土中应力分布及计算

土中应力分布及计算1第1页，课件共49页，创作于2023年2月Ⅰ概述建筑物建造→地基应力改变→地基变形→基础沉降建筑地基基础设计时必须计算地基变形，且必须将其控制在允许范围内。为此，首先要计算地基应力。地基应力包括：

1、自重应力——土本身自重引起。在建筑物建造前即存在，故又称为初始应力。

2、附加应力——建筑物荷载引起。一般采用弹性理论计算。地基应力改变是引起建筑物基础沉降的主要原因，地基的稳定也与应力密切相关。因此必须重视应力的计算。2第2页，课件共49页，创作于2023年2月Ⅰ概述强度问题变形问题地基中的应力状态应力应变关系土力学中应力符号的规定应力状态自重应力附加应力基底压力计算有效应力原理建筑物修建以后，建筑物重量等外荷载在地基中引起的应力，所谓的“附加”是指在原来自重应力基础上增加的压力。建筑物修建以前，地基中由土体本身的有效重量所产生的应力。3第3页，课件共49页，创作于2023年2月yzx∞∞∞∞∞o一.土力学中应力符号的规定

Ⅰ概述地基：半无限空间4第4页，课件共49页，创作于2023年2月Ⅰ概述莫尔圆应力分析材料力学+-+-土力学正应力剪应力拉为正压为负顺时针为正逆时针为负压为正拉为负逆时针为正顺时针为负5第5页，课件共49页，创作于2023年2月③均匀一致各向同性体（土层性质变化不大时）②线弹性体（应力较小时）①连续介质（宏观平均）与(x,y,z)无关与方向无关

理论

方法——弹性力学解求解“弹性”土体中的应力——解析方法优点：简单，易于绘成图表等碎散体非线性弹塑性成层土各向异性Δσεεpεe线弹性体加载卸载土的应力-应变关系的假定

6第6页，课件共49页，创作于2023年2月Ⅱ土中自重应力

假设天然地面为一无限大的水平面，地基土质均匀，则由对称性（任一竖直面均为对称面）可知，在任一竖直面和水平面上，均无剪应力存在，且在地面下任意深度z处水平面上的竖向自重应力即为该水平面上任一单位面积的土柱体自重，即：理由：由于侧面无剪应力，则任一底面积为s

的土柱在z处水平面上产生的竖向应力为：这表明沿水平面均匀分布，沿深度直线分布。7第7页，课件共49页，创作于2023年2月均质地基自重应力除竖向自重应力外，地基中还有侧向自重应力。由于在任一水平面上都均匀地无限分布，故地基土在自重应力作用下只能产生竖向变形，而不能发生侧向变形和剪切变形，即有，。则由弹性力学中的广义虎克定律有：式中，E0为土的变形模量；为土的泊松比。因此，均质地基中的任意一点自重应力为：其中，称为土的侧压力系数或静止土压力系数。8第8页，课件共49页，创作于2023年2月成层地基自重应力只有有效应力，才能使土粒彼此挤紧，从而引起土体变形。而自重应力作用下的土体变形一般均已完成（欠固结土除外），故自重应力通常均指自重有效应力，计算自重有效应力时对地下水位以下土层必须以有效重度代替天然重度。出于简化和习惯，除非特别说明，以后将最常用的竖向自重有效应力简称为自重应力。对于成层地基（具有成层土的地基），自重应力计算式为：n—从地面到深度z处的土层总数；

—深度处的自重应力，kPa；

—第i层土的天然重度，地下水位以下的土层取，kN/m3；hi—第i层土的厚度，m。9第9页，课件共49页，创作于2023年2月注意点（1）地下水位面应作为分界面；（2）地下水位以下如有不透水层（岩层或硬粘土层），由于不存在水的浮力，故层面及层面以下的自重应力按上覆土层和水总重计算。自重(有效)应力也可由有效应力原理计算。例如，先计算自重总应力(此时对地下水位以下土层必须采用饱和重度)，然后计算静止水压力u,则自重(有效)应力。10第10页，课件共49页，创作于2023年2月【例题1】

地基土层分布如下图示，土层1厚度为3.0m，土体重度kN/m3，饱和重度kN/m3，土层2厚度为4.0m，土体重度，饱和重度，地下水位离地面2.0m。计算土中自重总应力和有效应力沿深度分别情况。11第11页，课件共49页，创作于2023年2月解答【解】先计算图中A、B、C和D四点处的总应力和有效应力，然后画出分布图。A点：z=0.0m，kPa,u=0kPa,=0kPaB点：z=2.0m，kPa,u=0,=37.0kPaC点：z=3.0m，kPa,u=10.01=10kPa,55.810=45.8kPaD点：z=7.0m，kPa,u=10.05=50kPa,130.250=80.2kPa

