层析与反演学生all11地震正演模拟

正演模大学 采取数值计算方法获取响应的过程，是理解波在介质中特点，帮助解释观测数据的有效。 获得直接应用于生产的重要信息。 正演技术的意义（续 点道集模叠后模叠 资料正 叠后模叠后模叠后模1 2 参数输深度域到时间域转生 反射系数计随机 加入随机噪

合 记录输 地子地频震 频震 多 点道集模正演模拟：旅行时和振动校正之前的情况都要考或h—共中心点处的界面的法向深v—波在均匀介质中的速度；ti—共反射点叠加道的反射时间；t0--共中心点的垂直反射时间。动校正之前的情况都要考简化：通过 速度简化为单界AVO模基本概正演模 水分分 什么是 什么是

水平叠水平叠 AVO基本概 AVO基本思 根据波反射和透射的理论，反射振幅随入射角变化与分界面两侧介质的参于从实际记录中识别岩性和油气，定性进行油藏描述;AVO基本思AVO基本思挖掘和利用叠前记录中非零偏移距地AVO基本思AVO发展七十年代“亮点”技术的出现, 能力有了很大提高。随着“亮点”技术的实践,人们也开始注意到“亮点”技术存在的局限性,并不是所有的“亮点”都与气层有关, “亮点”。因此，应用“亮点”技术进行烃类检测时,需要去伪存真。AVO发展随人射角变化应用于“亮点”型含气砂岩的识别,他注意到:含气砂岩反射振幅随偏移距增加而增加含水砂岩反射振幅随偏移距增加而减少。这虽然,理论上早已预示反射系数随入射角变化与岩性参数有关,1955年Koefoed :"不久的"。然而,由于六十年代水平叠加技术的巨大成功.掩盖了人们对AVO信息的注意力,以往几乎没有人注意到AVO的潜力。AVO发展Ostrander的工作标志着实用的AVO技术的出现,激起人们对AVO现象的极大。SEG迅速印刷了有关AVO问题的简易，并先后出版三本AVO理论和技术方面和专著。 AVO发展Shuey对Zoppritz的P波反射系数进行简化，Smith1987)等提出用迭加方法估计流体AVO发展 声阻抗反演，Patrick1999)提出一种与入射AVO发展畴，它已经和正在渗透到勘探的各个什么是

AVO异AVO异常分类II类:近零波阻抗IV类:砂岩低波阻抗且AVO据Castagnaet 在低Gr高porosity的部分，红色的气砂与蓝色的水砂的纵波波阻抗与围岩纵波阻抗，可见单从纵波阻抗是全井段交会 联合纵、横波波阻抗能够有效区可见气可见气藏比围岩的特征为：MuRho偏高，LamdaRho 基本概理论与正演模 AVO的精确理AVO的精确理Zoeppritz方程AVO的精确理AVO的精确理通常我们用AVA作为振幅系数随入射角变化的简称,在 勘探中等价地用AVO表示振幅系数AVO的精确理不同的岩性参数组合,振幅系数随偏移距的变化的特征不同;利用正演模型分析已知的油、气、AVO特征有助于从实际记录中直接识别油气和岩性,定性地进行油藏描述;AVO的精确理因此利用AVO可以直接反演岩石的密度ρ和纵波速度α及横波速度,定量地进行油藏描述AVO的精确理AVO分析方法,即正演方法和反演方AVA或AVO并没有指明是反射波还是透射波,这意味着转换波、非转换波、反射波和透射波均存在AVA关系。因此目前AVO分析不应仅局VSPAVA或AVOAVO的近似理精确理论表明振幅系数随入射角变化与AVO的近似理Aki&Richards近似Shuey于1985年根据 可进一随检如果G<0振幅随检距的增当负反射（P<0）时，如果G>0则振幅随检距的增加而衰减；如果G<0振幅随检距的增加而增大。假定速度比γ1/2PG存在的这种近似关系,AVO属性分析中经常用到Hilterman近 AVO近似表达的意 精 与三种近 的对弹性阻抗模弹性阻抗反叠前共中心点道集计算地层的物性参弹性阻抗模弹性阻抗EI(elasticimpedance)是纵，更有利于岩性分弹性阻抗模振幅随入射角的变化规律可用如Zoeppritz方程来描弹性阻抗模弹性阻抗模

