XX论文模板论文格式范文

XXXX论文模板论文格式范文论文模板论文格式范文 晋中学院本科毕业论文 设计 题目势阱中粒子运动的能级和波函数 院系物理与电子工程学院专业物理学姓名康霄莎学号0609114212学 习年限xx年9月至xx年6月指导教师宫建平 教授 申请学位理学学 士xx年5月27注意右端对齐 对齐后将此线去掉晋中学院本科生毕业 设计 论文1一维势垒 一维散射中的几率密度学生 宫建平指导教师 宫建平摘要 利用数值 计算方法研究了粒子在一维 方形 势垒中运动时的粒子的几率分 布 并给出了几率密度图 从这些图我们可以清楚的看出不同能量的 粒子在 方形 势垒散射时的几率分布情况 并讨论了透射系数 反 射系数与势垒宽度的关系 关键词 几率密度 势垒几率密度 阶梯势 势垒 几率密度阶梯势 势垒 几率密度 阶梯势 势垒页面设置 上2 7 5厘米 下2 75厘米 左2 8厘米 右2 5厘米 页眉1 9厘米 页脚2 2厘 米 行距固定值22磅 页眉左对齐小五号楷体大标题 采用二号黑体 居中 单倍行距 段前输一空行 此空行段前段后不空行 段后空0 5 行 不超过20个字 副标题 副标题一般不超过28个字 采用三号宋体 居中 单倍行距 段前空0行 段后空0 5行 可略 摘要 二字 之间空一字符 两空格 采用四号黑体顶格 并与内容空一字符 两 空格 摘要内容用小四号宋体 行距采用固定值22磅 在论文主体之 前用200 500字扼要介绍论文的内容及结构 采用的方法和得到的主要结果 内容提要的概括性要强 正文从引言开始起编页码 统一采用单面打印 页码右对齐 晋中学院 本科生毕业 设计 论文21势垒模型与量子力学方程1 1势垒模型1 1 1势垒模型1 1 1 1势垒模型如果空间中有两个区域 并且在这两个区 域内粒子的势能都比它在这两个区域的分界面上的势能小 我们就说 这两个区域是由一个势垒分隔开的 图1 1所示的一维势垒可以作为 一维势垒最简单的例子 纵轴上标出势能 U x 它是粒子的坐标x的函数 在0 x点上势能具有极大值0U 整个空间x 在这一点上分为两个区域 0 x x 和0 x x 在这两个区域内mU U 如果我们根据经典力学来考察粒子在场中的运动 我们马上可以 说明 势垒 的意义 粒子的总能量E等于2 2pE U x 1 1 式中p为粒子的动量 为它的质量 从 1 1 解出动量 我们 得到 2 p xE U x 1 2 上式中的符号 应该根据粒子的运动方向来选择 如果粒 子的能量E大于势垒mU的 高度 则当粒子的初始动量0p 时 粒子 可以毫无阻碍地从左边向右边通过势垒 而当粒子的初始动量0p 时 粒子通过势垒的方向正好相反 假设粒子是从左向右运动的 其总能 量E小于mU 于是在某一点1x 势能1 U xE 1 0P x 粒子将停止下来 它的全部动能转化为势能 因而运动将向相反的 方向进行 1x是反转点 因此 当mE U 时 从左边来的粒子不能穿过势能极大值的区域0 x x 因而便不能进入第二个区域0 x x 去 相似地 如果粒子是从右向左运动的 而且mE U 则它便不能进入第二个反转点2x后面的区域去 因为在2x点上2 U xE 参阅图1 1 因此对于所有能量小于mU的粒子来说 势垒都是一 个 不透明 的壁垒 相反地 对于能量大于mU的粒子 势垒则是 透 明 的 这也就说明了 势垒 这个名称的 U xmE U mE U mE U x0 xO图1 1一维势垒1x2x数字与标题间空一格 数字用Times NewRoman字体 文字用黑体加粗 字号均为三号 居中 二级标题级别 为标题2 格式左对齐首行缩进2字符 或1 7字符 与正文首行对齐即 可 数字用Times NewRoman字体 文字用黑体加粗 字号均为四号 数字与文字空一格 单倍行距 如在章标题下或位于本页第一行 段前空0行 段后空0 5行 如在文中位置时采用段前空1行 段后空0 5行 三级标题级别为标题 3 格式左对齐首行缩进2字符 数字用Times NewRoman字体 文字用宋体加粗 字号均为小四号 数字与文字空一格 