电镜三维重构详解

电镜三维重构ppt课件目前一页\总数八十六页\编于二十一点数学工具δ函数富里叶变换富里叶变换的性质富里叶变换的例子卷积定理、相关函数目前二页\总数八十六页\编于二十一点δ函数定义：

（a在x积分区间内）目前三页\总数八十六页\编于二十一点δ函数例子例1例2目前四页\总数八十六页\编于二十一点δ函数的简单性质目前五页\总数八十六页\编于二十一点δ函数的简单性质目前六页\总数八十六页\编于二十一点三维δ函数r0点在积分体积内目前七页\总数八十六页\编于二十一点三维δ函数在不同坐标系中的表示在直角坐标系在柱坐标系在球坐标系目前八页\总数八十六页\编于二十一点δ函数与晶体一维晶体：三维晶体：二维晶体：目前九页\总数八十六页\编于二十一点富里叶变换函数ρ(r)与F(H)满足如下的变换关系： F(H)称为ρ(r)的富里叶变换，记为ρ(r)为F(H)的反富里叶变换目前十页\总数八十六页\编于二十一点一维富里叶变换

二维富里叶变换目前十一页\总数八十六页\编于二十一点可逆已知F(H)，则可以导出ρ(r)

目前十二页\总数八十六页\编于二十一点富里叶变换的性质---1.乘以常数特例：推论：相衬相反的两张像，富里叶变换的振幅相同，但相位相反。因此，冰包埋样品和负染样品的富里叶变换的相角相差180o目前十三页\总数八十六页\编于二十一点2.线性性质特例：c1=1,c2=1若ρp和ρh分别表示蛋白质和重金属原子的电子密度，上式左边则代表重原子衍生物的电子密度的富里叶积分，右边ρp和ρh分别为蛋白质和重金属原子的电子密度的富里叶变换。从实验测定重原子衍生物和重金属原子的电子密度的富里叶变换，由上式就可以测定蛋白质的结构。目前十四页\总数八十六页\编于二十一点3.相似性质放大/压缩一个物体，其富里叶变换相应的缩小/放大目前十五页\总数八十六页\编于二十一点4.位移物体的富里叶变换样品的漂移改变其富里叶变换的相位，但不改变振幅，因此对形成的像有影响，而对电子衍射图没有影响目前十六页\总数八十六页\编于二十一点5.旋转物体的富里叶变换旋转一个物体θ角，其富里叶变换相应旋转θ角目前十七页\总数八十六页\编于二十一点6.实函数的富里叶变换若ρ(r)是一个实函数，则其富里叶变换满足:又，|F(H)|通常被称为振幅,φH为相位。上式表明中心对称的两个衍射点之间的关系为：只需记录一半的衍射数据目前十八页\总数八十六页\编于二十一点富里叶变换例子---1.δ函数一个δ函数：二个δ函数：xk目前十九页\总数八十六页\编于二十一点N个δ函数无穷个δ函数目前二十页\总数八十六页\编于二十一点2.盒子的富里叶变换-a/2a/2目前二十一页\总数八十六页\编于二十一点过氧化氢酶的高分辨像强暴光和弱曝光下的衍射图(EriksonandKlug,1971)高分辨像和电子衍射图目前二十二页\总数八十六页\编于二十一点BacterialrhodopsininglucoseFouriertransformofimage.目前二十三页\总数八十六页\编于二十一点电子衍射图包含的信息衍射点的位置----〉晶胞的大小和形状目前二十四页\总数八十六页\编于二十一点目前二十五页\总数八十六页\编于二十一点电子衍射图包含的信息衍射点的位置---〉晶胞的大小和形状衍射点强度及背景的强度---〉信噪比目前二十六页\总数八十六页\编于二十一点目前二十七页\总数八十六页\编于二十一点电子衍射图包含的信息衍射点的位置---〉晶胞的大小和形状衍射点强度及背景的强度---〉信噪比最远能分辨的衍射点---〉分辨率目前二十八页\总数八十六页\编于二十一点目前二十九页\总数八十六页\编于二十一点电子衍射图包含的信息衍射点的位置---〉晶胞的大小和形状衍射点强度及背景的强度---〉信噪比最远能分辨的衍射点---〉分辨率Thonring---〉离焦值目前三十页\总数八十六页\编于二十一点目前三十一页\总数八十六页\编于二十一点电子衍射图包含的信息衍射点的位置---〉晶胞的大小和形状衍射点强度及背景的强度---〉信噪比最远能分辨的衍射点---〉分辨率Thonring---〉离焦值椭圆Thonring---〉像散值目前三十二页\总数八十六页\编于二十一点目前三十三页\总数八十六页\编于二十一点卷积定理、相关函数卷积定义卷积定理目前三十四页\总数八十六页\编于二十一点分子=f(r)分子与晶格的卷积f(r)*l(r)晶格=l(r)目前三十五页\总数八十六页\编于二十一点相关函数定义特例：自相关函数主要应用：Patterson函数；晶格畸变矫正；测定一个投影像的方位角。目前三十六页\总数八十六页\编于二十一点累了吗?休息一会目前三十七页\总数八十六页\编于二十一点透射电镜透射电镜发展简史透射电镜的构造光源与分辨率与扫描电镜的区别目前三十八页\总数八十六页\编于二十一点电镜三维重构技术的发展史1924De.Broglie提出物质波理论，并被电子衍射实验证实1926年,H.Busch提出轴对称磁场可以汇聚电子束，并服从几何光学定律1932年E.Ruska研制出第一台电子显微镜20世纪30年代，晶体衍射分析1949年，Bacl2·H2o晶体结构1968年，Klug&DeRosier，烟草花叶病毒。首次提出电镜三维重构方法。目前三十九页\总数八十六页\编于二十一点电镜三维重构技术的发展史1975年，Henderson和Unwin重构了细菌视紫红质(Bacteriorhodopson)的7Å分辨率的三维结构。------电子晶体学的一个里程碑。1982年，Klug获得诺贝尔化学奖。1990年，Henderson等人把细菌视紫红质的研究提高到了3.5Å分辨率，并提出了原子模型。1994，Kühlbrandt&Wang，LHC-II，3.4Å