AVO正演模AVO分析的岩石物理学基反映岩石物理学特征的参数与岩性和烃类的表征岩石物理学特征的参数主要有岩石的弹联系储集层特征的参数，进行定量油藏描述AVO分析的岩石物理学基计算多孔岩石流体饱和的参数——密度、纵波速度和对不同地区，建立相应的参数--岩性关系量板，统计相应的参数——储集层特征参数的经验关系。反射特征、AVO属汇图，通过检测AVO属性和背景泊松比与岩性及流体成分的关 其泊松比分布范围是不同的.在某些场合下甚至不出现重迭区间:例如,砂岩:0.17-0.26,白云岩0.27-0.29,石灰岩:0.29-0.33.只利用纵波速度α区分砂岩和泥岩 的.因为砂岩和泥岩的速度出现很大的重迭区间.而综合泊松比σ和纵波速度α.情况就不一样.砂岩和泥岩在α—σ坐标中不出现重迭区间,油气也可区分.因此,在油藏描述中,综合纵波和横泊松比与岩性及流体成分的关通常对于含气和含水砂岩.其弹性模量是不同的。气体饱和与水饱和岩石的弹性模量虽然有些重迭区间.但气体饱和的岩石的值一般比较低。特别含水砂岩相比,含气砂岩纵波速度显著减少,而横波速度几乎不变这样导致了含气砂岩的低泊松比现象。因此,泊松比对于区分水饱和和气饱和的岩石有特殊的意义泊松比与岩性及流体成分的关Biot-Gassman方 油藏类型和分布。为了实现这个目标，必须能够分辨油藏中由于不同流体成份引起的响流体成份改变对响应特征的影响。Biot-Gassman方基本假件Biot-Gassman方饱含不同流体成份的速度，它是通过针对不同的岩性，Castagna1993)统计相 不同岩石的密度ρ(或横波速度β)与纵波速度α的关系:孔隙度φ与密度ραWyllie的时间平均方φ为孔隙度α纵波速度αf流体速度αm为基质速度Pickett(1963)方这里V为纵波速度孔隙度φ与ρβα的关Raymer(1980方程pwpdpf流体密度、pm为骨架密度。孔隙度φ与ρβα的关泥质百分比含量 给 子褶积合 记AVO算合成CMP道集，共60道， 检距1500AVO算 小检距、中 AVO算反射反射反射反射反射反射60道拟合结AVO算P-G交会图（60道拟合AVO算反射反射反射反射反射反射前20道拟合结AVO算P-G交会图（前20道拟合AVO算 前道拟 道拟 前道拟 AVO算AVO算

AVO算第2层孔隙度10%含水时拟

第2层孔隙度10%含气时拟AVO算第2层孔隙度30%含水时的道 第2层孔隙度30%含气时的道AVO算第2层孔隙度30%含水

第2层孔隙度30%含气AVO算第2层孔隙度30%含水

第2层孔隙度30%含气AVO算 AVO算

AVO算第4层孔隙度10%含水

第4层孔隙度10%含气AVO算某井区实验数据 数据特性分AVO算AVO算 AVO算离。的叉 区域但总的来说，含油层分布于值较大的区，即反射振幅随 检距的增大而明显大；而含水层则相对不很明。尽管实验中可能会存在着一定的误差，但该结题即 结致。AVO算测定结果合成的CMP道对时间170ms处的反射却表现出明显的AVO特征，在近点处几乎没有反射，而在远离点处则振幅明显增强，该反射 点道集模 点道集模 波是在介质中的机械波，通常情况下可把波视为弹性波，因此，弹性动力学理论就是波动理论基础．根据弹下弹性动力学的基本。

正压力（拉伸压缩应力，其 沿作用力截面的法线方向，例：如图示

绝对伸长（或压缩）与原长之比称为相对伸长（或压缩） 当 时，为拉伸形变 时，为压缩形变，因而，它很好反映变程。如直杆拉伸压，还产生横向形变，则对的应变(或形变)为：其中：设想直杆横截面是正方形每边长 横向形变后 横向形变和纵向形变之比为泊松系

当应变较小时，应力与应变成正或

其中 称为杨氏模量，反映材料对于拉伸或压缩变形的抵抗能力

形变叫做。例如：用剪刀剪断物体前即发生这类形变。二、剪应 （1）其中：S为假想截面ABCD的面积，力F在该面上均匀分

若切应很若切应

其中，N上式说明了：三个量之间只有两个是独立的。其中：Y是杨氏模量，反映材料抵抗拉伸与压缩的能力；N是剪切模量，反映材料抵抗剪切形变的能是泊松

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杨氏模量E切变模量μ，表示切应力与切应变的比例系数拉梅系数λ和μ，反映正应力与正应变的比例系数的另一种形式周围压缩模量或体变模量现表示单元体在胀缩应变状态下相对体与周围压力间的比例系油松比μ，表示物体横向应变与纵向应变的比例常数，也称横向变系数

牛顿 本构关 运动平衡方维 另一种形纵弹性体的运动状态由弹性体每一点上的位移矢量S所决定。作为质点位波置坐标和时间的函数，位移矢量S满足弹性介质运动平衡微分方程式。方根据亥姆霍兹(Helmholtz程内有散度和旋度，则该矢量场可以用一个标量位的梯度场和一个矢量位和的旋度场之和表示，即:横 程 粘弹介性介质存在机械能的损失问题。可见，只有当介质表现出一定中的塑性(即只有在非完全弹性介质中)时才存在能量的吸的收问题。波 下2种 介 进而产 波振幅的衰减波 即应力和应变之间成正比关系 勘探中使用较多的是称为佛各特(Voigt 该模型假定介质的应力包