位错基本理论

1、2021/3/271 第二章 位错理论 2 2021/3/27 n一、晶体中的缺陷一、晶体中的缺陷 n晶体结构特点是长程有序。 n构成物体的原子、离子或分子等完全按照空间点阵规则排列 的,将此晶体称为理想晶体理想晶体。 n在实际晶体中,原子的排列不可能这样规则和完整,而是或多 或少地存在着偏离理想结构的区域,出现了不完整性不完整性。 n通常把实际晶体中偏离理想点阵结构的区域称为晶体缺陷晶体缺陷。 3 2021/3/27 n根据几何形态特征,可把晶体缺陷晶体缺陷分为三类: n(1)(1)点缺陷点缺陷 、(2)(2)线缺陷、线缺陷、(3) (3) 面缺陷面缺陷 n(1)(1)点缺陷点缺陷: :特征

2、是在三维空间的各个方向上的尺寸都很小, 亦称为零维缺陷零维缺陷。如空位、间隙原子空位、间隙原子等。 n(2)(2)线缺陷线缺陷: :特征是在两个方向上的尺寸很小,在一个方向上 的尺寸较大,亦称为一维缺陷一维缺陷。如晶体中的各类位错晶体中的各类位错。 n(3) (3) 面缺陷面缺陷: :特征是在一个方向上的尺寸很小,在另外两个方 向上的尺寸较大,亦称二维缺陷二维缺陷。如晶界、相界、层错、晶晶界、相界、层错、晶 体表面等体表面等。 4 2021/3/27 n研究晶体缺陷的意义研究晶体缺陷的意义: : n（1）晶体中缺陷的分布与运动,对晶体的某些性能(如金属 的屈服强度、半导体的电阻率等)有很大的影

3、响。 n（2）晶体缺陷在晶体的塑性和强度、扩散以及其它结构敏 感性的问题上往往起主要作用,而晶体的完整部分反而处于 次要地位。 n因此,研究晶体缺陷,了解晶体缺陷的基本性质,具有重要的 理论与实际意义。 5 2021/3/27 n二、点缺陷（二、点缺陷（point defect ）: : n晶体中的点缺陷晶体中的点缺陷: :包括空位空位、间隙原子间隙原子和溶质原子溶质原子,以及由它 们组成的尺寸很小的复合体（如空位对空位对或空位片空位片等）。 n点缺陷类型点缺陷类型: :有空位、空位、间隙原子、置换原子间隙原子、置换原子三种基本类型。 6 2021/3/27 n1 1、空位（、空位（vacan

4、cy） n在晶体中,位于点阵结点的原子并非静止,而在其平衡位置作 热振动热振动。在一定温度下,原子热振动平均能量是一定,但各原 子能量并不完全相等,经常发生变化,此起彼伏。 n在某瞬间,有些原子能量大到足 以克服周围原子的束缚,就可能 脱离其原平衡位置而迁移到别 处。结果,在原位置上出现空结 点,称为空位空位。 7 2021/3/27 n离开平衡位置的原子可有两个去处离开平衡位置的原子可有两个去处: : n（1 1）迁移到晶体表面）迁移到晶体表面, ,在原位置只形成空位,不形成间隙原子, 此空位称为肖脱基缺陷肖脱基缺陷（Schottky defect）（图a）; n（2 2）迁移到晶体点阵间隙

5、中）迁移到晶体点阵间隙中, ,形成的空位称弗兰克尔缺陷弗兰克尔缺陷 （Frenkel defece） ,同时产生间隙原子（图b）。 (a) 肖脱基空位 (b) 弗兰克尔空位 8 2021/3/27 n2 2、间隙原子、间隙原子 n间隙原子间隙原子:进入点阵间隙中的原子。可为晶体本身固有的原子 （自间隙原子自间隙原子）;也可为尺寸较小的外来异类原子外来异类原子(溶质原子 或杂质原子)。 n外来异类原子外来异类原子: :若是取代晶体本身的原子而落在晶格结点上, 称为置换原子置换原子。 n间隙原子间隙原子: :使其周围原子偏离平 衡位置,造成晶格胀大而产生晶 格畸变。 9 2021/3/27 n3

6、3、置换原子、置换原子 n那些占据原基体原子平衡位置的异类原子称为置换原子置换原子。 n置换原子半径置换原子半径常与原基体原子不同,故会造成晶格畸变晶格畸变。 a）半径较小的置换原子 b）半径较大的置换原子 10 2021/3/27 n空位和间隙原子的形成与温度密切相关。空位和间隙原子的形成与温度密切相关。 n一般,随着温度的升高,空位或间隙原子的数目也增多。 n因此,点缺陷点缺陷又称为热缺陷热缺陷。 n晶体中的点缺陷,并非都是由原子的热运动产生的。 n冷变形加工冷变形加工、高能粒子高能粒子(如粒子、高速电子、中子)轰击 (辐照)等也可产生点缺陷点缺陷。 11 2021/3/27 n4、热平衡

7、缺陷、热平衡缺陷: n热力学分析表明,在高于0K的任何温度下,晶体最稳定的状态 并不是完整晶体,而是含有一定浓度的点缺陷状态,即在该浓 度情况下,自由能最低。此浓度称为该温度下晶体中点缺陷该温度下晶体中点缺陷 的平衡浓度的平衡浓度。 n具有平衡浓度的缺陷又称为热平衡缺陷热平衡缺陷。 12 2021/3/27 n热平衡热平衡缺陷及其浓度缺陷及其浓度: : n晶体中点缺陷的存在,一方面造成点阵畸变,使晶体的内能升 高,增大了热力学不稳定性。 n另一方面,因增大了原子排列的混乱程度,并改变了其周围原 子的振动频率,又使晶体的熵值增大,晶体便越稳定。 n因此这两互为矛盾因素,使晶体中点缺陷在一定温度下

