工热实验指导书

1、 工程热力学 实 验 指 导 书工程热物理教研室 编华北电力大学二九 年 十 月前 言1 实验总体目标通过实验能更好地理解工程热力学的一些现象和结论。学习一些实验仪器的使用方法。学习实验数据的处理方法。2 适用专业热能与动力工程、建筑环境与设备工程、核科学与核工程3 先修课程高等数学、大学物理4 实验课时分配实验项目学时实验一 气体定压比热容实验2实验二 二氧化碳综合实验2实验三 空气在喷管内流动性能测定实验2实验四 饱和蒸汽压力和温度关系实验选做5 实验环境实验室环境干净整洁，水电齐全，能够满足实验的要求。在醒目的地方有实验原理的说明，便于教师讲解和学生熟悉实验的步骤。6 实验总体要求通过实

2、验能够帮助学生更好地理解工程热力学的一些基本原理。指导教师要提前做好准备，提高实验的效率。学生要提前预习实验的内容和要求（特别是注意事项），以免发生危险和损坏实验设备。按指导教师的要求书写实验报告，及时上交。7 本实验的重点、难点及教学方法建议本实验的重点是气体定压比热容实验、二氧化碳压缩综合实验和喷管实验，这三个实验都是综合性实验，涉及到水浴的使用，真空泵的使用，表压力及真空度和绝对压力的关系，等等，需要大家对工程热力学的基本内容有清楚的了解。难点是在临界温度下定温压缩二氧化碳时不好把握，绘出来的图和理想压缩有较大的差别，另外，如何通过间接方法求出二氧化碳的比体积也有一些技巧。教学方法：学生

3、提前预习，做实验之前老师提问；学生仔细观察指导教师的演示；实验室对学生开放，一次没有做成功，或者想更好地掌握实验技巧的学生，可以跟指导教师预约时间另做。目 录实验一气体定压比热容实验3实验二二氧化碳综合实验7实验三空气在喷管内流动性能测定实验8实验四饱和蒸汽压力和温度关系实验11实验一 气体定压比热容实验首先所有实验必须注意安全！认真听实验室老师的介绍、听从实验室老师的安排！对于这个实验而言，公式较多，考虑的因素也较多，最后的实验结果不一定能非常精确；但只要细心，肯定能做出在一定精度范围内的非常漂亮的结果！一、实验目的1 了解气体比热容测定装置的基本原理和构思。2 熟悉本实验中测温、测压、测热

4、、测流量的方法。3 掌握由基本数据计算出比热值和比热公式的方法。4 分析本实验产生误差的原因及减小误差的可能途径。二、实验类型综合性实验三、实验仪器实验所用的设备和仪器仪表由风机、流量计、比热仪本体、电功率调节测量系统共四部分组成，实验装置系统如图1-1所示。装置中采用湿式流量计测定气流流量，气流流量用调节阀1调整。流量计出口的恒温槽2用以控制测定仪器出口气流的温度。装置可以采用小型单级压缩机或其它设备作为气源设备，并用钟罩型气罐5维持供气压力稳定。图1-1 测定空气定压比热容的全套装置系统1-调节阀；2-流量计；3-比热仪本体；4-瓦特表；5-调压变压器；6-稳压器；7-风机比热容测定仪本体

5、（图1-2）由内壁镀银的多层杜瓦瓶2、进口温度计1和出口温度计8（铂电阻温度计或精度较高的水银温度计）、电加热器3和均流网4、绝缘垫5、旋流片6和混流网7组成。气体自进口管引入，进口温度计1测量其初始温度，离开电加热器的气体经均流网4均流均温，出口温度计8测量加热终了温度，后被引出。该比热仪可测300以下气体的定压比热。图2-2 比热容测定仪结构原理图1-进口温度计；2-多层杜瓦瓶；3-电加热器；4-均流网；5-绝缘垫；6-旋流片；7-混流网；8-出口温度计四、实验原理根据热力学第一定律解析式，对可逆过程有： （1-1）定压时 （1-2）此式直接由的定义导出，故适用于一切工质。在没有对外界作功

