第二章流体静力学_流体力学

1、第二章流体静力学 第一节、第一节、静止流体中应力的特性静止流体中应力的特性 第二节、第二节、流体平衡微分方程流体平衡微分方程 第三节、第三节、重力场中流体静压强的分布规律重力场中流体静压强的分布规律 第四节、第四节、流体的相对平衡流体的相对平衡 第五节、第五节、液体作用在平面上的总压力液体作用在平面上的总压力 第六节、第六节、液体作用在曲面上的总压力液体作用在曲面上的总压力 第七节、第七节、潜体和浮体的平衡与稳定潜体和浮体的平衡与稳定 本章学习要点本章学习要点：作用在流体上的力、静止流体 中应力的特性、 流体平衡微分方程、等压面、 静止液体和相对静止液体压强的分布、压强的 表示方法、液体作用在

2、平面及曲面壁上的静水 总压力、压力中心。 第一节、第一节、 静止流体中应力的特性静止流体中应力的特性 一、基本概念一、基本概念 （一）（一）静压力静压力 静止流体对受压面所作用的全部压力。 （二）（二）静压强静压强 受压面单位面积上所受的静压力。 静止流体表面应力只能是压强（压应力），流体不能 承受拉力，且具有易流动性。 二、静止流体中应力的特性二、静止流体中应力的特性 （一）压强的基本特性（一）压强的基本特性: : 静压强的方向垂直指向受压面。或者说静压强的方向静压强的方向垂直指向受压面。或者说静压强的方向 沿着受压面的内法线方向。沿着受压面的内法线方向。 为了论证这一特性，在静止流体中任取

3、截面NN将 其分为、两部分，取为隔离体，对的作用由 NN外面上连续分布的应力代替(图21)。 （二）静压强的特性（二）静压强的特性 静压强的大小与作用面的方位无关，即在仅受重力静压强的大小与作用面的方位无关，即在仅受重力 作用的静水中，任意一点处各个方向的静压强均相等。作用的静水中，任意一点处各个方向的静压强均相等。 即有：即有： （2-12-1） pppp zyx 证明证明：从平衡状态下的流体中取一微元四面体OABC，如图所示取坐标 轴（如图22）。 由于液体处于平衡状态，则有 ，即各向分力投影之和亦 为零，则： （22） x方向受力分析:表面力： （23） 0F 0),cos( 0),co

4、s( 0),cos( znz yny xnx FznPP FynPP FxnPP dydzpxnP dydzpP nn xx 2 1 ),cos( 2 1 当四面体无限地趋于O点时，则dxO，因此， 类似地有： 而 是任意选取的，所以同一点静压强大小相等，与 作用面的方位无关。 说明:（1 1）静止流体中不同点的压强一般是不等的，）静止流体中不同点的压强一般是不等的， 同一点各个方向的静压强大小相等。同一点各个方向的静压强大小相等。 ppx pppp zyx n n为斜面ABC的法线方向质量力： （2-4） （2-5） 6/dxdydzXFx 0 3 1 Xdxpp nx （3）.理想流体运动

5、流体时，由于=0，不会产生切应力， 所以理想流体动压强呈静压强分布特性。 （2）.运动状态下的实际流体，流体层间若有相对运动， 则由于粘性会产生切应力，这时同一点上各向的压强不 再相等。流体动压强定义为三个互相垂直的压应力的算流体动压强定义为三个互相垂直的压应力的算 术平均值，术平均值， 即 （2-6） )( 3 1 zyx pppp pppp zyx 第二节、第二节、 流体平衡微分方程流体平衡微分方程 一、流体平衡微分方程一、流体平衡微分方程欧拉方程欧拉方程 1.欧拉方程 在平衡流体中取一微元六面体，边长分别为dx, dy, dz, 设中心点的压强为p(x, y, z)=p，对其进行受力分析

6、（如图 23）： y y向受力向受力: : 表面力：表面力： 质量力：质量力： dxdzp dy y p )( 2 dxdzp dy y p )( 2 dxdydzY 根据平衡条件，在y方向有Fy=0，即： 0)()( 22 dxdydzYdxdzpdxdzp dy y pdy y p 整理得： (2-8) 0 1 y p Y (2-7) 流体平衡微分方程（即欧拉平衡微分方程，简称为欧 拉欧拉方程）： 0 0 0 1 1 1 z p y p x p Z Y X (2-9) 2.物理意义 处于平衡状态平衡状态的流体，单位质量流体所受的表面力分单位质量流体所受的表面力分 量与质量力分量彼此相等。量