单倍行距 如在章标题下或位于本页第一行 段前空0行 段后空0 5 行 如在文中位置时采用段前空1行 段后空0 5行 四级标题级别为标 题4 格式左对齐首行缩进2字符 数字用Times NewRoman字体 文字用宋体加粗 字号均为小四号 数字与文字空一格 单倍行距 如在章标题下或位于本页第一行 段前空0行 段后空0 5 行 如在文中位置时采用段前空1行 段后空0 5行 一般不要用四级晋 中学院本科生毕业 设计 论文3为了进一步理解势垒这个概念 我们 想象一个质量为 在图1 2所表示的那种力函数作用下的粒子 x l 0U x 0Ux x xl 2mUU xl 2mU Ux l x mU U 0Ux 在横坐标为l 和 x 的两个点之间 粒子受到一个力 F的作用 此力的指向与Ox轴的单位矢量xe相反2mxU F e在这个区域之外 势能 mU xU 或 0U x 为一常数 而力等于零 在0t时刻 以速度0v 在横坐标为 x 的 点处接近这一区域的粒子由于F的作用而减速 由此得运动方程 2 000 4mUx t t vt tl 只有当方程 2000 4mUl tt vttl 具有实根时 粒子才能到达横坐标为 l 的点 这就要求xxmv U 如果不是这样 粒子的能量E小于mUxxmE vU 1 3 这个粒子就不可能到达势能变化区的端点 因而粒子要被 反射回来 并重新向反向运动 使趋于零 而保持值不变 力就变的无 限大 作用区变得无限薄 方程 1 3 所表示的结果依旧成立 因为它 与宽度无关 1 2量子力学方程与边界条件如果我们谈的是微观粒子 在微观场中的运动 也就是在谈到不能略去量子效应的 U xmUxl O图1 2一维势垒粒子受力分析 l e xl 论文中的公式统一用Word软件中的公式器书写 主要公式要按 章统一进行编号并与论文中的叙述一致 编号数字用Times NewRoman字体 右对齐 未编号的公式要居中 如单行公式行距采用固 定值22磅 多行公式行距采用最小值0磅 为了页面统一 所有正文内 容 文字图表均就在此线框内 最上 下 面的线及左右线与页面标志 对齐 注意要使内容与横线的内侧线对齐 如果首行为多行公式 应在 公式前插入一空行 此空行的行距为固定值5磅 当下端内容与下面的 内侧线有空白时 要行当调整本面中的行距使之对齐 另起一页时除 外 二级标题级别为标题2 格式左对齐首行缩进2字符 或1 8字符 与 正方首行对齐即可 数字用Times NewRoman字体 文字用黑体加粗 字号均为四号 数字与文字空一格 单倍行距 如在章标题下或位于本页第一行 段前空0行 段后空0 5行 如在文中位置时采用段前空1行 段后空0 5行 晋中学院本科生毕业 设计 论文4运动时 在势垒附近发生的现象就完全不同了 在这种情 况下 与经典力学的结论相反 能量E大于势垒高度mU的粒子有一部分 为势垒反射 而能量小于mU的粒子也有一部分会穿过势垒 在量子力 学里 必须知道波函数 因此必须要解薛定谔方程222 2i U xt x 1 4 一维散射问题是一个非束缚态问题 U x与时间无关 而E是正的 因此令 Ei txt xe 1 5 由此得到222 2dU xEdx 1 6 按照势能 U x的形式 方程 1 6 一般需要分成几个部分求解 将上式改写成如下 形式2220dkdx 1 7 2222112222 k Ek k n xE U x 1 8 为了确定波函数要满足的边界条件 我们把 U x和 n x看作是x的缓变函数 在图1 2中为方便取0l 于是 在0 x 点附近对 方程 1 7 求积分 我们得到2220ddx kdxdx 即22212 0ddx k n x dxdx 由此得221 kn x dx 1 9 当取极限0 时 我们得到一个边界条件 0 0 1 10 其次 根据波函数的连续性的普遍要求 我们有第 二个边界条件 0 0 1 11 因为在0 x 点并没有任何特殊之处 所以条件 1 10 和 1 11 在任一点都能得到满足 实际上上述边界条件在任何势能函 数跃变的地方均可以满足 