物探电法勘探

物探电法勘探第一页，共一百二十五页，2022年，8月28日电法勘探的分类

方法分类（2）：天然场源法：自然电位法、大地电流法、大地电磁法等。

人工场源法：电阻率法、激发极化法、电磁法等。

第二页，共一百二十五页，2022年，8月28日电法勘探的分类

方法分类（3）：传导类电法：电阻率法、充电法、自然电场法、激发极化法等。电阻率法：剖面法（二、三极剖面、联合剖 面等）、测深法感应类电法：电磁剖面法（偶极剖面、航空电磁法等）电磁测深法（大地电磁测深、频率测深等）第三页，共一百二十五页，2022年，8月28日实质：以岩、矿石之间电磁学性质及电化学性质差异为基础，通过观测和研究电(磁)场在地下的分布规律，探查地质构造和矿产资源主要用途：探查深部和区域地质构造、寻找油气田和煤田、金属非金属矿产、地下水、工程地质和环境勘察等。第四页，共一百二十五页，2022年，8月28日第一节电法勘探基础知识

一、岩层的电阻率1、电阻率的概念

由均匀材料制成的具有一定横截面积的导体，其电阻R与长度L成正比，与横截面积S成反比，即式中，ρ为比例系数，称为物体的电阻率。电阻率仅与导体材料的性质有关，它是衡量物质导电能力的物理量。不同岩石的电阻率变化范围很大，常温下可从10-8Ω·m变化到1015Ω·m，与岩石的导电方式不同有关。第五页，共一百二十五页，2022年，8月28日电阻率是电法中最重要的物理参数，电法的许多方法技术都与岩石和矿物的电阻率（或其倒数--电导率）有关。第六页，共一百二十五页，2022年，8月28日岩石的导电方式大致可分为以下三种：金属导电和半导体导电、溶液离子导电、固体电解质导电

岩石的电阻率由组成岩石的矿物成分决定岩石和矿物的导电性或电阻率：取决于物质中电荷运移的难易程度。矿物的电阻率：

金属导体：电阻率很小，例如：金的电阻率为210-8·m，铜的电阻率为1.2~3010-8·m。

第七页，共一百二十五页，2022年，8月28日半导体：大多数硫化矿物如黄铜矿、黄铁矿、方铅矿等电阻率小于1·m。氧化矿物如铬铁矿、赤铁矿、软锰矿等电阻率大于1·m。固体电解质：造岩矿物如长石、石英、辉石、云母、方解石等电阻率大，大于106·m。第八页，共一百二十五页，2022年，8月28日岩石的电阻率：火成岩和变质岩：电阻率很大，电阻率变化范围102

~105·m。沉积岩：电阻率较小。例如：粘土的电阻率变化范围100~101·m，砂岩的电阻率变化范围102

~103·m。第九页，共一百二十五页，2022年，8月28日2、影响电阻率的因素（1）岩石电阻率与矿物成分的关系岩石电阻率与组成岩石的矿物的电阻率、矿物的含量和矿物的分布有关。当岩石中含有良导电矿物时，矿物导电性能能否对岩石电阻率的大小产生影响取决于良导矿物的分布状态和含量。如果岩石中的良导矿物颗粒彼此隔离地分布着，且良导矿物的体积含量不大，那么岩石的电阻率基本上与所含的良导矿物无关，只有当良导矿物的体积含量较大时（大于30%），岩石的电阻率才会随良导矿物的体积含量的增大而逐渐降低。但是，如果良导矿物的电连通性较好，即使它们的体积含量并不大，岩石的电阻率也会随良导矿物含量的增加而急剧减小。第十页，共一百二十五页，2022年，8月28日（2）岩石电阻率与其含水性的关系沉积岩主要依靠孔隙水溶液来传导电流，因此岩层中水的导电性质将直接影响沉积岩的电阻率。在其他条件相同的情况下，岩层电阻率与岩层中水的电阻率成正比。影响水的导电性的主要因素是水中离子的浓度和水的温度。常见的岩层水一般含低或中等浓度的离子，岩层中水的含盐浓度增大，离子数量随之增多，溶液导电性将变好。同时岩层中水的导电性还与温度有关，它的电阻率将随温度的升高而降低。这是因为，一方面水中盐类的溶解度随温度的升高而增大，致使溶液中离子数量增多；另一方面，温度的升高还会降低溶液粘度，加快离子的迁移速度。第十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日（3）岩石电阻率与层理的关系层理构造是大多数沉积岩和变质岩的典型特征，如砂岩、泥岩、片岩、板岩以及煤层等，它们均由很多薄层相互交替组成。这种岩石的电阻率具有明显的方向性，即沿层理方向和垂直层理方向岩石的导电性不同，称为岩石电阻率的各向异性。岩石电阻率的各向异性可用各向异性系数λ来表示，定义为