2005，ThomasWaltz，APQ0，1.9Å目前四十页\总数八十六页\编于二十一点透射电镜的构造目前四十一页\总数八十六页\编于二十一点光源与分辨率---〉可见光可见光波长（390nm-780nm），分辨率由下式决定：分辨极限：n=1,α=90,

λ=390nm目前四十二页\总数八十六页\编于二十一点光源与分辨率---〉X-ray晶体结构分析中常用X-ray的波长（0.05nm~0.25nm),分辨率用下式估算：分辨极限：θ=90，λ=0.05目前四十三页\总数八十六页\编于二十一点光源与分辨率---〉电子束电子枪示意图电子的波长：V为加速电压（伏特），波长的单位为ÅV(kv)λ(Å)----------------------------------------500.05481000.03882000.02514000.016410000.0123目前四十四页\总数八十六页\编于二十一点透射电镜分辨率点分辨率分辨率由电子波长和球差系数决定。分辨率由电子波长和球差系数决定。特例：JEOL-100CX，Cs=1.2mm,V=100kV,rd=3.3Å

目前四十五页\总数八十六页\编于二十一点各种光源的分辨极限光学显微镜分辨率低于0.2μmX-ray分析范围低于0.5Å电镜的分辨率低于1.9Å目前四十六页\总数八十六页\编于二十一点与扫描电镜的区别入射电子束二次电子背散射电子入射电子束透射电子束衍射电子束扫描电镜透射电镜目前四十七页\总数八十六页\编于二十一点与扫描电镜的区别成像原理不同。透射电镜与样品的原子核相互作用，而扫描电镜与样品相互作用，使样品中的原子外层电子受激发，产生二次电子成像。分辨率不同。透射电镜可达到1.0Å，而扫描电镜在15~60Å之内。观察的面积不同。透射电镜的视野范围在0.1微米到1毫米，而扫描电镜可达10微米到10毫米样品的制备不同。透射电镜的样品一般在几百埃内，而扫描电镜没有厚度的限制。样品的辐射损伤不同。透射电镜对样品的损伤大，而扫描电镜比较小。目前四十八页\总数八十六页\编于二十一点原来电镜这么简单目前四十九页\总数八十六页\编于二十一点高分辨电子显微像的成像原理入射电子束与样品的相互作用运动学电子衍射理论物镜的成像原理理想物镜的成像衬度传递函数像衬近似理论弱相位体近似目前五十页\总数八十六页\编于二十一点高分辨电子显微像的成像原理目前五十一页\总数八十六页\编于二十一点高分辨电子显微像的成像原理电子波从物体的后表面传播至物镜前表面；从物镜的前平面传播至物镜后平面；电子波传播到物镜的后焦面形成衍射波；各种像差对衍射波的调制；被调制的衍射波传播至像平面，干涉形成像面波。像面波振幅的平方就是像的强度。目前五十二页\总数八十六页\编于二十一点入射电子束与样品的相互作用非弹性散射弹性散射-25eV用σe和σi表示弹性和非弹性散射的散射截面Z为原子序数。对于生物样品，大多数原子的Z小于19，因此，非弹性散射占主导地位。目前五十三页\总数八十六页\编于二十一点入射电子束与样品的相互作用入射电子束经过样品受到弹性和非弹性散射。入射电子与原子核势场的相互作用通常为弹性散射，电子的波长不变。电子与样品的外层电子发生非弹性散射，散射后电子的波长会发生改变，同时，一部分能量(约25ev)会传递给样品。弹性散射产生的相干作用形成高分辨电子显微像的衬度和电子衍射花样。非弹性散射则在电子衍射花样上产生一径向分布的背景噪音。原子序数越小，非弹性散射越大。对于生物样品，因此非弹性散射占主导地位，使得生物样品易受辐射损伤，形成衬度较差。目前五十四页\总数八十六页\编于二十一点运动学电子衍射理论---〉运动学近似散射线的强度远低于入射线的强度。不考虑入射波和散射波的相互作用。只处理一次散射过程。不考虑散射波的二次散射或高次散射。源点和场点到散射体的距离足够远，因此入射波可用平面波近似；散射体或散射系统的线度很小，可以看作质点。