8、有一定 的平衡数目,此点缺陷浓度称为其在该温度下的热力学平衡浓热力学平衡浓 度度。 n晶体在一定温度下在一定温度下,有一定的热力学平衡浓度有一定的热力学平衡浓度,这是点缺陷区点缺陷区 别于其它类型晶体缺陷的重要特点别于其它类型晶体缺陷的重要特点。 13 2021/3/27 n晶体中空位缺陷的平衡浓度晶体中空位缺陷的平衡浓度: : n设温度 T 和压强 P 条件下,从 N 个原子组成的完整晶体中 取走 n 个原子,即生成 n 个空位。 n定义晶体中空位缺陷的平衡浓度晶体中空位缺陷的平衡浓度为: N n Cv N n Cv N n Cv ee RT U kT U C 为空位的生成能,K玻尔兹曼常数

9、。 U U n空位和间隙原子的平衡浓度:随温度的升高而急剧增加,呈 指数关系。 14 2021/3/27 n非平衡点缺陷非平衡点缺陷: n在点缺陷平衡浓度下,晶体自由能最低,也最稳定。 n但在有些情况下,晶体中点缺陷浓度可高于平衡浓度,此点缺 陷称为过饱和点缺陷过饱和点缺陷,或非平衡点缺陷非平衡点缺陷。 n通常,获得过饱和点缺陷的方法获得过饱和点缺陷的方法有以下几种: n（1 1）高温淬火）高温淬火 n热力学分析可知,晶体中空位浓度随温度升高而急剧增加晶体中空位浓度随温度升高而急剧增加。 n若将晶体加热到高温,再迅速冷却（淬火）,则高温时形成的 空位来不及扩散消失,则在低温下仍保留高温状态的空

10、位浓 度,即过饱和空位过饱和空位。 15 2021/3/27 n（2 2）冷加工）冷加工 n金属在室温下的冷加工塑性变形也会产生大量的过饱和空位, 其原因是由于位错交割所形成的割阶发生攀移。 n（3 3）辐照）辐照 n在高能粒子辐射下,晶体点阵上原子被击出,发生原子离位。 且离位原子能量高,在进入稳定间隙前还会击处其他原子,从 而形成大量的等量间隙原子和空位形成大量的等量间隙原子和空位（即弗兰克尔缺陷弗兰克尔缺陷）。 n一般地,晶体点缺陷平衡浓度极低,对金属力学性能影响较小。 但在高能粒子辐照下,因形成大量的点缺陷,会引起金属显著 硬化和脆化硬化和脆化,称为“辐照硬化辐照硬化”。 16 202

11、1/3/27 n点缺陷的移动点缺陷的移动: n晶体中点缺陷并非固定不动,而在不断改变位置的运动中。 n空位周围的原子,因热振动能量起伏而获得足够能量而跳入 空位,则在该原子原位置上,形成一个空位。此过程为空位向空位向 邻近结点的迁移邻近结点的迁移。如图 （a）原来位置; （b）中间位置; （c）迁移后位置 空位从位置A迁移到B 17 2021/3/27 n当原子在C处时,为能量较高不稳定状态,空位迁移须获足够 能量克服此障碍,称该能量为空位迁移激活能空位迁移激活能Em。 金 属AuAgCuPtAlW 迁移能 （10-19J） 0.140.130.150.100.120.3 一些金属晶体的空位迁

12、移激活能一些金属晶体的空位迁移激活能的实验值的实验值 n一些晶体的Em的实验值如下表。 18 2021/3/27 n晶体中的间隙原子晶体中的间隙原子: :也可因热振动,由一个间隙位置迁移到另 一个间隙位置,只不过其迁移激活能比空位小得多其迁移激活能比空位小得多。 n间隙原子间隙原子运动过程中,当与一个空位相遇时,它将落入这个空 位,而使两者都消失,此过程称为复合复合,亦称 “湮没湮没”。 19 2021/3/27 n点缺陷对金属性能的影响点缺陷对金属性能的影响: : n（1 1）点缺陷存在使晶体体积膨胀）点缺陷存在使晶体体积膨胀, ,密度减小。密度减小。 n如形成一个肖脱基缺陷,体积膨胀约为0

13、.5原子体积。而产生 一个间隙原子,约达12原子体积。 n（2 2）点缺陷引起电阻的增加。）点缺陷引起电阻的增加。 n晶体中存在点缺陷,对传导电子产生了附加的散射,使电阻增 大。如铜中每增加1%的空位,电阻率约增1.5cm。 n（3 3）空位对金属的许多过程有着影响）空位对金属的许多过程有着影响, ,特别在高温下。特别在高温下。 n金属的扩散、高温塑变与断裂、退火、沉淀、表面氧化、烧 结等过程都与空位的存在和运动有着密切的联系。 n（4 4）过饱和点缺陷（如淬火空位、辐照缺陷）还提高了金）过饱和点缺陷（如淬火空位、辐照缺陷）还提高了金 属的屈服强度。属的屈服强度。 20 2021/3/27 二

14、、线缺陷位错二、线缺陷位错 n位错位错: :是晶体中普遍存在的一种线缺陷,它对晶体生长、相变、 塑性变形、断裂及其它物理、化学性质具有重要影响。 n位错理论是现代物理冶金和材料科学的基础位错理论是现代物理冶金和材料科学的基础。 n位错概念位错概念: :并不是空想的产物,相反,对它的认识是建立在深 厚的科学实验基础上。 n人们最早提出对位错的设想,是在对晶体强度作了一系列的 理论计算,发现在众多实验中,晶体的实际强度远低于其理论 强度,因而无法用理想晶体的模型来解释,在此基础上才提出在此基础上才提出 来的来的。 21 2021/3/27 n塑性变形塑性变形: :是提高金属强度和制造金属制品的重要

