流体力学流动阻力和水头损失PPT学习教案

1、会计学1流体力学流动阻力和水头流体力学流动阻力和水头(shutu)损失损失第一页，共88页。2022-5-821、沿程水头、沿程水头(shutu)(阻力阻力) 损失损失hf 定义：定义： 水头水头(shutu)损失沿程均有并随沿程长度增损失沿程均有并随沿程长度增加。主要由于液体与管壁以及液体本身的内部摩擦加。主要由于液体与管壁以及液体本身的内部摩擦，使得液体能量沿程降低。，使得液体能量沿程降低。第四章第四章 流动阻力和水头流动阻力和水头(shutu)损失损失第1页/共88页第二页，共88页。2022-5-83特点：特点：1)沿程阻力沿程阻力(zl)均匀地分布在整个均匀流流段上；均匀地分布在整个

2、均匀流流段上； 2)沿程阻力沿程阻力(zl)与管段的长度成正比。与管段的长度成正比。 u1u2abcdhf a-bhj bhj ahf b-chj chf c-du22/(2g)hw=hf+ hju12/(2g)第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和阻力和水头损失水头损失第2页/共88页第三页，共88页。2022-5-842、局部水头（阻力、局部水头（阻力(zl)）损失）损失hj 定义：局部区域内液体质点由于相对运动产生较大能量损失定义：局部区域内液体质点由于相对运动产生较大能量损失。 特点：能损发生在流动边界有急变的流域及其附近特点：能损发生在流动边界有急变的流域及其附近第四章第四章 流

3、动流动(lidng)阻力和水阻力和水头损失头损失第3页/共88页第四页，共88页。2022-5-85常见的发生局部水头常见的发生局部水头(shutu)损失区域损失区域 只要局部地区边界的形状或大小改变，液流内部结构就要急只要局部地区边界的形状或大小改变，液流内部结构就要急剧调整，流速分布进行改组流线发生弯曲并产生旋涡，在这剧调整，流速分布进行改组流线发生弯曲并产生旋涡，在这些局部地区就有局部水头些局部地区就有局部水头(shutu)损失。损失。 第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第4页/共88页第五页，共88页。2022-5-86(1) 液体具有粘滞性。 (2) 由于固体

4、边界的影响，液流内部质点之间 产生相 对运动(yndng)。 液体具有粘滞性是主要的，起决定性作用。 液流产生水头损失的两个液流产生水头损失的两个(lin )条件条件 第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和水阻力和水头损失头损失第5页/共88页第六页，共88页。2022-5-87式中： 代表该流段中各分段的沿程水头(shutu)损 失的总和； 代表该流段中各种局部水头(shutu)损失的 总和。jfwhhhfhjh 液流的总水头液流的总水头(shutu)损失损失hw 第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和水阻力和水头损失头损失第6页/共88页第七页，共88页。2022-5-88液流边界

5、几何条件对水头损失的影响液流边界几何条件对水头损失的影响 1、液流边界横向、液流边界横向(hn xin)轮廓的形状和大小轮廓的形状和大小对水头损失的影响对水头损失的影响 可用过水断面的水力要素来表征，如过水断面可用过水断面的水力要素来表征，如过水断面的面积的面积A、湿周、湿周 及力半径及力半径R等。等。 对圆管：对圆管： 442dddAR第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第7页/共88页第八页，共88页。2022-5-892、液流边界纵向轮廓对水头损失、液流边界纵向轮廓对水头损失(snsh)的影响的影响 因边界纵向轮廓的不同，可有两种不同因边界纵向轮廓的不同，可有两种不

6、同 形式的液流：均匀流与非均匀流形式的液流：均匀流与非均匀流 均 匀 流第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和阻力和水头损失水头损失第8页/共88页第九页，共88页。2022-5-810非均匀(jnyn)流 均匀流时无局部水头(shutu)损失，非均匀渐变流时局部水头(shutu)损失可忽略不计，非均匀急变流时两种水头(shutu)损失都有。第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和阻力和水头损失水头损失+hj第9页/共88页第十页，共88页。2022-5-811二、水头二、水头(shutu)损失的计算公式损失的计算公式沿程阻力损失的计算公式为沿程阻力损失的计算公式为: hf=(l/d)u