7、与质量力分量彼此相等。压强沿轴向的变化率 （ ）等于该方向上单位体积内的质量力的分 量 （ 、 、 ）。 z p y p x p , XYZ 二、平衡微分方程的全微分式二、平衡微分方程的全微分式 为对式(29)进行积分，将各分式分别乘以 、 、 dxdydz 然后相加，得（2-10） dz z p dy y p dx x p )(ZdzYdyXdx 压强 是坐标的连续函数，由全微分定理， 上式等号左边是压强力的全微分。 ),(zyxpp （2-11） 上式是欧拉方程的全微分表达式，也称为平衡微分方 程的综合式。通常作用于流体的单位质量力是已知的，将 其代入式(211)进行积分，便可求得流体静压

8、强的分布规 律。 )(ZdzYdyXdxdp 0 sdf 三、等压面三、等压面 1.等压面 压强相等的空间点构成的面压强相等的空间点构成的面( (平面或曲面平面或曲面) )称为等压面，称为等压面， 例如静止液体的自由表面。 2.等压面的性质：平衡流体等压面上任一点的质量力平衡流体等压面上任一点的质量力 恒正交于等压面。恒正交于等压面。 （2-12） 运用平衡微分方程的综合式，证明等压面的这一重要 性质,即等压面与质量力正交。 证明：如图24，设等压面如图，因面上各点的压强相等 （pC), 即 ，代入式(211)，得： 式中 ，则等压面方程为 0dp 0)(ZdzYdyXdx 0 0ZdzYdy

9、Xdx 以X、Y、Z为等压面上某点M的单位质量力 在坐标x、 y、z方向的投影，dx、dy、dz为该点处微小有向线段 在 坐标x、y、z方向的投影，于是： 即 和 正交。这里 在等压面上有任意方向，由此 证明，等压面与质量力正交。 由等压面的这一性质，便可根据质量力的方向来判断等 压面的形状。例如，质量力只有重力时，因重力的方向铅质量力只有重力时，因重力的方向铅 垂向下，可知等压面是水平面。垂向下，可知等压面是水平面。若重力之外还有其它质量重力之外还有其它质量 力作用时，等压面是与质量力的合力正交的非水平面。力作用时，等压面是与质量力的合力正交的非水平面。常 见的等压面有：自由液面和平衡流体中

10、互不混合的两种流 体的交界面等。 f l d 0l dfZdzYdyXdx f l d l d 第三节第三节 重力场中流体静压强的分布规律重力场中流体静压强的分布规律 一、液体静力学的基本方程一、液体静力学的基本方程 1. 1.基本方程的两种表达式基本方程的两种表达式 在同一种均质的静止液体中， 任意点的静压强，与其淹没深度 成正比，与液体的重度成正比， 且任一点的静压强的变化，将等 值地传递到液体的其它各点 重力作用下静止流体质量力： 代入流体平衡微分方程的综合式： hpp 0 gZYX，0 )(ZdzYdyXdxdp （2-14） 1、在重力作用下的静止流体，选直角坐标系为Oxyz，自 由

11、液面的位置高度为z0，压强为p0， 液体中任意一点的压强为 质量力只有重力，X0，Y0，Zg 代入公式： 得到 )(ZdzYdyXdxdp dzdpCzp 由边界条件z=z0，p=p0可得： 在自由液面上有： ， ， 由此可得水静力学基本方程： 或 2. 连通器原理连通器原理 帕斯卡连通器原理简单称为连通器原理：在仅受重力 作用下的均质、连通、静止的液体中，水平面就是等压面。 仅受重力作用下，静止流体中某一点的静压强随深度 按线性规律变化。 仅受重力作用下，静止流体中某一点的静压强等于表 面压强加上流体的容重与该点淹没深度的乘积。 0 ppHz，HpC 0 czpHpC 0 hpzHpp 00

12、 )( hpp 时，当0 0 自由表面下深度h相等的各点压强均相等只有重 力作用下的同一连续连通的静止流体的等压面是水平面。 推广：已知某点的压强和两点间的深度差，即可求另 外一点的压强值。 （215） 二、重力作用下静流体力学基本方程二、重力作用下静流体力学基本方程 1.重力作用下静流体力学基本方程重力作用下静流体力学基本方程 因为 所以，静流体力学基本方程又可写为： 或 （216） hpp 12 dzdp cz p 21 21 pp zz 2.静流体力学基本方程的意义：静流体力学基本方程的意义： .位置水头位置水头z：任一点在基准面以上的位置高度，表示 单位重量流体从某一基准面算起所具有的

