第五讲——显式差分和隐式差分(5) 教育学习

回顾,有限差分法基础差分格式差分方程边界条件的处理相容性、稳定性和收敛性,1,高级材料,回顾,1.有限差分法的相容性、稳定性和收敛性,相容性：针对差分格式而言，在时间步长和空间步长趋近于零的情况下，如果差分格式的截断误差（差分格式与原有偏微分方程之差）的模趋近于零，则该差分格式与原偏微分方程是相容的，或称该差分方程与原偏微分方程具有相容性。,2,高级材料,稳定性（stability）：如果偏微分方程的严格解析解有界，差分格式给出的解也有界，称该差分格式是稳定的；如果差分格式给出的解是无界的，则称该差分格式是不稳定的。,稳定性反映了差分格式在计算中控制误差传递的能力,3,高级材料,收敛性（convergence）：如果当时间和空间步长趋于零时，FDE解趋于PDE解，称该差分格式是收敛的。如果则称该差分格式是收敛的。,收敛性描述的是当差分网格无限细化时，差分方程的解是否具有无限逼近偏微分方程的解的能力,Lax等价定理（Laxequivalencetheorem）：如果逼近一个给定问题的差分格式是相容的，那么该差分格式的收敛性与稳定性互为充分必要条件。,相容性是比较容易满足的。在此基础上，如果满足了稳定性条件，差分格式的收敛性就自动满足。,4,高级材料,2.5有限差分法实例,5,高级材料,forj=2:n-1fori=2:m-1;a(j-1)*m+i,(j-1)*m+i+1)=1;a(j-1)*m+i,(j-1)*m+i-1)=1;a(j-1)*m+i,j*m+i)=1;a(j-1)*m+i,(j-2)*m+i)=1;a(j-1)*m+i,(j-1)*m+i)=-4;endend,内部节点：,边界节点：,A矩阵非零系数减少，同时引入第一类边界，方程右端项B向量出现非零元素。,局部节点编号,总体节点编号,6,高级材料,组建A和B矩阵，求解线性方程组得到X,7,高级材料,%Matlab2Dclear;clc;figure(color,w);a=zeros(135,135);fori=1:135a(i,i)=1;end;fori=1:7a(15*i+1,15*i+2)=-0.25;a(15*i+1,15*i+16)=-0.25;a(15*i+1,15*i-14)=-0.25;endfori=1:7a(15*i+15,15*i+14)=-0.25;a(15*i+15,15*i+30)=-0.25;a(15*i+15,15*i)=-0.25;Enda(1,2)=-0.25;a(1,16)=-0.25;a(121,122)=-0.25;,a(121,106)=-0.25;a(135,134)=-0.25;a(135,120)=-0.25;a(15,14)=-0.25;a(15,30)=-0.25;fori=2:14a(i,i-1)=-0.25;a(i,i+1)=-0.25;a(i,i+15)=-0.25;endfori=122:134a(i,i-1)=-0.25;a(i,i+1)=-0.25;a(i,i-15)=-0.25;endfori=1:7forj=2:14;a(15*i+j,15*i+j-1)=-0.25;a(15*i+j,15*i+j+1)=-0.25;a(15*i+j,15*i+j+15)=-0.25;a(15*i+j,15*i+j-15)=-0.25;endend,b=a(-1);c=zeros(135,1);fori=121:135c(i,1)=25;endd=b*c;s=zeros(11,17);fori=2:16s(11,i)=100;endfori=1:9forj=1:15;s(i+1,j+1)=d(15*(i-1)+j,1);endendsubplot(1,2,1),mesh(s)axis(0,17,0,11,0,100)subplot(1,2,2),contour(s,32),8,高级材料,9,高级材料,2.5应用实例,南加州一次未来大地震的强地面运动的数值模拟,10,高级材料,盆地效应,11,高级材料,Cui,2013,12,高级材料,Cui,2013,13,高级材料,Cui,2013,14,高级材料,Cui,2013,15,高级材料,总结：1、有限差分方法给出的数值解的精度取决于所用的差分形式（向前、向后、中心）。