地基中自重总应力、自重(有效)应力和静止孔隙水压力沿深度分布如上图所示。12第12页，课件共49页，创作于2023年2月地下水位的影响地基土形成至今一般已很长时间，故如前所述，自重应力所引起的地基变形早已发生并已稳定，可不再考虑。但对于新近沉积土，应考虑它在自重应力作用下的变形。此外，地下水位的升降会引起土中自重应力的变化,并导致地基变形：（1）水位下降（抽地下水），将使自重应力增大，从而引起大面积地面下沉。（2）水位上升（下雨，筑坝蓄水），将使自重应力减少。对湿陷性土应注意由此引起的地面下沉。13第13页，课件共49页，创作于2023年2月Ⅲ基底压力计算机分布基底压力:

建筑物基础底面与地基之间的接触应力。它既是基础作用于基底地基土的压力，同时又是地基土反作用于基底的反力。（作用力与反作用力）要计算地基中由建筑物荷载产生的应力，首先须知道基底压力。基底压力与基础大小、刚度、荷载大小和分布有关，这些因素使得基底压力的分布非常复杂,精确计算也十分困难。出于简化和实用的目的，一般将基底压力近似为直线分布，并按材料力学中的公式计算。14第14页，课件共49页，创作于2023年2月一、基底压力的简化计算（一）中心荷载下的基底压力（kPa）式中：F=作用于基础上的竖向力设计值（kN）；G=基础及其上回填土总重（kN），即，其中kN/m3，地下水位以下取有效重度;d=基础埋深(m)，从室内外平均设计地面(即±0.00标高)算起；A=基底面积(m2)，对矩形：A=lb(长×宽)；对于条形基础：沿长度方向取1单位长度计算(即取l=1)，故A=b×1=b。15第15页，课件共49页，创作于2023年2月（二）偏心荷载下矩形基础的基底压力1、单向偏心荷载下一般取基底长边方向与偏心一致。短边边缘最大和最小压力设计值：（材料力学中的短柱偏心受压公式）

式中:M=(F＋G)e，作用于基底的力矩设计值；e=偏心距；，基础底面的抵抗矩。将M=(F+G)e代入有：16第16页，课件共49页，创作于2023年2月讨论(a)当e<l/6，pmin>0，基底压力呈梯形分布(b)当e=l/6，pmin=0，基底压力呈三角形分布(c)当e>l/6，pmin<0，局部压力为负，如虚线所示。但由于地基土不能承受拉力（即负压力，此时，地基土将与基础脱开），基底压力将重新分布。根据偏心荷载应与基底反力相平衡的条件，荷载(F+G)应通过三角形反力分布的形心（实线，k=l/2–e），由此有：单向偏心荷载下矩形基础的基底压力分布17第17页，课件共49页，创作于2023年2月2．双向偏心荷载下基础四个角点处压力：式中，Mx，My=荷载合力分别对x和y轴的力矩设计值，即：Mx

=ey

(F+G)，My

=ex

(F+G)；；。18第18页，课件共49页，创作于2023年2月二、基底附加压力基底附加压力：基础及上部结构在基底平面处产生的新（净）压力。因为地基土中存在自重应力。因此，基底平面处的土体在建筑物建造前即已经受了该处自重应力（或即该平面以上上覆土重）的作用，而前面所述的基底压力显然包含着这部分应力。因此，在基底压力中扣除基底平面处原有的自重应力，才是新增加于基底平面处的附加压力（即净压力）。此即基底附加压力p0，故有：其中p=基底的平均压力设计值；=基底处的自重应力；=基础底面以上天然土层的厚度加权重度，地下水位以下取有效重度；d=基础埋深，一般从天然地面算起（当d=0，p0=p），但对新填土场地则应从老天然地面算起。19第19页，课件共49页，创作于2023年2月Ⅳ地基中附加应力已知基底附加应力，利用弹性半空间理论计算表面局部荷载作用下地基的附加应力。这虽然是近似的，但误差可略（对一般浅基础而言）。地基附加应力：建筑物荷重在土体中引起的附加于原有应力之上的应力。即基底附加压力在地基土中引起的应力。计算方法：假定地基为均质的线弹性半空间体、不考虑基础刚度（即将基底压力视为柔性荷载）、直接利用弹性力学中的弹性半空间理论解。实际问题按弹性力学可分为三类：20第20页，课件共49页，创作于2023年2月1地表集中力下地基中附加应力虽然理论上的集中力实际上是不存在的，但集中力作用下弹性半空间地基理论解（即布辛涅斯克解）是求解其他形式荷载作用下地基中附加应力分布的基础。（一）布辛涅斯克解（法国Boussinesq，1885）图2-3集中荷载作用下地基中应力21第21页，课件共49页，创作于2023年2月解答（应力）集中力P作用下半空间内任一点M（x，y，z）处的应力分量（６个）和位移分量（３个）解答：(2.1)(2.2)(2.3)(2.4)(2.5)(2.6)22第22页，课件共49页，创作于2023年2月解答（位移）式中：,土体剪切模量；E=土体弹性模量(即变形模量)；μ＝土体泊松比；，M点距荷载作用点（坐标原点）距离；。从式（2.3）可见，与土的参数E、μ无关，因此应用很方便，在地基应力与变形计算中应用最广。注意：当R=0，所有应力和位移分量均为∞，故不合理，因此选择计算点不应过于接近集中力作用点。(2.7)(2.8)(2.9)23第23页，课件共49页，创作于2023年2月2地面均布荷载下地基中附加应力本节介绍线均布荷载、条形均布荷载、矩形均布荷载和圆形均布荷载作用下地基中附加应力计算。线荷载和条形荷载：荷载长度l→∞且沿l方向（即y方向）不变的荷载。属平面问题：位移：u，v＝0，w；应力:，，。例如：墙基、挡土墙基础、路基、坝基等对地基施加的荷载。计算表明：，即当l

