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文档简介

1、静电场中导体电场(带电球体)030 0 3 4rrREQrRrr 电场(带电球壳)300 0 4rREqrRrr 导体的静电平衡 导体特点：存在自由电荷 (孤立)导体：最终会达到一种状态 内部电场为零;1.电荷不再移动; 导体:在外电场作用下 导体内电荷会重新分布; 全部空间的电场分布会改变;1.静电平衡状态导体处于外场中的静电平衡处于静电平衡状态的导体性质内部电场为0;导体是一个等势体;表面是等势面;导体表面处场强与表面垂直;dUEl导体上的电荷分布导体内无净余电荷;净余电荷分布在表面.有面电荷的分布.（反证法）0e面电荷与场强的关系000deeeSESSE SE高斯定理面电荷与场强的关系表

2、面电荷分布电荷分布与表面的曲率有关.曲率大的地方,电荷较密集;曲率小的地方,电荷较小;表面凹进去的地方,电荷更少.不存在单一函数关系.尖端放电高压输电线”放电”;电晕高压设备:光滑球面电极;避雷针.(引雷针)导体壳腔内无带电体内壁不带电;内壁上电荷为0腔内无电场内壁上电荷密度为0d0ESd0El法拉第圆筒范德格拉夫起电机导体壳腔内有带电体 若：腔内电荷q 内表面电荷-q感应电荷 外表面电荷Q+q感应电荷 腔内有电场(只与q相关)腔内非等位区 壳为等位区 腔内电量变化会影响外部1.腔内电荷移动不影响外部导体壳同心导体壳静电屏蔽静电屏蔽金属均压服在高压带电作业中，用金属丝或导电纤维织成的均压服，可

3、以对人体起屏蔽保护作用。屏蔽、均压作用分流作用 静电屏蔽意义：间接验证库仑定律高斯定理可以从库仑定律推导出来的，如果库仑定律中的平方反比指数不等于2就得不出高斯定理。根据高斯定理，绝缘金属球壳内部的场强应为零，这也是静电屏蔽的结论。最近的实验结果是威廉斯等人于1971年完成的，指出在式16122 (2.73.1) 10q qFKr静电平衡时电荷分布 无限大导体板,电量:Q对称性 Q/2;1.导体达到静电平衡内部电场为0120011220222SSQSQ静电平衡时电荷分布12343124000031240000/00222202222Q S静电平衡时电荷分布112123412212343344/0000Q S静电平衡时电荷分布 各板的电荷分布 若左边的导体板接地，如何？静电平衡时电荷分布对称性考虑静电平衡时电荷分布非对称性考虑静电平衡时电荷分布电位叠加原理的应用101020320020330003230312120120233444444444444qqQqURRRqqQqURRRqqQqURQqUURqqVUURRRR静电平衡时电荷分布接地问题23031212010204440UURqqVUURR静电平衡时电荷分布接地问题101020323031212121

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