6、的气体的定压流动过程中： ； （1-3）则气体的平均定压比热容可以表示为：这个是实验的基本公式，非常简单，也容易理解 kJ/kg （1-4）式中：气体的质量流量，kg/s；气体在定压流动过程中的吸热量，kJ/s。由于比热随温度的升高而增大，在离开室温不很远的温度范围内，空气的定压比热容与温度的关系可近似认为是线形的，即可近似表示为： （1-5）则温度由至的过程中所需要的热量可表示为： （1-6）大气是含有水蒸气的湿空气。当湿空气气流由温度加热到时，其中水蒸气的吸热量仍可沿用式（1-6）计算，其中，则水蒸气的吸热量为：= kJ/s （1-7）式中：气流中水蒸气质量，kg/s。则干空气的平均定压比

7、热容由下式确定： （1-8）式中：湿空气的质量流量，kg/s；为干空气气流的吸热量；为湿空气气流的吸热量。仪器中加热气流的热量（例如用电加热器加热），不可避免地因热辐射而有一部分散失于环境。这项散热量的大小决定于仪器的温度状况。只要加热器的温度状况相同，散热量也相同。因此，在保持气流加热前的温度仍为和加热后温度仍为的条件下，当采用不同的质量流量和加热量进行重复测定时，每次的散热量应当是一样的。于是，可在测定结果中消除这项散热量的影响。设两次测定时的气体质量流量分别为和，加热器的加热量分别为和，辐射散热量为，则达到稳定状况后可以得到如下的热平衡关系两式相减消去项，得到这个是考虑剔除诸多干扰因素影

8、响（如空气中水蒸气的影响、辐射散热量的影响）后的比热计算公式，其中的Q1，Q2，（t2-t1）可从实验仪器中直接读出。实验中测量的流量应该是体积流量V，还需换算才可得到m，而水蒸气换热量Qw1、Qw2，还要通过公式（1-7）进行进一步换算。而水蒸气流量mw1、mw1也需要通过公式（1-17）进行换算，详见后面的内容 kJ/kg （1-9）五、实验内容和要求1. 接通电源及测量仪表，选择所需的出口温度计插入混流网的凹槽中。2. 取下流量计上的温度计，开动风机，调节节流阀，使流量保持在额定值附近。测出流量计出口空气的干球温度和湿球温度。3. 将温度计插回流量计，重新调节流量，使它保持在额定值附近，

9、逐渐提高电压，使出口温度计读数升高到预计温度。（可根据下式预先估计所需电功率：,式中：P为电功率（W），为进出口温差（），为每流过10升空气所需的时间（s）。4. 待出口温度稳定后（出口温度在10分钟之内无变化或有微小起伏即可视为稳定），读出下列数据：a） 10升气体通过流量计所需时间（s）；b） 比热仪进口温度（）；出口温度（）；c） 大气压力计读数（kPa），流量计中气体表压（mmH2O）；d） 电热器的功率（W）。注释：电热器功率由瓦特表设定为20W流量计旋转一圈流量为5升，实验中实际测量旋转10圈所用时间5. 根据流量计出口空气的干球温度和湿球温度确定空气的相对湿度，根据和干球温度从湿

10、空气的焓-湿图（工程热力学附图）中查出含湿量（g/kg干空气）。6. 每小时通过实验装置空气流量： （m3/h） （1-10）式中：每10升空气流过所需时间，s；将各量代入式（2-18）并统一单位可以得出干空气质量流量的计算式： kg/h （1-11）7. 水蒸气的流量：将各量代入式（2-16）并统一单位可以得出水蒸气质量流量的计算式： kg/h （1-12推测：;，；）六、注意事项1、切勿在无气流通过的情况下使电热器投入工作，以免引起局部过热而损坏比热仪主体。2、输入电热器的电压不得超过220V，气流出口最高温度不得超过300。3、加热和冷却要缓慢进行，防止温度计和比热仪主体因温度骤升和骤降

