信号与线性系统第二章、连续时间系统的时域分析

第二章、连续时间系统的时域分析主要内容：系统的数学模型零输入响应与零状态响应奇异函数与信号的时域分解冲激响应与阶跃响应卷积

第一页，共一百七十二页。§2.1引言连续时间系统的分析，归结为建立并且求解线性常系数微分方程，求解微分方程通常有两种方法：一是直接求解，因涉及的函数变量都是时间t，所以称时域分析法；二是变换的方法，即将时间变量变换为其他变量，所以也称变换域分析法。这一章我们主要讨论时域分析法，下面先看一个RLC串联电路第二页，共一百七十二页。列回路方程可得:或第三页，共一百七十二页。一、经典解法这种形式的方程其解法在高等数学中已学过。求解过程可分为三步：1、求出齐次方程的通解。（称自由响应）2、根据激励函数的具体形式求特解。（称受迫响应）3、根据初始条件求待定系数。这种方法对于简单的正弦函数或指数函数、直流激励时求解比较简单，但对于一些复杂的激励信号求解就比较困难了。第四页，共一百七十二页。

二、叠加积分法这种方法将全响应分为零输入响应和零状态响应r(t)=rzi(t)+rzs(t)初态≠0系统第五页，共一百七十二页。初态=0系统初态=0系统初态=0系统第六页，共一百七十二页。1、求解齐次方程，根据初始状态求出待定系数得rzi(t)2、将e(t)分解为基本函数，分别求解系统对这些基本函数的响应。3、根据线性系统的叠加原理将它们相加得rzs(t)4、r(t)=rzi(t)+rzs(t)第七页，共一百七十二页。§2.2系统方程的算子表示法对于n阶线性非时变系统其输入输出方程为引入算子则方程可改写为：第八页，共一百七十二页。进一步可写成：第九页，共一百七十二页。p就不能随意消去，除非x(-∞)=0，另外由px=py

也不能推出x=y

这是因为第十页，共一百七十二页。结论：1、代数量的运算规则对于算子符号一般也适用，只是在分子分母或等式两边的相同算子符号不能随意约去。2、它表达的是一个运算过程，应把它作为整体看待，书写时也应把它写在变量的左边，表示该运算过程作用于某个变量。3、算子形式的方程实质上还是一个微分方程。因此对于零输入响应就是解齐次方程D(p)r(t)=0

，而求零状态响应则要解方程r(t)=H(p)e(t)。下面我们先看一个例子第十一页，共一百七十二页。例:电路如图所示，写出i1(t),i2(t)的转移算子。解：直接用算子符号列方程：第十二页，共一百七十二页。第十三页，共一百七十二页。第十四页，共一百七十二页。第十五页，共一百七十二页。讨论：1、在电路中有三个独立的储能元件，为一个三阶系统，特征方程应为三次方程，即H(p)的分母多项式的最高次数应为三次。2、所以这类题目也可直接求解，最后通过核对电路的阶数来确定是否能消去分子分母中的公共因子。第十六页，共一百七十二页。§2.3系统的零输入响应前面已经指出求零状态响应就是求解齐次方程：先看一阶、二阶的简单情况，然后再推广到一般情况。第十七页，共一百七十二页。其中的C为常数，需要系统的初始条件来确定。设初始条件为：t=0时r=r(0)

第十八页，共一百七十二页。一般地，设初始条件为：t=t0

时r=r(t0)

第十九页，共一百七十二页。显然r1(t)，r2(t)都满足原方程，所以解的一般形式可写为：第二十页，共一百七十二页。若t=0时的初试条件为r(0),r’(0)，代入上式得：解之便可得C1，C2

对于一般的n阶齐次方程可设其特征方程

有n个根λ1,λ2…λn称特征根,也称为系统自然频率，或称为转移算子H(p)的n个极点。下面分根的三种不同情况来讨论。

第二十一页，共一百七十二页。一、特征根为异（实）根算子方程写为：由前面的讨论可写出解的一般形式：若给定系统的n个初始条件：

我们就可以确定其中的待定常数C1，C2，…Cn。将初始条件代入r(t)就得到一个线性方程组：第二十二页，共一百七十二页。第二十三页，共一百七十二页。二、特征根为共轭复根因为特征方程的系数为实数，所以如果出现复根则必定成对出现。设特征根λ1，λ2为一对共轭复根，即λ1=α+jβ，λ2=α-jβ

