交流电机磁动势PPT课件

第六章是交流绕组的磁动势，主要内容是1单相绕组的磁动势脉冲振动磁动势2三相绕组的基波结合磁动势圆形旋转磁动势。目的是研究空气隙中交流绕组磁动势的大小、性质和分布规律。交流电流的磁势更复杂，它不仅是时间的函数，也是空间的函数。假设绕组中的电流按照正弦规律随时间变化，不考虑高次谐波电流。槽内电流集中在槽的中心；定子和转子之间的气隙是均匀的，没有考虑齿槽引起的气隙磁导率的变化，即气隙磁导率是恒定的；铁芯未饱和，忽略了定子和转子铁芯的磁电压降。导体线圈组的三相对称绕组由简单变复杂，6.1单相绕组的磁动势-脉冲振动磁动势，旋转磁动势，6.1单相绕组的磁动势-脉冲振动磁动势，1。6.1单相绕组的磁动势-脉冲振动磁动势，1。全距线圈的磁动势，可以认为磁动势主要消耗在两个气隙中，假设线圈匝数为Nc，电流为ic，则线圈产生的磁动势=ncic。根据全电流定律，磁场中沿闭合路径的磁势降应该等于闭合磁力线的全电流：Ncic。由于它通过气隙两次，忽略铁芯的磁势降，每个气隙的磁势应为：fc=Ncic/2。通过类比，整个气隙中的磁势为fc=Ncic/2。6.1、单相绕组磁动势脉冲振动磁动势，一、整个线圈距离的磁动势，每个气隙上的磁动势是：它不仅是时间的函数，也是空间的函数。时间函数，6.1单相绕组磁动势-脉冲磁动势，磁动势空间函数，以绕组轴为纵轴Y，铁芯内圆周为横轴，6.1单相绕组磁动势-脉冲磁动势，磁动势空间函数，=0，整个磁动势的高度随时呈正弦变化，但空间位置保持不变脉冲磁动势，脉冲磁动势的频率取决于线圈中的电流频率。本文讨论了矩形波振幅与单相绕组基波之间的关系。当不变时，在一个固定的位置，也就是说，它的磁势的大小随时间以余弦的形式变化。当t不变时，在一个固定的时刻，磁势在整个气隙中呈正弦变化。(1)当t不变时，空间中的磁势为正弦；当不变时，它随时间t正弦振动。(2)在任何时候，f1都有正负最大值 mvm。结论：f (，t)、t1、T2、T3、T4、0、2、6.1 mvm用于单相绕组-mvm用于线圈组，2.0 mvm用于线圈组，q mvm在空间上相差槽矩角，6.1 mvm用于单相绕组-mvm用于线圈组，6.1单相绕组磁动势-脉冲磁动势，2。线圈组磁动势，线圈组基本磁动势幅值为，Fq1=qFc1Kd1，6.1单相绕组磁动势-脉冲磁动势，2。线圈组磁动势，线圈组基波磁动势幅值为，分布系数，Fq1=qFc1Kd1，单层线圈组基波磁动势瞬时值为，短程系数，6.1单相绕组磁动势-脉冲磁动势，四、单相绕组磁动势及其特性，p极电机有p(单层)线圈组(每组q匝)串联或并联形成并联支路形成一相绕组，6.1单相绕组磁动势-脉冲振动磁动势单相绕组磁动势及其性质，各相绕组基波磁动势瞬时值为、6.1单相绕组磁动势-脉冲振动磁动势，4单相绕组磁动势及其性质，各相绕组基波磁动势幅值为fph、6.1单相绕组磁动势结论：空间脉动磁势可分为两个旋转分量，每个旋转分量的振幅仅为原始脉动磁势的一半。旋转角速度都在相反的方向。f 与f 组合总是在轴上。单相产生f为脉冲振动，可分为两个旋转分量f 和f 。这只是一种分析方法，不是说单相产生的F既是脉冲振动又是旋转磁势。当f和f同时出现在=/2时，合成f具有最大值。在正方向T，T，F，F，F-，=0，=，6.1单相绕组磁动势-脉冲磁动势，5，单相基波磁动势分解，转速n1为，n1为旋转磁动势的同步转速，6.2三相绕组基波复合磁动势-圆形旋转磁动势，6.2三相绕组基波复合磁动势-圆形旋转磁动势，产生一个圆形旋转磁场，6.2基波复合磁动势，31，形成旋转电枢磁动势，32，33，34岁。35岁。36、37、38、6.2三相绕组的基波复合磁动势-圆形旋转磁动势，2、数学分析三相绕组的复合基波磁动势，6.2三相绕组的基波复合磁动势-圆形旋转磁动势，2、用数学分析三相复合基波磁动势，6.2三相绕组的基波磁动势-圆形旋转磁动势，2、用数学分析三相复合基波磁动势， 6.2三相绕组基波复合磁动势-圆形旋转磁动势，2、用数学方法分析三相绕组基波复合磁动势，6.2三相绕组基波复合磁动势-圆形旋转磁动势，结论1，结论