11、而破裂。4、停止实验时，应先切断电热器。让风机继续运行十五分钟左右（温度较低时可适当缩短）。七、思考题1、 怎样判断气体的流动已经稳定了？2、 停止实验后，为什么还要让风机运行一段时间？3、 如果不考虑水蒸气的影响，将会有什么样的结果？4、 如果要测量不同加热温度的平均比热容，如何设计实验？5、 怎样减少测量误差？公式汇总： 这部分是我的纯理论推导，大家仅作参考，以实验老师的教导为准。核心公式kJ/kg（1-9）其中：Q1，Q2，（t2-t1）可从实验仪器中直接读出。= kJ/s（1-7） kg/h （1-11） kg/h （1-12）；（m3/h）（Pa）最终，通过测量：J 10升气体通过流

12、量计所需时间（s）；J 进口温度（）；出口温度（）；J 大气压力计读数（kPa），流量计中气体表压（mmH2O）；J 电热器的功率（W）；J 空气的干球温度、湿球温度 从湿空气的焓-湿图中查出含湿量并将以上测量参数带入前面的公式，即可求出传说中的！感触：理论上推导固然不易，但要实现准确、可信的实际测量更是艰难！ 实验二 二氧化碳综合实验这个实验相对简单，公式也不复杂，而且实验过程能观察到一些奇特的现象，但涉及高压过程，一定要注意安全！一、实验目的（1）了解CO2临界状态的观测方法，增加对临界状态概念的感性认识。（2）加深对课堂所讲的工质的热力状态、凝结、汽化、饱和状态等基本概念的理解。（3）学

13、会活塞式压力计、恒温器等部分热工仪器的正确使用方法。（4）加深对实际气体属性的理解，增加实际气体热物性研究方面的感性认识；（5）掌握CO2的关系的测定方法并学会运用实验来测定实际气体状态变化规律的方法和技巧；二、实验类型综合性实验三、实验仪器1. 实验所用设备及仪表有实验台本体及其防护罩，恒温器，压力台等三大部分组成。如图2-1所示。2. 压缩室本体如图2-2所示.图2-1 CO2实验台系统图1-实验台本体；2-活塞式压力计；3-恒温器图2-2 实验台本体示意图1-高压容器；2-玻璃杯；3-压力油；4-水银；5-密封填料；6-填料压盖7-恒温水套；8-承压玻璃管；9-二氧化碳空间； 10-温度

14、计四、实验原理(1) 当简单可压缩热力系统处于平衡状态时，状态参数压力、温度和比体积之间存在一定的函数关系，有： （2-1）或者 （2-2） 当温度维持不变时，测定与不同压力所对应的比体积数值，从而可获得等温线的数据。1873年范德瓦尔对理想气体状态方程作了相应修正，提出下列实际气体状态方程： （2-3）或者 - （2-4）式中，与是各种气体所特有的，数值为正的常数，称为范德瓦尔常数。范德瓦尔方程是比体积的三次方程，在图上以一簇等温线表示，在临界温度以上一个压力相对应只有一个值，即只有一个实根，在临界温度以下与一个压力值对应的有三个值，在这三个实根中，最小值是饱和液体比体积，最大值是饱和蒸汽的

15、比体积，中间值没有物理意义。得到三个相等实根的等温线上的点为临界点，方程可得临界温度等温线拐点，满足下述条件：（）=0 和 （）=0 （2-5）本实验根据范德瓦尔方程，采用等温的方法来测定二氧化碳之间的关系，从而找出实际气体二氧化碳的关系。(2) 实验中由压力台送来的压力油进入高压容器和玻璃杯的上部，迫使水银进入预先装了二氧化碳气体的承压玻璃管。二氧化碳气体被压缩，其压力和容积通过压力台上的活塞螺杆的进、退来调节，温度由恒温器供给的水套里的水温来调节。(3) 实验工质二氧化碳的压力由装在压力台上的压力表读出。温度由插在恒温水套中的温度计读出。比体积通过CO2的高度来用间接方法度量。(4) 维持