15、手段。 n早在位错被认识前,对晶体塑性变形的宏观规律已作了广泛 的研究。发现:塑性变形的主要方式是滑移塑性变形的主要方式是滑移,即在切应力作用 下,晶体相邻部分彼此产生相对滑动。 n晶体滑移晶体滑移: : n总沿一定的滑移面(密排面)和其上的 一个滑移方向进行,且只有当切应力 达到一定临界值时,滑移才开始。 n此切应力被称为临界分切应力临界分切应力,即晶 体的切变强度切变强度。 22 2021/3/27 n1926年年, ,弗兰克弗兰克（ Frankel）从刚体从刚体滑移滑移模型出发模型出发, ,推算晶体的理推算晶体的理 论强度。论强度。 n设滑移面上沿滑移方向的外加剪切应力为外加剪切应力为,

16、滑移面上部晶 体相对下部发生位移为位移为x x。则所需的所需的设为周期函数: n当位移很小（xa）,可得: n由虎克定律,可得: ) 2 ( b x m ) 2 sin( b x m 其中: 是晶体的理论强度。 m )( a x GGr 23 2021/3/27 n比较两式得: n若取ab,则 n 为晶体滑移的理论临界分切应力理论临界分切应力（理论切变强度）理论切变强度）。 n当 后,理想完整晶体就开始发生滑移变形了。 2 G m )( 2a bG m m m G G m 1 . 0 2 n与晶体的实际强度相比,G/2显得太大了, n一般金属:104105 MPa,m103104 MPa, n

17、但一般纯金属单晶体实际切变强度只有110 MPa 。 n实验测得的实际强度比理论强度低了至少实验测得的实际强度比理论强度低了至少 3 个数量级。个数量级。 24 2021/3/27 n理论切变强度理论切变强度与与实际切变强度实际切变强度间的巨大差异间的巨大差异: : n从根本上否定理想完整晶体的刚性相对滑移的假设,即实际 晶体是不完整的,而有缺陷的。 n滑移也不是刚性的,而是从晶体中局部薄弱地区(即缺陷处) 开始,而逐步进行的。 弹性变形 出现位错位错迁移 晶体形状改变，但未断 裂并仍保留原始晶体结 构 待变形晶体 晶体的逐步滑移晶体的逐步滑移 25 2021/3/27 n1934年,泰勒泰勒

18、（G.I.Taylor）、波朗依波朗依（M.Polanyi）和奥罗万奥罗万 （E.Orowan）几乎同时从晶体学角度提出位错概念。 n特别是,泰勒泰勒把位错和晶体塑性变形联系起来,开始建立并逐 步发展了位错理论。 n直到1950年后,电子显微镜实验 技术的发展,才证实了位错的存 在及其运动。 TEM下观察到不锈钢316L (00Cr17Ni14Mo2) 的位错线与位错缠结 26 2021/3/27 n位错类型位错类型: n位错:实质上是原子的一种特殊组态,熟悉其结构特点是掌握 位错各种性质的基础。 n根据原子滑移方向和位错线取向几何特征不同, n位错位错:分为刃位错、螺位错刃位错、螺位错和混合

19、位错混合位错。 27 2021/3/27 一、刃型位错一、刃型位错 n晶体在外切应力 作用下,以ABCD面为滑移面面为滑移面发生滑移, EFGH面以左面以左发生了滑移,以右尚未滑移,致使ABCD面上下 两部分晶体间产生了原子错排。 nEF将滑移面分成已滑移区已滑移区和未滑移区未滑移区,即是“位错位错”。 nEFGH晶晶面面称多余半原子面。多余半原子面。 刃位错示意图刃位错示意图 n此位错犹如一把刀插入晶体中, 有一个刀刃状多余半原子面, 故称“刃位错刃位错” （或棱位棱位 错错）。 n “刃口” EF 称为刃型位错刃型位错 线线。 28 2021/3/27 刃型位错结构特点刃型位错结构特点 n

20、1）有一个额外半原子面,晶体上半部多出原子面的位错称正正 刃型位错刃型位错,用符号“”表示,反之为负刃型位错负刃型位错,用用“”表表 示示。 n此正、负之分只具相对意义而无本质区别。 n如将晶体旋转180,同一位错的正负号发生改变。 刃形位错平面示意图 正刃型位错正刃型位错 负刃型位错负刃型位错 29 2021/3/27 刃形位错立体示意图 30 2021/3/27 n2）刃位错线刃位错线不一定是直线直线,也可是折线折线或曲线曲线或环环。但必与 滑移方向滑移方向相垂直,也垂直于滑移矢量滑移矢量b。 31 2021/3/27 n3）刃型位错位错线EF与滑移矢量滑移矢量b b垂直,滑移面滑移面是位

21、错线位错线EF 和滑移矢量滑移矢量b 所构成唯一平面。位错在其他面上不能滑移。 32 2021/3/27 n4）刃位错存在晶体中,使其周围点阵发生弹性畸变点阵发生弹性畸变,既有切 应变,又有正应变。 n正刃位错正刃位错: :滑移面上方点阵受压应力上方点阵受压应力,下方点阵受拉应力下方点阵受拉应力。负负 刃型位错与此相反刃型位错与此相反。 33 2021/3/27 n5）在位错线周围的过渡区（畸变区畸变区）每个原子具有较大的 平均能量。但只有25个原子间距宽个原子间距宽,呈狭长的管道呈狭长的管道。 34 2021/3/27 螺型位错螺型位错 n晶体在外切应力作用下,右端晶体上下区在滑移面（ABC

22、D） 发生一个原子间距的切变。 nBC为已滑移区与未滑移区的交界处,即位错线位错线。 n在BC线和线和aa线间线间的原子失去正常相邻关系,连接则成了一个 螺旋路径螺旋路径,该路径所包围的呈长管状原子排列紊乱区即成螺螺 型位错型位错。 螺型位错的原子组态 35 2021/3/27 n根据旋进方向的不同根据旋进方向的不同,螺型位错有左、右之分。螺型位错有左、右之分。 n右手法则:即以右手拇指右手拇指代表螺旋的前进方向螺旋的前进方向,其余四指其余四指代表 螺旋的旋转方向螺旋的旋转方向。 n凡符合右手定则的称为右螺型位错右螺型位错;符合左手定则的则称为左左 螺型位错螺型位错。 36 2021/3/27