则对应的解为：第二十四页，共一百七十二页。所以特征根为一对共轭复根时解的一般形式写为：其中的C1，C2同样可由初始条件求出。第二十五页，共一百七十二页。三、特征根为k阶重根设特征根λ为k阶重根，这种情况说明特征多项式D(p)中有因子(p-λ)k，根为其它的情况前面已作出讨论，所以我们只要求解方程(p-λ)kr=0即可。第二十六页，共一百七十二页。第二十七页，共一百七十二页。第二十八页，共一百七十二页。如此推下去可得：所以方程(p-λ)kr=0解的一般形式为：常数C1，C2，…Ck同样可由初始条件求出。第二十九页，共一百七十二页。例2-1如图RLC串联谐振电路，已知L=1H,C=1F,R=2.5Ω

初始条件为：1、i(0)=0A,i’(0)=1A/s2、i(0)=0A,uc(0)=10V分别求上述两种情况下回路电流的零输入响应。第三十页，共一百七十二页。解：前面我们已经列出了它的微分方程写成算子形式：第三十一页，共一百七十二页。1、初始条件为i(0)=0A,i’(0)=1A/s时第三十二页，共一百七十二页。2、初始条件为i(0)=0A,uc(0)=10V时初始条件uc(0)=10V不能直接用于确定常数C1,C2所以必须转化为i’(0)。第三十三页，共一百七十二页。代入零输入响应的一般形式得：第三十四页，共一百七十二页。1、初始条件为i(0)=0A,i’(0)=1A/s时第三十五页，共一百七十二页。2、初始条件为i(0)=0A,uc(0)=10V时第三十六页，共一百七十二页。1、由于电容C上的初始电压为10V方向为左正右负，所以电容放电，方向与参考方向相反，曲线在横轴下方，由于电路中存在电阻将损耗能量，最终电流变为零。2、第一种情况i’(0)=1A/s相当于电容C上的初始电压为-1V方向为右正左负，所以电容放电方向与参考方向相同，曲线在横轴上方。电路的工作过程与第二种情况一样。第三十七页，共一百七十二页。例2-2上例中将电阻改为R=2Ω

初始条件仍为：i(0)=0A,i’(0)=1A/s求回路电流的零输入响应。解:第三十八页，共一百七十二页。讨论：这种情况特征根为二阶重根，在电路理论中属于临界阻尼的情况，电路工作过程与例2-1一样。而例2-1在电路理论中属于过阻尼的情况，临界阻尼和过阻尼的零输入响应电流都不出现振荡。如果继续减小电阻则零输入响应电流将出现衰减的振荡，在电路理论中称欠阻尼。第三十九页，共一百七十二页。例2-3上例中将电阻改为R=1Ω

初始条仍件为：i(0)=0A,i’(0)=1A/s求回路电流的零输入响应。解：第四十页，共一百七十二页。1、i’(0)=1A/s相当于电容C上的初始电压为-1V方向为右正左负，所以电容放电方向与参考方向相同，曲线在横轴上方。电容放电时将电容中的电能转化为电感中的磁能；讨论：2、接下来电感中的磁能向电容释放，当电感中的磁能全部转化为电容中的电能时电感中的电流为零；3、电容中的电能反向释放，曲线在横轴下方，电容中的电能转化为电感中的磁能；4、电感中的磁能向电容释放方向与2相反，当电感中的磁能全部转化为电容中的电能时，电感中的电流又变为零；5、接下来从1开始重复这个过程，由于电路中存在电阻将损耗能量，所以振荡幅度逐步减小，最终衰减为零。第四十一页，共一百七十二页。零输入响应小结：求解零输入响应就是解齐次方程D(p)r(t)=0

，可根据特征方程D(p)=0根的三种不同情况写出解的一般形式。第四十二页，共一百七十二页。对于复杂的系统其特征根中可能既有异实根又有重根还可能有共轭复根，则系统零输入响应的一般形式我们可以根据根的不同情况分别写出，例如系统的特征根中λ1，λ2为两个不同的实根，λ3=α+jβ，λ4=α-jβ为一对共轭复根，λ5为三阶重根则系统零输入响应的一般形式写为：第四十三页，共一百七十二页。§2.4奇异函数