7、2/(2g)局部阻力损失的计算公式为局部阻力损失的计算公式为: hj= u2/(2g) 上述公式是长期工程上述公式是长期工程(gngchng)实践经验的总结，把能实践经验的总结，把能量损失的计算问题转化为求阻力系数的问题。这两系数必须量损失的计算问题转化为求阻力系数的问题。这两系数必须借助于典型实验，用经验或半经验方法求得借助于典型实验，用经验或半经验方法求得第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和阻力和水头损失水头损失第10页/共88页第十一页，共88页。2022-5-812hf与与hj的比较：的比较：相同：都是由于液体在运动过程中克服阻力而引起相同：都是由于液体在运动过程中克服阻力而引起

8、不同：不同： 沿程阻力主要沿程阻力主要(zhyo)为为“摩擦阻力摩擦阻力” ； 局部阻力主要局部阻力主要(zhyo)是因为固体边界形状突是因为固体边界形状突然改变，从而引起水流内部结构遭受破坏，产生漩涡然改变，从而引起水流内部结构遭受破坏，产生漩涡，以及局部阻力之后，水流还要重新调整整体结构以，以及局部阻力之后，水流还要重新调整整体结构以适应新的均匀流条件所造成的。适应新的均匀流条件所造成的。第四章第四章 流动阻力和水头流动阻力和水头(shutu)损失损失第11页/共88页第十二页，共88页。2022-5-8134-2 雷诺实验雷诺实验(shyn)层流与紊流层流与紊流一、雷诺试验一、雷诺试验

9、第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头损和水头损失失第12页/共88页第十三页，共88页。2022-5-814第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和阻力和水头损失水头损失第13页/共88页第十四页，共88页。2022-5-815层流层流(cn li)：各层质：各层质点互不掺混点互不掺混紊流：随机紊流：随机(su j)脉动的脉动的流动流动过渡流：层流过渡流：层流(cn li)与紊流之与紊流之间的流动间的流动第四章第四章 流动阻力和水头损失流动阻力和水头损失第14页/共88页第十五页，共88页。2022-5-816对于等径管，由能量方程知计算公式为：对于等径管，由能量方程知计算公式为：h

10、f=(p1-p2 / 记录层流与紊流情况记录层流与紊流情况(qngkung)下的平均流下的平均流速速u与对应的与对应的hf，作，作u-hf关系曲线。关系曲线。第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第15页/共88页第十六页，共88页。2022-5-817第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头损和水头损失失vcvc第16页/共88页第十七页，共88页。2022-5-818线段AC及ED都是直线， 用 表示(biosh) 即 层流时适用直线AC， ，即 m1。 紊流时适用直线DE， , m1.752。 lglglgmkhfmfkh0145)25631560(002第四章第

11、四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失vcvc第17页/共88页第十八页，共88页。2022-5-819临界速度：流态转变时的速度。临界速度：流态转变时的速度。 下临界速度：由紊流转变为层流下临界速度：由紊流转变为层流(cn li)时的速时的速度度vc 上临界速度：由层流上临界速度：由层流(cn li)转变为紊流时的速转变为紊流时的速度度vc实验证明，实验证明， vc远小于远小于vc通过正反两种实验情况，雷诺得出如下结果：通过正反两种实验情况，雷诺得出如下结果： 当当v vc时，流体作紊流运动；时，流体作紊流运动； 当当v vc时，流体作层流时，流体作层流(cn li)运动；运动；

12、 当当vc v ks时，管壁的绝对粗糙度完全淹没在粘性底层时，管壁的绝对粗糙度完全淹没在粘性底层中，它对紊流核心区几乎没有影响，这时的管道称水中，它对紊流核心区几乎没有影响，这时的管道称水力力(shul)光滑管；光滑管；当当 ks时，管壁的绝对粗糙度完全暴露在粘性底层时，管壁的绝对粗糙度完全暴露在粘性底层外，紊流核心的运动液体冲击突起部分，不断产生新外，紊流核心的运动液体冲击突起部分，不断产生新的旋涡，加剧紊乱程度，增大能损。粗糙度的大小对的旋涡，加剧紊乱程度，增大能损。粗糙度的大小对紊流特性直接产生影响，这时管道称为水力紊流特性直接产生影响，这时管道称为水力(shul)粗粗糙管。糙管。第四章