16、温度不变，测定比体积与压力的对应数值，就可得到等温线的数据。在不同温度下对二氧化碳气体进行压缩，将此过程画在pv图上，可得到的二氧化碳pvT关系曲线。当温度低于临界温度tc时，该二氧化碳实际气体的等温线有气液相变的直线段。随着温度的升高，相变过程的直线段逐渐缩短。当温度增加到临界温度时，饱和液体和饱和气体之间的界限已完全消失，呈现出模糊状态，称为临界状态。二氧化碳的临界压力pcr为7.38MPa ，临界温度tcr为31.1。在pv图上，临界温度等温线在临界点上既是驻点，又是拐点。临界温度以上的等温线也具有拐点，直到48.1才成为均匀的曲线。(5) 利用质面比常数值间接测量二氧化碳的比体积由于充

17、进承压玻璃管内二氧化碳的质量不便测量，而玻璃管内径或截面积（）又不易测准，因而实验中是采用间接的方法来确定二氧化碳的比体积，认为二氧化碳的比体积与其高度是一种线性关系，具体如下方法：已知二氧化碳液体在，100at时的比体积： m3/kg （2-6）如前操作实地测出本实验台二氧化碳液体在，100at的二氧化碳液柱高度（注意玻璃水套上刻度的标记方法）由式（2-6）可知 m3/kg （2-7）则 = kg/m3 （2-8） 那么在任意压力、温度下的二氧化碳的比体积为= =这个地方h是高度差，用来表征体积的，不要与焓值混淆！ m3/kg （2-9）式中：=； 任意压力、温度下的水银柱高度； 承压玻璃管

18、内径顶端刻度。五、实验内容和要求总体来看这个实验就是做三个温度下的p-v（p-h）关系，同时观察相关现象。比较简单且有趣。1测定低于临界温度时的等温线(t=20，观察液化与气化现象)1）使用恒温器调定并要保持恒温。注释：恒温器标定块上沿所读取的温度数值为设定温度。2）压力记录从4.5MPa开始，当玻璃管内水银升起来后，应足够缓慢地转动活塞螺杆，以保证定温条件，否则来不及平衡，读数不准。3）按照适当的压力间隔取值直至压力10MPa。4）注意加压后二氧化碳的变化，特别是注意饱和压力和饱和温度的对应关系，液化与汽化等现象，要将测得的实验数据与观察到的现象一并填入表2.1。5）测定， 时，其饱和压力和

19、饱和温度的对应关系。2测定临界等温线与临界参数，观察临界现象(t=31.1，观察临界独特现象)测出临界等温线，并在该曲线的拐点处找出临界压力与临界温度，并将数据填入表2.1。1）临界乳光现象 将水温加热到临界温度（31.1）并保持温度不变，摇进压力台上的活塞螺杆使压力升至7.8MPa附近，然后摇退活塞螺杆（注意勿使实验本体晃动）降压，在此瞬间玻璃管内将出现园锥状的乳白色的闪光现象，这就是临界乳光现象。这是由于二氧化碳分子受重力场作用沿高度分布不均和光的散射所造成的，可以反复几次，来观察这一现象。 2）整体相变现象 由于在临界点时，气化潜热等于零，饱和气相线和饱和液相线合于一点，所以这时气液的相

20、互转化不是像临界温度以下时那样逐渐积累，需要一定的时间，表现为一个渐变的过程，而这时当压力稍有变化时，气、液是以突变的形式互相转化的。 3）汽、液两相模糊不清的现象 处于临界点的二氧化碳具有共同的参数()，因而仅凭参数是不能区分此时二氧化碳是气体还是液体，如果说它是气体，那么这个气体是接近了液态的气体，如果说它是液体，那么这个液体是接近了气态的液体。下面就用实验来验证这个结论。因为这时是处于临界温度下，如果按等温线过程进行来使二氧化碳压缩或膨胀，那么管内是什么也看不到的。现在我们按绝热过程来进行。首先在压力等于7.8MPa附近，突然降压，二氧化碳状态点由等温线沿绝热线降到液态区，管内二氧化碳出