系统的全响应是零输入响应和零状态响应之和，上一节讨论了零输入响应的求法，后面几节将讨论零状态响应的求法。本节先介绍几个很有用的信号函数，由于这些信号在实际中并不存在，只是数学上对某些信号的一种抽象和理想化，所以称为奇异函数。第四十四页，共一百七十二页。一、单位阶跃函数ε(t)单位阶跃函数延迟t0的单位阶跃函数任意一个函数f(t)乘ε(t)以后，其乘积在阶跃之前为0，之后则保持f(t)不变。第四十五页，共一百七十二页。我们来看下面的一个电路系统，原来输入端没有输入，在t＝0时接入电源E。等效因此，阶跃函数可以用来表示理想化了的开关接通一信号源的情况。第四十六页，共一百七十二页。二、单位冲激函数δ(t)第四十七页，共一百七十二页。

单位冲激函数δ(t)除了t=0外其余均为0。δ(t)

函数在t=0处的值没有定义，但其面积为1，即：，其面积称为单位冲激函数的冲激强度。在图象上用括号括起来，表示冲激强度而不是函数的幅度；其幅度有时也将它看成无穷大，在图象上用箭头表示。第四十八页，共一百七十二页。单位冲激函数的几个性质：第四十九页，共一百七十二页。ε(t)和δ(t)这二个奇异函数特别重要，要求重点掌握。有了这二个函数对一些分段表示的函数表达起来就比较方便，另外对一些不连续的函数也可以求导数了。第五十页，共一百七十二页。例如：如图所示的函数可分段表示为：第五十一页，共一百七十二页。

实际上对于这种函数的求导，通过图形来求更方便。在函数连续的部分用常规的求导方法求，而在函数有跳变的地方则有一个冲激存在，冲激的方向取决于向上还是向下跳变，冲激的强度则取决于它的跳跃量。第五十二页，共一百七十二页。三、单位斜变函数R(t)

第五十三页，共一百七十二页。四、门函数

我们把幅度为1宽度为τ的对称矩形脉冲信号称为门函数，记为Gτ(t)，下标τ表示其宽度。则宽度为τ幅度为1/τ的门函数记为1/τGτ(t)。

第五十四页，共一百七十二页。五、单位冲激偶δ’(t)我们注意到门函数1/τGτ(t)，不管τ取何值它的面积总是1，当τ变小时它的幅度增大，但面积保持不变。所以，当τ→0时1/τGτ(t)→δ(t)

而1/τG’τ(t)→δ’(t)第五十五页，共一百七十二页。第五十六页，共一百七十二页。δ’(t)为一正一负两个冲激，因此称单位冲激偶，带括号的1标在中间，它并不表示冲激的强度，而表示单位冲激函数的导数。冲激偶有下面的性质

第五十七页，共一百七十二页。§2.5信号的时域分解一、周期脉冲信号表示为奇异函数之和1、有始周期矩形脉冲第五十八页，共一百七十二页。第五十九页，共一百七十二页。第六十页，共一百七十二页。2、有始周期锯齿形脉冲信号第六十一页，共一百七十二页。第六十二页，共一百七十二页。第六十三页，共一百七十二页。二、任意信号分解为异函数

任意信号表示为冲激函数的积分第六十四页，共一百七十二页。当Δt→0时为无穷小量，用dτ表示；kΔt→连续变量，记为τ；求和→积分；近似相等→相等。

第六十五页，共一百七十二页。第六十六页，共一百七十二页。§2.6阶跃响应与冲激响应一、单位阶跃响应与单位冲激响应系统对单位阶跃函数ε(t)的零状态响应称单位阶跃响应，用rε(t)表示；系统对单位冲激函数δ(t)的零状态响应称单位冲激响应，用h(t)表示。

第六十七页，共一百七十二页。对于线性非时变系统有：证明：第六十八页，共一百七十二页。所以对于线性非时变系统，还有如下的结论：若：e(t)→r(t)则：e’(t)→r’(t)第六十九页，共一百七十二页。

可见rε(t)，h(t)只要求出其中之一，另一个也就相应地确定下来了。在实际的系统分析中更重要的是单位冲激响应h(t)。所以，下面我们主要讨论单位冲激响应h(t)的求法。第七十页，共一百七十二页。二、单位冲激响应h(t)的求法h(t)是系统在单位冲激函数δ(t)激励下的零状态响应。所以当系统的激励为δ(t)时，输入输出算子方程写为：第七十一页，共一百七十二页。1、由转移算子H(p)求h(t)