13、第四章 流动阻力和水头流动阻力和水头(shutu)损失损失第56页/共88页第五十七页，共88页。2022-5-858 当当与与ks近似相等，凹凸不平部分显露影响，但还未近似相等，凹凸不平部分显露影响，但还未对紊流产生决定性作用，介于对紊流产生决定性作用，介于(ji y)两种情况之间的两种情况之间的 过过渡状态，有时也把它划入水力粗糙管的范畴。渡状态，有时也把它划入水力粗糙管的范畴。 水力光滑和水力粗糙是相对概念。因为流动情况改变水力光滑和水力粗糙是相对概念。因为流动情况改变，Re数也随之变化，数也随之变化， 便相应变薄或变厚。它与管壁的便相应变薄或变厚。它与管壁的几何光滑和几何粗糙是不同的。

14、几何光滑和几何粗糙是不同的。第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和水阻力和水头损失头损失第57页/共88页第五十八页，共88页。2022-5-859二、尼古拉兹实验及沿程阻力系数的经验公式二、尼古拉兹实验及沿程阻力系数的经验公式 实验研究和分析表明实验研究和分析表明 与管道与管道Re和管壁（和管壁（ks/d）有关。）有关。 为了找出为了找出 =f(Re, ks/d)的内在规律，的内在规律，1933年尼古拉兹对六年尼古拉兹对六种在管道内壁上涂有不同沙粒的人工管进行了试验，每种管种在管道内壁上涂有不同沙粒的人工管进行了试验，每种管都从最低的雷诺数开始都从最低的雷诺数开始(kish)，直到，直到

15、Re=105止。止。第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头损和水头损失失第58页/共88页第五十九页，共88页。2022-5-860以以 Re=ud/ 为横坐标，以为横坐标，以 hf/(l/d)(u2/2g)为纵坐标，为纵坐标，将实验点标在双对数坐标纸上，即为尼古拉兹实验曲线。将实验点标在双对数坐标纸上，即为尼古拉兹实验曲线。 尼古拉兹实验曲线可分为五个阻力区域：尼古拉兹实验曲线可分为五个阻力区域：1）层流区）层流区当当Re2300时，不论时，不论(bln)(ks/d)为多少，为多少，与与Re的关系为的关系为直线直线I ，与相对粗糙度无关。，与相对粗糙度无关。 第四章第四章 流动阻力和水

16、头流动阻力和水头(shutu)损失损失第59页/共88页第六十页，共88页。2022-5-861该直线的方程式为该直线的方程式为 64/Re的对数式。的对数式。可见理论分析得到的层流计算公式是正确的。可见理论分析得到的层流计算公式是正确的。层流的特征是粗糙度不影响层流的特征是粗糙度不影响，水头损失，水头损失(snsh)正比于速度的一次方。即正比于速度的一次方。即 hf= (64/Re) (l/d)u2/(2g) u2）层流向紊流过渡的过渡区（临界区）层流向紊流过渡的过渡区（临界区）当当2300 Re Re4000)此区特点：此区特点： 水头损失正比水头损失正比(zhngb)于速度的于速度的1.

17、75次次方。因为方。因为2gudl Re0.316 h20.25f u1.75)51. 2Relg(21 （适用（适用(shyng)于全部光滑管紊于全部光滑管紊流区流区)（ 22.2(d/ks)8/7 Re4000)此区此区亦采用尼古拉兹光滑亦采用尼古拉兹光滑(gung hu)管半经验式：管半经验式：第四章第四章 流动阻力和水头损失流动阻力和水头损失第63页/共88页第六十四页，共88页。2022-5-8652） 水力光滑区与粗糙区之间的过渡水力光滑区与粗糙区之间的过渡(gud)区（过渡区（过渡(gud)区）区）各种不同各种不同(ks/d)的管道实验点均脱离直线的管道实验点均脱离直线III。既