式中，ρn代表垂直层理方向上的平均电阻率，称为横向电阻率；ρt代表沿层理方向的平均电阻率，称为纵向电阻率。层状结构岩石模型第十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日（4）岩石电阻率与温度的关系岩石电阻率随温度的变化遵循导电理论的有关定理。电介质中离子的能动性随温度升高而增大，其运动能量积累到一定值时，很容易脱离晶格，因此导电性增强。半导体的温度升高时，导电区电子浓度增大，导电性也相应增大。如前所述，在低温条件下，含水岩石中水溶液的导电性随温度的升高而增大，这是由于温度升高导致水溶液浓度增大和粘滞度降低，水溶液中离子数量增多、活动性增强的缘故；当温度继续升高时，因水分蒸发，岩石电阻率略有增加，只有温度继续升高时，电阻率才开始减小。例如，对油页岩进行加温实验时，温度升高到50～100℃时，试样的电阻率减小；温度继续升高至200℃时，试样电阻率增大；温度继续升高超过200℃时，试样电阻率急剧下降；当温度超过600℃后，试样电阻率又呈回升趋势。第十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日（5）岩石电阻率与压力的关系岩石原生结构破坏是压力作用下岩石性质变化的主要原因。根据压力特征，这种破坏可能是岩石的压实，孔隙收缩，颗粒接触面积的增大，形成裂隙组，或是个别区域之间粘结性减小等等。静水压力对岩石的压实作用最大，在静水压力作用下，岩石内出现残余变形，从而使孔隙度降低。此时压力对岩石电阻率的影响与岩石内液体和气体的含量有关，往往随压力的增大，干燥或者稍许含水岩石的电阻率减小，这是由于孔隙度降低、颗粒间接触良好的原因。除此之外，岩石中孤立的含水孔隙在压力作用下闭合并形成连续的导电通路，也会使其电阻率减小。对于大多数岩石，当单轴压力由10Mpa增加到60Mpa时，可观测到岩石电阻率的剧烈变化。但是，某些粘土在压力作用下，由于孔隙中的水分被挤出，含水孔隙通道的截面缩小，从而使其电阻率增大。相反，在应力弱化作用下，岩石颗粒之间内部粘结性降低，致使岩石强度变小，岩石可碎性增强。当岩石内部裂隙发育但裂隙不充水时，岩石电阻率会增大，若裂隙充水，岩石电阻率会显著减小。第十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日二、地下人工电场的建立1、点电源的电场电阻率ρ的半无限空间，地表有一点电源A，电流强度I，距点电源A为rAM的M点的电流密度：由欧姆定律的微分形式，得：

第十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日稳定电流场中，单位距离的电位变化等于该点的点电场强度：第十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日两边积分：由于r无穷远时，U=0，所以积分常数c=0结论：电阻率均匀、各向同性的半无限空间，地表点电源场的电位与r成反比，等位面是以点源为中心的同心圆。第十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日两个点电源的电场：根据电场叠加原理，当地表由两个异性点电源A（+I）、B（-I）供电时，地表测点M处的位：第十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日两个点电源的等位线和电流线

