011清华大学版课件

模拟电子技术基础

2011.2前言：1、研究对象：模拟电子技术基础是一门介绍电子器件、电子电路和电子技术应用的专业基础课程。2、研究方法：以器件为基础、以“放大”为主线，以传递“模拟信号”为目的，研究各种模拟电子电路的工作原理、特点及性能指标等。具体为：电子元器件的工作原理（二极管、三极管和集成运放）。基本单元电路－放大器的构成原理及互联。电子电路的分析方法*掌握基本概念、基本电路、基本分析方法、基本实验技能。*能够对一般性的、常用的电子电路进行分析，同时对较简单的单元电路进行设计。*具有能够继续深入学习和接收电子技术新发展的能力，将所学知识用于本专业的能力。3.教学目标：（2）按频率分：高频电子，低频电子。（3）按线性分：线性电子，非线性电子。本学期为模拟低频部分（通常1Mhz以下）。5、电子器件在真空、气体或固体中，能控制电子运动规律所制成的器件统称为电子器件。分为真空管电子器件和固体电子器件两大类。第一代：电真空器件第二代：晶体管第三代：集成电路关于学习方法的几点建议1.注意系统与电路、电路与器件的关系；以电路为主2.注意分析与综合的关系；重点掌握基本概念、基本电路、基本方法。

（1）与电工学相比较：

电工学--强电（直流电、交流电）系统，工作电流大的可达几百-几千A。

模拟电子--弱电系统，工作电流一般mA-μA级，着重电子线路分析。

（2）直流电与交流电共存于同一电路。分清直流通路与交流通路。

（3）属于非线性电路。可在一定条件下等效为交流线性电路进行近似分析。5、3.注意工程上简化分析的条件与处理方法；4.注意理论与实践相结合：注重物理概念；对课后习题予以充分重视，独立完成；充分利用实验来消化、理解课程的理论内容；借助Pspice程序或其它EWB软件进行仿真实验；第一章

半导体二极管及其电路分析第一章常用半导体器件基本要求：1.正确理解基本概念：半导体、载流子、PN结及二极管单向导电性的机理。2.熟练掌握极二管的外特性（伏安特性曲线）。3.熟练掌握二极管的模型及二极管电路的分析。4.熟悉二极管的主要参数。§1.1半导体的基本知识导体、半导体和绝缘体导体：自然界中很容易导电的物质称为导体，金属一般都是导体。绝缘体：有的物质几乎不导电，称为绝缘体，如橡皮、陶瓷、塑料和石英。半导体：另有一类物质的导电特性处于导体和绝缘体之间，称为半导体，如锗、硅、砷化镓和一些硫化物、氧化物等。电阻率1.1.2本征半导体一、本征半导体的结构特点GeSi通过一定的工艺过程，可以将半导体制成晶体。现代电子学中，用的最多的半导体是硅和锗，它们的最外层电子（价电子）都是四个。硅和锗的简化原子结构模型硅或锗的共价键结构示意图惯性核本征半导体：完全纯净的、结构完整的半导体晶体。称为本征半导体。纯度达99.9999999℅在硅和锗晶体中，原子按四角形系统组成晶体点阵，每个原子都处在正四面体的中心，而四个其它原子位于四面体的顶点，每个原子与其相临的原子之间形成共价键，共用一对价电子。硅和锗的晶体结构：共价键中的两个电子被紧紧束缚在共价键中，称为束缚电子，常温下束缚电子很难脱离共价键成为自由电子，因此本征半导体中的自由电子很少，所以本征半导体的导电能力很弱。形成共价键后，每个原子的最外层电子是八个，构成稳定结构。共价键有很强的结合力，使原子规则排列，形成晶体。+4+4+4+4二、本征半导体的导电机理在绝对0度（T=0K）和没有外界激发时,价电子完全被共价键束缚着，本征半导体中没有可以运动的带电粒子（即载流子），它的导电能力为0，相当于绝缘体。在常温下，由于热激发，使一些价电子获得足够的能量而脱离共价键的束缚，成为自由电子，同时共价键上留下一个空位，这种现象成为本征激发，这个空位称为空穴。1.载流子、自由电子和空穴+4+4+4+4自由电子空穴束缚电子一个电子(-)和一个空穴(+)是一一对应的，这称为电子—空穴对这种由于光或热的作用使半导体中产生电子和空穴对的现象，称为本征激发。温度越高，载流子的浓度越高。因此本征半导体的导电能力越强，温度是影响半导体性能的一个重要的外部因素，这是半导体的一大特点。本征半导体的导电能力取决于载流子的浓度。本征半导体中电流由两部分组成：