18、与既与Re有关，也与有关，也与(ks/d)有关。此时有关。此时与与ks近似相等，开始时近似相等，开始时还稍大于还稍大于ks 。后来。后来ks又稍大于又稍大于。第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和水阻力和水头损失头损失第64页/共88页第六十五页，共88页。2022-5-866 过渡区的前半部分与后半部分分别带有光滑管和粗糙过渡区的前半部分与后半部分分别带有光滑管和粗糙(cco)管的特点。其管的特点。其采用柯列布鲁克经验公式：采用柯列布鲁克经验公式：该公式不仅该公式不仅(bjn)适用于过渡区，而且适用于适用于过渡区，而且适用于Re为为(4000 105)的整个紊流的的整个紊流的III、IV

19、、V三个阻力区。三个阻力区。是紊流沿程阻力的综合计算公式。是紊流沿程阻力的综合计算公式。)kd.Relg(s7351221 第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第65页/共88页第六十六页，共88页。2022-5-867但此式较复杂，可采用其简化但此式较复杂，可采用其简化(jinhu)形式，阿里形式，阿里特苏里公式：特苏里公式：25068110.sRe)/d/k(. 适用适用(shyng)于于Re2300紊流各区紊流各区一般对旧钢管和旧铸铁管，常采用一般对旧钢管和旧铸铁管，常采用(ciyng)紊流紊流过渡区的舍维列夫经验公式：过渡区的舍维列夫经验公式：3030867010

20、1790.)u.(d. u 1.2m/s第四章第四章 流动阻力和水头损失流动阻力和水头损失第66页/共88页第六十七页，共88页。2022-5-8683）粗糙区（粗糙管紊流区）粗糙区（粗糙管紊流区） 随着随着 Re的进一步增大，超过虚线界后，进入的进一步增大，超过虚线界后，进入(jnr)粗糙管紊流区粗糙管紊流区V，此时，此时(ks/d)是决定是决定值的唯值的唯一因素。一因素。 因为因为Re较高，较高，ks远大于远大于，粘性底层已不起多，粘性底层已不起多大作用，紊流特征几乎遍及全管。大作用，紊流特征几乎遍及全管。第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第67页/共88页第六十八

21、页，共88页。2022-5-869skd7 . 3lg21 其简化形式为希林松粗糙其简化形式为希林松粗糙(cco)区公式，即区公式，即25. 0s)dk(11. 0 此区此区可采用可采用(ciyng)尼古拉兹粗糙管经验公式，即尼古拉兹粗糙管经验公式，即 第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和阻力和水头损失水头损失 由于由于 与与Re无关，水头损失将正比于流速的平方无关，水头损失将正比于流速的平方，故粗糙区又称，故粗糙区又称阻力平方区阻力平方区。 第68页/共88页第六十九页，共88页。2022-5-870 实际计算实际计算(j sun)中，对于一般旧钢管和旧铸铁管，常中，对于一般旧钢管和旧

22、铸铁管，常采用粗糙区的舍维列夫经验公式：采用粗糙区的舍维列夫经验公式： = 0.021 / d0. 3 (u 1.2 m/s)或采用谢才公式或采用谢才公式 u2 = C2RJ 由于由于J=hf/l，故，故guRlguRlCgRCullJhf242222222即即 = 8g/C2 可见可见(kjin)谢才公式与达西公式是一致的谢才公式与达西公式是一致的第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和阻力和水头损失水头损失第69页/共88页第七十页，共88页。2022-5-871式中式中 n为反映为反映(fnyng)壁面粗糙性质，并与流动性质无壁面粗糙性质，并与流动性质无关的系数，称粗糙系数。关的系数，

23、称粗糙系数。 1895年，爱尔兰工程师曼宁提出计算谢才系数的年，爱尔兰工程师曼宁提出计算谢才系数的经验经验(jngyn)公式：公式：6/1Rn1C 第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第70页/共88页第七十一页，共88页。2022-5-872三、工业管道的实验三、工业管道的实验(shyn)曲线曲线Moody图图 工业用各种工业用各种( zhn)不同粗糙度圆管沿程阻力系数与雷诺数关系曲线图不同粗糙度圆管沿程阻力系数与雷诺数关系曲线图 第71页/共88页第七十二页，共88页。2022-5-873 尼古拉兹曲线是通过采用直径一致的人工粗糙尼古拉兹曲线是通过采用直径一致的人工粗