21、现了明显的液面，这就说明，如果这时管内二氧化碳是气体的话，那么这种气体离液区很接近可以说是接近了液态的气体；当我们在膨胀之后，突然压缩二氧化碳时，这个液面又立即消失了，这就告诉我们，此时的二氧化碳液体离气区也是非常近的，可以说是接近了气态的液体。既然此时的二氧化碳既接近气态又接近液态，所以，只能处于临界点附近。可以说，临界状态究竟如何，是饱和汽、液分不清。这就是临界点附近饱和汽液模糊不清的现象。3测定高于临界温度时的等温线，并将数据填入表2.1中。(t=50，测等温线)表2.1 二氧化碳等温实验原始记录(MPa)现象(MPa)现象(MPa)现象做出各条等温线所需时间 分钟 分钟 分钟表2.2

22、临界比体积(m3/kg)标准值实验值0.00216（4）绘制等温线与比较a）按表2.1的数据仿照图2-3再绘出三条等温线。b）将实验测得的等温线与图2-3所示的标准等温线比较，并分析其中的差异及原因。c）将实验测得的饱和温度与饱和压力的对应值与图2-4绘出的曲线相比较。d）将实验测得的临界比体积与理论计算值一并填入表2.2，并分析其中差异及原因。 图2-3 标准曲线 图2-4 CO2饱和温度与饱和压力六、注意事项(1)做各条等温线时，实验温度不要超过50，实验压力不要超过8MPa。一般压力间隔可取0.20.5MPa，但是在接近饱和状态与临界状态时，压力间隔应取0.05MPa。(2)恒温水流量应

23、足够大，使水套进、出口的水温尽可能接近相同。(3)实验中读取h时，水银柱液面高度的读取要注意，应使视线与水银柱半圆形液面的中间一齐。(4)不要在气体被压缩情况下打开油杯阀门，致使二氧化碳突然膨胀而逸出玻璃管，水银则被冲出玻璃杯。如要卸压，应慢慢退出活塞杆使压力逐渐下降，执行升压过程的逆程序。(5)为达到二氧化碳的定温压缩和定温膨胀，除保持流过恒温水套的水温恒定外，还要求压缩和膨胀过程进行得足够缓慢，以免玻璃管内二氧化碳温度偏离管外恒温水套的水温。(6)如果玻璃管外壁或水套内壁附着小气泡，妨碍观测，可通过放充水套中的水，将气泡冲掉。操作和观测时要格外小心，不要碰到实验台本体，以免损坏承压玻璃管及

24、恒温水套。七、思考题1实验中为什么要保持加压（或降压）过程缓慢进行？2实验中是如何间接测量CO2的比体积的？实验三 空气在喷管内流动性能测定实验这个实验也不难，但涉及真空泵等压力设备一定要按要求操作，保证安全！一、实验目的（1）巩固和验证有关气体在喷管内流动的基本理论，掌握气流在喷管中流速、流量、压力的变化规律，加深临界状态参数、背压、出口压力等基本概念的理解。（2）测定不同工况（,）下，气流在喷管内流量的变化，绘制曲线；分析比较的计算值和实测值；确定临界压力。（3）测定不同工况时，气流沿喷管各截面（轴相位置X）的压力变化情况，绘制关系曲线，分析比较临界压力的计算值和实测值。 二、实验类型综合

25、性实验三、实验仪器本实验装置由实验本体、真空泵及测试仪表等组成。其中实验本体由进气管段，喷管实验段（渐缩喷管与渐缩渐扩喷管各一），真空罐及支架等组成，实验装置系统图见图3.1，采用真空泵作为气源设备，装在喷管的排气侧。喷管入口的气体状态用测压计6和温度计7测量。气体流量用风道上的孔板流量计2测量。喷管排气管道中的压力p2用真空表11测量。转动探针移动机构4的手轮，可以移动探针测压孔的位置，测量的压力值由真空表12读取。实验中要求喷管的入口压力保持不变。风道上安装的调节阀门3，可根据流量增大或减小时孔板压差的变化适当开大或关小调节阀。应仔细调节，使实验段1前的管道中的压力维持在实验选定的数值。喷