1.自由电子移动产生的电流。2.空穴移动产生的电流。

漂移在外电场作用下，电子和空穴会作定向移动，形成电流，这种运动称为漂移，所形成的电流称为漂移电流，故自由电子和空穴也称为电子载流子和空穴载流子。

复合本征激发产生电子空穴对的同时，自由电子和空穴在运动过程中又会相遇而重新形成共价键，这个过程称为复合。复合现象：电子和空穴在移动中相遇而成对消失的现象。热平衡当环境温度一定时，本征半导体中的本征激发和复合现象并存，且速率相同，使本征半导体内维持一定数目的电子空穴对，称为热平衡。1.1.3杂质半导体在本征半导体中掺入某些微量的杂质，就会使半导体的导电性能发生显著变化。其原因是掺杂半导体的某种载流子浓度大大增加。P型半导体：空穴浓度大大增加的杂质半导体，也称为（空穴半导体）。N型半导体：自由电子浓度大大增加的杂质半导体，也称为（电子半导体）。+4+4+5+4多余电子磷原子N型半导体中的载流子是什么？1、由施主原子提供的电子，浓度与施主原子相同。2、本征半导体中成对产生的电子和空穴。掺杂浓度远大于本征半导体中载流子浓度，所以，自由电子浓度远大于空穴浓度。自由电子称为多数载流子（多子），空穴称为少数载流子（少子）。在本征半导体硅（锗）原子中掺入微量的磷等五价元素后，所得到的杂质半导体的多数载流子为自由电子，少数载流子为空穴，称为N型半导体或电子型半导体。N型半导体呈电中性。三、杂质半导体的示意表示法－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－P型半导体++++++++++++++++++++++++N型半导体杂质型半导体多子和少子的移动都能形成电流。但由于数量的关系，起导电作用的主要是多子。近似认为多子与杂质浓度相等。§1.1.3PN结及其单向导电性一、PN

结的形成在同一片半导体基片上，分别制造P型半导体和N型半导体，经过载流子的扩散，在它们的交界面处就形成了PN结。－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－P型半导体++++++++++++++++++++++++N型半导体1.1.3PN结一、PN结(PNJunction)的形成1.载流子的浓度差引起多子的扩散2.复合使交界面形成空间电荷区(耗尽层)空间电荷区特点:无载流子，阻止扩散进行，利于少子的漂移。内建电场P型半导体－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－N型半导体++++++++++++++++++++++++扩散运动内电场E漂移运动扩散的结果是使空间电荷区逐渐加宽，空间电荷区越宽。内电场越强，就使漂移运动越强，而漂移使空间电荷区变薄。空间电荷区，也称耗尽层。漂移运动P型半导体－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－－N型半导体++++++++++++++++++++++++扩散运动内电场E所以扩散和漂移这一对相反的运动最终达到平衡，相当于两个区之间没有电荷运动，空间电荷区的厚度固定不变。(一般为几微米~几十微米)1、空间电荷区中没有载流子。2、空间电荷区中内电场阻碍P中的空穴、N区