晋中学院本科生毕业 设计 论文52阶梯势 垒散射2 1模型与方程本章中 我们将讨论体系势能在无限远处为有 限的情况 这时粒子可以在无限远处出现 波函数在无限远处不为零 由于没有无限远处波函数为零的约束 体系能量可以取任意值 即能 级组成连续谱 这类问题属于粒子被势函数散射的问题 粒子从无限 远处来 被势场散射后又到无限远处去 在这类问题中 粒子的能量是 预先给定的 考虑在一维空间中运动的粒子 它的势能在有限区域 0 x 内等于常量 000 U U 而在0 x 区域内等于零 即 0 00 0UxU xUx x 2 1 我们称这种势为阶梯势垒 图2 1 具有一定能量E 的粒子由势垒左方 0 x向右方运动 在经典力学中 只有能量E大于0 U的粒子才能越过势垒运动到0 x 的区域 能量E小于0U的粒子运动到 势垒左方边缘 0 x处 时被反射回去 不能透过势垒 在量子力学中 情况却不是这样 能量E大于0U的粒子有可能越过势垒 但也有可能被 反射回来 而能量E小于0U的粒子有可能被势垒反射回来 但也有可能 贯穿势垒而运动到势垒右边0 x 的区域中去 粒子的波函数 所满足的 定态薛定谔方程是 222 02dE xdx 2 2 和 2202 02dU Exdx 2 3 或改写成 22220 0dE xdx 2 4 和 202220 0dE Uxdx 2 5 Ux0UOx图2 1一维阶梯势垒晋中学院本科生毕 业 设计 论文6下面我们分两种情况分别进行讨论 2 20E U 的情况现在令 221202222 k Ek E U 2 6 则得 22120 0dk xdx 2 7 和 22220 0dk xdx 2 8 容易得出方程 2 7 和 2 8 的解为111 0 ik x ik xAe A e x 2 9 222 0 ik x ik xBe B ex 2 10 由 1 5 式可知 当 2 9 和 2 10 式中的波函数1 2 乘上时间因子Ei te 后 1 2 中的第一项和第二项分别描述的是由左向右传播的平 面波和由右向左传播的平面波 由于在0 x 处的边界条件并不足以确 定 2 9 和 2 10 中的4个常数 为确定这些常数我们假设粒子自左向 右运动 当x为很大的正值时 波函数应该描述越过 壁顶 并沿x轴 的正方向运动的一个粒子 它的渐近形式必然是22 0 ik xBex 2 11 即取0b 由0 x 处的边界条件 0201 x x 2 12 0201 x xdxddxd 2 13 我们有 0 A AB x 2 14 112 0 k A k A k Bx 2 15 2 14 和 2 15 两式给出透射波和反射波振幅与入射 波振幅之间的关系如下 1212k kAA k k 2 16 1122k BAk k 2 17 晋中学院本科生毕业 设计 论文7由这两式可以求出透射 波和反射波的几率密度与入射波几率密度之比 将入射波1ik xAe 透射波1ik xBe和反射波1ik xA e 依次代换下式 2iJ 中的 得入射波的几率流密度 为 1111212ik x ik x ik xik x i dd kJAe AeAe AeAdx dx 透射波的几率流密度为22DkJ B 反射波的几率流密度为21RkJ A 透射波的几率流密度与入射波的几率流密度之比称为透射系 数 以D表示 这个比值也就是贯穿到0 x 区域的粒子在单位时间内流 过垂直于x方向的单位面积的数目 与入射粒子 在0 x区域 单位时间 内流过垂直于x方向的单位面积的数目之比 由上面的结果 有 2212 21124DJ kB k kDJ kAk k 2 18 反射波几率流密度与入射波几率流密度之比称为反射系 数 以R表示 由上面结果 有 2122212411RA Jk kRDJk kA 2 19 由上两式可见 D和R都小于1 D和R之和等于1 这说 明入射粒子一部分贯穿势垒0 x 区域 另一部分被势垒反射回去 为画 出粒子分布的几率密度图 我们令入射波的振幅1A 得到1112112 0 ik xik xk ke exk k 2 