13、位置势能，简称比 位能，或单位位能或位置水头。 .测压管水头测压管水头p/ ：表示单位重量流体从压强为大气压 算起所具有的压强势能，简称比压能或单位压能或压强水头。 .测压管水头（测压管水头（ ）：）：单位重量流体的比势 能，或单位势能或测压管水头。 仅受重力作用处于静止状态的流体中，任意点对同一基 准面的单位势能为一常数，即各点测压管水头相等，位头增 高，压头减低。在均质（=常数）、连通的液体中，水平面 （z1 = z2=常数）必然是等压面（ p1 = p2 =常数）。 p z 二、气体静压强的计算二、气体静压强的计算 在不考虑压缩性时，式(214)也适用于气体。但由于气体的密 度很小，在高

14、差不很大时，气柱所产生的压强很小可以忽略。式 (214)，简化为 。例如储气罐内各点的压强都相等。 三、压强的表示方法及单位三、压强的表示方法及单位 1. 1.压强的表示方法压强的表示方法 .绝对压强： 是以绝对真空状态下的压强 （绝对零压强）为基准计量 的压强，用 表示， 0 。 .相对压强： 又称“表压强”，是以当地工程大气压 为基准计量的压强。用p表示，p= ， p 可正可负，也可为零（图26）。 0 pp 图图2828压强的测量压强的测量 abs p abs p abs p a p 录像 . .真空度：真空度：是指P Pabc abc小于一个大气压的受压状态， 相 对压强的负值时，如（

15、图210）。 真空值 （220） 真空高度 （218） )()( aabsaabsabsa ppppppp absav ppp v h 图210真空高度 avabs php （219） （二）压强的单位及其换算（二）压强的单位及其换算 1.国际单位制：国际单位制：国际单位制中压强的单位主要有pa（或 atm）、Pa（或N/m2）、Kpa（或kN/m2）、Mpa等。 2.工程单位制：工程单位制：工程单位制中压强的单位主要有kgf/m2、 m（H2O）、mmHg和at等。 3.单位换算：单位换算：1pa =0.1013 MPa =101.3 Kpa =1.103105 Pa =1.033 kgf/

16、m2=10.33 m（H2O）=760 mm（Hg） 1at=1 kgf/m2=10 m（H2O）=736 mmHg=0.098 MPa =98 Kpa =98000 Pa 说明：说明：计算时无特殊说明时液体均采用相对压强计算，气体一般选用绝对压强。 g p g pp h vabsa v 例例21 求淡水自由表面下2m深处的绝对压强和相对压强 （认为自由表面的绝对压强为1at） 解解：绝对压强 相对压强： 2 320 gf/cm1.22at. 16kpa.117 2980098000 k m m N m N hphpp aabs t2 . 06 .1929800 2 a m kN hppp a

17、abs 例例22 密闭容器(图28)， 测壁上方装有U形管水银测压 计，该值hp20cm。试求安装在 水面下3.5m处的压力表读值。 解解: U形管测压计的左支管 开口通大气，液面相对压强加 pN=0，容器内水面压强 压力表读值 2 0 /66.262 . 08 . 96 .130mNghp pp 2 0 /64. 72 . 08 . 966.26mkNghpp 图28测压计算 第四节、流体的相对平衡 前面导出了惯性坐标系中，液体的平衡微分方程及其综 合式(29)、式(211)。在工程实践中，还会遇到液体相对 于地球运动，而液体和容器之间，以及液体各部分质点之间 没有相对运动的情况，这种情况称

18、为相对平衡。根据达兰贝 尔（DAlembert, Jean le Rond法国数学家，1717.11.16 1783.10）原理，在质量力中计入惯性力，使流体运动的问 题，简化为静力平衡问题，可直接用式(29)计算。例如水 车沿直线等加速行驶，水箱内的水相对地球来说，随水车一 起运动，水和水箱，以及各部分水质点之间没有相对运动， 相对平衡的液体质点之间无相对运动，也无切应力，只有压 强。 相对平衡指各流体质点彼此之间及流体与器皿之间无相 对运动的相对静止或相对平衡状。因为质点间无相对运动， 所以流体内部或流体与边壁之间都不存在切应力。相对平衡 流体中，质量力除重力外，还受到惯性力的作用。 一、

