激光原理周炳坤

1填空1线宽极限这种线宽是由于自发辐射的存在而产生的,因而是无法排除的2频率牵引在有源腔中，由于增益物质的色散，使纵模频率比无源腔纵模频率更靠近中心频率的现象3按照被放大光信号的脉宽及工作物质驰豫时间的相对大小，激光放大器分为三类连续激光放大器、脉冲激光放大器和超短脉冲激光放大器。此时由于光信号与工作物质相互作用时间足够长，因受激辐射而消耗的反转集居数来得及由泵浦抽运所补充，因此反转集居数及腔内光子数密度可以到达稳态数值而不随时间变化，可以用稳态方法研究放大过程。这类放大器称为连续激光放大器；因受激辐射而消耗的反转集居数来不及由泵浦抽运补充，反转集居数和光子数在很短的相互作用期间内达不到稳定状态。这类激光放大器必须用非稳态方法研究，称为脉冲激光放大器；当输入信号是锁模激光器所产生的脉宽为10111015S的超短脉冲时，称为超短脉冲激光放大器4这是由于当脉冲前沿通过工作物质时反转集居数尚未因受激辐射而抽空，而当脉冲后沿通过时，前沿引起的受激辐射以使反转集居数降低，所以后沿只能得到较小的增益，结果是输出脉冲形状发生畸变，矩形脉冲变成尖顶脉冲，脉冲宽度变窄5，工作物质可处于三种状态弱激发状态激励较弱，N，则可形成自激振荡而产生激光。6即在低Q值状态下激光工作物质的上能级积累粒子，当Q值突然升高时形成巨脉冲振荡，同时输出光脉冲，上述方式称作脉冲反射式调。激光能量储存于谐振腔中,这种调Q方式称作脉冲透射式调Q。7当T2M时，光强最大。最大光强IM2N12E02,锁模时；IM2N1E02，未锁模时。2VQ8红宝石激光器CR36943NM三钕激光器ND31064NM四HENE激光器NE6328NM四激发方式共振能量转移CO2激光器CO2106NM四激发方式直接电子碰撞级联跃迁共振转移2简答1光腔作用（1）模式选择。保证激光器单模（或少数轴向模）振荡，从而提高激光器的相干性。（2）提供轴向光波模的反馈。2震荡条件G0L3激光的四性单色性、相干性、方向性和高亮度4光腔损耗（1）几何偏折损耗。光线在腔内往返传播时，可能从腔的侧面偏折出去，这种损耗为几何偏折损耗。2衍射损耗。由于腔的反射镜片通常具有有限大小的孔径，因而当光在镜面上发生衍射时，必将造成一部分能量损失。3腔镜反射不完全引起的损耗。它包括镜中的吸收、散射以及镜的透射损耗。4材料中的非激活吸收、散射，腔内插入物如布儒斯特窗、调Q元件、调制器等所引起的损耗。5光束衍射倍率因子M2定义为M2实际光束的腰斑半径与远场发散角的乘积/基模高斯光束的腰斑半径与远场发散角的乘积，数值越小，激光束越亮；K1/M2称作光束传输因子，它也是国际上公认的一个描述光束空域传输特性的量。6自然加宽在不受外界影响时，受激原子并非永远处于激发态，它们会自发的向低能级跃迁，因而受激原子在激发态上具有有限的寿命。这一因素造成了原子跃迁谱线的自然加宽，线性函数谱线宽度7多普勒加宽多普勒DOPPLER加宽是由于作热运动的发光原子分子所发出的辐射的多普勒频移引起的。线性函数谱线宽度8当频率为VQ的纵模在腔内形成稳定振荡时,腔内形成一个驻波场,波腹处光强最大,波节处光强最小。因此虽然VQ模在腔内的平均增益系数等于GT,但实际上轴向各点的反转集居数密度和增益系数是不相同的,波腹处增益系数反转集居数密度最小,波节处增益系数反转集居数密度最大。这一现象称作增益的空间烧孔效应。由于轴向空间烧孔效应,不同纵模可以使用不同空间的激活粒子而同时产生振荡,这一现象叫做纵模的空间竞争。9对于由多普勒非均匀加宽工作物质组成的驻波激光器，当振荡模频率VQV0时，I和I两束光在增益曲线上分别烧两个孔。10单模输出功率P和单模频率VQ的关系曲线。在VQQ0处，曲线有一个凹陷，称作兰姆凹陷。311Q调制技术，它的基本原理是通过某种方法使谐振腔的损耗因子（或Q值）按照规定的程序变化，在泵浦激励刚开始时，先使光腔具有高损耗因子H，激光器由于阈值高而不能产生激光振荡，于是亚稳态上的粒子数便可以积累到较高的水平。然后在适当的时刻，使腔的损耗因子突然降低到，阈值也随之突然降低，此时反转集居数大大超过阈值，受激辐射极为迅速的增加。于是在极短时间内，上能级储存的大部分粒子的能量转变为激光能量，形成一个很强的激光巨脉冲输出。采用调Q技术很容易获得峰值功率高于兆瓦、脉宽为几十毫微秒的激光巨脉冲。