等离子体物理：课程总结课件

等离子体物理课程总结等离子体物理课程总结课程内容绪论基础理论应用等离子体导论等离子体物理概述单粒子轨道运动磁流体力学等离子体中的波等离子体中碰撞与输运核聚变等离子体等离子体平衡与稳定性动力学理论方程低温等离子体技术等离子体应用空间等离子体课程内容绪论基础理论应用等离子体导论单粒子轨道运动低温等绪论等离子体的概念等离子体的存在形式等离子体描述方法等离子体的发展历史等离子体分类及特点等离子体的概念等离子体研究领域等离子体导论绪论等离子体的概念等离子体的存在形式等离子体描述方法等离子体所谓等离子体就是被激发电离气体，达到一定的电离度，气体处于导电状态，这种状态的电离气体就表现出集体行为，即电离气体中每一带电粒子的运动都会影响到其周围带电粒子，同时也受到其他带电粒子的约束。由于电离气体整体行为表现出电中性，也就是电离气体内正负电荷数相等，称这种气体状态为等离子体态。由于它的独特行为与固态、液态、气态都截然不同，故称之为物质第四态。

由大量处于非束缚态的带电粒子组成的表现出集体行为的准中性宏观体系.什么是等离子体?所谓等离子体就是被激发电离气体，达到一定的电离度，气体处于导等离子体是由电子、离子等带电粒子以及中性粒子(原子、分子、微粒等)组成的，宏观上呈现准中性、且具有集体效应的混合气体(李定等：等离子体物理学，高等教育出版社)Aplasmaisaquasineutralgasofchargedandneutralparticleswhichexhibitscollectivebehavior.F.F.Chen,IntroductiontoPlasmaPhysicsandControlledFusion,PlenumPress,1984定义——自由电荷构成、表现出集体行为的准中性多粒子系统.什么是等离子体?等离子体是由电子、离子等带电粒子以及中性粒子(原子、分子、微固体

冰液体

水气体

水汽等离子体

电离气体温度00C1000C100000C等离子体是物质第四态除固体、液体、和气体状态之外的第四种状态以水为例固体液体气体等离子体温度00C1000C100000C等离子冷等离子体

Te≠Ti,Ta热等离子体

Te＝Ti,Ta电弧、碘钨灯极光、日光灯电子温度100000C1eV聚变、太阳核心高温

等离子体低温

等离子体等离子体分类1eV＝11600K冷等离子体

Te≠Ti,Ta热等离子体

Te＝Ti,Ta1.单粒子轨道理论2.磁流体动力学理论3.等离子体动理学理论4.计算物理等离子体的参数空间非常宽广，而且等离子体的性质比普通流体更加复杂。但一般来说等离子体是一个经典的非相对论的体系，所以等离子体的基本描述方法可以适用范围很大的等离子体体系。等离子体描述方法1.单粒子轨道理论2.磁流体动力学理论3.等离子体动理徳拜屏蔽根据上面所述，德拜长度的物理意义为：一方面它是静电作用的屏蔽半径；另一方面，它又是局域性电荷分离的空间尺度。在德拜球内，正负电荷是分离的，在球内各点徳拜长度徳拜屏蔽根据上面所述，德拜长度的物理意义为：徳拜长度在λD

定义中使用的是电子温度，这是因为：电子比粒子更容易迁移，电子移动时通常会产生负电荷过剩或不足，从而产生屏蔽作用。利用德拜长度能够计算出“徳拜球”中的粒子数ND：集体行为还要求在λD定义中使用的是电子温度，这是因为：电子比粒子更容易等离子作振荡

等离子在热平衡时是准电中性的.若等离子体内部受到某种扰动而使其中一些区域内电荷密度不为零,就会产生强的静电恢复力，使等离子体内的电荷分布发生振荡．这种振荡主要是由电场和等离子体的流体运动相互制约所形成的．cm-3等离子作振荡等离子在热平衡时是准电中性的.若等离子体判据

等离子体存在满足下面三个条件第一个条件：第二个条件：第三个条件：即等离子体的德拜长度大于粒子间的平均距离，德拜屏蔽效应是大量粒子的统计效应，统计条件要求德拜球内有大量的粒子，为此必须满足此条件。即德拜长度远小于等离子体特征长度，由于在德拜球内不能保证此电中性。所以不满足这个条件，就不可能把等离子体看作电中性的物质聚集态。νc是碰撞频率，是热运动阻碍恢复电中性的因素，当ωp>νc