23、 螺型位错特点螺型位错特点 n1）无额外半原子面,原子错排是呈轴对称的。 n2）螺位错线与滑移矢量平行螺位错线与滑移矢量平行,故一定是直线直线,且位错线的移位错线的移 动方向与晶体滑移方向互相垂直动方向与晶体滑移方向互相垂直。 n3）纯螺位错滑移面不唯一纯螺位错滑移面不唯一的。凡包含螺型位错线的平面都 可为其滑移面,故有无穷个,但滑移通常在原子密排面原子密排面上,故也 有限。 37 2021/3/27 n4）螺位错周围点阵也发生弹性畸变弹性畸变,但只有平行于位错线的 切应变切应变。 n5）螺位错周围点阵畸变,随离位错线距离的增加而急剧减少, 故它也是包含几个原子宽度的线缺陷包含几个原子宽度的线

24、缺陷。 38 2021/3/27 n6）螺位错形成后,所有原来与位错线相垂直的晶面原来与位错线相垂直的晶面,都将由平 面变成以位错线为中心轴的螺旋面螺旋面。 与螺位错垂直的晶面的形状与螺位错垂直的晶面的形状 39 2021/3/27 混合位错 n除两种基本位错外,还有一种形式更为普遍,其滑移矢量既不滑移矢量既不 平行也不垂直于位错线平行也不垂直于位错线,而与位错线相交成任意角度与位错线相交成任意角度,此位错 称为混合位错混合位错。 n如图为晶体局部滑移形成混合位错晶体局部滑移形成混合位错及其原子组态。 晶体局部滑移形成混合位错 混合位错的原子组态 40 2021/3/27 n由图可看出:混合位

25、错线混合位错线AC是一条曲线。是一条曲线。 n在A处处,位错线与滑移矢量b 平行,故为螺型位错螺型位错; ; n在C处处,位错线与滑移矢量b 垂直,因此是刃型位错。刃型位错。 n在在A与与C间位错线间位错线: :既不垂直也不平行于滑移矢量b ,其中每 一小段位错线都可分解为刃型和螺型两个分量。 41 2021/3/27 n因位错线是已滑移区和未滑移区的边界线,因此,位错具有一位错具有一 个很重要的性质个很重要的性质,即位错线不能在晶体内部中断位错线不能在晶体内部中断。 n位错线位错线: :只能或者连接晶体表面(包括晶界),或者连接于其它 位错,或者形成封闭的位错环位错环。 n如图为晶体中的一个

26、位错环ACBDA的俯视图。可看出: nA、B两处是刃型位错两处是刃型位错, ,且是异号的且是异号的; ;C、D两处是螺型位错两处是螺型位错, , 也是异号的也是异号的; ;其它各处都是混合型位错。其它各处都是混合型位错。 42 2021/3/27 n混合位错混合位错: :可分解为螺型分量bsbs与刃型分量 bebe,bs=bcos,be=bsin。 混合位错 (a)立体图 (b)俯视图 43 2021/3/27 n柏氏矢量柏氏矢量: n1939年,柏格斯柏格斯 (J.M.Burgers) 提出用柏氏回路来定义位错。 n使位错的特征能借柏氏矢量柏氏矢量表示出来,可更确切地揭示位错 的本质,并能方

27、便地描述位错的各种行为,此矢量即“柏格斯柏格斯 矢量矢量”或“柏氏矢量柏氏矢量”,用 b b 表示。 44 2021/3/27 n柏氏矢量的确定柏氏矢量的确定: : n1）先确定位错线方向先确定位错线方向(一般规定由纸面向外为正向由纸面向外为正向) ), n2）按右手法则做柏氏回路按右手法则做柏氏回路, ,右手大拇指指向位错线正向,回 路方向按右手螺旋方向确定。 n3）从实际晶体实际晶体中任一原子M出发,避开位错附近的严重畸变 区作一闭合回路闭合回路MNOPQ,回路每一步连接相邻原子。 45 2021/3/27 n按同样方法,在完整晶体完整晶体中做同样回路,步数、方向与上述回 路一致,这时终点

28、Q和起点M不重合,由终点终点Q到起点到起点M引一矢引一矢 量量QM即为柏氏矢量柏氏矢量b b。 n柏氏矢量柏氏矢量与起点的选择无关,也于路径无关, 46 2021/3/27 n螺型位错柏氏矢量螺型位错柏氏矢量b 的确定的确定:（左螺型位错）（左螺型位错） (a)完整晶体(b)有位错的晶体 47 2021/3/27 柏氏矢量柏氏矢量b 的物理意义与特征的物理意义与特征 n柏氏矢量柏氏矢量 b b 描述位错实质的重要物理量。 n1 1）表征了位错周围点阵畸变总积累表征了位错周围点阵畸变总积累 n位错周围原子,都不同程度偏离其平衡位置,离位错中心越远 原子,偏离量越小。柏氏矢量b 表示其畸变总量的大

29、小和方 向。 n显然,柏氏矢量柏氏矢量b b 越大越大, ,位错周围的点阵畸变也越严重。位错周围的点阵畸变也越严重。 n2)表征了位错强度表征了位错强度 n柏氏矢量的模柏氏矢量的模b b称为位错强度位错强度。同一晶体中b大的位错具 有严重的点阵畸变,能量高且不稳定。 n3)位错的许多性质,如位错的能量,应力场,位错受力等,都与 b b 有关。它也表示出晶体滑移的大小和方向也表示出晶体滑移的大小和方向。 48 2021/3/27 n4 4）利用柏氏矢量）利用柏氏矢量b b与位错线的关系与位错线的关系, ,可判定位错类型。可判定位错类型。 n刃型位错刃型位错: :柏氏矢量柏氏矢量b b 位错线位错