24、糙(cco)沙粒的粗糙沙粒的粗糙(cco)管道实测的，紊流有明显的管道实测的，紊流有明显的光滑区；光滑区； 而工业管道则不可能制作粗糙而工业管道则不可能制作粗糙(cco)度完全一致度完全一致的管道。由于壁面的高低不一，紊流将无明显的光滑的管道。由于壁面的高低不一，紊流将无明显的光滑区，而进入粗糙区，而进入粗糙(cco)区；区； 粗糙粗糙(cco)区时，人工或工业管道由于粗糙区时，人工或工业管道由于粗糙(cco)面完全暴露在紊流中，水头损失的变化规律就面完全暴露在紊流中，水头损失的变化规律就一致。一致。 在在 相同的情况下，可用人工管道的相对粗糙相同的情况下，可用人工管道的相对粗糙(cco)度来

25、表示工业管道的相对粗糙度来表示工业管道的相对粗糙(cco)度度当量当量粗糙粗糙(cco)度。度。第四章第四章 流动阻力和水头流动阻力和水头(shutu)损失损失第72页/共88页第七十三页，共88页。2022-5-874 莫迪图比尼古拉兹实验曲线更具可靠性，所以莫迪图比尼古拉兹实验曲线更具可靠性，所以从图上查从图上查值要以莫迪图为准。值要以莫迪图为准。例：某水管长例：某水管长L500m，直径，直径d=0.2m，管壁粗糙高，管壁粗糙高度为度为0.1mm，如输送流量，如输送流量Q=10L/s，水温，水温10度，计度，计算沿程水头损失。算沿程水头损失。解：平均流速解：平均流速 u=Q/A=0.318

26、m/s 水温水温100C的运动粘性系数的运动粘性系数 =0.01310cm2/s由于由于Re=ud/=48595（2300105）故水流为紊流，且处于紊流光滑区。可采用故水流为紊流，且处于紊流光滑区。可采用(ciyng)布拉修斯公式求沿程阻力系数：布拉修斯公式求沿程阻力系数： 第四章第四章 流动阻力和水头流动阻力和水头(shutu)损失损失第73页/共88页第七十四页，共88页。2022-5-875 =0.316/ Re0.25 =0.316/485950.25 = 0.0213沿程水头沿程水头(shutu)损失：损失： hf= (L/d)u2/(2g)=0.0213*(500/0.2) *

27、0.3182 /(2*9.8)=0.297m第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头损和水头损失失第74页/共88页第七十五页，共88页。2022-5-876例例2：旧铸铁管直径：旧铸铁管直径d=25cm，长，长700m，通过流量为，通过流量为56l/s，水温度为，水温度为10度，求通过这段管道的水头损失。度，求通过这段管道的水头损失。解：管道的平均流速：解：管道的平均流速：u=Q/A=1.14m/s 由于由于(yuy)u1.2m/s，可采用旧铸铁管计算阻力系，可采用旧铸铁管计算阻力系数的舍维列夫公式，即数的舍维列夫公式，即3 . 03 . 0)u867. 01 (d0179. 0= 0.

28、032沿程水头沿程水头(shutu)损失：损失： hf=(L/d)u2/(2g)=0.032*(700/0.25) 1.142 /(2*9.8)=5.94m第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和阻力和水头损失水头损失第75页/共88页第七十六页，共88页。2022-5-8774-7局部水头损失局部水头损失 当流动断面发生突变（突然扩大或缩小当流动断面发生突变（突然扩大或缩小(suxio)、转、转弯、分叉等），液体产生涡流、变形。由此产生的能损，弯、分叉等），液体产生涡流、变形。由此产生的能损，称为局部能损。称为局部能损。 局部能损的种类很多，概括起来局部能损的种类很多，概括起来(q li)

29、可分为可分为1）涡流损失；涡流损失；2）加速损失；）加速损失；3）转向损失；）转向损失；4）撞击损失）撞击损失。 由于局部能损的计算还不能从理论上根本解决，由于局部能损的计算还不能从理论上根本解决，一般需借助于实验来得到经验公式或系数。一般需借助于实验来得到经验公式或系数。第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头损和水头损失失第76页/共88页第七十七页，共88页。2022-5-878第四章第四章 流动阻力和水头流动阻力和水头(shutu)损失损失第77页/共88页第七十八页，共88页。2022-5-879一、局部水头损失一、局部水头损失(snsh)的一般分析的一般分析 局部水头损失局部水