时，电子来不及通过碰撞耗散振荡能量，则振荡能维持，保证了等离子体维持电中性。等离子体判据等离子体存在满足下面三个条件第一个条件：第二单粒子轨道运动单个粒子在电场和磁场中具有怎么样的行为？非均匀E场随时间缓慢变化的E场随时间缓慢变化的磁场绝热不变量（寝渐不变量）非均匀磁场均匀的电场和磁场单粒子轨道运动单个粒子在电场和磁场中具有怎么样的行为？非均匀引导中心漂移公式汇总特点！区别！引导中心漂移公式汇总特点！单粒子轨道运动带电粒子的电场/重力漂移带电粒子的梯度漂移带电粒子的曲率漂移第一个绝热不变量μ

第二个绝热不变量J

第三个绝热不变量Φ

漂移绝热不变量（寝渐不变量）拉莫尔回转周期运动粒子在磁镜间反跳周期运动粒子在地球磁场中漂移准周期运动特点！区别！漂移的物理根源是什么？单粒子轨道运动带电粒子的电场/重力漂移第一个绝热不变量μ第磁镜效应有限拉莫半径效应泄漏锥问题费米加速问题范艾仑辐射带问题极光形成问题效应问题磁镜效应有限拉莫半径效应泄漏锥问题费米加速问题范艾仑辐射带磁镜效应磁力线的收敛和发散，存在分量Br，这个分量能引起在磁场中俘获或捕集粒子的力。磁场强磁场弱磁镜就象一个笼子，把电荷粒子约束在笼子里——磁阱???磁镜效应磁力线的收敛和发散，存在分量Br，这个分量能引起在泄漏锥问题式定义了速度空间的一个边界区域，这个边界有圆锥形状，叫做泄漏锥。位于其内的粒子是不受约束的。Rm是磁镜比//≠0的粒子能穿越磁颈泄漏锥问题式定义了速度空间的一个边界区域，这个边界有圆锥形状费米加速问题不变考虑磁镜两端缓慢靠近由于两磁镜的缓慢运动,粒子能量增加!可以解释宇宙高能粒子的存在费米加速问题不变考虑磁镜两端缓慢靠近由于两磁镜的缓慢运动,粒磁流体力学1)

拉格朗日法（随体法）基本原理：是力学中质点运动描述方法在流体力学中的推广。它研究流场中个别流体质点在不同的时间其位置、流速、压力的变化。即把流体细分为大量的流体质点，着眼于流体质点运动的描述，设法描述出每个质点自始至终的运动状态。所有质点的运动规律知道后，整个流场的运动规律就清楚了。2）欧拉法（局部法、当地法）研究思路：着眼点不是流体质点，而是空间点，研究每一个空间点上流体流过时的速度（压力、密度等）随时间的变化情况或是在某一时刻各空间点上流体速度分布。磁流体力学1)