中的电子（都是多子）向对方运动（扩散运动）。3、P

区中的电子和N区中的空穴（都是少），数量有限，因此由它们形成的电流很小。注意:二、PN结的单向导电性

PN结加上正向电压、正向偏置的意思都是：P区加正、N区加负电压。

PN结加上反向电压、反向偏置的意思都是：

P区加负、N区加正电压。－－－－++++RE一、PN结正向偏置内电场外电场变薄PN+_内电场被削弱，多子的扩散加强能够形成较大的扩散电流。二、PN结反向偏置－－－－++++内电场外电场变厚NP+_内电场被被加强，多子的扩散受抑制。少子漂移加强，但少子数量有限，只能形成较小的反向电流。REP区N区内电场外电场外电场使多子向PN结移动,中和部分离子使空间电荷区变窄。IF限流电阻扩散运动加强形成正向电流IF。IF=I多子I少子

I多子2.外加反向电压(反向偏置)

—reversebias

P

区N

区内电场外电场外电场使多子背离PN结移动，空间电荷区变宽。IRPN结的单向导电性：正偏导通，呈小电阻，电流较大;反偏截止，电阻很大，电流近似为零。漂移运动加强形成反向电流IRIR=I少子

0综上，当PN结正偏时，处于导通，，说明此时电阻很小，称为正向电阻，结果电流很大。正向电阻一般为几十到几百欧。当PN结反偏时，处于截止，说明此时电阻很大，称为反向电阻，结果电流近似为零。反向电阻可达100千欧之多。1.2半导体二极管构成：PN结+引线+管壳=二极管(Diode)符号：A(anode)K分类：按材料分硅二极管锗二极管按结构分点接触型面接触型平面型一、二极管的结构点接触型正极引线触丝N型锗片外壳负极引线负极引线

面接触型N型锗PN结

正极引线铝合金小球底座金锑合金正极

引线负极

引线集成电路中平面型PNP型支持衬底二、伏安特性UI反向击穿电压UBR二极管中流通的电流iD与二极管两端所加的电压uD的关系称为二极管伏安特性。死区电压硅管0.6V,锗管0.2V。导通压降Uth:硅管0.6~0.7V,锗管0.2~0.3V。二极管的伏安特性曲线如图：uD为加在二极管二端的电压。iD为流经二极管的电流。观察iD与uD的函数关系式为结果为图中曲线。iD流过二极管的电流uD二极管两端所加的电压IS二极管反向饱和电流UT温度电压当量1、

正向特性曲线：如图，uD≥0部分，严格讲为指数形式，

有一段近似为线性曲线，符合部分电路欧姆定律公式。PN结的伏安方程反向饱和电流温度的电压当量电子电量玻尔兹曼常数当T=300(27C)：UT

=26mV2、死区，门坎电压Uth出现死区的原因是正向偏置电压不足以抵消内建电场的电压。∴对硅二极管而言；Uth=0.6～0.8V实际中取UD(on)=0.7V

对锗管而言：Uth=0.1～0.3V

实际中取UD(on)=0.2V3、

反向特性：如图，uD≤0部分，当反向电压不太大时(零点几伏）后，反向电流就不随反向电压而增大，所以称之为反向饱和电流。IS大约为0.1uA左右，它就是反向饱和电流。由少子形成。4、

反向击穿击穿电压UBR当加与二极管两端的反向电压增大到一定值时，反向电流突然变大，这种现象称反向击穿。对应的电压UBR则称击穿电压。硅管约为几十伏～几百伏，锗管为十几伏～几十伏，对普通二极管而言，反向击穿后管子已被烧坏，不能再用。反向击穿类型：电击穿热击穿反向击穿原因：齐纳击穿：(Zener)高掺杂情况下，耗尽层很窄，宜于形成强电场，反向电场太强，将电子强行拉出共价键。雪崩击穿：如果搀杂浓度较低，不会形成齐纳击穿，而当反向电压较高时，能加快少子的漂移速度，动能增大，从而把电子从共价键中撞出，形成雪崩式的连锁反应，使自由电子数突增。—PN结未损坏，断电即恢复。—PN结烧毁，结温过高。对于硅材料的PN结来说，击穿电压>7v时为雪崩击穿，<4v时为齐纳击穿。在4v与7v之间，两种击穿都有。这种现象破坏了PN结的单向导电性，我们在使用时要避免。三、主要参数1.最大整流电流