26、管排气管道中的压力p2由调节阀门3控制，真空罐13起稳定排气管压力的作用。当真空泵运转时，空气由实验本体的吸气口进入并依次通过进气管段，孔板流量计，喷管实验段然后排到室外。喷管各截面上的压力采用探针测量，如图3.2所示，探针可以沿喷管的轴线移动，具体的压力测量是这样的：用一根直径为1.2mm的不锈钢制的探针贯通喷管，起右端与真空表相通，左端为自由端（其端部开口用密封胶封死），在接近左端端部处有一个0.5mm的引压孔。显然真空表上显示的数值应该是引压孔所在截面的压力，若移动探针（实际上是移动引压孔）则可确定喷管内各截面的压力。图3-2 探针测压简图1-管道；2-喷管；3-探针；4-测压孔；5-测

27、量喷管各截面压力的压力表；6-测量喷管入口压力的压力表；7-测量喷管排气管道压力的压力表27图3-1 喷管实验装置系统图1- 实验段（喷管）；2-孔板；3-调节阀；4-探针移动机构；5-孔板流量计；6-喷管入口压差计；7-水银温度计；8-调节阀；9-真空泵；10-风道；11-背压真空表；12-与探针相通的真空表；13-真空罐四、实验原理1、渐缩喷管气体在渐缩喷管内绝热流动的最大膨胀程度取决于临界压力比： （3-1）临界压力比只和气体的等熵指数k有关，对于空气，k1.4，=0.528。式中的即为气体在渐缩喷管中膨胀所能达到的最低压力，称为临界压力。气体在渐缩喷管中的膨胀情况如图3-3 所示。 （

28、a）渐缩喷管中气体分布示意图 （b）渐缩喷管流量曲线图3-3 气体渐缩喷管中的膨胀情况2、缩放形喷管气体流经缩放形喷管时完全膨胀的程度决定于喷管的出口截面积A2与喷管中的最小截面积Amin的比值。喷管在不同背压条件下工作时，压力分布如图34所示。图3-4 缩放喷管中气体压力分布示意图五、实验内容和要求1装上所需的喷管，将“坐标校准器”调好，即使指针对准“位移坐标板”零刻度时，探针的测压孔正好在喷管的入口处。2开罐前的调节阀，将真空泵的飞轮盘车1-2转，一切正常后，打开罐后调节阀，打开冷却水阀门，而后启动真空泵。3测量喷管轴向压力分布情况（1）用罐前调节阀调节背压（）至一定值（见真空表的读数），

29、并记下该数值。（2）转动手轮使测压探针由入口向出口方向移动，每移动一定的距离（一般为5mm）便停顿一下，记下该测点的坐标位置及相应的压力值，一直测至喷管出口之外，于是便得到一条在这一背压下的喷管的压力分布曲线。4测量喷管流量变化情况：（1）转动手轮使测压探针引压孔移至喷管的出口截面之外，打开罐后调节阀，关闭罐前调节阀，而后启动真空泵。注释：如果从实验3连续做到实验4只需将探针移出喷管的出口截面外。（2）用罐前调节阀改变背压值，使背压值每变化0.01MPa便停顿一下，同时将背压值和型管压差计的差值记录下来，以便代入流量公式进行计算。当背压为某一值时型管压差计的的液柱便不再变化（即流量已达到最大值