(a)平面图

(b)剖面图

(c)地表电位剖面第十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日2、电流在地下的分布规律第二十页，共一百二十五页，2022年，8月28日三、电阻率法的基本原理1、岩、矿石电阻率的测定岩、矿石电阻率的测定：由电阻定义及欧姆定律，得：均匀大地电阻率的测定：当地表由两个异性点电源A（+I）、B（-I）供电时，地表测点M、N处的电位：第二十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日M、N两点的电位差：令：则均匀大地电阻率为：式中，K为装置系数。第二十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日2、视电阻率若进行测量的地段地下岩石电性分布不均匀时，

上式计算出的电阻率称为视电阻率，它不是岩石的真电阻率，是地下岩石电性不均匀体的综合反映，通常以s表示：第二十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日视电阻率s的微分表示：由欧姆定律微分形式和电场强度定义，得

则测量电极M、N间视电阻率s为：

第二十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日当M、N间距离很小时，可以认为电流密度jMN、岩石电阻率MN为常量，则：当地下岩石电性均匀时：所以：第二十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日视电阻率与地电断面性质的关系(a)均匀介质(b)围岩中赋存良导矿体(c)围岩中赋存高阻岩体第二十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日第二节电测深法一、地电断面的概念由不同电性层所构成的断面。二、电测深法装置第二十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日二极装置（AM）：

特点：将B、N极置于“无穷远”处接地。取AM中点为记录点。第二十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日三极装置（AMN）：

特点：只将B极置于“无穷远”处接地，取MN中点为记录点。第二十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日对称四极装置（AMNB）：

特点：AM=BN，取MN中点为记录点。第三十页，共一百二十五页，2022年，8月28日偶极装置（ABMN）：

特点：AB、MN为分开的偶极，取OO’中点为记录点。第三十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日二、电测深法电阻率测深法：测量电极MN固定，不断增大供电电极AB电极距，逐次观测。特点：随供电电极距的加大，逐次观测的视电阻率反映了地下电性层随深度增大变化的分布特征。但在实际测量中，AB极距不断加大，测量电极MN固定不变，UMN将逐渐小到不可测，通常要求：第三十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日1、电阻率测深法的实质电阻率测深大多采用对称四极装置第三十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日特点：AM=BN，取MN中点为记录点第三十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日双对数坐标纸第三十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日2、电测深曲线水平二层电测深曲线类型G型：D型：第三十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日水平三层电测深曲线类型图H型:Q型:A型:K型:第三十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日水平二层电测深曲线量板及其使用第三十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日水平三层电测深曲线量板第三十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日3、电测深曲线的解释（1）电测深曲线类型分析（2）电测深曲线特征研究（3）断层在电测深曲线上的反映（4）电测深曲线的定量解释4、电测深定性图件的绘制及解释（1）曲线类型图（2）等视电阻率断面图（3）等视电阻率平面图5、电测深法的应用第四十页，共一百二十五页，2022年，8月28日电阻率测深的应用

电阻率测深断面图1-粘土；2-泥灰岩；3-岩溶泥灰岩4-砂层；5-粘土；6-电阻率等值线7-断层；8-煤层第四十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日第三节电剖面法一、电剖面法装置包括多种装置类型，如二极装置、三极装置、联合装置、对称四极装置、偶极装置等。特点：各电极之间保持一定距离，同时沿测线移动，逐点观测UMN、

I、计算测线之下地电断面视电阻率s沿测线方向的综合变化。第四十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日二极装置（AM）：

特点：将B、N极置于“无穷远”处接地。取AM中点为记录点。第四十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日三极装置（AMN）：

特点：只将B极置于“无穷远”处接地，将AMN沿测线排列逐点观测。取MN中点为记录点。第四十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日联合剖面装置（AMN&MNB）：

特点：两个三极装置联合，C极为“无穷远”。MN中点为记录点。第四十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日对称四极装置（AMNB）：