IOM二极管长期使用时，允许流过二极管的最大正向平均电流。2.反向击穿电压UBR二极管反向击穿时的电压值。击穿时反向电流剧增，二极管的单向导电性被破坏，甚至过热而烧坏。手册上给出的最高反向工作电压UWRM一般是UBR的一半。3.反向电流

IR指二极管加反向峰值工作电压时的反向电流。反向电流大，说明管子的单向导电性差，因此反向电流越小越好。反向电流受温度的影响，温度越高反向电流越大。硅管的反向电流较小，锗管的反向电流要比硅管大几十到几百倍。以上均是二极管的直流参数，二极管的应用是主要利用它的单向导电性，主要应用于整流、限幅、保护等等。下面介绍两个交流参数。4.极间电容和工作频率二极管的两极之间有电容，称结电容。此电容由两部分组成：势垒电容CB和扩散电容CD。势垒电容：势垒区是积累空间电荷的区域，当电压变化时，就会引起积累在势垒区的空间电荷的变化，这样所表现出的电容是势垒电容CB

。扩散电容：为了形成正向电流（扩散电流），由N区注入P区的多子电子，称为非平衡少子，在P

区有浓度差，越靠近PN结浓度越大，离结远的地方浓度小（被复合掉了），即在P区有电子的积累。同理，在N区有空穴的积累。正向电流大，积累的电荷多。这样所产生的电容就是扩散电容CD。P+-NCB在正向和反向偏置时均不能忽略。而反向偏置时，由于载流子数目很少，扩散电容可忽略。PN结高频小信号时的等效电路：势垒电容和扩散电容的综合效应rd工作频率：当频率太高时，电容相当于短路，二极管失去单向导电作用。也称截止频率。结论：1.低频时，因结电容很小，对PN结影响很小。高频时，因容抗增大，使结电容分流，导致单向导电性变差。2.结面积小时结电容小，工作频率高。部分国产半导体高频二极管参数表最高反向工作电压（峰值）V反向击穿电压

V正向电流

mA反向电流μA最高工作频率MHZ极间电容

Pf最大整流电流mA2AP120≥40≥2.5≤250150≤1162ck7100≥150≥5.0≤250300≤0.120参数型号部分国产半导体整流二极管参数表最大整流电流

A最高反向工作电压（峰值）V最高工作电压下的反向电流（125度）

μA正向压降（平均值）

V最高工作频率

MHZ2CZ52A0.1251000≤0.832CZ54D0.514001000≤0.832CZ57F530001000≤0.83参数型号5.直流电阻RD加到二极管两端的直流电压与流过二极管的直流电流之比。5.交流电阻rdiDuDIDUDQiDuDrD是二极管特性曲线上工作点Q附近电压的变化与电流的变化之比：显然，rD是对Q附近的微小变化区域内的电阻。我们知道，二极管的伏安特性表达式我们可以得出下式：即rD=UT/ID其中Is为反向饱和电流，UT为kt/q，k为玻耳兹曼常数，T为热力学温度，q为电子的电量，常温下，T＝300K时，UT可取26mv.IQ为二极管工作点Q的电流。四、二极管的简易测试将万用表拨到Ω档的R×100或R×1K档，用万用表的两个表笔分别接到二极管的两个管脚，测其阻值，然后将表笔对换，再进行测试。若前后两次所测阻值差别较大，则说明二极管是好的。其中，对应于测得阻值较小的那一次，红表笔接的一端为二极管的负极，黑表笔接的一端为正极。1.2思考题

为什么称二极管为非线性器件？由于二极管具有单向导电性，所以二极管加上正偏电压就一定导通，加反偏电压就一定截止吗？

二极管工作环境：归纳起来有三种情况：只有直流；只有交流；交直流均有。根据二极管的伏安特性曲线知，二极管不是线性元件。那么这将给电路分析计算带来麻烦。本节将提供几种在不同情况下将二极管等效成不同模型近似分析计算的方法。