20 212122 0 ik xke xk k 2 21 粒子的几率密度分布如图2 2所示 要注意当12k k 即00U 时 势垒消失 因此反射为零 透射系数1D 此时只有入射 波而没有反射波 在0 x 0 x 的区域粒子分布的几率密度相同 如图2 3所示 晋中学院本科生毕业 设计 论文82 30E U 的情况此时我们只要令22k i 20222k E U i 2022U E 2 22 则我们得到 111 0 ik xik xAeAex 2 23 222 0 x xBeB ex 2 24 由于当x 时 波函数应该保持有限 所以应取 2 2 4 中的0B 因此有1212k iAA k i 2 25 1122k BAk i 2 26 此时反射系数为 22122121RAJ k iRJ k iA 2 27 透射系数为 2210DB JDRJA 2 27 与经典力学不同的是 虽然透射系数为零 但在0 x 区域找到粒子的几率并不为零 如果我们取1A 则可将波函数写作 1 112112 0 ik xik xk ie exki 2 28 图2 3设12k 22k 粒子几率密度图 图2 2设1 2k 21k 粒子几率密度图 对于两个图并排情况 注意两图要对齐 说明文字也要对齐 图的版式采用上下型 晋中学院本科生毕业 设计 论文9212122 0 xkexki 2 29 从 2 28 可以看出虽然入射波与反射波的 振幅相同 反射系数为1 但由于 A A 为一复数 所以反射波相对于入射波有一相移因子 这与经典力学 无共同之处 但与光在金属表面反射时的情况类似 造成这种原因是 因为粒子进入了0 x 区域延误所致 由 2 28 和 2 29 式我们可以画 出在0 x 和0 x 区域中找到粒子的几率密度曲线 从图中可以明显的看 出 在0 x 找到粒子的几率随着x的增加而指数衰减 在21 x 的区域 内 找到粒子的几率几乎可以忽略不计 值得注意的是由于反射波的 振幅与入射波的振幅相同 所以入射波与反射波在0 x 的区域中发生 干涉 使得一些点20 这是干涉相消的结果 这与0E U 时的情况不同 因为在0E U 时入射波的强度大于反射波的强度 干涉相消的结果只使0 x 的区 域中的一些点的几率密度取极小值 另一点取极大值 但不会完全为 零 当然当20k 时 反射波的振幅接近入射波的振幅 因而那些取极小 值的点将趋于零 2 40U 的情况当势垒高度趋于无穷大时 即0U 时 的解 可以由0E U 的情况中令2 得到 21212lim1kiAA ki 2 30 21122lim0k BAki 2 31 此时反射系数为 图2 4设12k 21 粒子几率密 度图 图2 5设12k 20 5 粒子几率密度图 晋中学院本科生毕业 设计 论文10221212lim1RJ kiRJ ki 2 32 透射系数为 2lim10DJD RJ 2 33 如果我们令1A 则可将波函数写成如下形式 111 0 ik xik xeex 2 34 20 0 x 2 35 值得注意的是 由 2 34 和 2 35 式给出的波函数1 和2 在0 x 点处波函数连续 但波函数的导数并不连续 这是因为在0 U 时 在 1 9 式中221 knxdx 右端的积分在 0 时 由于 nx 并不等于零 所以在这种情况下 波函数仍然保持 连续但波函数的导数却不在连续 我们可以由方程 2 34 和 2 35 给 出的波函数1 和2 绘出在0 x 和0 x 区域找到粒子的几率曲线图2 6 由于此时入射波与反射波的振幅相等 相位相差 显然在0 x 区域中 入射波与反射波干涉相消会使得一些点的几率密度为零 实际上0U 时所给出的粒子几率分布曲线图2 6 是在0E U 时2 的极限情况 为了说明这一点 我们利用方程 2 28 和 2 29 分别取2 为 2 10和1000画出图2 7 图2 8和图2 9 从图中可以看出当210 时与图2 6已经很接近 而 当2 取1000时图2 9与图2 6已经无法区别 从这里可以理解实际上所 谓0U 