特点：AM=BN，取MN中点为记录点。第四十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日偶极装置（ABMN）：

特点：AB、MN为分开的偶极，取OO’中点为记录点。第四十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日中间梯度法：供电电极A、B相距很远且固定，测量电极MN在AB中段1/3范围内逐点特点：半无限介质条件下，AB中部电场近似均匀，AB固定不动，MN沿剖面移动，逐点观测UMN、

I，计算视电阻率s，得地电断面沿水平方向的变化曲线。第四十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日中间梯度装置主测线上装置系数K和视电阻率s：第四十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日二、四极对称电剖面法对称四极装置（AMNB）：

特点：AM=BN，取MN中点为记录点第五十页，共一百二十五页，2022年，8月28日三、联合剖面法联合剖面装置（AMN&MNB）：特点：两个三极装置联合，C极为“无穷远”。MN中点为记录点。第五十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日良导球体上联合剖面视电阻率剖面图第五十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日第四节高密度电阻率法

1、基本原理

高密度电阻率法是二十世纪八十年代才发展起来的一种新型阵列勘探方法，是基于静电场理论，以探测目标体的电性差异为前提进行的。该方法采集数据信息量大，可进行层析成象计算，成图直观，可视性强，采集装置种类多，仪器轻便。该方法在不同领域受到广泛的应用。山东科技大学第五十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日第四节高密度电阻率法山东科技大学

第五十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日第四节高密度电阻率法第五十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日第四节高密度电阻率法

山东科技大学第五十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日第四节高密度电阻率法第五十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日第四节高密度电阻率法2、工作方法技术

具体测量方法为：首先以固定点距沿井下巷道测线布置一系列电极，电极通过多芯电缆经转换开关接到仪器上，通过转换开关改变装置类型，一次完成该测点上各种装置形式的观测，一个测点观测完后，通过开关转换到下一相邻测点对应的电极，以相同方法进行该点观测，直到某一电极间距的整条剖面观测完为止。改变电极间距，重复以下观测，直到有所不同电极间距的剖面观测完为止。点距的选择主要依据探测精度要求，精度要求越高应越小。最大电极距大小，决定于预期探测深度，探测深度越深，要求越大，但一般隔离系数最大值不超过15为好，当然，由于一条剖面测点总数是固定的，因此当极距扩大时，反映不同勘探深度的测点数将依次减少。第五十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日第四节高密度电阻率法

山东科技大学

3、资料处理和正演模拟4、高密度电阻率资料的反演（图见下页）

第五十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日第四节高密度电阻率法

山东科技大学第六十页，共一百二十五页，2022年，8月28日第六十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日井下巷道超前探测简介在桩号10～30米位置为低阻显示，说明该位置顶板三灰富水，这也与该位置顶板淋水一致；巷道迎头位置以及前方80米范围为高阻显示，说明该地段地层富水性差；迎头出水估计与后方的10～30米位置富水区有关，在迎头位置右侧电阻率有相对低阻显示，说明迎头出水通过该位置与后方的10～30米位置富水区联系；巷道迎头前方80米以远为低阻显示，说明迎头前方80米以远地层富水性强。第六十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日井下巷道超前探测简介已掘巷道部分基本在高阻区，说明已掘巷道位置地层不富水；在巷道迎头至前方70米范围为高阻显示，说明该位置地层不富水，因为该位置经过注浆处理，高阻也说明了注浆质量较好；巷道迎头前方70米以远为低阻显示，且电阻率值较低，说明迎头前方70米以后地层富水性强。第六十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日井下三维电法勘探简介第六十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日井下三维电法勘探简介

山东科技大学第六十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日井下三维电法勘探简介

山东科技大学第六十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日第五节激发极化法、充电法、自然电场法