30、线; n螺型位错螺型位错: :柏氏矢量柏氏矢量b b 位错线位错线, ,其中同向为右螺同向为右螺,反向为左反向为左 螺螺。 n混合型位错混合型位错: :柏氏矢量柏氏矢量b b 和位错线成任意角度。 右螺型位错右螺型位错 左螺型位错左螺型位错 49 2021/3/27 n刃型位错正、负用右手法则判定刃型位错正、负用右手法则判定: : n1）即以右手拇指、食指和中指构成一直角坐标; n2）以食指食指指向位错线方向位错线方向,中指中指指向柏氏矢量柏氏矢量b b 方向方向, 则拇指拇指代表多余半原子面多余半原子面方向。 n3）多余半原子面在上多余半原子面在上称正刃型位错正刃型位错,反之为负刃型位错负刃

31、型位错。 正刃型位错正刃型位错 50 2021/3/27 柏氏矢量柏氏矢量b b 重要的性质重要的性质 n柏氏矢量柏氏矢量b b 守恒性守恒性: : n柏氏矢量与回路起点选择、具体途径、大小无关,或在柏氏 回路任意扩大和移动,只要不与原位错或其他位错相遇,畸变 总累积不变,其柏氏矢量是唯一的（守恒性）。柏氏矢量是唯一的（守恒性）。 n推论推论1 1: :一根不分叉的任何形状的位错只有一个柏氏矢量。一根不分叉的任何形状的位错只有一个柏氏矢量。 51 2021/3/27 n推论推论2: :相交于一点的各位错相交于一点的各位错, ,同时指向结点或离开结点时同时指向结点或离开结点时, , 各位错的柏氏

32、矢量各位错的柏氏矢量b b 之和为零。之和为零。 n（几根位错相遇于一点,朝向节点的各位错柏氏矢量b b 之和 必等于离开节点各位错柏氏矢量之和）。 n如图,即O点的柏氏矢量之和为零,bi。 )(4321bbbb 04321bbbb 52 2021/3/27 n推论推论2也可说也可说: :几根位错线相交于一点几根位错线相交于一点, ,其中任一位错的柏氏其中任一位错的柏氏 矢量等于其他各位错的柏氏矢量之和。矢量等于其他各位错的柏氏矢量之和。 n柏氏矢量柏氏矢量为b b 位错一端分成柏氏矢量为b1b的n个位错,则 各位错柏氏矢量和恒等于原位错的柏氏矢量,即 n i ibb 1 b 1b 2+ b

33、3 53 2021/3/27 n推论推论3 3: :从柏氏矢量特性可知,位错线不能中断于晶体的内部位错线不能中断于晶体的内部, , 而只能终止在晶体表面或晶界上而只能终止在晶体表面或晶界上, ,即即位错线的连续性位错线的连续性。 n在晶体内部,它只能自成封闭的环或与其他位错相遇于节点 形成位错网络位错网络,或终止于晶体表面终止于晶体表面。 位错网络 54 2021/3/27 n柏氏矢量柏氏矢量b b 的表示方法的表示方法: : n一定的柏氏矢量或滑移矢量可用符号b=kab=kauvwuvw表示。 n步骤步骤: :将某个滑移矢量在晶胞坐标XYZ轴上的分量,依次填入 号内,再提取公因数k作为系数,

34、放在号前,使号 内的数字为最小整数。 n如:某滑移矢量在三轴上分量依次为 ,则柏氏矢量符 号为: 0 22 、 aa 110 2 0 22 aaa b、 nuvwuvw矢量方向,与表示晶体的晶向 符号相同,不同之处是多了kaka因子。 55 2021/3/27 n柏氏矢量柏氏矢量:不仅可表示矢量的方向（用晶向指数表示）,同时 也表示出柏氏矢量的模的大小。 n位错的柏氏矢量: n柏氏矢量模: n一定晶体中的柏氏矢量b是可变化的,但变化是不连续的,其取 向与取值也不是任意的。因为晶体的滑移方向是一定的,且滑 移方向上的晶体的周期性,滑移的量只能是晶体周期的整数倍。 uvwkab 222 wvuka

35、b 56 2021/3/27 位错密度位错密度 n金属晶体中普遍存在着位错,且数量可观,位错的数量可用位 错密度表示。 n位错密度位错密度: :单位体积晶体中所包含位错线的总长度。单位体积晶体中所包含位错线的总长度。 n也可用穿过单位面积晶面的位错线数目穿过单位面积晶面的位错线数目表示（简化处理）。 n金属在不同状态下金属在不同状态下, ,位错密度差异很大。位错密度差异很大。 n一般退火金属晶体中, 104108cm-2 数量级; n经剧烈冷加工的金属中,10121014cm-2。 V L S n lS ln 57 2021/3/27 n位错密度和晶体的强度是关系紧密。位错密度和晶体的强度是关

36、系紧密。 n1）从晶体理论强度分析,实际晶体中的位错密度越低,晶体 的强度越高。 n2）实验发现,冷加工金属的强度远高于退火金属,因此又得 到位错密度越高,晶体强度越高。 c 位错密度和晶体强度的关系曲线 58 2021/3/27 n实际中实际中,获得较高的强度方法获得较高的强度方法: n1）尽量减小位错密度）尽量减小位错密度 n如:将晶体拉得很细（晶须）,得到丝状单晶体,因直径很小,基 本上不含位错等缺陷,故强度常比普通材料高很多。 n2）尽量增大位错密度）尽量增大位错密度 n如:非晶态材料,其位错密度很大,强度也非常高。 59 2021/3/27 位错的运动位错的运动 n晶体的宏观滑移变形

37、,实际上是通过位错的运动实现的,位错 可在晶体中运动是其最重要的性质。 n位错线在晶体中的移动位错运动位错运动。 n位错运动方式位错运动方式: :滑移和攀移。滑移和攀移。 n1）滑移）滑移:位错线沿着滑移面的移动。 n2 2）攀移）攀移: :位错线垂直于滑移面的移动。 n刃位错的运动刃位错的运动: :可有滑移和攀移两种方式。 n螺位错的运动螺位错的运动: :只作滑移、而不存在攀移。 60 2021/3/27 1 1、位错的滑移、位错的滑移 n位错滑移机理位错滑移机理: : n位错的滑移位错的滑移:是通过位错线及附近原子逐个移动很小距离完成 的,故只需加很小切应力就可实现。 n正刃位错滑移方向与