设特征方程有n个根λ1,λ2…λn。它们是特征根，也称为转移算子H(p)的n个极点，或叫系统自然频率。下面要分几种不同情况来讨论。第七十二页，共一百七十二页。(1)、H(p)有n个单极点λ1,λ2…λn且n>m则H(p)可写成部分分式的形式

第七十三页，共一百七十二页。第七十四页，共一百七十二页。第七十五页，共一百七十二页。(2)、H(p)有n个单极点λ1,λ2…λn但n≤m这时我们可以把H(p)化为一个多项式和一个真分式之和，然后将真分式写成部分分式的形式。即：第七十六页，共一百七十二页。第七十七页，共一百七十二页。(3)、H(p)有两个互为共轭的极点λ1=α+jβ，λ2=α-jβ第七十八页，共一百七十二页。(4)、H(p)有k阶极点λ第七十九页，共一百七十二页。第八十页，共一百七十二页。证明：第八十一页，共一百七十二页。第八十二页，共一百七十二页。第八十三页，共一百七十二页。第八十四页，共一百七十二页。第八十五页，共一百七十二页。例1：已知系统的微分方程为:求单位冲激响应h(t)。解：1、求转移算子H(p)第八十六页，共一百七十二页。2、将H(p)分解例2：已知系统的微分方程为:

求单位冲激响应h(t)。第八十七页，共一百七十二页。解：第八十八页，共一百七十二页。例3如图RLC串联谐振电路，已知L=1H,C=1F,R=1Ω,e(t)=δ(t)求回路电流i(t)和电感上电压uL(t)的零状态响应。解：1、由算子的概念可直接写出关于电流i(t)的H(p)

第八十九页，共一百七十二页。第九十页，共一百七十二页。2、由算子的概念可直接写出关于电压uL(t)的H(p)

第九十一页，共一百七十二页。第九十二页，共一百七十二页。第九十三页，共一百七十二页。讨论：在电路理论中往往强调电感中的电流和电容上的电压不能突变，在本例中系统的初始状态为0，即电感中的初始电流应为0，但在t=0时电感中的电流发生了突变。原因是电路所受的激励为δ(t)，这是一种理想的电源，在实际中并不存在，它的幅度为无穷大。所以，当δ(t)在t=0时作用于系统的瞬间就使电感中的电流达到某一数值，电流发生了突变，在响应的图形中我们同时画出了电感两端的电压，可以看到在t=0时有一冲激电压存在，正是这个冲激电压使得电流发生的突变；电容上的电压也发生了突变。第九十四页，共一百七十二页。例4：如图RC串联电路受冲激电压激励，求回路电流i(t)和电容上电压uc(t)的零状态响应。解：关于电流i(t)的H(p)第九十五页，共一百七十二页。关于电压uc(t)的H(p)uc(t)也可以由i(t)的积分来求：第九十六页，共一百七十二页。第九十七页，共一百七十二页。由H(p)求单位冲激响应小结：求单位冲激响应就是求解微分方程1、H(p)有n个单极点λ1,λ2…λn且n>m其中Kii=1,2,…,n为部分分式系数第九十八页，共一百七十二页。2、H(p)有n个单极点λ1,λ2…λn但n≤m其中Kii=1,2,…,n为部分分式系数,C0,C1,…,Cm-n为多项式系数。第九十九页，共一百七十二页。3、H(p)有两个互为共轭的极点λ1=α+jβ，λ2=α-jβ其中KR为部分分式系数的实部，KI为部分分式系数的虚部。4、H(p)有k阶极点λ其中C1,C2,…,Ck为部分分式系数。第一百页，共一百七十二页。2、用求零输入响应的方法求h(t)

冲激响应也与方程的特征根有关，而且也可以分为三种不同的情况。比较冲激响应与零输入响应的公式发现在n>m时它们的形式是完全一样的，所不同的是零输入响应中的系数是由系统的初始状态决定的，而冲激响应中的系数是由部分分式的系数决定的。其实这种现象并不是偶然的。因为，冲激响应是激励为δ(t)时的系统响应。在t=0时作用于系统，所以在t>0时系统的激励已为0，因此我们完全可以用前面讲过的求零输入响应的方法求h(t)。关键问题是要求出δ(t)在t=0时作用于系统后在0+时刻系统留下的初始状态。第一百零一页，共一百七十二页。所以对于线性非时变系统有：