30、头损失(snsh)的计算公式为的计算公式为 hj=u2/(2g) 大量实验表明，大量实验表明， 与雷诺数和突变形式有关。但在实际与雷诺数和突变形式有关。但在实际流动中，由于局部突变处漩涡的干扰，致使流动在较小的流动中，由于局部突变处漩涡的干扰，致使流动在较小的Re数下已进入阻力平方区。故一般情况下，数下已进入阻力平方区。故一般情况下，只取决于局部突只取决于局部突变的形式，与变的形式，与Re数无关。数无关。第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头损和水头损失失第78页/共88页第七十九页，共88页。2022-5-880二、几种典型二、几种典型(dinxng)的局部损失系数的局部损失系数1、突

31、然扩大管、突然扩大管22p2p1u2u1G00z1z211A1A2 由于由于1-1、2-2两渐变两渐变(jinbin)流断面距离小，故流断面距离小，故可忽略其可忽略其hf ，列能量方程：，列能量方程：)g2upz()g2upz(h22222111j pp第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和水阻力和水头损失头损失第79页/共88页第八十页，共88页。2022-5-881 对对1-1、2-2两断面间液体列动量方程两断面间液体列动量方程(fngchng)： p1A1-p2A2+p(A2-A1)+Gcos =Q(u2-u1)又又 Gcos = gA2 (z1-z2)；实验证明；实验证明 p=p1

32、 故故g)uu(u)pz()pz(1222211 由此由此g2)uu(g2uug)uu(uh2122221122j 第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第80页/共88页第八十一页，共88页。2022-5-882应用连续应用连续(linx)方程方程 u2=(A1/A2) u1 或或u1=(A2/A1) u2代入得代入得 配合与121121221jug2ug2u)AA1(h 配合与222222212ju g2ug2u)AA1 (h 注意：局部阻力系数是对应于断面流速的，同一局部注意：局部阻力系数是对应于断面流速的，同一局部形式，由于所取的断面流速不同形式，由于所取的断面流速

33、不同(b tn)，其对应的损失，其对应的损失系数也不同系数也不同(b tn)。 第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第81页/共88页第八十二页，共88页。2022-5-883当液体在淹没出流情况下，即为突扩，且是突扩特例，即当液体在淹没出流情况下，即为突扩，且是突扩特例，即A1/A20， 1=1，一般称之为管道出口水头损失系数。，一般称之为管道出口水头损失系数。管道和明渠常用的一些局部水头损失系数可查阅相关的资管道和明渠常用的一些局部水头损失系数可查阅相关的资料手册。料手册。2、突然缩小管道、突然缩小管道 突然缩小管的局部水头损失取决于面积收缩突然缩小管的局部水头损失取

34、决于面积收缩(shu su)比。根据大量实验结果，其损失系数可按下列经验公式：比。根据大量实验结果，其损失系数可按下列经验公式：第四章第四章 流动阻力流动阻力(zl)和水头和水头损失损失第82页/共88页第八十三页，共88页。2022-5-8843、其它局部水头、其它局部水头(shutu)损失损失参阅书本参阅书本P68页。页。 当液体从很大容器流入管道当液体从很大容器流入管道(gundo)，A2/A10， 2=0.5，一般称之为管道，一般称之为管道(gundo)进出口水头损失系数。进出口水头损失系数。 配合与22222212jug2ug2u)AA1(5 . 0h 第四章第四章 流动流动(lidng)阻力和水阻力和水头损失头损失第83页/共88页第八十四页，共88页。2022-5-8854-8 水头损失叠加原则水头损失叠加原则 上述局部阻力损失系数多是在不受其它干扰的孤立上述局部阻力损失系数多是在不受其它干扰的孤立情况下测定的，如果有几个局部阻力互相靠近情况下测定的，如果有几个局部阻力互相靠近(kojn)，彼此干扰，此时需将管路上所有沿程损失与局部损失，彼此干扰，此时需将管路上所有沿程损失与局部损失按算术加法求和计算，这就是水头损失的叠加原则。按算术加法求和计算，这就是水头损失的叠加原则。 2gu )2 dl(hw第四章第四章 流动流动(lidng)