§1.3二极管电路的分析方法主要要求：

掌握二极管电路的理想模型分析法和恒压降模型分析法。

了解图解分析法和微变等效电路分析法。了解二极管的一般应用。二极管理想模型和恒压降模型的含义及其应用

重点：

一、二极管的理想模型分析法和恒压降

模型分析法（一）理想模型和恒压降模型的建立符号SS正偏导通，uD=0iDuD理想模型反偏截止，iD=0，U(BR)=含义：OiDuD恒压降模型UD(on)=0.7V(Si)0.2V(Ge)O含义：u

D＞U

D(on)时导通，二极管等效为恒压源，其值为U

D(on)

UD(on)u

D＞U

D(on)UD(on)u

D

<U

D(on)u

D

<U

D(on)时截止，二极管等效为开路，iD=0U

D(on)例1硅二极管电路如下图（a）所示，R=2k，试用二极管理想模型和恒压降模型求出VDD=2V和VDD=10V时IO和UO值。UOVDDIOR（a）电路图UD(on)UOVDDIORUOVDDIOR（b）理想模型等效电路（c）恒压降模型等效电路[解]UOVDDIOR（d）采用理想模型后的简化电路UD(on)UOVDDIOR（e）采用恒压降模型后的简化电路UD(on)UOVDDIORUOVDDIOR（b）理想模型等效电路（c）恒压降模型等效电路采用恒压降模型分析法可得UO=VDD–UD(on)=（20.7）V=1.3VIO=UO/R=1.3V/2

kΩ

=0.65mA当VDD=2V时IO=VDD/R=2V/2kΩ

=1mAUO=VDD=2V采用理想模型分析法可得当VDD=10V时，同理可得采用理想模型分析法时UO=10V，IO=5mA

采用恒压降模型分析法时UO=9.3V，IO=4.65mA

[解]UOVDDIOR（d）采用理想模型后的简化电路UD(on)UOVDDIOR（e）采用恒压降模型后的简化电路

结论：

VDD大宜采用理想模型

VDD小宜采用用恒压降模型（二）理想模型和恒压降模型应用举例例2

试求下图硅二极管电路中电流I1、I2、IO和输出电压UO值PNVDD1VDD2UORLR1kW3kWIOI1I215V12V

解：假设二极管断开UP=15VUPN>0.7V，二极管导通，等效为0.7V的恒压源UO=VDD1

UD(on)=（150.7）V=14.3VIO=UO/RL=14.3V/3

kΩ

=4.8mAI1=IO+I2=（4.8+2.3）mA=7.1mAI2

=(UO

VDD2)/R=(14.312)V/1

kΩ

=2.3mA（二）理想模型和恒压降模型应用举例解：假设二极管断开例2用恒压降模型求下图硅二极管电路中电流I1、I2、IO和输出电压UO值PNVDD2UORLR1kW3kWIOI1I215V12VVDD10.7VUP=15VUPN>0.7V，二极管导通，等效为0.7V的恒压源例3下图所示的二极管电路中，设VDA、VDB均为理想二极管，当输入电压UA、UB为低电压0V和高电压5V的不同组合时，求输出电压UO的值。UAUBUOR3kW12VVDDVDAVDBBAY输入电压理想二极管输出电压UAUBVDAVDB0V0V正偏导通正偏导通0V解：UOR3kW12VVDDVDAVDBBAY0V0V12VUAUBUOR3kW12VVDDVDAVDBBAYUOR3kW12VVDDVDAVDBBAY0V0V0V例3下图所示的二极管电路中，设VDA、VDB均为理想二极管，当输入电压UA、UB为低电压0V和高电压5V的不同组合时，求输出电压UO的值。UAUBUOR3kW12VVDDVDAVDBBAY输入电压理想二极管输出电压UAUBVDAVDB0V0V正偏导通正偏导通0V0V5V正偏导通反偏截止0V5V0V反偏截止正偏导通0V5V5V正偏导通正偏导通5V解：实现了“与”功能UAUBUOR3kW12VVDDVDAVDBBAYUOR3kW12VVDDVDAVDBBAY5V5V12VUAUBUOR3kW12VVDDVDAVDBBAYUOR3kW12VVDDVDAVDBBAY5V5V5V例4