38、外力方向相同正刃位错滑移方向与外力方向相同;负刃位错滑移方向与外负刃位错滑移方向与外 力方向相反。力方向相反。 （a）正刃型位错 （b）负刃型位错 刃型位错滑移 61 2021/3/27 刃位错滑移刃位错滑移 n位错扫过整个滑移面,即位错运动移出晶体表面时,滑移面两 边晶体将产生一个柏氏矢量（b）的位移。 n刃位错移动方向刃位错移动方向:与位错线垂直与位错线垂直,即与其柏氏矢量与其柏氏矢量b 一致一致。 n刃位错滑移面刃位错滑移面:由位错线位错线与其柏氏矢量柏氏矢量所构成平面所构成平面。 （a） （b） （c） （d） （a）原始状态的晶体（b）（c）位错滑移中间阶段（d）位错移出晶体表面,

39、形成一个台阶 62 2021/3/27 螺位错滑移螺位错滑移 n螺位错沿滑移面运动时,周围原子动作情况如图。 n虚线虚线为螺旋线原始位置, n实线实线位错滑移一个原子间距后的状态。 n在切应力切应力作用作用下,当原子 做很小距离的移动时,螺位螺位 错本身向左移动了一个原错本身向左移动了一个原 子间距子间距。 n滑移台阶(阴影部分)亦向 左扩大了一个原子间距。 63 2021/3/27 n螺位错沿滑移面运动时,周围原子动作情况如图。 n虚线虚线为螺旋线原始位置, n实线实线位错滑移一个原子间距后的状态。 （a）原始位置; （b）位错向左移动一个原子间距 螺型位错滑移 64 2021/3/27 n

40、位错线向左移动一个原子间距,则晶体因滑移而产生的台阶 亦扩大了一个原子间距。 螺型位错滑移导致晶体塑性变形的过程螺型位错滑移导致晶体塑性变形的过程 （a a）原始状态的晶体；（）原始状态的晶体；（b b）（）（c c）位错滑移中间阶段；（）位错滑移中间阶段；（d d）位错移出晶体表面，形成一个台阶。）位错移出晶体表面，形成一个台阶。 n混合位错滑移混合位错滑移: :混合位错可分解为刃型刃型和螺型螺型两部分。 n在切应力作用下,沿其各线段的法线方向滑移沿其各线段的法线方向滑移,并同样使晶 体产生与其柏氏矢量相等的滑移量。 65 2021/3/27 n圆环形位错圆环形位错: :位于滑移面上,在切应

41、力作用下,正刃位错运动正刃位错运动 方向与负刃位错相反方向与负刃位错相反; ;左、右旋螺型位错方向也相反。左、右旋螺型位错方向也相反。各位 错线分别向外扩展,一直到达晶体边缘。 n各位错移动方向虽不同,但所造成晶体滑移却是由其柏氏矢 量b 所决定的。 n故位错环扩展结果使晶体沿滑移面产生了一个位错环扩展结果使晶体沿滑移面产生了一个b b 的滑移。的滑移。 （a）位错环 （b）位错环运动后产生的滑移位错环的滑移 66 2021/3/27 刃位错的运动刃位错的运动 螺位错的运动螺位错的运动 混合位错的运动混合位错的运动 67 2021/3/27 位错的滑移特点位错的滑移特点 n1 1）刃位错滑移方

42、向刃位错滑移方向: :与外应力与外应力 及伯氏矢量及伯氏矢量b b 平行平行,正、负 刃位错滑移方向相反。 n2 2）螺型位错的移动方向螺型位错的移动方向: :与外应力与外应力 及柏氏矢量及柏氏矢量b b 垂直垂直,也也 与晶体滑移方向相垂直与晶体滑移方向相垂直,左、右螺位错滑移方向相反。 刃位错刃位错 螺位错螺位错 68 2021/3/27 n3）混合位错滑移方向与外力 及伯氏矢量b 成一定角度 （即沿位错线法线方向滑移）。 n4）晶体的滑移方向与外力 及位错的伯氏矢量b 相一致,但 并不一定与位错的滑移方向相同。 螺位错滑移螺位错滑移 69 2021/3/27 n5 5）只有螺型位错才能够

43、交滑移）只有螺型位错才能够交滑移: : n螺位错螺位错: :因其位错线与柏氏矢量位错线与柏氏矢量b b 平行平行,故无确定滑移面无确定滑移面,通 过位错线并包含b b 的所有晶面都可能成为它的滑移面。 n若螺位错在某一滑移面滑移后受阻,可转移到与之相交的另 一个滑移面上去,此过程叫交叉滑移交叉滑移,简称交滑移交滑移。 n由此看出,不论位错如何移动,晶体滑移总是沿柏氏矢量相对 滑移,故晶体滑移方向就是位错的柏氏矢量晶体滑移方向就是位错的柏氏矢量 b 方向方向。 70 2021/3/27 位错的攀移位错的攀移 n位错的攀移位错的攀移:指在热缺陷或外力作用下,位错线在垂直其滑移 面方向上的运动,结果

44、导致晶体中空位或间隙质点的增殖或减 少。 n攀移的实质攀移的实质:是多余半原子面的伸长或缩短。是多余半原子面的伸长或缩短。 n刃位错刃位错:除可在滑移面上滑移外,还可在垂直滑移面的方向上 进行攀移运动。 n螺位错螺位错:没有多余半原子面,故无攀移运动。 n常把多余半原子面向上移动称正攀移正攀移,向下移动称负攀移负攀移。 71 2021/3/27 n当空位扩散到位错的刃部,使多余半原子面缩短叫正攀移正攀移。 n当刃部的空位离开多余半原子面,相当于原子扩散到位错的 刃部,使多余半原子面伸长,位错向下攀移称为负攀移负攀移。 (a) 空位运动引起的攀移 72 2021/3/27 刃位错攀移示意图刃位错

