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文档简介

1、8-8 广义胡克定律已知简单应力状态的胡克定律和横向效应：单向应力状态单向胡克定律 横向效应纯剪应力状态剪切胡克定律条件各向同性材料，弹性范围内，线弹性材料，小变形。由此：1) 在复杂应力状态下，应变分量可由各应力分量引起的应变分量叠加得到。2) 正应变只与正应力有关，剪应变只与剪应力有关，线变形与角变形的相互影响可以略去。广义胡克定律1)对空间一般应力状态（8-11）2)主应力形式（8-12）3)对平面一般应力状态，其余 （8-13）4)考虑热应力的广义胡克定律（8-14） 此处，-各向同性材料的线膨胀系数。 8-9 微元体的体积改变与形状改变1.体积改变与静水应力体积应变定义（如图8-29

2、a、b）：（8-15）受力前微元体体积： 。受力后微元体体积：。由于 ， ， ，略去正应变的二次，三次项后得：由定义式（8-15）即得。定义材料的体积模量。微元体的静水应力（平均正应力） 。体积改变定律：。微元体的体积改变与静水应力（平均正应力）成正比，与反映材料弹性性能的体积模量成反比。2.形状改变与应力偏量处于空间一般应力状态的微元体的变形可以分为只产生体积改变和只产生形状改变的两部分应力状态（如图8-30a,b,c，用主应力形式表出）。对于（b），不存在剪应力，而且。对于（c），不存在体积改变，且偏应力状态可分解为几个纯剪应力状态。【例8-3】单向应力状态可分解为一个静水应力状态与两个纯

3、剪应力状态。8-10 复杂应力状态的变形比能1.一般表达式对线弹性材料，在弹性范围内，在缓慢加载条件下，由能量守恒定理，弹性变形能的储备等于外载所做的功，它的大小只与外载和变形的最终状态有关，与加载次序无关。对微元体，则用比能（变形比能，应变能密度）来描写。对空间一般应力状态： （8-17a）引入广义胡克定律，用应力分量表示：（8-17b）用主应力，主应变表示： （8-18）2.体积改变比能与形状改变比能对各向同性材料，弹性范围内，只有将应力状态分解为静水应力状态和偏应力状态，其能量才可以叠加（如图8-30： ）。即：体积改变比能； ：形状改变比能。对于图8-30b，将三个平均应力代入式（8-18）： （8-19）对于图8-30c，将三个偏应力代入式（8-18）： （8-20）可以证明： 【例8-4】 将单向应力状态下的比能分解为体积改变比能与形状

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