19、等角速度旋转容器内液体的相对平衡一、等角速度旋转容器内液体的相对平衡 盛有液体的圆柱形容器，静止时液体深度为H，该容器 绕垂直轴以角速度旋转。由于液体的粘滞作用，经过一段 时间后容器内液体质点以同样角速度旋转，液体均容器， 以及液体质点之间无相对运动，液面形成抛物面。 压强分布规律压强分布规律 ， （220） 等压面：等压面：p=p0+（2r2/2g-z） （221） ZdzYdyXdxdp yY 2 gZ xX 2 gdzydyxdxdp 22 czgp g yx 2 22 czg g r 2 22 录像 例例23：求如图29所示等角速度旋转器皿中液体的相 对平衡的压强分布规律。 解：解：

20、则 （222） （223） 在原点（x=0，y=0，z=0）： 因为 rm r mmmaF 2 22 )( )()( 向心加速度离心惯性力 xX 2 yY 2 gZ )( 22 gdzydyxdxdp Cgzyxp)( 22 2 1 22 2 1 0 pp 0 pC 222 ryx 图29等角速旋转 等角速度旋转的直立容器中，液体相对平衡时压强分布 规律的一般表达式： （224） 等压面簇（包括自由表面，即 p=常数的曲面）方程 （225） 等压面簇是一簇具有中心轴的旋转抛物面。 具有自由表面的旋转器皿中液体的自由表面方程： 在自由液面上： 用相对压强表示自由表面方程： （226） 任一点压强

21、： )( 20 22 zpp g r 0 22 12 pp g r Cz 0 ppp a g r z 20 22 hpzzpp 000 )( 二、等角速度旋转球体内液体的相对平衡二、等角速度旋转球体内液体的相对平衡 压强分布规律 （227） 设球心处： 则 球壁上：； （228） 由得， 故最大压强作用点在，的圆周线上。 ZdzYdyXdxdp xX 2 yY 2 gZ gdzydyxdxdp 22 czgp g yx 2 22 czg g r 2 22 图210等角旋转球体 0 , 0ppzyx 0 pc 222 zRr gzpp zR 20 222 0 dz dp 02 2 2 gz 2

22、g z4 2 2 g Rr 2 g z 4 2 2 g Rr 三、匀速直线运动容器内液体的相对平衡三、匀速直线运动容器内液体的相对平衡 压强分布规律 ; 质量力除重力外，计入惯性力，惯性力的方向与加速度的 方向相反， 即： （229） 令，得自由面方程： （230） 使水不溢出：， ZdzYdyXdxdp aX0YgZ cgzaxp a ppzx, 0, 0 a pc zxgpp g a a a pp s zx g a hHzs s x gz a 录像 例例24 如图211所示， 一洒水车等加速度a=0.98m/s2 向前平驶，求水车内自由表面 与水平面间的夹角；若B点在 运动前位于水面下深为

23、h=1.0m， 距z轴为xB= -.5m，求洒水车 加速运动后该点的静压强。 解：解：考虑惯性力与重力在内的单位质量力为（取原液面 中点为坐标原点） x= -a ； y=0 ；z= -g ，即：dp= （-adx -gdz） 积分得： p= -（ax+gz）+c，在自由液面上： x=z=0 ； p=p0 得： c= p0 =0 ，代入上式得： 图211 )(zx g a p 录像1录像2 点的压强为 自由液面方程为（液面上p0=0）： ax+gz 说明说明：在相对平衡的旋转液体中，各点的压强随水深的 变化仍是线性关系。在旋转液体中各点的测压管水头不等于 常数。 KPamNzx g a pB27

24、.11/11270)0 . 1()5 . 1( 89 980 (9800)( 2 第五节、液体作用在平面上的总压力第五节、液体作用在平面上的总压力 液体作用在平面上的总压力，计算方法有解析解析 法和图算法法和图算法。 1. 1.解析法解析法 图218为任意形状的平面，倾斜放置于水中， 与水面成角，面积为A，其形心C的坐标为xc ，yc ， 形心C在水面下的深度为hc 图212平面上的总压力 . .作用力的大小作用力的大小 微小面积dA的作用力： 静矩 : （229） 结论：结论：潜没于液体中的任意形状平面的静水总压力F F，大 小 等于受压面面积A与其形心点的静压强 p pc c之积。 . .