的情况实际上是势垒比粒子能量高的多时的一种理想近似 图 2 6当0U 取12k 2 时的粒子几率密度图 图2 7当0E U 取12k 22 时的粒子几率密度图 晋中学院本科生毕业 设计 论 文11图2 8当0U 取12k 210 时的粒子的几率密度图 图2 9当0E U 取12k 21000 时的粒子几率密度图 晋中学院本科生毕业 设计 论文123方形势垒散射3 1模型与方程考虑在一维空间中运动的粒子 它的势能在有限区域 0 x a 内等于常量 000 U U 而在这个区域外等于零 即 a x x xUa x UxU 0000 3 1 我们称这种势为方势垒 图3 1 具有一定能 量E的粒子由势垒左方 0 x向右方运动 粒子的波函数 所满足的定 态薛定谔方程是 a x x Edxd 002222 3 2 和 202220 0dE Ux adx 3 3 同第二章一样我们分两种情况分别进行讨论 3 2 0E U 情况与 2 6 式一样我们定义1k和2k将方程 3 2 和 3 3 改写为 a x x kdxd 002122 3 4 和 22220 0dk x adx 3 5 此处21k k都是大于零的实数 在0 x区域内 波函数x ikx ikeA Ae111 3 6 是方程 3 4 的解 在a x 0区域内 方程 3 5 的解是xikx ikeB Be222 3 7 在a x 区域内 方程 3 4 的解是 Ux0UO ax图3 1一维方势垒晋中学院本科生毕业 设计 论文13xikx ikeC Ce113 3 8 按照公式 1 5 iE txt xe 定态波函数是321 再分别乘上一个含时间因子Etie 由此看出 3 6 3 8 三式右边第一项是由左向右传播的平面波 第二项是由右向左 传播的平面波 在a x 区域内 没有由右向左运动的粒子 因而只应有向右传播的透射波 不应有向左传播的波 所以在 3 8 式中必须令0 C 3 9 在0 x和a x 均可以用波函数和波函数导数的连续条件 1 8 和 1 9 来确定函 数中的其它系数 由 0201 x x 我们有B BA A 由0201 x xdxddxd 有B kB kAkAk 2211由 a xa x 32 有a ik a ik a ikCeeBBe122 由032 xa xdxddxd 有a ik a ik a ikCe k eB kBe k122122 解这一组方程组 可以得出A C 和A的关系是 Ae k k e k ke k kCa ik a ika ik221221221214 3 10 22221222212122sinik aik ai k k akA Ak k ek k e 3 11 3 10 和 3 11 两式给出透射波和反射波振幅与入 射波振幅之间的关系 由这两式可以求出透射系数为 22212222222 2122124sin4DC Jk kDJAk k ak k k 3 12 反射系数为 22222122222222212212sin1sin4Rk k akA JRDJAk kak k k 3 13 晋中学院本科生毕业 设计 论文14由上两式可见 D和R都小于1 D和R之和等于1 这说明入射粒子一部分贯穿势垒ax 区 域 另一部分被势垒反射回去 特别要注意当2ak n 0 1 2 n 时 反射为零 透射系数1D 产生所谓共振透射 此时 只有透射波而没有反射波 从系数方程解得 222112222121221122221 2122 2 i akiaki akkk kBAe kkk kekk kBAe kkkk 令1 A 我们得到波函数的形式为 11222212 212212122sinik xik xik aikaikk akeek k ekk e 3 14 2222221121122222222121212122 2 i akikxikxi aki akkkkekkkeee kkkkekkkk 3 15 11221232212124ik aikxikaik akk eekkekke 3 16 设122 1kk 势垒宽度a分别为 