2、偏微分方程的显式有限差分格式通常是有条件稳定的，为了保证得到精确的数值解，最关键的是需要根据稳定性条件选取正确的空间和时间步长。,16,高级材料,显式与隐式差分格式,主讲人：胡才博中国科学院大学地球科学学院中国科学院计算地球动力学重点实验室,17,高级材料,显式差分格式（explicitdifferencescheme）差分方法中可逐层逐点分别求解的格式。特点1.不联立解方程；2.时间步长和空间步长的选择受限制。通常要求时间步长足够小。,隐式差分格式（implicitdifferencescheme）特点时间步长和空间步长的选择不受限制；需要联立解方程组,显式和隐式：求解问题与时间相关,18,高级材料,例子：,1.显式差分格式：,左端：n+1时刻的值；右端：n时刻的值。,特点：结构简洁，直接求解，求解速度快。,但是，时间步长需满足：,显式差分格式才能得到稳定的数值解，否则，数值解将会不稳定而振荡。,19,高级材料,显示差分格式示意图,20,高级材料,2.隐式差分格式：,时间一阶精度空间二阶精度,21,高级材料,隐式有限差分格式,22,高级材料,Crank-Nicolson隐式差分格式,23,高级材料,Crank-Nicolson隐式差分格式,24,高级材料,Forward-TimeCentral-Spacemethod,Backward-TimeCentral-Spacemethod,Crank-Nicolson隐式差分格式,一般差分格式,25,高级材料,求解区域：,边界条件：,初始条件：,一种隐式差分格式的程序实现,26,高级材料,A=sparse(nx,nx);fori=2:nx-1A(i,i-1)=-s;A(i,i)=(1+2*s);A(i,i+1)=-s;end,A(1,1)=1;A(nx,nx)=1;,rhs=zeros(nx,1);rhs(2:nx-1)=Told(2:nx-1);rhs(1)=Tleft;rhs(nx)=Tright;,内部节点：,边界节点：,载荷项：,内部,边界,27,高级材料,边界条件：,初始条件：,Crank-Nicolson隐式差分格式的程序实现,28,高级材料,A=sparse(nx,nx);fori=2:nx-1A(i,i-1)=-s;A(i,i)=(2+2*s);A(i,i+1)=-s;end,A(1,1)=1;A(nx,nx)=1;,内部节点：,边界节点：,B=sparse(nx,nx);fori=2:nx-1B(i,i-1)=s;B(i,i)=(2-2*s);B(i,i+1)=s;end,B(1,1)=1;B(nx,nx)=1;,内部节点：,边界节点：,29,高级材料,例子：牛顿冷却定律：温度高于周围环境的物体向周围媒质传递热量逐渐冷却时所遵循的规律。当物体表面与周围存在温度差时，单位时间从单位面积散失的热量与温度差成正比。,Tair,一阶常微分方程的数值解,首先对时间和温度进行离散：,利用向前差分形式：,得到以下的显式差分格式：,Tcap,30,高级材料,利用向前差分格式：,现在改用向后差分形式进行近似，得到隐式差分格式：,可以验证，当时间步长趋近于零时，以上近似解趋于解析解。因此，该格式收敛。稳定性条件：T单调减小的条件,显式差分格式,隐式差分格式,31,高级材料,当dt=1.25，tau=0.7时，显式差分格式不稳定，结果振荡；隐式差分格式稳定，结果不精确。,隐式差分格式,无条件稳定,重点考察差分格式的收敛性,32,高级材料,当dt=1，tau=0.7时，显式差分格式不稳定，结果振荡；隐式差分格式稳定，结果不精确。,33,高级材料,当dt=0.5，tau=0.7时，显式差分格式稳定，隐式差分格式稳定，结果不精确，两者都不精确。,34,高级材料,当dt=0.1，tau=0.7时，显式差分格式稳定；隐式差分格式稳定；结果都比较精确。,35,高级材料,当dt=0.01，tau=0.7时，显式差分格式稳定；隐式差分格式稳定；结果都相当精确。,36,高级材料,37,高级材料,当dt和tau都大于零时，该式无条件满足，因此混合差分格式无条件稳定。,38,高级材料,xt(nt+1)=nt*dt;plot(xt,T_e,b.-,xt,T_i,g.-,xt,T_m,m.-,xt,T_a,r.