拉格朗日法（随体法）基本原理：是力学中质质点导数对质点的运动要素A：时变导数位变导数A:物理量可以是标量、矢量或者张量加速度、密度、压强、温度等物理量质点导数对质点的运动要素A：时变导数位变导数A:物理量可完整的磁流体力学方程组：连续性方程运动方程能量方程欧姆定律麦克斯韦方程组状态方程边界条件－求解！其中完整的磁流体力学方程组：连续性方程运动方程能量方程欧姆定律麦双磁流体力学方程组16个方程16个未知数磁场应力及磁扩散与冻结等离子体中的波等离子体平衡与稳定性等离子体中碰撞与输运双磁流体力学方程组16个方程磁场应力及磁扩散与冻结磁压力磁张力磁扩散磁冻结磁漂移利用双磁流体力学方程组讨论以下问题：磁压力利用双磁流体力学方程组讨论以下问题：磁压力与磁张力作用于某流体元的磁力等效于：各向同性的磁压力沿着磁感应线方向的磁张力磁压力与磁张力作用于某流体元的磁力等效于：各向同性的磁压力沿均匀磁场中的小立方体受磁力情况均匀磁场中的小立方体受磁力情况磁扩散与磁冻结磁扩散效应磁粘滞系数方程的解：穿透深度plasma特征时间为：没有流动和对流磁扩散=磁衰减磁扩散与磁冻结磁扩散效应磁粘滞系数方程的解：穿透深度plas磁冻结效应该方程的意义：磁场的变化如同磁力线粘附于流体质元上，或者说，磁力线被冻结在导电流体中。所以上面的方程叫冻结方程。冻结方程任意流体曲面中的磁通不随时间改变，也就是说，处于导电流体中的磁力线与流体质元黏附在一起，随着流体一起运动，或者：磁力线被冻结在导电流体中。命题：理想的导电流体磁冻结效应该方程的意义：磁场的变化如同磁力线粘附于流体质元上垂直于B的流体漂移物理原因通过任何体积元向下的运动的离子比向上的离子多向下的离子：来自高密度区向上的离子：来自低密度区结果:产生一个向下的漂移抗磁漂移垂直于B的流体漂移物理原因通过任何体积元向下的运动的离子比向等离子体中的波4.3磁流体力学波4.1等离子体双流体方程组4.2有关波动的几个概念4.4等离子体振荡与朗缪尔波4.5离子声波4.6磁化等离子体中的静电波4.7磁化等离子体中的高频电磁波等离子体中的波4.3磁流体力学波4.1等离子体双流体方程有关波动的几个概念相速度群速度为：瑞利群速公式色散关系有关波动的几个概念相速度群速度为：瑞利群速公式色散关系磁应力和热应力同时起作用磁流体力学波阿尔芬波磁声波*声波只有磁应力只有热应力磁应力和热应力同时起作用磁流体力学波阿尔芬波只有磁应力只有热非磁化等离子体中波：电磁波离子声波朗缪尔波色散关系静电波：朗缪尔波是高频波，不涉及离子运动；静电波：离子是低频波，受电子运动影响；电磁波：有扰动磁场，且存在截至频率非磁化等离子体中波：电磁波离子声波朗缪尔波色散关系静电波：朗高混杂波磁化等离子体静电波平行传播的静电波离子声波离子回旋波电子回旋波对于近似垂直的波垂直传播的静电离子波电子离子高混杂波磁化等离子体静电波平行传播的静电波离子声波离子回旋波对于寻常波,色散关系非寻常波,色散关系O波X波磁化等离子体中的高频电磁波寻常波，E1∥B0非寻常波E1⊥B0