1、激发极化法

激发极化效应（激电效应）：在充电和放电过程中产生随时间缓慢变化的附加电场现象。第六十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日一次电位差：无激电效应时稳定电流形成的电位差ΔU1。不随时间变化。二次电位差：激发极化产生电位差ΔU2（T）。随时间非线性变化，充电时从零逐渐增大，放电时逐渐减为零。总场电位差：一次电位差和二次电位差的和ΔU（T）=ΔU1+ΔU2（T）ΔU2（T）=ΔU（T）-ΔU（0）第六十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日极化率η：表征体极化介质的激电性质，与电流无关，与供电时间T和测量延迟时间t有关。

极化率是百分数表示的无量纲参数。提到极化率时必须指出其供电时间T和测量时间t。

岩矿石极化率主要取决于所含电子导电矿物的体积百分含量，含量增高激电效应增强。第六十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日2、充电法当理想导体被充电后，不产生电位降，导体内电位处处相等。许多金属矿体、高矿化度的地下水等，电阻率较低，可以看作为理想导体。当它们局部出露时，如果向露头充电，观测其充电电场，便可以推断整个地下良导电地质体的电性分布，解决地质问题。

充电电场与充电点位置无关，只决定于充电电流大小、充电导体形状、产状、大小及周围介质的电性分布。第七十页，共一百二十五页，2022年，8月28日理想导电椭球体充电电场是与该椭球体表面共焦的椭球面簇。第七十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日3、自然电位法（自然电场法）岩石和矿石的自然极化：破坏电中性、正负电子彼此分离、极化、形成自然电场。

电子导体的自然极化：导体或溶液具有不均性，形成氧化-还原电场。第七十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日离子导体的自然极化：动电效应产生的流动电位。过滤电场。与地下水流向和地下水-地表水补给有关。

多孔介质岩石中，过滤电场电位异常的估算式：

式中:ρw为地下水电阻率，△P地下水流的水压差（kPa）。第七十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日第六节地磁感应类电法：电磁剖面法、电磁测深法1、电磁法理论基础

交变电磁场中岩矿石电磁学性质：传导电流：与电阻率ρ有关。位移电流：与介电常数ε有关。介电常数ε：真空中8.8510-12F/m磁导率μ:真空中4π10-7H/m第七十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日均匀交变电磁场在导电介质中的传播:麦克斯韦方程组：

式中：H为磁场强度，E为电场强度，D为电位移，B为磁感应强度，j为传导电流密度，q为自由电荷，dD/dt为位移电流密度。第七十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日

在电法勘探中，导电介质内：可得电极方程：高频场、高阻介质，上式右端第一项可忽略。这时方程变为纯波动型的。低频场、良导介质，上式右端第二项可忽略，方程变为热传导型的（或扩散性的）。第七十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日由此可见，在导电的强吸收介质中，电磁扰动的传播是不按波动规律的，而是按着扩散规律传播的。第七十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日

2、地下交变电磁场的结构特点a、谐变场的传播：

谐变场的结构特点：谐变场是频率域法中常用的波场。其中场强、电流密度以及其它量均按余弦或正弦规律变化。第七十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日谐变场的传播：其微分方程——亥姆霍兹齐次方程

式中k称为波数（或传播系数）。

在导电介质中忽略位移电流时：第七十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日在不同介质的分界面上，即在或出现不连续处，满足边界条件：

脚标t表示切向分量，n表示法分量。第八十页，共一百二十五页，2022年，8月28日

谐变场的激发：借肋于交流电的发射装置，如振荡器、发电机等，在地中及空气中建立谐变场。激发方式一般为接地式的和感应式。接地式：与直流电法一样利用A、B供电电极将交流电源直接接到大地，激发出交变电磁场。感应式：在地表敷设通有交变电流的不接地回线或者多匝的小型发射线圈——磁偶极子，激发出交变电磁场。第八十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日谐变场激发方式

第八十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日均匀大地表面上谐变偶极子场源的电磁场：x、y轴位于水平面内，z轴向下，在电阻率为ρ的均匀大地表面上：