画出硅二极管构成的桥式整流电路在ui

=15sint(V)作用下输出uO的波形。(按理想模型)Otui

/V15RLV1V2V3V4uiBAuOOtuO/V15RLV1V2V3V4uiBAuO例5

ui=2sin

t(V)，分析二极管的限幅作用。ui较小，宜采用恒压降模型ui<0.7VV1、V2均截止uO=uiuO=0.7Vui0.7VV2导通V１截止ui<

0.7VV1导通V2截止uO=0.7VOtuO/V0.7Otui

/V20.7单向限幅（电压固定）单向限幅（电压可调）断开二极管，分析各二极管的导通条件：VD1只能在ui>2.7V时导通；VD2只能在ui<-4.7V时导通；故-4.7V<ui<2.7V时，VD1、VD2均截止。例4试分析下图所示的硅二极管电路（1）已知ui＝10sint(V)，画出u

i

和uO的波形。5.1kΩ-+ui+-2V+-VD24V-+uOVD1（1）分析电路工作情况当ui>2.7V时，VD1管导通，VD2管截止，uO＝2.7V；当-4.7V<ui<2.7V时，VD1管和VD2管均截止，uO

＝ui

；当ui<-4.7V时，VD1管截止，VD2管导通，uO＝-4.7V。解：（2）画出ui和uO的波形如下图所示。5.1kΩ-+ui+-2V+-VD24V-+uOVD1+-0.7V5.1kΩ-+ui+-2V+-VD24V-+uOVD15.1kΩ-+ui+-2V+-VD24V-+uOVD15.1kΩ-+ui+-2V+-VD24V-+uOVD15.1kΩ-+ui+-2V+-VD24V-+uOVD1_+0.7V5.1kΩ-+ui+-2V+-VD24V-+uOVD1-4.72.70tuo/Vt0ui和uO的波形ui/V2.7-4.710-10双向限幅电路用以限制信号电压范围，常用作保护电路。5.1kΩ-+ui+-2V+-VD24V-+uOVD1小结分析二极管电路时，首先要确定二极管的工作状态，然后用合适的模型去替代二极管，从而使电路分析简化。

理想模型：正偏导通电压降为零相当开关合上反偏截止电流为零相当开关断开恒压降模型：正偏电压UD(on)时导通等效为恒压源UD(on)

否则截止，二极管等效为开路。在分析二极管时，通常采用理想模型和恒压降模型。在VDD大时，两种模型均可采用，其中理想模型更为简单；VDD小时，宜采用恒压降模型。

利用二极管可以构成门电路、限幅电路、整流电路等。下面介绍两种二极管电路分析方法：二、图解法和微变等效电路法1、二极管电路的直流图解分析

uD=VDD

iDRiD=f(uD)1.2V100iD

/mA128400.30.6uD/V1.20.9MN直流负载线斜率

1/R静态工作点斜率1/RDiDQIQUQ也可取UQ=0.7VIQ=(VDD

UQ)/R=5(mA)二极管直流电阻RD2、交流图解法电路中含直流和小信号交流电源时,二极管中含交、直流成分C隔直流

通交流当ui=0时iD=IQUQ=0.7V(硅)，0.2V(锗)设ui=sin

wtrd=UT/IQ=26mV/IQ当ui幅度较小时，二极管伏安特性在Q点附近近似为直线uiudRidrd3、微变等效电路分析法对于交流信号电路可等效为例1.3.6

ui

=5sint(mV)，VDD=4V，R=1k，求iD和uD。[解]

1.静态分析令ui

=0，取UQ0.7VIQ=(VDDUQ)/R=3.3mA2.动态分析rd=26/IQ=26/3.38()Idm=Udm/rd=5/80.625(mA)id

=0.625sint3.总电压、电流=(0.7+0.005sint)V=(3.3+0.625sint)mA处理方法：原则：对直流情况和交流情况分开讨论，然后根据电压、电流迭加原理进行合成。迭加原理为总电压（流）=各分电压（流）之和。