25、总压力作用点（压力中心）总压力作用点（压力中心） dAyhdApdAdPsin AyydA c A ApAh AydFP cc c sin AyP c sin dAydFyyP A p 2 sin 面积惯性矩： 式中：Ix面积A绕ox轴的惯性矩。 由惯性矩的平行移轴 （236） Ic面积A绕其与ox轴平行的形心轴的惯性矩。 结论：.当平面面积与形心深度不变时，平面上的总压 力大小与平面倾角无关； .压心的位置与受压面倾角无关，并且压心总是 在形心之下。只有当受压面 位置为水平放置时，压心与 形心才重合。 总压力方向、总压力方向、 垂直指向受压面。 AyIIdAy ccx A 2 2 Ay I

26、y Ay I F I y c c c c p 00 sin 22 cc A x AyIdAyI 2 bh 2 hba 2 h 3 2 h ba bah 2 3 12 3 bh 36 3 bh 12 3 bh 3 3 bh 表表2-1 例例25 一铅直矩形闸门，已知h1=1m，h2=2m，b=1.5m 求总压力及其作用点。 解： 例例26 有一铅直半圆壁（如图213）直径位于液面 上，求F值大小及其作用点。 解：由式 得总压力 2 2 1 ) 2 (bh h hAhApF cc kNN8 .585880025 . 1) 2 2 1 (9800 m bh h h bh h h Ay I yy c

27、c cp 17. 2 25 . 12 25 . 1 12 1 2 ) 2 ( 12 1 ) 2 ( 3 2 2 1 3 2 2 1 ApAhAyF ccc sin 32 12 1 8 1 6 4 dd d AhApF cc 由式 得: Ay I y Ay I F I y c c c c p 00 sin d d d d Ay I y c p 32 3 8 1 6 4 128 2 4 0 F 2 d d c p 图213 2. 2.图解法图解法 压强分布图：压强分布图：压强分布图是在受压面承压的 一侧，以一定比例尺的矢量线段表示压强大小和方 向的图形，是液体静压强分布规律的几何图示。 . .适用

28、范围适用范围：作用在规则平面上的静水总压 力及其作用点的求解。 . .原理：原理：静水总压力大小等于压强分布图的 体积，其作用线通过压强分布图的形心，该作用线 与受压面的交点便是压心（压力中心D）。 (1).大小： （237） pCC VbphP (2).(2).方向：方向：垂直指向受压面； (3).(3).作用点：作用点： （238） hy D 3 2 图214压强的分布 图算法的步骤是：先绘出压强分布图，总压力的大小 等于压强分布图的面积，乘以受压面的宽度b，即，总压 力的作用线通过压强分布图的形心，作用线与受压面的交 点就是压心。 例例27 27 如图215，矩形平板一侧挡水，与水平面夹

29、 角300，平板上边与水面齐平，水深h3m，平板宽b 5m。试求作用在平板上的静水总压力。 解：解： (1).1).解析法解析法 总压力的大小 方向受压面内法线方向。作用点由式(235) (2). (2).图算法图算法 绘出压强分布图ABC，由式(231)总压力的大小： 总压力方向为受压面内法线方向。 总压力作用线通过压强分布图的形心 m h l bl l bl l Ay I yy c c cD 4 30sin3 2 3 2 2 12 2 3 m h yD4 30sin3 2 441 30sin2 2 bh h b h AhApP cc mhb h hbbsP441 30sin2 1 2 可见

30、两种方法所得计算结果相同 （图216）。 例例2828：用图解法计算图2 17的静水总压力大小与压心位置。 解解：作出矩形闸门上的压强分 布图：底为受压面面积，高度是 各点的压强 图216平面总压力计算 1 h b h2 )( 21 hh h1 h2 B )( 21 hh 1 h 图217 总压力为压强分布图的体积，梯形形心坐标： ， a上底，b下底 作用线通过压强分布图的重心： 例29：如图218已知矩形平面h=1m，H=3m， b=5m，求F的大小及作用点。 解：(1).解析法 ) 2 ( 3ba bah kNhbhhhF8 .58)( 22112 1 mhy hhh hhhh D 17.