45、攀移示意图 （a）正攀移）正攀移 （半原子面缩短）（半原子面缩短） (b)未攀移未攀移（c）负攀移）负攀移 （半原子面伸长）（半原子面伸长） 73 2021/3/27 n攀移与滑移不同攀移与滑移不同: : n1）攀移伴随物质的迁移攀移伴随物质的迁移, ,需要空位的扩散需要空位的扩散, ,需要热激话需要热激话, ,比滑比滑 移需更大能量。移需更大能量。 n2）低温攀移较困难低温攀移较困难, ,高温时易攀移。高温时易攀移。在许多高温过程如蠕变、 回复、单晶拉制中,攀移却起着重要作用。 n3）攀移通常会引起体积的变化攀移通常会引起体积的变化, ,故属非保守运动。 n4）作用于攀移面的正应力有助于位错

46、的攀移。作用于攀移面的正应力有助于位错的攀移。 n压应力将促进正攀移,拉应力可促进负攀移。 n5）晶体中过饱和空位也有利于攀移。晶体中过饱和空位也有利于攀移。 74 2021/3/27 位错的弹性性质位错的弹性性质 n晶体中的位错,不仅在其中心形成严重的点阵畸变,而且使周 围的点阵发生弹性应变,产生应力场,即位错应力场位错应力场。 n位错应力场位错应力场:使位错具有弹性能,产生线张力;在位错间,位错与 其他缺陷间发生相互作用等,直接影响晶体的力学性质。 n定量分析位错在晶体中引起的畸变的分布及其能量,这是研 究位错与位错,位错与其它晶体缺陷之间的相互作用,进而说 明晶体力学性能的基础。 75

47、2021/3/27 n为研究位错应力场研究位错应力场问题,一般把晶体分作两个区域: n1 1）位错中心附近）位错中心附近 n因畸变严重,须直接考虑晶体结构和原子之间的相互作用。 n2 2）远离位错中心区）远离位错中心区, n因畸变较小,可简化为连续弹性介质连续弹性介质,用线弹性理论线弹性理论进行处理。 n位错的畸变位错的畸变: :以弹性应力场弹性应力场和应变能应变能的形式表达。 76 2021/3/27 位错的应力场位错的应力场 n一、应力分量一、应力分量: n物体中任意一点的应力状态均可用九个应力分量九个应力分量描述。 n用直角坐标方式表达九个应力分量用直角坐标方式表达九个应力分量: : n

48、正应力分量正应力分量: :xx、yy、zz n切应力分量切应力分量: :xy、yz、zx、yx、zy、xz。 n下角标下角标: : nxx 表示应力作用面法线方向, 表示应力的指向。 77 2021/3/27 n用圆柱坐标方式表达九个应力分量用圆柱坐标方式表达九个应力分量: : n正应力分量正应力分量: :rr、zz）, n切应力分量切应力分量: :r、r、z、z、zr、rz n下角标下角标: : n第一个符号表示应力作用面的 外法线方向, n第二个符号表示应力的指向。 78 2021/3/27 n在平衡条件下,xy=yx、yz =zy、zx =xz n（r =r、z =z、zr =rz）,

49、n实际只有六个应力分量六个应力分量就可充分表达一个点的应力状态。 79 2021/3/27 n与这六个应力分量相应的应变分量应变分量: : nxx、yy、zz（rr、zz）和xy、yz、zx（r、z、zr）。 80 2021/3/27 螺型位错的应力场螺型位错的应力场 n建立如图所示的螺型位错力学模型螺型位错力学模型。 n形成螺位错,晶体只沿 Z 轴上下滑动,而无径向和切向位移, 故螺位错只引起切应变螺位错只引起切应变,而无正应变分量而无正应变分量。 n1、以直角坐标直角坐标表示螺位错周围的螺位错周围的应变分量应变分量: : r b zz 2 )( 2 )( 2 22 z 22 z yx xG

50、b yx yGb yx 0 xy 0 z zyyxx n2、圆柱坐标圆柱坐标表示螺位错周围的螺位错周围的应变分量应变分量: : 0 z zrr 0 rzzrrr 81 2021/3/27 n螺位错周围螺位错周围应力分量应力分量:由虎克定律得: )( 2 )( 2 22 z 22 z yx xGb yx yGb yx 0 xy 0 z zyyxx n圆柱坐标下螺位错周围应力分量螺位错周围应力分量: r Gb zz 2 0 z zrr 0 rzzrrr 82 2021/3/27 n螺型位错应力场特点螺型位错应力场特点: : n1）没有正应力分量。 n2）切应力分量只与距位错中心距离r 有关,距中心

51、越远,切应 力分量越小。 n3）切应力对称分布,与位错中心等距的各点应力状态相同。 )( 2 )( 2 22 z 22 z yx xGb yx yGb yx 0 xy 0 z zyyxx 83 2021/3/27 刃型位错的应力场刃型位错的应力场 n建立刃型位错力学模型刃型位错力学模型: n模型中圆筒轴线对应刃位错位错线,圆筒空心部对应位错的 中心区。 n刃位错应力场公式刃位错应力场公式: : 222 22 )( )3( )1 (2yx yxyGb x 222 22 )( )( )1 (2yx yxyGb y )( zyx 222 22 )( )( )1 (2yx yxxGb xy 0 zz

52、yx 84 2021/3/27 n刃型位错应力场特点刃型位错应力场特点: : n1）正应力分量与切应力分量同时存在。 n2）各应力分量均与 z 值无关,表明与刃型位错线平行的直线 上各点应力状态相同。 n3）应力场对称于Y轴（多余半原子面）。 222 22 )( )3( )1 (2yx yxyGb x 222 22 )( )( )1 (2yx yxyGb y )( zyx 222 22 )( )( )1 (2yx yxxGb xy 0 zz yx 85 2021/3/27 n4）y0时,xxyyzz0,即在滑移面上无正应力,只有切 应力,且切应力最大。 n5）y0时,xx0;y0时,xx0,即