显然发生截止右旋截止左旋截止对于寻常波,色散关系非寻常波,色散关系O波X波磁化等离子体中聚变反应约束聚变技术磁约束聚变研究D+D→T(1.01MeV)+p(3.03MeV)D+D→3He(0.82MeV)+n(2.45MeV)D+T→4He(3.52MeV)+n(14.06MeV)D+3He→4He(3.67MeV)+p(14.67MeV)主要聚变反应劳逊判据T>10keV（1亿度）n>3×1020m-3sITER约束方式:引力约束、惯性约束和磁约束惯性约束与激光核聚变磁约束与托卡马克核聚变装置聚变反应磁约束聚变研究D+D→T(1.01M等离子体物理：课程总结课件粒子分布函数六维相空间中代表点的密度or称为粒子速度分布函数各向同性的情况下麦克斯韦速度分布麦克斯韦速率分布粒子分布函数六维相空间中代表点的密度or称为粒子速度分布函数2、方均根速率3、平均速率4、沿着某一方向的平均速率1、平均速度任何物理量的平均值：5、平均碰壁数2、方均根速率3、平均速率4、沿着某一方向的平均速率1、平均波耳滋曼方程波耳滋曼方程则简单地说明：除了有碰撞以外，df/dt是零,即相空间粒子数守恒。弗拉索夫(Vlasov)方程足够热的等离子体中，库伦作用是主要的,但是库伦碰撞截面积反比于粒子能量的平方,所以碰撞可以忽略.稀薄等离子体波耳滋曼方程波耳滋曼方程则简单地说明：除了有碰撞以外，df静电波，没有磁场扰动无碰撞等离子体中的朗缪尔波弗拉索夫(Vlasov)方程电子的极化率关键是如何处理奇点的问题弗拉索夫和朗道静电波，没有磁场扰动无碰撞等离子体中的朗缪尔波弗拉索夫(Vl弗拉索夫结果与流体力学描述的电子等离子体波色散关系一样.弗拉索夫结果与流体力学描述的电子等离子体波色散关系一样.无碰撞的朗道阻尼无碰撞的朗道阻尼朗道线性阻尼的物理图象冲浪运动对于初始速度的粒子，在波的坐标系中最初是向后运动，但是它爬不过波峰，处于A的位置，被波加速。对于初始速度的粒子，在波的坐标系中最初是向前运动，但是它爬不过波峰，处于B的位置，被波减速。在麦克斯韦分布中，慢电子要比快点子多（如图所示），所以从波获得能量的粒子多于给予能量的粒子，因此波受到阻尼。朗道线性阻尼的物理图象冲浪运动对于初始速度初始时刻处于A点的粒子束比C点多，得到的能量的粒子数比失去的能量的多。同样，处于D点的粒子束比B点多，得到的能量的粒子数比失去的能量的多。因此从分布函数曲线可以看出：初始时刻处于A点的粒子束比C点多，得到的能量的粒子数比失去的无论粒子的速度是大于还是小于波的相速度，总是得到的能量的粒子数比失去的能量的多，因此总的来说粒子得到了能量，即波失去了能量。对于共振粒子所走的闭合曲线，也有类似的图象，这就是朗道线性阻尼的物理图象。从分布函数曲线可以看出：最后的效果是：所有的粒子对朗道阻尼都有贡献共振的粒子非共振的粒子！注意无论粒子的速度是大于还是小于波的相速度，总是得到的能量的粒子所有的粒子对朗道阻尼都有贡献共振的粒子非共振的粒子！注意共振粒子数目少,但是与波的作用时间长,决定了的符号.非共振离子数目多,但是与波作用时间短,仅仅对的大小有贡献.时间长了以后,初始条件被遗忘,粒子能量变化:所有的粒子对朗道阻尼都有贡献共振的粒子非共振的粒子！注意共振ThanksThanks等离子体物理课程总结等离子体物理课程总结课程内容绪论基础理论应用等离子体导论等离子体物理概述单粒子轨道运动磁流体力学等离子体中的波等离子体中碰撞与输运核聚变等离子体等离子体平衡与稳定性动力学理论方程低温等离子体技术等离子体应用空间等离子体课程内容绪论基础理论应用等离子体导论单粒子轨道运动低温等绪论等离子体的概念等离子体的存在形式等离子体描述方法等离子体的发展历史等离子体分类及特点等离子体的概念等离子体研究领域等离子体导论绪论等离子体的概念等离子体的存在形式等离子体描述方法等离子体所谓等离子体就是被激发电离气体，达到一定的电离度，气体处于导电状态，这种状态的电离气体就表现出集体行为，即电离气体中每一带电粒子的运动都会影响到其周围带电粒子，同时也受到其他带电粒子的约束。由于电离气体整体行为表现出电中性，也就是电离气体内正负电荷数相等，称这种气体状态为等离子体态。由于它的独特行为与固态、液态、气态都截然不同，故称之为物质第四态。

由大量处于非束缚态的带电粒子组成的表现出集体行为的准中性宏观体系.什么是等离子体?所谓等离子体就是被激发电离气体，达到一定的电离度，气体处于导等离子体是由电子、离子等带电粒子以及中性粒子(原子、分子、微粒等)组成的，宏观上呈现准中性、且具有集体效应的混合气体(李定等：等离子体物理学，高等教育出版社)Aplasmaisaquasineutralgasofchargedandneutralparticleswhichexhibitscollectivebehavior.F.F.Chen,IntroductiontoPlasmaPhysicsandControlledFusion,PlenumPress,1984定义——自由电荷构成、表现出集体行为的准中性多粒子系统.什么是等离子体?等离子体是由电子、离子等带电粒子以及中性粒子(原子、分子、微固体

冰液体

水气体

水汽等离子体

电离气体温度00C1000C100000C等离子体是物质第四态除固体、液体、和气体状态之外的第四种状态以水为例固体液体气体等离子体温度00C1000C100000C等离子冷等离子体

Te≠Ti,Ta热等离子体

Te＝Ti,Ta电弧、碘钨灯极光、日光灯电子温度100000C1eV聚变、太阳核心高温

等离子体低温

等离子体等离子体分类1eV＝11600K冷等离子体

Te≠Ti,Ta热等离子体

Te＝Ti,Ta1.单粒子轨道理论2.磁流体动力学理论3.等离子体动理学理论4.计算物理等离子体的参数空间非常宽广，而且等离子体的性质比普通流体更加复杂。但一般来说等离子体是一个经典的非相对论的体系，所以等离子体的基本描述方法可以适用范围很大的等离子体体系。等离子体描述方法1.单粒子轨道理论2.磁流体动力学理论3.等离子体动理徳拜屏蔽根据上面所述，德拜长度的物理意义为：一方面它是静电作用的屏蔽半径；另一方面，它又是局域性电荷分离的空间尺度。在德拜球内，正负电荷是分离的，在球内各点徳拜长度徳拜屏蔽根据上面所述，德拜长度的物理意义为：徳拜长度在λD