31、 2 )( )(2 31 211 2112 h H H h p2 30 p1 图218 b hH h hH AhF o c 30sin ) 2 ( KN o 3925 30sin 13 ) 1 2 13 (81. 9 (2) (2)图解法图解法 压力图分为二部分（三角形+矩形） m hH b h hH b h Ay I yy oo c o o c c c cD 3 13 30sin30sin ) 30sin ( 12 1 30sin 3 8 30sin )( 2 o hH hH KNbF3924058 20 30sin 20 30sin )( 2 2 1 o o hH hbF b hH hHF

32、 424 2 1 30sin30sin2 1 3 14 24 3 2 30sin30sin3 2 2 1 oo D oo D hhH y hhH y 3 13 2 1 )4 3 14 ()( 2 1 21 21 21 DDD DDD yyy yFyFyF 例例210 210 如图219所示，一直径d=2000mm的涵洞， 其圆形闸门AB在顶部A处铰接，如图。若门重3000N，试求： （1）作用于闸门上的静水总压力P；（2）P的作用点 （3）阻止闸门开启的水平力F。 解：解：（1）圆形闸门受压面形心到水面的距离为 h0=1.5+1.0=2.5m；闸门的直径D为2.83m （D=2/sin45）；

33、 闸门面积为： 作用于圆形闸门上的总压力为： 作用于圆形闸门上的总压力为： P=hcA=98002.5 6.28=153860N （2）圆形闸门中心至ox轴的距离为 2 4 )83. 2( 4 28. 6 2 2 mA D d P o x A C G A C yD yc 涵洞 B 1.5m 铰点 45 图219 圆形闸门面积圆形闸门面积A A对经闸门中心且平行于对经闸门中心且平行于oxox轴之惯性矩轴之惯性矩IxcIxc为：为： 故总压力作用点在闸门中心正下方故总压力作用点在闸门中心正下方0.14m0.14m处处 （3 3）因铰点在）因铰点在A A处，则作用于闸门的所有外力对此点之处，则作用于

34、闸门的所有外力对此点之 力矩总和必为力矩总和必为0 0，即，即 得阻止闸门的开启力得阻止闸门的开启力 my o c 54. 3 45sin 5 . 2 4 64 )83. 2(14. 3 64 14. 3 4 4 mI D xc m yy yy Ay I cD Ay I cD c cx c cx 14.0 28.654.3 14.3 得 00 . 20 . 1)( 45sin 5 . 1 FGyP o D NF118511 2 13000)12. 214. 054. 3(153860 m yy yy Ay I cD Ay I cD c cx c cx 14.0 28.654.3 14.3 得

35、第六节、液体作用在曲面上的总压力第六节、液体作用在曲面上的总压力 一、曲面上的静压力一、曲面上的静压力 曲面上的静压力有：水平分力、垂直分力、静水总压（图2 20）。 在曲面上沿母线方向任取条形微元EF，因各条形微元上的压力 dP方向不同，而不能直接积分求作用在曲面上的总压力。为此将dP 分解为水平分力 和铅垂分力。 图图223223曲面上的总压力曲面上的总压力 1. 1.水平分力水平分力Px 结论：结论：作用于曲面上的静水总压力F的水平分力Px等于作 用于该曲面的垂直投影面（矩形平面）上的静水总压力， 方向水平指向受力面，作用线通过面积作用线通过面积A Az z的压强分布图体的压强分布图体

36、积的重心。积的重心。 2. 2.铅直分力铅直分力Pz 式中：Vp 压力体体积 结论：结论：作用于曲面上的静水总压力F的铅垂分力Pz等于该 曲面上的压力体所包含的液体重，其作用线通过压力体其作用线通过压力体 的重心，方向铅垂指向受力面。的重心，方向铅垂指向受力面。 zc A zxx AhhdAdPP z pABAB A x A xz VVhdAhdAP xx 3. 3.静水总压力静水总压力 作用在曲面上的静水总压力： F与水平面的夹角： (236) 22 zx FFF )( 1 x z F F tg 作用线：作用线：必通过Px ， Pz的交点，但这个交点不一定位于 曲面上。对于圆弧面，P作用线必

37、通过圆心。P的作用点作 用在P作用线与曲面的交点。 二、压力体二、压力体（图221） 1.压力体体积的组成压力体体积的组成: : .受压曲面本身； .通过曲面周围边缘所作的铅垂面； .自由液面或自由液面的延长线。 2. 2.压力体的种类压力体的种类： 压力体可分为实压力体和虚压力体。 图 221压力体 实压力体：实压力体：压力体和液体在曲面AB的同侧，如同 压力体内实有液体，习惯上称为实压力体，实压力体Pz 方向向下。 虚压力体：虚压力体：压力体和液体在曲面AB的异侧，其上 底面为自由液的延伸面，压力体内虚空，习惯上称虚压 力体，虚压力体 Pz方向向上。 3. 3.曲面壁的压力体图与压力体剖面图的绘制：曲面壁的压力体图与压力体剖面图的绘制： .压力体图的绘制：大小：pz=