于物块的全部主动力的合力FR的作用线在摩擦角jf之内 则无论这个力怎样大 物块必保持静止 这种现象称为自锁现象 因为在这种情况下 主动力的合力FR与法线间的夹角q jf 因此 FR和全约束反力FRA必能满足二力平衡条件 且q j jf 5 2 2自锁现象 5 2 2自锁现象 2 如果全部主动力的合力FR的作用线在摩擦角j之外 则无论这个力怎样小 物块一定会滑动 因为在这种情况下 q jf 而j jf 支承面的全约束反力FRA和主动力的合力FR不能满足二力平衡条件 应用这个道理 可以设法避免发生自锁现象 斜面的自锁条件是斜面的倾角小于或等于摩擦角 斜面的自锁条件就是螺纹的自锁条件 因为螺纹可以看成为绕在一圆柱体上的斜面 螺纹升角a就是斜面的倾角 螺母相当于斜面上的滑块A 加于螺母的轴向载荷P 相当物块A的重力 要使螺纹自锁 必须使螺纹的升角a小于或等于摩擦角jf 因此螺纹的自锁条件是 5 2 2自锁现象 5 3考虑摩擦的平衡问题 考虑摩擦时 求解物体平衡问题的步骤与前几章所述大致相同 但有如下的几个特点 1 分析物体受力时 必须考虑接触面间切向的摩擦力Fs 通常增加了未知量的数目 2 为确定这些新增加的未知量 还需列出补充方程 即Fs fsFN 补充方程的数目与摩擦力的数目相同 3 由于物体平衡时摩擦力有一定的范围 即0 Fs fsFN 所以有摩擦时平衡问题的解亦有一定的范围 而不是一个确定的值 工程中有不少问题只需要分析平衡的临界状态 这时静摩擦力等于其最大值 补充方程只取等号 有时为了计算方便 也先在临界状态下计算 求得结果后再分析 讨论其解的平衡范围 P129思考题5 7 分析后轮驱动的汽车前 后轮摩擦力的方向 F1 N1 F2 N2 A A 解1 解析法 以物块为研究对象 当物块处于向下滑动的临界平衡状态时 受力如图 建立如图坐标 例1将重为P的物块放在斜面上 斜面倾角大于接触面的摩擦角 如图 已知静摩擦系数为f 若加一水平力使物块平衡 求力的范围 联立求解得 当物块处于向上滑动的临界平衡状态时 受力如图 建立如图坐标 联立求解得 故力应满足的条件为 解2 几何法 当物体处于向下滑动的临界平衡状态时 受力如图 可得力三角形如图 由力三角形可得 当物体处于向上滑动的临界平衡状态时 受力如图 可得力三角形如图 由力三角形可得 故力应满足的条件为 将上式展开亦可得同上结果 例2梯子AB长为2a 重为P 其一端置于水平面上 另一端靠在铅垂墙上 如图 设梯子与地和墙的静摩擦系数均为 问梯子与水平线的夹角多大时 梯子能处于平衡 解1 解析法 以梯子为研究对象 当梯子处于向下滑动的临界平衡状态时 受力如图 此时角取最小值 建立如图坐标 1 2 3 将式 4 5 代入 1 2 得 即可解出 故应满足的条件是 此条件即为梯子的自锁条件 将代入 2 求出 将和代入 3 得 将代入上式 解出 解2 几何法 当梯子处于向下滑动的临界平衡状态时 受力如图 显然 于是 故应满足的条件是 例3在用铰链O固定的木板AO和BO间放一重W的匀质圆柱 并用大小等于P的两个水平力P1与P2维持平衡 如图所示 设圆柱与木板间的摩擦系数为f 不计铰链中的摩擦力以及木板的重量 求平衡时P的范围 分析 P小 下滑 P大 上滑 设圆柱处于下滑临界状态 画受力图 由对称性得 N1 N2 N F1 F2 F Fy 0 联立 1 和 2 式得 取OA板为研究对象画受力图 此时的水平力有极小值Pmin 2 求P的极大值 当P达到极大值时 圆柱处于上滑临界状态 只要改变受力图中摩擦力的指向和改变F前的符号即可 mO Fi 0 用摩擦角 表示得 当角 等于或大于 时 无论P多大 圆柱不会向上滑动而产生自锁现象 例重W的方块放在水平面上 并有一水平力P作用 设方块底面的长度为b P与底面的距离为a 接触面间的摩擦系数为f 问当P逐渐增大时 方块先行滑动还是先行翻倒 W P a b W P A C a FN Fmax 解 1假定方块处于滑动临界平衡状态 Fy 0 N W 0 Fx 0 P Fm 0 即P Fm fN fW Fmax fFN 2假定方块处于翻倒临界平衡状态 画受力图 N F A MA Fi 0 3讨论 比较Wb 2a与fW可知 1 如果fW Wb 2a 即f b 2a 则方块先翻倒 Wb 2a为将要翻倒时所需P力 W为将要滑动时所需P力 2 如果fW Wb 2a 即f b 2a 则方块先滑动 3 如果fW Wb 2a 即f b 2a 则滑动与翻倒将同时发生 例5均质三角板OAB的重量为W1 均质圆轮C的重量为W2 圆轮的外半径为R 内半径为r 且R 2r D E处静摩擦系数都为f 若水平拉力Q作用于H处 试求系统能保持平衡Q的最大值 不计滚动摩阻 解该题若先判断出D E两处接触面滑动趋势 再画出这两个接触处摩擦力的方向 存在一定困难 但若应用平衡方程作定性受力分析 则可正确确定两接触处摩擦力方向 可确定D E处摩擦力方向均自右向左 圆轮的受力图如图 本题的解题步骤为1 以圆轮为研究对象 由 2 以三角块为研究对象 其受力图为图 c 3 假设D处先达到临界状态 则在临界状态下 求得 所以无法确定D E处哪处先滑动 4 假设E处先达到临界状态 则在临界状态下 求得 5 系统能保持平衡的最大 为 这说明 对系统中多处存在摩擦的平衡问题 当系统的平衡状态破坏时 各处摩擦力一般不会同时达到最大值 此题平衡状态破坏时圆盘处于滚动状态 5 4滚动摩擦 1 滚阻力偶和滚阻力偶矩 设一半径为r的滚子静止地放在水平面上 滚子重为P 在滚子的中心作用一较小的水平力Q 取滚子为研究对象画受力图 Fx 0Q F 0 Fy 0N P 0 mA Fi 0m Qr 0 m Qr N F m 2 产生滚阻力偶的原因 N F R 滚子与支承面实际上不是刚体 在压力作用下它们都会发生微小变形 设反作用力的合力为R并作用于B点 滚子在力P Q与R作用下处于平衡状态 将力R沿水平与竖直两个方向分解 则水平分力即为摩擦力F 竖直分力即为法向反力N 由于物体变形力N向前偏移一微小距离e 将力F与N向A点简化 得到作用于A点的力N与F 另外还得到一附加力偶 其力偶矩为m Ne 即阻止滚子滚动的滚阻力偶 3 滚动摩擦定律 mA Fi 0m Qr 0 0 m mmax mmax N 滚阻力偶矩的最大值与法向反力成正比 例6 在搬运重物时下面常垫以滚木 如图所示 设重物重W 滚木重W 半径为r 滚木与重物间的滚阻系数为 与地面间的滚阻系数为 求即将拉动时水平力P的大小 解 1取整体为研究对象画受力图 Fx 0 Fy 0