1 2 3和 分别画出粒子分布的几率密度图图3 2取122 1 1ka k 时粒子几率密度分布 图3 3取122 1 2ka k 时的粒子几率密度分布 图3 4取122 1 3ka k 时的粒子几率密度分布 图3 5取122 1 kak 时的粒子几率密 度分布 晋中学院本科生毕业 设计 论文153 2 图3 3 图3 4和图3 5 其中图3 5对应共振散射的情形 如果我取1 5a 12k 而分别令2k为1和0 1我们得到图3 6 图3 7 从两图中可以看出当 当2k减小 对应势垒增高 相应的粒 子穿过势垒的几率变小 反射几率增大 反射波的强度与入射波的强 度接近 所以在0 x 的区域内入射波与反射波干涉相消使得一些点波 函数的密谋接近零 3 30E U 情况这时2k是虚数 令22ki 则2 是实数 120222U E 3 17 把2k换成2i 前面的计算仍然成立 经过简单计 算后 3 10 式可改写为 1122221221222sh2chik aikeC Akaika 3 18 透射系数D的公式可改写为 2212222222122 124sh4kDk ak 3 19 在 3 14 3 15 和 3 16 式样中分别令120 5 2 0 2ak 和122 2 1ak 可画出在0E U 时粒子分布的几率图3 8和图3 9 由图可以看出当势垒变高变宽透 射过势垒粒子的几率迅速减小 从而同样使反射的几率增加 与0E U 的情况类似 这时反射波的强度和入射波的强度接近从而使在0 x 的区域中入射波和反射波的干涉出现图3 6取122 1 1 5kak 时的 粒子几率密度分布 图3 7取122 0 1 1 5kak 时的粒子几率密度 分布 晋中学院本科生毕业 设计 论文16相消而使得一些点上找到粒 子的几率接近于零 3 40E U 情况对于0E U 情况 我们选择较 不透明的势垒 即满足220 8U a 此时有11122xx2022U EEkU 11122xx220221E UU EkU 由 3 19 式可以给出2 D CA 和0 E U的关系图3 10 当0E U 时 120212mU aD 当所选参数满足220 8U a 时 0 2D 在图3 10中当0 1E U 时 0 2D 图3 10透射系数D与0 EU关系曲线图图3 8取122 0 2 k 0 5a 时的粒子几率密度分布 图3 9取122 1 2ak 时的粒子几 率密度分布 晋中学院本科生毕业 设计 论文17总结我们在本文中对 粒子在一维阶梯势垒和方形势垒的散射中的可能存在的各种情况作 了较详细的讨论 并根据所给出的波函数用数值计算的方法画了粒子 的几率密度曲线 在存在阶梯势垒的情况 如果0EU 在0 x 的区域由 于入射波与反射波的干涉效应 几率密度呈现出随x的变化而波动 而 在0 x 的区域由于只有透射波存在 所以几率密度曲线为一直线 几率 密度为一常量 如果0EU 透射系数为零 在0 x 的区域由于入射波与 反射波振幅相同 干涉相消使得一些x点几率密度为零 而在0 x 的区 域由于透射波随着x的增加而呈指数衰减 几率密度曲线很快单调下 降至零 在方形势垒情况 如果0U a有限 则透射波不为零 与阶梯势垒的情况类似 由于在0 x 的区域内 只存在透射波 所以几率密度曲线为一直线 几率密度为一常量 而 在0 x 的区域由于存在入射波和反射波的干涉效应 使得粒子的几率 密度随x不同而波动 并且值得注意的是在方形势垒区域内 几率密度 值也并非总是单调地减小 特别是发生共振透射时 在势垒中存在一 明显的几率密度峰 致谢 在此真诚的感谢 注释 1 文中长度单位 取 1 220 U 为单位长度 2 文中波矢单位取 1 220 U 为单位 波矢 参考文献 1 周世勋 量子力学教程 M 北京 高等教育出版社 1979 48 48 2 曾谨言 量子力学 M 3 北京 科学出版社 1999 10 8 108 3 J Salmon A Gervat 美 顾世杰译 量子力学 M 北京 科 学出版社 1981 165 166致谢部分顶格 