目前五十五页\总数八十六页\编于二十一点运动学电子衍射理论---〉主要结论电子散射振幅是散射势场的傅里叶变换对于晶体，衍射的强度等于结构振幅的平方乘以干涉函数散射势场φ(r)入射波出射波散射势场电子散射振幅FT2/a目前五十六页\总数八十六页\编于二十一点衍射强度的分布目前五十七页\总数八十六页\编于二十一点物镜的成像原理---〉理想物镜物平面后焦面像平面uvfq(r)Q(r)ψ(r)没有像差，且在高斯面上成像，即满足：目前五十八页\总数八十六页\编于二十一点物镜的成像原理---〉理想物镜电子波从物体的后表面传播至物镜前表面；从物镜的前平面传播至物镜后平面；电子波传播到物镜的后焦面形成衍射波；衍射波传播至像平面，干涉形成像面波。像面波振幅的平方就是像的强度。目前五十九页\总数八十六页\编于二十一点物镜的成像原理---〉理想物镜像平面上的波函数与后焦面上的也是富里叶变换关系后焦面上的波函数与物面波是富里叶变换关系因此，像平面所成的是放大倒立的像物平面后焦面像平面uvfq(r)Q(r)ψ(r)目前六十页\总数八十六页\编于二十一点衬度传递函数---〉像差成像平面不是在高斯面上（(离焦）物镜对远轴和近轴电子束会聚能力的不同（球差）电子透镜不是严格意义上的轴对称，导致沿不同方位的焦距不同（像散）物镜光栏对参与成像的衍射束数目的限制（光栏函数）电子束不可能具有完全的时间相干性（时间衰减包络）电子束没有完全的空间相干性（空间衰减包络）目前六十一页\总数八十六页\编于二十一点衬度传递函数---〉像差物平面后焦面像平面uvfq(r)Q(r)W(r)ψ(r)物距与像距不再满足：像平面上的波函数与后焦面上的仍然满足富里叶变换关系其中W(u)为传递函数，一般由相位和振幅两部分的贡献组成目前六十二页\总数八十六页\编于二十一点像差---〉1.离焦物距u与像距v不满足高斯公式,物面波函数传播∆f的距离到达像的共轭面，即uv∆fu'当∆f=u-f>0,叫做过焦，反之，当∆f=u-f<0，叫做欠焦。由离焦在后焦面上引起的相位差为目前六十三页\总数八十六页\编于二十一点像差---〉2.球差12透镜的球差用球差系数来描述，因球差在后焦面上引起的相位差为离焦和球差对后焦面上的相位差的综合贡献为目前六十四页\总数八十六页\编于二十一点弱相位体近似物平面后焦面像平面uvfq(r)Q(r)W(r)ψ(r)假如样品足够薄，散射势场σφ(r)<<1，可以把物体视为相位体，即入射电子波与样品相互作用后，只有波的相位改变，而振幅不变，因此，物后表面的波函数为由于σφ(r)<<1,上式的一次近似为目前六十五页\总数八十六页\编于二十一点弱相位体近似物平面后焦面像平面uvfq(r)Q(r)W(r)ψ(r)后焦面上的衍射波为物后表面波的傅立叶变换，即考虑传递函数的作用，后焦面上被调制的波函数为像面波是被调制的衍射波的傅立叶变换，即目前六十六页\总数八十六页\编于二十一点弱相位体近似最后，像平面上的强度即观察的强度为上式是弱相位体产生的相位衬度。进一步考虑吸收效应，像强度中增加一项振幅衬度，改变为从上式定义衬度传递函数为目前六十七页\总数八十六页\编于二十一点衬度传递函数目前六十八页\总数八十六页\编于二十一点弱相位体近似结构信息经过透镜后受到衬度传递函数的调制，因此，像一般并不等同于真实的结构。对于轻元素组成的薄样品，像的衬度等于样品的势函数与衬度传递函数的傅里叶变换的卷积当离焦值为零时，没有衬度在Scherzer条件下，衬度传递函数在相当大的空间频率范围内接近-1，此时像的强度对应于物体的结构像。此时的欠焦值为目前六十九页\总数八十六页\编于二十一点不是我不明白，是世界变化太快！目前七十页\总数八十六页\编于二十一点高分辨电子显微镜的图像处理选择高分辨像消除背景噪音测定及消除CTF的影响提高分辨率目前七十一页\总数八十六页\编于二十一点选择高分辨像二维晶体（2Dcrystals）观察FFT的衍射点是否清晰分辨率是否达到要求衍射点的对称性螺旋丝状结构（HelicalFilaments）长、直均匀层线的分辨率是否达到要求单颗粒（singleparticle）均匀(homogenous)方差互相关系数目前七十二页\总数八十六页\编于二十一点消除背景噪音目前七十三页\总数八十六页\编于二十一点消除背景噪音---〉二维晶体FT目前七十四页\总数八十六页\编于二十一点消除背景噪音---〉二维晶