12一般非均匀加宽激光器，如果不采取特殊选模措施，输出是它们的无规叠加的结果，输出强度随时间无规则起伏。但如果使各振荡模式的频率间隔保持一定，并具有确定的相位关系，则激光器将输出一列时间间隔一定的超短脉冲。这种激光器称为锁模激光器。腔内有QN,N1,0,N1,N等2N1个模式振荡相邻模式的初位相之差保持一定称为相位锁定。417证明当每个模式内的平均光子数光子简并度大于1时，辐射光中受激辐射占优势。证受激辐射跃迁几率为21WB受激辐射跃迁几率与自发辐射跃迁机率之比为式中，表示每个模式内的平均能量，因此即表示每个模式内的平均光子/N/NH数，因此当每个模式内的平均光子数大于1时，受激辐射跃迁机率大于自发辐射跃迁机率，即辐射光中受激辐射占优势。181一质地均匀的材料对光的吸收系数为，光通过10CM长的该材料后，出10M射光强为入射光强的百分之几2一束光通过长度为1M的均匀激励的工作物质。如果出射光强是入射光强的两倍，试求该物质的增益系数。解1出射光强与入射光强之比为所以出射光强只占入射光强的百分之三十七。2设该物质的增益为G，则即该物质的增益系数约为。1069M24试求平凹、双凹、凹凸共轴球面镜腔的稳定性条件。解共轴球面腔的稳定性条件为0GG1,其中G1,G1121RL2（A对平凹腔R,则G1,22011，即0LR1L1B对双凹腔0GG1,011221RL，或且R21C对凹凸腔R,R,1201，且21L1L|2121BWA011OUTINEE37LI1OUTINLL2069MI526图21所示三镜环形腔，已知，试画出其等效透镜序列图，并求球面镜的曲率半径LR在什么范围内该腔是稳定腔。图示环形腔为非共轴球面镜腔。在这种情况下，对于在由光轴组成的平面内传输的子午光线，式227中的，对于在与此垂直的平面内传输的COS/2FR弧矢光线，为光轴与球面镜法线的夹角。/2COSF解22210104131ABLLCDFFLLFFLLFF2312LADF稳定条件231LF左边有所以有201LFLLFF21LLFF或对子午线对弧失线有或所以同时还要满足子午线与弧失线LLRR平面镜COS2R子午F弧失23COSL1COSL4243LRLL或434923LLL或6223如图22光学系统，如射光，106M求及。“03L解先求经过一个透镜的作用之后的束腰半径及位置由于，所以1LF2CM1LF所以对第二个透镜，有23CML已知，根据05得，0146M3812CML224某高斯光束12MM，。今0106用一望远镜将其准直。主镜用镀金反射镜R1M，口径为20CM；副镜为一锗透镜，25CM，口径为1F15CM；高斯束腰与透镜相距1M，如图23所示。求L该望远系统对高斯光束的准直倍率。解入射高斯光束的共焦参数为由于远远的小于，所以高斯光束经过锗透镜后将聚焦于前焦面上，得到光斑的束腰半1FL径为这样可以得到在主镜上面的光斑半径为即光斑尺寸并没有超过主镜的尺寸，不需要考虑主镜孔径的衍射效应。这个时候该望远系统对高斯光束的准直倍率为CML523L130F1200049F24010MF232020LLFFLFLRF51M202047MF10208FLF06CM1R21019RLMF742长度为10CM的红宝石棒置于长度为20CM的光谐振腔中，红宝石6943NM谱线的自发辐射寿命，均匀加宽线宽为。光腔单程损耗。求1阈值反3410SS5210MHZ02转粒子数；2当光泵激励产生反转粒子数时，有多少个纵模可以振荡红宝石TNTN折射率为176解1阈值反转粒子数为22112337734064102CM946CMHSTNLL2按照题意，若振荡带宽为，则应该有12MTGOSC2HTTOSCGG由上式可以得到1002894ZOSCH相邻纵模频率间隔为10837627654310ZQCLLL所以，所以有164165个纵模可以起振。1089OSCQ44脉冲掺钕钇屡石榴石激光器的两个反射镜透过率、分别为0和05。工作物质直1T2径D08CM，折射率1836，总量子效率为1，荧光线宽，自发辐射寿命195HZF。假设光泵吸收带的平均波长。试估算此激光器所需吸收的阈值泵42310SSP08M浦能量。解PTE21LN035T21320413212444605869508310J7JPH