定义中使用的是电子温度，这是因为：电子比粒子更容易迁移，电子移动时通常会产生负电荷过剩或不足，从而产生屏蔽作用。利用德拜长度能够计算出“徳拜球”中的粒子数ND：集体行为还要求在λD定义中使用的是电子温度，这是因为：电子比粒子更容易等离子作振荡

等离子在热平衡时是准电中性的.若等离子体内部受到某种扰动而使其中一些区域内电荷密度不为零,就会产生强的静电恢复力，使等离子体内的电荷分布发生振荡．这种振荡主要是由电场和等离子体的流体运动相互制约所形成的．cm-3等离子作振荡等离子在热平衡时是准电中性的.若等离子体判据

等离子体存在满足下面三个条件第一个条件：第二个条件：第三个条件：即等离子体的德拜长度大于粒子间的平均距离，德拜屏蔽效应是大量粒子的统计效应，统计条件要求德拜球内有大量的粒子，为此必须满足此条件。即德拜长度远小于等离子体特征长度，由于在德拜球内不能保证此电中性。所以不满足这个条件，就不可能把等离子体看作电中性的物质聚集态。νc是碰撞频率，是热运动阻碍恢复电中性的因素，当ωp>νc

时，电子来不及通过碰撞耗散振荡能量，则振荡能维持，保证了等离子体维持电中性。等离子体判据等离子体存在满足下面三个条件第一个条件：第二单粒子轨道运动单个粒子在电场和磁场中具有怎么样的行为？非均匀E场随时间缓慢变化的E场随时间缓慢变化的磁场绝热不变量（寝渐不变量）非均匀磁场均匀的电场和磁场单粒子轨道运动单个粒子在电场和磁场中具有怎么样的行为？非均匀引导中心漂移公式汇总特点！区别！引导中心漂移公式汇总特点！单粒子轨道运动带电粒子的电场/重力漂移带电粒子的梯度漂移带电粒子的曲率漂移第一个绝热不变量μ

第二个绝热不变量J

第三个绝热不变量Φ

漂移绝热不变量（寝渐不变量）拉莫尔回转周期运动粒子在磁镜间反跳周期运动粒子在地球磁场中漂移准周期运动特点！区别！漂移的物理根源是什么？单粒子轨道运动带电粒子的电场/重力漂移第一个绝热不变量μ第磁镜效应有限拉莫半径效应泄漏锥问题费米加速问题范艾仑辐射带问题极光形成问题效应问题磁镜效应有限拉莫半径效应泄漏锥问题费米加速问题范艾仑辐射带磁镜效应磁力线的收敛和发散，存在分量Br，这个分量能引起在磁场中俘获或捕集粒子的力。磁场强磁场弱磁镜就象一个笼子，把电荷粒子约束在笼子里——磁阱???磁镜效应磁力线的收敛和发散，存在分量Br，这个分量能引起在泄漏锥问题式定义了速度空间的一个边界区域，这个边界有圆锥形状，叫做泄漏锥。位于其内的粒子是不受约束的。Rm是磁镜比//≠0的粒子能穿越磁颈泄漏锥问题式定义了速度空间的一个边界区域，这个边界有圆锥形状费米加速问题不变考虑磁镜两端缓慢靠近由于两磁镜的缓慢运动,粒子能量增加!可以解释宇宙高能粒子的存在费米加速问题不变考虑磁镜两端缓慢靠近由于两磁镜的缓慢运动,粒磁流体力学1)

拉格朗日法（随体法）基本原理：是力学中质点运动描述方法在流体力学中的推广。它研究流场中个别流体质点在不同的时间其位置、流速、压力的变化。即把流体细分为大量的流体质点，着眼于流体质点运动的描述，设法描述出每个质点自始至终的运动状态。所有质点的运动规律知道后，整个流场的运动规律就清楚了。2）欧拉法（局部法、当地法）研究思路：着眼点不是流体质点，而是空间点，研究每一个空间点上流体流过时的速度（压力、密度等）随时间的变化情况或是在某一时刻各空间点上流体速度分布。磁流体力学1)

