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1、第三章第三章静 磁 场1 1 矢势及其微分方程矢势及其微分方程0BJH0)()(1212BBnHHnHB0EABHJSSLl dASdASdB)(BdSL0BABAAALSA dlB dS21SSSdBSdB21()dSdSdSAA()AAAB 0 ABL1Sd2Sd12120SSB dSB dS0SB dS二矢势满足的方程及方程的解二矢势满足的方程及方程的解21,2,3iiAJi AHBJA22JHJAAABB)(1)(1120 A3( )1()( )44( )4VVVJ xBAdVJ x dVrrJ xrdVr2矢势的形式解矢势的形式解VrVdxJA)(4BVrVdx )(41通过类比通过

2、类比( )4iiVJ x dVArAttAA12A=012AALttlAAldA)(12LSA dlB dS012n1n2nAA0)(0)(1212AAnBBnzzAAeeeeAA)11()(112212AAnHHnzxyArArA221111)(1)(112211rArrArrxzyA5 5矢量泊松方程解的唯一性定理矢量泊松方程解的唯一性定理JtAtBJA2dVHBW21dVJAW21JA21HAHB)()()(HAHAJAHA)(dVJA21()()0VSA H dVA HdS)()()(gfgfgfdVHBW21dVJAdVHA21)(212. 电流分布在外磁场中的相互作用能电流分布在外

3、磁场中的相互作用能dVJJAAWee)()(21dVJA)(21dVJAee)(21dVJAJAee)(21iWiWdVJAe)(dVJAe)(JAeJeAeB第三章第二节第三章第二节磁磁 标标 势势2. 磁标势磁标势LldHLldE0H = J二引入磁标势的条件语言表述：引入区域为无自由电流分布的单语言表述：引入区域为无自由电流分布的单 连通域。连通域。Ll dH0讨论：讨论：用公式表示用公式表示L0H三磁标势满足的方程1引入磁标势区域磁场满足的场方程引入磁标势区域磁场满足的场方程 )(0000HfMHBBHmmH0)(000MHMHBMHm220 与与静静电电场场比比引引入入较Mm0mMm20)(12HHn0)(12BBnSmSm21SmSmnn)()(2211)(HB02mm0mH 00200(,)fPPfPfEEPDE PEDE 02000)(0mmmmmHMHBMHH 静磁场静磁场 静电场静电场静电势与磁标势的差别：静电势与磁标势的差别： 因为到目前为止实验上还未真正发现以磁单极因为到目前为止实验上还未真正发现以磁单极形式存在的自由磁荷。对静磁场人们认为分子电形式存在的自由

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