小写字母、大写下标表示总量（含交、直流）。如，uCE、iB等。大写字母、大写下标表示直流量。如，UCE、IC等。小写字母、小写下标表示纯交流量。如，uce、ib等。上方有圆点的大写字母、小写下标表示相量。如，等。书中有关符号的约定二极管小信号模型分析法举例：例：下图是一个硅二极管低压稳压电路，输入电压UI为10V,试分析当UI变化±1V时输出电压UO的相对变化量和输出电压值。+-UIIQR3kΩ+-Uo解：（1）静态分析：求UI为10V时输出电压UO和二极管静态电流IQ。二极管正向导通，管压降为0.7V二极管的静态工作电流为：（2）动态分析：求UI变化±1V时输出电压UO的相对变化量∆Uo。+-UIIQR3kΩ+-Uo+-UIR3kΩ+-+-∆UIUo+∆UoUI产生波动时的等效电路+R3kΩ+--∆UI∆Uord小信号等效电路二极管的动态电阻rd为：因此（3）综合分析：求UI变化±1V时输出电压UO`。§1.4特殊二极管器件一、稳压二极管及符号+-稳压二极管符号稳压二极管特性曲线UIUZIZ稳压二极管特性曲线当稳压二极管工作在反向击穿状态下,当工作电流IZ在Izmax和Izmin之间时,其两端电压近似为常数稳定电压IZminIZmaxUIIZIZmaxUZIZ稳压误差曲线越陡，电压越稳定。UZ动态电阻：rz越小，稳压性能越好。2、稳压管主要参数1）、稳定电压UZ：稳压管击穿后电流变化很大。而电压基本不变的电压。不同的稳压管有不同的稳定电压。2）、动态电阻rz3）、稳定电流IZ、最大、最小稳定电流Izmax、Izmin。4）、最大耗散功率PZM，工作时的功率PZ=IZ∙UZ5）、温度系数；衡量由于温度变化而使稳定电压UZ变化的参数。一般UZ大于6伏的为正温度系数。小于6伏为负温度系数PZM=IZMUZrz=IU动态内阻愈小愈好3、几种稳压管的参数

参数型号稳定电压

V稳定电流

mA温度系数%/度动态电阻Ω最大稳定电流

mA耗散功率

W2CW146—7.5100.06≤15330.252CW2013.5–1750.095≤50150.252CW7C6.1-6.5100.005≤10300.25由表可以看出2CW7C的性能比较好。温度系数小。其结构如下：正向二极管稳压管温度补尝uoiZDZRiLiuiRL上图是常用的稳压管稳压电路，稳压管并联在负载两端，能使负载电压UO在UI与RL变化时基本稳定。R为限流电阻，同时起电压调整作用，保证输出电压基本恒定，从而起到稳压作用。4.稳压管的应用稳压二极管的应用举例1uoiZDZRiLiuiRL稳压管的技术参数:负载电阻。解：令输入电压达到上限时，流过稳压管的电流为Izmax。求：电阻R和输入电压ui的正常值。——方程1要求当输入电压由正常值发生20%波动时，负载电压基本不变。令输入电压降到下限时，流过稳压管的电流为Izmin。——方程2uoiZDZRiLiuiRL联立方程1、2，可解得：稳压二极管的应用举例2已知：稳压二极管的稳定电压UZ=6V，最小稳定电流IZmin=5mA,最大稳定电流IZmax=25mA，负载电阻RL=600Ω。UI=10V。求：限流电阻R的取值范围。解：其中：IDZ=(5~25)mA,所以，IR=(15~35)mA。R上的电压UR=UI-UZ=(10-6)V=4V所以限流电阻R的取值范围为114~227Ω。稳压二极管的应用举例3UoIDZDZRIOIRuIRL已知稳压管的参