53、在滑移面上侧 x方向 为压应力,而在滑移面下侧 x 方向为拉应力。 n6）xy 时,yy 及xy 均为零。 222 22 )( )3( )1 (2yx yxyGb x 222 22 )( )( )1 (2yx yxyGb y )( zyx 222 22 )( )( )1 (2yx yxxGb xy 0 zz yx 86 2021/3/27 n正刃型位错周围应力分布正刃型位错周围应力分布情况如图。 n可见: n在刃位错正上方（x=0）有一个纯 压缩区。 n而在多余原子面底边的下方是纯 拉伸区。 n沿滑移面（y=0）应力是纯剪切的。 n在围绕位错的其他位置,应力场既 有剪切分量,又有拉伸或压缩分量

54、。 87 2021/3/27 位错的应变能位错的应变能 n位错周围弹性应力场的存在增加了晶体的能量,这部分能量 称为位错的应变能位错的应变能。 n位错的应变能位错的应变能: :应包括位错中心区应变能位错中心区应变能 E0 和位错应力场位错应力场 引起的弹性应变能引起的弹性应变能 Ee,即 n位错中心区点阵畸变很大,不能用线弹性理论计算 E0 。 n据估计,E0 约为总应变能的1/101/15左右,故常忽略,而以 Ee 代表位错的应变能。 n位错的应变能位错的应变能: :可根据造成这个位错所作的功求得。可根据造成这个位错所作的功求得。 0 EEE e 88 2021/3/27 刃位错的应变能刃位

55、错的应变能 n因形成刃位错时,位移x是从Ob,是随 r 而变的;同时,MN面 上的受力也随 r 而变。当位移为x 时,切应力r : n0时,为克服切应力r所作的功: n则,单位长度单位长度刃位错刃位错的应变能的应变能。 dxdr r Gx dxdrE R r bR r b r 1 )1 (2 0000 刃 r COSGx r )1 (2 0 2 ln )1 (4r RGb E 刃 89 2021/3/27 螺位错的应变能螺位错的应变能 n螺位错的应变能螺位错的应变能: : n由螺位错应力分量应力分量, , n同样也可求单位长度单位长度螺位错螺位错的应变能的应变能: r Gb zz 2 )ln(

56、 4 2 r RGb E 螺 90 2021/3/27 n比较刃位错应变能刃位错应变能和螺位错应变能螺位错应变能可看出: n当b b相同时, n一般金属泊松比0.30.4,若取 =1/3,得 n即 刃位错弹性应变能刃位错弹性应变能比比螺位错弹性应变能螺位错弹性应变能约大约大50%。 0 2 ln )1 (4r RGb E 刃 )ln( 4 2 r RGb E 螺 螺刃 EE )1 ( 1 螺刃 EE 2 3 91 2021/3/27 混合位错的应变能混合位错的应变能 n一个位错线与其柏氏矢量b b成角的混合位错,可分解为一 个柏氏矢量模为b bsin的刃位错和一个柏氏矢量模为 b bcos的螺

57、位错。 n分别算出两位错分量应变能,其和即为混合位错应变能混合位错应变能: n式中 称为混合位错角度因素混合位错角度因素,k10.75。 0 2 0 22 0 22 ln 4 ln 4 cos ln )1 (4 sin r R k Gb r RGb r RGb EEE 螺刃混 2 1 1 COS K 92 2021/3/27 n从以上各应变能的公式可以看出: n1）位错应变能与位错应变能与 b2 成正比成正比,故柏氏矢量模柏氏矢量模bb反映了位错反映了位错 的强度。的强度。b b越小,位错能量越低,在晶体中越稳定。 n为使位错能量最低,柏氏矢量都趋于取密排方向的最小值。 n2）当当r0 0时应

58、变能无穷大时应变能无穷大, ,故在位错中心区公式不适用。故在位错中心区公式不适用。 n3）r0位错中心区半径,近似地,r0b2.510-8cm; nR位错应力场最大作用半径,在实际晶体中,受亚晶界限制, 一般取 R10-4。代入各式,则单位长度位错的应变能公式可单位长度位错的应变能公式可 简化为简化为: : n是与几何因素有关的系数,均为0.5。 2 GbE 93 2021/3/27 位错运动的动力与阻力位错运动的动力与阻力 n作用在位错上的力作用在位错上的力: : n在外力作用下,晶体中位错将沿其法向运动,产生塑变。 n位错位错: :只是一种畸变的原子组态,并非是物质实体; n位错的运动位错

59、的运动: :只是原子组态的迁移, n驱使位错的运动的力驱使位错的运动的力: :实际上是作用在晶体中的原子上,而非 只作用在位错中心的原子上。 （a）一小段位错线移动; （b）作用在螺型位错上的力 图7-30 切应力作用下位错所受的力 94 2021/3/27 n但是,为研究问题方便,把位错线假设为物质实体线,把位错 的滑移运动看作是受一个垂直于位错线的法向力作用的结果, 并把这个法向力称为作用在位错上的力作用在位错上的力。 （a）一小段位错线移动; （b）作用在螺型位错上的力 图7-30 切应力作用下位错所受的力 95 2021/3/27 n作用在位错上的力作用在位错上的力: : n利用虚功原

60、理虚功原理可导出外力场作用在位错上的力外力场作用在位错上的力。 n虚功原理虚功原理:切应力使晶体滑移所做的功等于法向“力”推动位 错滑移所做的功。 n如图为在分切应力作用下,柏氏矢量为的刃型位错滑移 与晶体滑移的情况。 （a）一小段位错线移动; （b）作用在螺型位错上的力 图7-30 切应力作用下位错所受的力 96 2021/3/27 n1）设位错长度为l,当滑移ds 时,法向力作功为法向力作功为FdsFds。 n2）若滑移面积为A,位错滑移ds,滑移区也增加ds 距离, n则产生的滑移量为: n切应力使晶体切应力使晶体滑移所作的功所作的功应为: ,于是 n则 n单位长度位错所受的力单位长度位