拉格朗日法（随体法）基本原理：是力学中质质点导数对质点的运动要素A：时变导数位变导数A:物理量可以是标量、矢量或者张量加速度、密度、压强、温度等物理量质点导数对质点的运动要素A：时变导数位变导数A:物理量可完整的磁流体力学方程组：连续性方程运动方程能量方程欧姆定律麦克斯韦方程组状态方程边界条件－求解！其中完整的磁流体力学方程组：连续性方程运动方程能量方程欧姆定律麦双磁流体力学方程组16个方程16个未知数磁场应力及磁扩散与冻结等离子体中的波等离子体平衡与稳定性等离子体中碰撞与输运双磁流体力学方程组16个方程磁场应力及磁扩散与冻结磁压力磁张力磁扩散磁冻结磁漂移利用双磁流体力学方程组讨论以下问题：磁压力利用双磁流体力学方程组讨论以下问题：磁压力与磁张力作用于某流体元的磁力等效于：各向同性的磁压力沿着磁感应线方向的磁张力磁压力与磁张力作用于某流体元的磁力等效于：各向同性的磁压力沿均匀磁场中的小立方体受磁力情况均匀磁场中的小立方体受磁力情况磁扩散与磁冻结磁扩散效应磁粘滞系数方程的解：穿透深度plasma特征时间为：没有流动和对流磁扩散=磁衰减磁扩散与磁冻结磁扩散效应磁粘滞系数方程的解：穿透深度plas磁冻结效应该方程的意义：磁场的变化如同磁力线粘附于流体质元上，或者说，磁力线被冻结在导电流体中。所以上面的方程叫冻结方程。冻结方程任意流体曲面中的磁通不随时间改变，也就是说，处于导电流体中的磁力线与流体质元黏附在一起，随着流体一起运动，或者：磁力线被冻结在导电流体中。命题：理想的导电流体磁冻结效应该方程的意义：磁场的变化如同磁力线粘附于流体质元上垂直于B的流体漂移物理原因通过任何体积元向下的运动的离子比向上的离子多向下的离子：来自高密度区向上的离子：来自低密度区结果:产生一个向下的漂移抗磁漂移垂直于B的流体漂移物理原因通过任何体积元向下的运动的离子比向等离子体中的波4.3磁流体力学波4.1等离子体双流体方程组4.2有关波动的几个概念4.4等离子体振荡与朗缪尔波4.5离子声波4.6磁化等离子体中的静电波4.7磁化等离子体中的高频电磁波等离子体中的波4.3磁流体力学波4.1等离子体双流体方程有关波动的几个概念相速度群速度为：瑞利群速公式色散关系有关波动的几个概念相速度群速度为：瑞利群速公式色散关系磁应力和热应力同时起作用磁流体力学波阿尔芬波磁声波*声波只有磁应力只有热应力磁应力和热应力同时起作用磁流体力学波阿尔芬波只有磁应力只有热非磁化等离子体中波：电磁波离子声波朗缪尔波色散关系静电波：朗缪尔波是高频波，不涉及离子运动；静电波：离子是低频波，受电子运动影响；电磁波：有扰动磁场，且存在截至频率非磁化等离子体中波：电磁波离子声波朗缪尔波色散关系静电波：朗高混杂波磁化等离子体静电波平行传播的静电波离子声波离子回旋波电子回旋波对于近似垂直的波垂直传播的静电离子波电子离子高混杂波磁化等离子体静电波平行传播的静电波离子声波离子回旋波对于寻常波,色散关系非寻常波,色散关系O波X波磁化等离子体中的高频电磁波寻常波，E1∥B0非寻常波E1⊥B0

显然发生截止右旋截止左旋截止对于寻常波,色散关系非寻常波,色散关系O波X波磁化等离子体中聚变反应约束聚变技术磁约束聚变研究D+D→T(1.01MeV)+p(3.03MeV)D+D→3He(0.82MeV)+n(2.45MeV)D+T→4He(3.52MeV)+n(14.06MeV)D+3He→4He(3.67MeV)+p(14.67MeV)主要聚变反应劳逊判据T>10keV（1亿度）n>3×1020m-3sITER约束方式:引力约束、惯性约束和磁约束惯性约束与激光核聚变磁约束与托卡马克核聚变装置聚变反应磁约束聚变研究D+D→T(1.01M等离子体物理：课程总结课件