式中I0、K0、I1、K1为贝塞尔函数，r为收-发距，k为传播系数，PE为电偶极距，为r方向与x轴的夹角。第八十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日

b、平面电磁波的传播：

平面电磁波的结构特点：在无限均匀介质中，同一相位面为平面的电磁波称为平面电磁波。若在这一平面上场振幅为常数，则称为均匀平面电磁波，否则为非均匀平面电磁波。第八十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日平面电磁波的传播：在电阻率为ρ的均匀介质中选择X和Y轴位于波的极化平面上，Z轴位于波的传播方向上，则电磁场的分量为：上式为复数式，且沿z轴的正方向按指数规律衰减.第八十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日Ex分量振幅和相位分别为：

b为振幅衰减系数，a为相位系数。

电场沿Z轴方向前进1/b距离时，振幅衰减为1/e倍。习惯上将距离δ＝1/b称为电磁波的趋肤深度。第八十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日趋肤深度亦可写为：

电磁波的趋肤深度随电阻率的增加和频率的降低而增大。所以，为了进行深部地质调查应采用较低的工作频率。第八十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日平面电磁波传播中的波阻抗Z：

在均匀介质中电场在相位上落后于磁场π/4。这是通过测量相互正交的电场和磁场分量确定介质电阻率的计算公式。如果介质为非均匀的，则计算的电阻率为视电阻率。如果介质电阻率为已知，则可确定介质的磁导率。第八十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日c、瞬变场的传播：瞬变场的结构特点：瞬变场是指那些在阶跃电流源作用下，地中产生的过渡过程感应电磁场。因为这一过渡过程的场具有瞬时变化的特点，故取名为瞬变场。

第八十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日瞬变场的激发：与谐变场情况一样，其激发方向也有接地式和感应式两种。在阶跃电流（通电或断电）的强大变化磁场作用下，良导介质内产生涡旋的交变电磁场，其结构和频谱在时间与空间上均连续地变化。第九十页，共一百二十五页，2022年，8月28日谐变场和瞬变场涡旋电流结构

第九十一页，共一百二十五页，2022年，8月28日瞬变场的参数：瞬变电磁场状态的基本参数是时间。这一时间依赖于岩石的导电性和收－发距。研究瞬变电磁场随时间的变化规律，可探测具有不同导电性的地层分布纵向电导。也可以发现地下赋存的较大的良导矿体。

在频率域中电场强度按指数规律衰减。第九十二页，共一百二十五页，2022年，8月28日均匀大地表面上阶跃偶极子场源的电磁场（瞬变电磁法的理论基础）远区（早期）的瞬变电场规律：波区范围内电场强度与介质电阻率成正比近区（晚期）的瞬变电场规律：

第九十三页，共一百二十五页，2022年，8月28日3、电磁剖面法电磁剖面法：主要应用于矿床普查、地质填图、工程地质、水文地质调查。可分为人工主动源电磁剖面法和被动源方法两类：a、人工主动源电磁剖面法：

研究深度为几十米到一、二百米。包括不接地回线法、电磁偶极剖面法、航空电磁法

等。

这些方法既可在频率域中采用，也可在时间域中采用。第九十四页，共一百二十五页，2022年，8月28日航空电磁法：在实际工作中，航空电磁法不局限于直找矿，应用范围较广。

第九十五页，共一百二十五页，2022年，8月28日b、被动源电磁剖面法：主要有甚低频法和大地电磁法。

甚低频法：世界上许多国家为了潜艇通讯及导航目的，设立了强功率的长波电台。其发射频率在15～25kHz范围内，甚低频电台发射的电磁波，在远离电台地区可视为典型的平面波。这种电磁波适合做电导率填图，还可用于探测大的断层、破碎带、石墨化地层和矿化带，在有利条件下还可探测浸染和块状硫化矿。