致谢二字四号黑体 感谢部 分小四号宋体 段前空二行 固定行间距22磅 参考文献四字顶格 四 号黑体 单倍行距 参考文献内容空两格 编号和姓名空一格小四号宋 体 固定行间距22磅 晋中学院本科生毕业 设计 论文18 4 E H Wich mann 美 复旦大学物理译 量子物理学 M 北京 科学出版社 1978 347 348 5 Cohen Tannoudji Diu Lalo Quantum Mechanics M Paris Hermann 1977 67 68 1 王传昌 高分子化工 的研究对象 J 天津大学学报 1997 53 3 1 7晋中学院本科生毕业 设计 论文19附录 晋中学院本科生毕 业 设计 论文为了加强我院本科生毕业论文 设计 的管理与指导 切实提高毕业论文 设计 的水平与质量 根据 中华人民共和 国学位条例暂行实施办法 特制定本 工作规定 一 毕业论文 设计 的目的本科生毕业论文 设计 是大学教学 计划中的一个重要组成部分 是实现本科培养目标 培养实践能力 和创新精神的一个极其重要的教学环节 是大学生学习深化和提高 的重要过程 是培养学生探求真理的科学精神 科学方法和优良的 思想品德等综合素质的重要途径 毕业论文 设计 工作的具体任务是 一 培养学生运用所学知识分 析问题和解决问题的综合能力 二 深化所学知识 发展学生的 想象力和创造力 三 培养学生正确的思维方法 严谨的学习态 度和实事求是的学风 四 对学生进行科学研究 技术实验的学 术道德教育和学术政策教育 二 毕业论文 设计 的步骤 一 选题 二 开题论证 三 搜集资料 四 提出写作提纲 五 论文实践与写作 六 答辩 三 毕业论文 设计 工作的组织管理毕业论文指导工作在学院教务 处的统一领导下 由各教学学院具体组织实施 各教学学院院长和分管教学工作的副院长全面负责本院毕业论文 设 计 的指导教师配备 选题调整 时间安排 进度检查 答辩组织 成绩评定 优秀毕业论文 设计 推荐等工作 要加强管理 精心组 织 严格要求 经常了解毕业论文 设计 的进展情况 确保毕业论 文 设计 的教学质量和学术水平 一 专业教研室按照选题原则确定题目 学生也可自己提出有创 意的题目报教研室 和指导教师 经分管教学工作的副院长或院长 认可 然后将课题向学生公布 同时各教学学院要制定和填写毕业设计 论文 指导教师情况统计 表 毕业设计 论文 选题情况统计表 以备随机抽查 二 学生在教师指导下 根据个人能力等情况自选题目 但各教 学学院需调整解决一题多人争选或有的题目无人选的情况 三 学生在教师指导下 认真填写 晋中学院本科毕业论文 设 计 开题报告及任务书 见晋中学院本科生毕业 设计 论文附件1 指导教师根据学生课题进展情况及时将有关审核意见填入 晋中学 院本科毕业论文 设计 进度表 见附件2 教务处对 开题报告 及 进度表 进行随机抽查 要求填写的表格一律用蓝 黑笔填写 四 专业教研室要进行中期检查 听取每个学生关于课题进展的 口头汇报与问题解答 对达不到教学要求的学生应给予警告和具体 帮助 对优秀学生应予以更细致的指导 各教学学院检查日期要报知教务处 教务处随机抽查 五 评审与答辩 由各教学学院具体组织实施 并认真填写 晋 中学院本科毕业论文 设计 评审答辩表 见附件3 此表作为答 辩小组评定学生毕业论文 设计 等级的成绩记录并装订入学生论 文 设计 中 答辩结束后 各教学学院要认真填写 晋中学院本科 毕业生论文 设计 成绩表 见附件4 此表一式三份 一份留存 本教学学院 一份记入学生学业档案 一份报教务处 六 毕业论文 设计 成绩评定完成之后 必须认真填写 晋中学 院本科生院级优秀毕业论文 设计 推荐表 见附件5 和 晋中学院 本科生毕业论文 设计 统计表 见附件6 四 毕业论文 设计 的指导教师 一 指导教师应当具有讲师以上 含讲师 包括有经验的实验室工程师 职称 具有丰富的教学经验和 较高的科研水平 二 指导教师要对学生的开题报告 文献查阅 实验操作 工艺制 作 提纲拟订 论文 设计 的撰写及其格