称卷积积分

§2.7叠加积分—卷积第一百零二页，共一百七十二页。

称卷积积分，并用“*”表示两个函数的卷积运算，所以上式可写为r(t)=e(t)*h(t)；更一般地对于任意两个函数f1(t)和f2(t)，它们的卷积运算定义为：

任意一个函数与δ(t)

卷积等于它自己。第一百零三页，共一百七十二页。§2.8卷积及其性质一、卷积的计算过程如果我们将f1(t)和f2(t)的卷积结果记为g(t)，则卷积可写成：由卷积的定义式可以看出，卷积的过程可以分为三个步骤：1、将f1(t)和f2(t)两个函数的变量由t换成τ

；2、将f2(τ)反折并移动；3、将两个函数相乘并求积分。第一百零四页，共一百七十二页。下面我们以下图两个有始函数来说明卷积的计算过程。f1(t)tf2(t)tf2(τ)τf1(τ)τ将t换成τ第一百零五页，共一百七十二页。将f2(τ)反折并移动第一百零六页，共一百七十二页。将两个函数相乘并求积分第一百零七页，共一百七十二页。第一百零八页，共一百七十二页。因此，对于两个有始的函数卷积，则可简单地写为：第一百零九页，共一百七十二页。例1：计算矩形脉冲和指数函数的卷积解：作图第一百一十页，共一百七十二页。1、2、第一百一十一页，共一百七十二页。3、第一百一十二页，共一百七十二页。最后，卷积的结果可用图形表示为：第一百一十三页，共一百七十二页。或用数学表达式表示为：这种完全用作图的方法确定积分限计算卷积的方法称图解法。这是要求同学重点掌握的。我们也可以将函数直接代入公式计算。这种方法虽然简单，但对卷积的计算过程的理解没有帮助，所以这种方法不推荐。例如上例的卷积可计算如下：第一百一十四页，共一百七十二页。第一百一十五页，共一百七十二页。从上面计算卷积的过程可以看出，计算卷积的实质是二个具体化：1、函数形式的具体化；2、积分限的具体化。二、卷积的性质设有三个函数u(t),v(t),w(t)1、交换律、分配律和结合律u(t)*v(t)=v(t)*u(t)u(t)*[v(t)+w(t)]=u(t)*v(t)+u(t)*w(t)u(t)*[v(t)*w(t)]=[u(t)*v(t)]*w(t)第一百一十六页，共一百七十二页。交换律证明：结合律证明：第一百一十七页，共一百七十二页。第一百一十八页，共一百七十二页。例2：用交换律重做前例1第一百一十九页，共一百七十二页。第一百二十页，共一百七十二页。第一百二十一页，共一百七十二页。2、卷积后的微分两个函数卷积后的导数等于其中之一求导后与另一函数的卷积。证明：第一百二十二页，共一百七十二页。由交换律知由这个性质得到的直接推论是：任何函数与δ’(t)卷积相当于对函数求导：第一百二十三页，共一百七十二页。3、卷积后的积分

两个函数卷积后的积分等于其中之一求积分后与另一函数的卷积。第一百二十四页，共一百七十二页。证明：第一百二十五页，共一百七十二页。由交换律知由这个性质得到的直接推论是：任何函数与ε(t)卷积相当于对函数求积分：第一百二十六页，共一百七十二页。4、两函数的卷积等于其中一个函数的微分和另一个函数的积分由卷积后的微分和卷积后的积分不难证明：由这个性质我们可以直接推出杜阿美尔积分利用这个性质还可以简化卷积的计算。第一百二十七页，共一百七十二页。5、函数延迟后的卷积证明：第一百二十八页，共一百七十二页。

前面已指出任意一个函数与δ(t)

卷积等于它自己，即：f(t)*δ(t)=f(t)由此性质我们又可得出结论：任意一个函数与δ(t)