大地电磁剖面法：研究深度可达到结晶基底，可提供研究区域的基础资料。第九十六页，共一百二十五页，2022年，8月28日4、

电磁测深法：根据电磁感应原理研究天然或人工（可控）场源在大地中激励的电磁场分布，由观测到的电磁场值来研究地电参数沿深度的变化。目前常用方法包括：天然大地电磁测深方法、人工源频率电磁测深方法（简称频率测深法）、人工源瞬变电磁测深方法（简称瞬变测深法）。第九十七页，共一百二十五页，2022年，8月28日天然大地电磁测深方法、人工源频率电磁测深方法（简称频率测深法）、可控源音频大地电磁测深法（CSAMT）属于频率域方法，通过改变频率来控制探测深度。人工源瞬变电磁测深方法（简称瞬变测深法）为时间域方法。应用方向：在我国，电磁测深方法主要用于观测地壳和上地幔物质结构、普查石油天然气、煤田、地热田、寻找地下水和金属矿产过程。第九十八页，共一百二十五页，2022年，8月28日大地电磁测深法：设平面电磁波垂直射入地面，n层水平层状介质的层厚度为hn，电阻率n，界面深度dn，每层波数kn。第九十九页，共一百二十五页，2022年，8月28日对于任意层，场变量的基本方程为：根据均匀场的特点，由亥姆霍兹方程得电磁场的解为：第一百页，共一百二十五页，2022年，8月28日对于任意层，阻抗为：设第推函数Rn为：

则第一水平层阻抗Z1、电阻率1和地表阻抗Z10关系可写为：第一百零一页，共一百二十五页，2022年，8月28日由上式，得出大地电磁法所测得的视电阻率的模或振幅具有以下形式：按这种方法确定的视电阻率称为卡尼亚视电阻率。大地电磁测深两层曲线大地电磁测深三层曲线第一百零二页，共一百二十五页，2022年，8月28日频率电磁测深法：采用电或磁偶极场源，用改变频率的方法来控制探测深度，而不用增加供电电极距AB。对地层的分辩力强；勘探深度较大等。近年来，频率深法已成为国内外应用较广的一种测深方法。

频率测深视电阻率：s为接收线框面积，n为匝数。第一百零三页，共一百二十五页，2022年，8月28日K型断面频率测深曲线A型断面频率测深曲线H型断面频率测深曲线第一百零四页，共一百二十五页，2022年，8月28日可控源音频大地电磁测深法可控源音频大地电磁测深法原理

CSAMT法是可控源音频大地电磁法的简称。该方法是九十年代才兴起的一种地球物理新技术，它基于电磁波传播理论和麦克斯韦方程组导出了水平电偶极源在地面上的电场及磁场公式视电阻率(s)公式

山东科技大学

第一百零五页，共一百二十五页，2022年，8月28日可控源音频大地电磁测深法

山东科技大学根据电磁波的趋肤效应理论，导出了趋肤深度公式

第一百零六页，共一百二十五页，2022年，8月28日可控源音频大地电磁测深法从上式可见，当地表电阻率固定时，电磁波的传播深度（或探测深度）与频率成反比，高频时，探测深度浅，低频时，探测深度深。人们可以通过改变发射频率来改变探测深度，达到频率测深的目的。九十年代，加拿大凤凰公司和美国的宗吉公司根据这一理论首先研究制造了CSAMT的测量仪器系统，编制了软件，建立了野外工作方法（见下图）。

山东科技大学第一百零七页，共一百二十五页，2022年，8月28日可控源音频大地电磁测深法山东科技大学第一百零八页，共一百二十五页，2022年，8月28日可控源音频大地电磁测深法山东科技大学第一百零九页，共一百二十五页，2022年，8月28日可控源音频大地电磁测深法CSAMT法具有如下的一些特点：（1）使用可控制的人工场源，信号强度比天然场要大得多，因此可在较强干扰区的城市及城郊开展工作。（2）测量参数为电场与磁场之比，得出的是卡尼亚电阻率。由于是比值测量，因此可减少外来的随机干扰，并减少地形的影响。（3）基于电磁波的趋肤深度原理，利用改变频率进行不同深度的电测