-,);holdon%set(gca,DataAspectRatio,(max(xt)-min(xt)/(max(T_e)-min(T_e)/311);xlabel(Time(s),Fontname,timesnewroman,FontSize,14);ylabel(Temperature,Fontname,timesnewroman,FontSize,14);title(dt=0.01tau=0.7);,%Malab-1Dclear;clc;figure(color,w);t0=1;%initialtemperaturetau=0.7;%timeconstantdt=0.01;%timeintervalt_total=10;nt=round(t_total/dt);%totaltimestepsT_e(1)=t0;T_i(1)=t0;T_m(1)=t0;fori=1:nt;xt(i)=(i-1)*dt;T_e(i+1)=T_e(i)*(1-dt/tau);%explicitT_i(i+1)=T_i(i)/(1+dt/tau);%implicitT_m(i+1)=T_m(i)*(1-dt/2/tau)/(1+dt/2/tau);%mixT_a(i)=t0*exp(-xt(i)/tau);%analyticalresultsend,不同差分格式的matlab程序,39,高级材料,混合差分格式精度最高！,不同差分格式计算结果对比,40,高级材料,混合差分格式精度最高！,不同差分格式计算结果对比,41,高级材料,混合差分格式精度最高！,不同差分格式计算结果对比,42,高级材料,混合差分格式精度最高！,不同差分格式计算结果对比,43,高级材料,混合差分格式精度最高！,不同差分格式计算结果对比,44,高级材料,显式差分格式,1.对步长有要求；2.无需解方程,45,高级材料,二阶精度,46,高级材料,47,高级材料,%Matlab2Dclear;clc;figure(color,w);lx=17;ly=11;%v1=zeros(ly,lx);%forj=2:lx-1v1(ly,j)=100;end%v2=v1;maxt=1;t=0;k=0;,while(maxt1e-6)%k=k+1maxt=0;fori=2:ly-1forj=2:lx-1;v2(i,j)=(v1(i,j+1)+v1(i+1,j)+v1(i-1,j)+v1(i,j-1)/4;t=abs(v2(i,j)-v1(i,j);if(tmaxt)maxt=t;endendendv1=v2;end%,subplot(1,2,1),mesh(v1)axis(0,17,0,11,0,100)subplot(1,2,2),contour(v1,32),迭代解法:,K:迭代步数,K=419,48,高级材料,49,高级材料,总结：显式格式算法简单、易于编程，可以从给定的初始条件开始，在时间上逐层前进求解。一些与时间有关的偏微分方程的求解，需要用到隐式差分格式，在时间上计算数值解的传播时，需要求解线性方程组。通常在计算的每一个时间步，需要求矩阵的逆矩阵。因此，隐式格式算法相对于显式格式更复杂，编程更困难。显式格式通常比隐式格式的稳定性差，如果时间步长取得过大，可能会给出物理上不正确的结果。某些隐式格式的优点是其无条件稳定性，因此时间步长可以取得大一些，但是并不能保证精度很高。可以利用显式-隐式混合格式（如：Crank-Nicholsonscheme），它们无条件稳定，而且精度高于相应的显式和隐式格式。,50,高级材料,总结有限差分法的主要内容包括：1、根据问题的特点将定解区域作网格剖分；在所有网格节点上用有限差分格式对导数求近似，对函数、初始和边界条件求近似；把原方程离散化为代数方程组，即有限差分方程组.2、有限差分模型形态的理论分析，以保证计算过程可行及计算结果正确：解的相容性：对于一个微分方程建立的各种差分格式，为了有实用意义，一个基本要求是它们能够任意逼近微分方程，这就是相容性要求。解的稳定性：因为差分格式的计算过程是逐层推进的，在计算第m1层的近似值时要用到第m层的近似值，直到与初始值有关。前面各层若有舍入误差，必然影响到后面各层的值，如果误差的影响越来越大，以致差分格式的精确解的面貌完全被掩盖，这种格式是不稳定的，相反如果误差的传播是可以控制的，就认为格式是稳定的。只有在这种情形下，差分格式在实际计算中的近似解才可能