动量和动量守恒

1、动量和动量守恒第1页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一 1. 常力的冲量二、冲量 3 - 1 动量 冲量 动量原理一、动量过程量力对时间的积累FtiiFtnnFt22Ft11I 2. 变力的冲量第2页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一3. 当力连续变化时Fx t 图线与坐标轴所围的面积。t1t20tFx+冲量的几何意义：冲量 Ix 在数值上等于第3页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一三、动量原理1.推导第4页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一2.平均冲力 ：t1t2用平均冲力表示的动量原理为：t0FxFx第

2、5页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一 例1 质量为一吨的蒸汽锤自1.5m高的地方落 下，它与工件的碰撞时间为 =0.01s, 求：打击的平均冲力。Nmghmm)(0m0v工件m=Nmg)(第6页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一解：mhMmMM=0vTMt()gTmt()gmv()0mv=TmgMgvv0vT 例2 已知 M，m，h，绳子拉紧瞬间绳子求：绳子拉紧后，M 与 m 的共同速度与m ,M 之间的相互作用时间为t。0第7页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一231 3-2 质点系的动量定理一、推导=0质点系的动量定理第8

3、页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一2、内容:1）内力冲量和为零，内力不改变系统的总动量2） 任意情况下，第9页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一 3-3 动量守恒定律则：即外力矢量和为零1.内容：质点系所受合外力为零时，质 点系总动量保持不变- 动量守恒定律一、推导二、动量守恒定律若第10页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一1). 守恒条件必须是2). 常用分量守恒3). 只适用于惯性系4). 动量守恒定律比牛顿定律更普遍、更基本2.说明：而非若则第11页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一车速 v0 及人

4、对车的速度 u = 0选 m+M 质点系例，已知: m，M， = 0，求：人跳离瞬时车速 v第12页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一3 - 4 质心N个粒子系统（质点系），质量中心一、质心xyzmircriC第13页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一m2.质量连续分布的物质rdmOzxyCrC第14页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一3. 对于确定的质点系,质心位置是唯一确定的1. 均匀的杆、圆盘、圆环和球的质心 几何中心2. 小线度物体质心和重心是重合的二、质心的计算第15页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，

5、星期一例：任意三角形的每个顶点有一质量m，求质心。xyo（x1，y1）x21.建立坐标系2.求质心第16页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一R例 如图示，从半径为R的均质圆盘上挖掉一块半径为r的小圆盘，两圆盘中心O和O相距为d，且（d + r） R 。 求：挖掉小圆盘后，该系统的质心坐标。解：由对称性分析， 质心C应在 x 轴上。d C xc Or用挖补法1.先将挖去的部分补上 计算总的质心位置x y O第17页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一 Cdx y O O xcRr2. 再计算挖去的部分的质心位置3. 则剩余部分的质心位置第18页，共24页

6、，2022年，5月20日，21点31分，星期一3 - 5 质心运动定律质点系的运动可用全部质量集中在质心的质点来描述一、质心运动定律1.推导质点系总动量第19页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一 质点系质心的运动决定于质点系合外力即系统内力不会影响质心的运动2.内容若 ，则 不变质点系总动量第20页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一如抛掷的物体、跳水的运动员、爆炸的焰火等第21页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一二、质心系（以质心为坐标原点）rizxyxyzrcmiri求导总动量 = 0第22页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一1. 质心系可能不是惯性系， 但质心系动量守恒，且总动量 = 0。2.质心系中的速度3.质点系的复杂运动通常可分解为:1) 质点系整体随质心的运动2) 各质点相对于质心的运动说明第23页，共24页，2022年，5月20日，21点31分，星期一例：水平桌面上拉动纸，纸张上有