30、）此后尽管不断地降低背压，但是型管压差计的的液柱高度仍保持不变，这时再测23个值即可，到此为止，流量测量完成。注释：两个真空表的最大量程都是0.1MPa，真空表读数越大表示绝对压力越小。5开罐前调节阀，关闭罐后调节阀，让真空罐充气；3分钟后关闭真空泵，立即打开罐后调节阀，让真空泵充气（防止回油）；1分钟后关闭罐前调节阀和罐后调节阀。6关闭冷却水阀门；关闭电源。7实验数据记录1） 喷管尺寸见图纸，图3-5。 （a）渐缩喷管结构图 （b）渐缩渐扩喷管结构图图3-5 喷管尺寸2）喷管入口温度，入口压力。入口温度为室温。由于在进气管中装有测流量孔板，气流流过孔板将有压力损失。将略低于大气压力，流量越大

31、，低得越多。根据经验公式和实测，可由下式确定入口压力： （3-2）式中：p孔板流量计U型管压差，若U型管压差计读数为mmH2O柱高，大气压力计读数为mbar则：=-0.970.0981 mbar=-0.095 mbar （3-3）注释：大气压力pa为0.101325MPa，喷管入口压力p1统一为0.1MPa，此时计算可得孔板流量计U型管压差为=139.5mmH2O3）孔板流量计计算公式： kg/s （3-4）式中：流量膨胀系数，；气态修正系数，；几何修正系数，（标定值）按1.0计算；U型管压差计读数（mmH2O）大气压力计读数，单位Pa；室温，注释：1mbar=100Pa，1MPa=104mb

32、ar；1MPa=103kPa4）喷管的一个重要特征参数临界压力=0.528在真空表上的读数：(真空度)= -=-0.528(-0.095)，mbar(真空度)=0.472+0.05，mbar式中：大气压力计读数，mbarU型管压差计读数，mmH2O注释：喷管入口压力约为0.1MPa，计算可得(真空度)=0.047MPa4）喷管流量的理论计算值:在稳定流动中，任何截面上的质量均相等，流量大小可由下式确定： （3-6）式中：绝热指数； 出口截面积，m2； 分别表示进、出口截面气体的比体积，m3/kg； 分别表示进、出口截面上气体的压力，Pa。当出口截面压力等于临界压力，即：=0.528则 对于空气

33、，代入，287.1J/kg。 （3-7）5）临界压力的理论计算值：=0.528=0.528(-0.095)=0.528-0.05 mbar （3-8）8 实验数据记录表渐缩喷管：表3.1 位移压力比数据表格（）（1）背压低于临界压力工况：pV=0.06 MPa注意，这个地方是真空表，因此真空表读数越高代表背压越低，反之亦然，例如此处实际背压约为： p=pb-pv=0.1-0.06=0.03MPa pb=p1-pV= MPax（mm）05101520253035pV（MPa）px=p1-pV（MPa）px/p1（2）背压等于临界压力工况：pV=0.047 MPa pb=p1-pV= MPax（m

34、m）05101520253035pV（MPa）px=p1-pV（MPa）px/p1（3）背压高于临界压力工况：pV=0.03 MPa pb=p1-pV= MPax（mm）05101520253035pV（MPa）px=p1-pV（MPa）px/p1表3.2 流量压力比数据表格（）pV（MPa）pb=p1-pV（MPa）pb/p1（mm）m（10-3kg/s）注释：背压（真空表）可取0.01、0.02、0.03、0.04、0.048、0.06、0.07、0.08MPa缩放喷管：表3.3 位移压力比数据表格（）（1）工况一：pV=0.08 MPa pb=p1-pV= MPax（mm）0510152

35、0253035pV（MPa）px=p1-pV（MPa）px/p1（2）工况二：pV=0.047 MPa pb=p1-pV= MPax（mm）05101520253035pV（MPa）px=p1-pV（MPa）px/p1（3）工况三：pV=0.03 MPa pb=p1-pV= MPax（mm）05101520253035pV（MPa）px=p1-pV（MPa）px/p1表3.4 流量压力比数据表格（）pV（MPa）pb=p1-pV（MPa）pb/p1（mm）m（10-3kg/s）注释：背压（真空表）可取0.01MPa、0.02、0.03、0.04、0.048、0.06、0.07、0.08MPa六、注意事项（1）启动真空泵前，对