的延迟卷积等于函数本身作相应的延迟，即：

f(t)*δ(t-t0)=f(t-t0)第一百二十九页，共一百七十二页。例3：利用性质4、5重做例1解：第一百三十页，共一百七十二页。第一百三十一页，共一百七十二页。6、相关卷积两个函数x(t)与y(t)的相关定义为：第一百三十二页，共一百七十二页。所以，两个函数x(t)与y(t)的相关也定义为：第一百三十三页，共一百七十二页。如果两个相同的函数进行相关运算，则称自相关，记为Rxx(t)相关函数反映了两个函数的相似程度。Rxx(0)为信号能量，且Rxx(0)≥Rxx(t)。这是因为第一百三十四页，共一百七十二页。第一百三十五页，共一百七十二页。例4求两个相同的门函数的卷积g(t)。解：第一百三十六页，共一百七十二页。第一百三十七页，共一百七十二页。第一百三十八页，共一百七十二页。第一百三十九页，共一百七十二页。我们将这个结果总结为：1、两个相同的门函数（对称的）的卷积是一个三角形；2、宽度增加一倍；3、最大值为两个相同的门函数重合时函数值之积再乘以门函数的宽度。这是一个典型例子，很重要，希望把它记住。这个结论以后可以作为一个定理使用第一百四十页，共一百七十二页。

前面已经指出计算卷积的实质是二个具体化：函数形式的具体化和积分限的具体化。其中积分限的具体化更重要些。下面列出几种特殊的情况：第一百四十一页，共一百七十二页。例5、RC串联电路，及激励信号如图所示。其中R=0.5Ω，C=2F电路初始状态为零，求响应电流i(t)。第一百四十二页，共一百七十二页。解：在前面的例题中已求得，该电路的冲激响应为：激励电压可写为：第一百四十三页，共一百七十二页。则有线性非时变系统的定义：第一百四十四页，共一百七十二页。第一百四十五页，共一百七十二页。§2.9线性系统响应的时域求解一、时域分析小结第一百四十六页，共一百七十二页。r(t)=rzi(t)+rzs(t)系统物理模型系统方程转移算子H(p)冲激响应h(t)卷积积分零状态响应rzs(t)全响应r(t)阶跃响应rε(t)杜阿美尔积分零输入响应rzi(t)初始状态激励e(t)第一百四十七页，共一百七十二页。二、指数函数激励下的系统响应第一百四十八页，共一百七十二页。s0≠λj第一部分为零输入响应，第二部分则为零状态响应。系统的全响应中只包含λ1，λ2，…，λn分量称自然频率分量；另外还有s0分量相应地称为激励频率分量。第一百四十九页，共一百七十二页。如果将上式写为：第一部分只包含自然频率分量，第二部分只包含激励频率分量。所以，第一部分称自然响应或自由响应；第二部就称为受迫响应。对于一个稳定系统，系统的响应或最终趋于零或最终趋于一个常数。所以我们将系统的响应中最终趋于零的部分称瞬态响应；最终趋于一个常数的部分称稳态响应。第一百五十页，共一百七十二页。结论：1、系统的全响应可分为零输入响应（输入为零）和零状态响应（状态为零）；自然响应（只含系统自然频率）和受迫响应（只含激励频率）；瞬态响应（最终趋于零）和稳态响应（最终趋于一个常数）。2、指数函数激励通过线性非时变系统后仍保持原指数函数的形式。3、指数函数也是一种典型的基本信号，今后还会看到一般的信号也可以分解为指数信号。第一百五十一页，共一百七十二页。例：如图RC串联电路，已知R=1Ω，C=1F，e(t)=(1+e-3t)ε(t)

；电容上的初始电压uc(0-)=1V求电容上的响应电压uc(t)。解：直接列算子方程第一百五十二页，共一百七十二页。由H(p)还可求得:第一百五十三页，共一百七十二页。又例：已知线性非时变连续时间系统的自然响应为，受迫响应为。则下列说法正确的是？1、该系统一定是二阶系统；2、该系统稳定；3、零输入响应一定包含；4、零状态响应一定包含。第一百五十四页，共一百七十二页。而又可写成：零输入响应＋零状态响应只含自然频率含自然频率和激励频率零输入响应可写成：零状态响应则写成：第一百五十五页，共一百七十二页。三、矩形脉冲信号激励下RC电路的响应求RC串联电路在e(t)作用下uc(t)的零状态响应。e(t)=E[ε(t)-ε(t-τ0)]

前面已求得冲激响应

第一百五十六页，共一百七十二页。其中的RC称为时间常数，一般用τ表示。它