10b，矩形荷载就可视为条形荷载。24第24页，课件共49页，创作于2023年2月1、线均布荷载作用下地基中附加应力计算—

弗拉曼（Flamant）解线均布荷载（kN/m）即为半空间平面上均布于无限长直线上的荷载。沿y轴某微段dy上的分布荷载以集中力P＝pdy代替，利用布氏解式（2.3）可得P在任一点M引起的应力：则(4.3.10)式中，。同理利用布氏解有：

可见解与y无关，即在与y轴垂直的任意平面上的应力状态均相同。均布线荷载作用下地基中应力25第25页，课件共49页，创作于2023年2月2、条形均布荷载作用下地基中附加应力计算条形均布荷载（kPa）如图所示。沿x轴某微分段上的荷载可用线荷载代之，则由式（2.10）可得该线荷载在M点产生的应力即：整个条形荷载在M点产生的附加应力由积分法得:R1均布条形荷载作用下地基中附加应力26第26页，课件共49页，创作于2023年2月附加应力计算（续）类似可得:

为便于工程设计时应用，常将地基中附加应力分量采用应力系数与p的乘积表示，即式中Kz，Kx，Kxz=应力系数，由和值（B=2b）查表3-4确定。（2.17）（2.18）（2.19）27第27页，课件共49页，创作于2023年2月表3-4条形均布荷载作用下地基中附加应力系数

28第28页，课件共49页，创作于2023年2月【例题2】地基上作用有宽度为1.0m的条形均布荷载，荷载密度为200kPa，求（1）条形荷载中心下竖向附加应力沿深度分布；（2）深度为1.0m和2.0m处土层中竖向附加应力分布；（3）距条形荷载中心线1.5m处土层中竖向附加应力分布。【解】先求图4-6中0~17点的x/B和z/B值，然后查条形均布荷载作用下地基中附加应力系数表4-1可得应力系数Kz值，再由p=200kPa及式(2.11),即计算附加应力值，计算结果如表和图所示。29第29页，课件共49页，创作于2023年2月计算结果表

30第30页，课件共49页，创作于2023年2月小结从该例题计算结果可以看出：（1）以基础中轴线为对称轴沿水平方向对称分布、扩散，分布、扩散范围远超出荷载宽度。（2）在水平方向上,附加应力在基础中轴线上最大，向外逐渐减小。（3）在荷载范围内任一垂线上，随深度的增大而减小。z=0处。（4）在荷载范围外任一垂线上，先随深度增大而后随深度减小。z=0处。（5）在荷载边缘点（z=0，x＝±B/2），不连续。31第31页，课件共49页，创作于2023年2月应力泡地基附加应力等值线图即附加应力相等的点的连线，可清楚表达荷载的影响范围。从图2-7所示的应力泡可见，若认为可不计，则条形均布荷载的影响宽度为荷载宽度的4倍、影响深度为荷载宽度的6倍。此外计算还表明：的影响范围较浅；的最大值出现于荷载边缘，表明基础边缘最易发生破坏。图2-7条形荷载作用下地基中竖向附加应力等值线32第32页，课件共49页，创作于2023年2月3、矩形均布荷载作用下地基中附加应力计算1）荷载角点下的地基附加应力在荷载面内取微元dxdy，微元上的分布荷载以集中力P=pdxdy来代替，则由布辛涅斯克解可得角点O下深度为z的M点处由该集中力引起的竖向附加应力。由式（2.3）可得：整个矩形荷载在M点产生的由积分法得，即：其中角点附加应力系数，由m=l/b,n=z/b

查表3-2得。均布矩形荷载作用下地基中竖向附加应力33第33页，课件共49页，创作于2023年2月表3-2矩形均布荷载角点下竖向附加应力系数Kz1

34第34页，课件共49页，创作于2023年2月表3-2矩形均布荷载角点下竖向附加应力系数Kz1（续）

35第35页，课件共49页，创作于2023年2月2）其他点下地基附加应力采用角点法计算：即通过计算点o将原矩形荷载分成若干个新矩形荷载，从而使O成为划分出的各个新矩形的公共角点，然后再根据迭加原理计算。共有以下四种情况：

(a)O点在荷载面的边缘：其中KzI

、KzII

为相应于面积Ⅰ和Ⅱ的角点附加应力系数。

(b)O点在荷载面内：

当O位于荷载中心，则有：其中KzI

、KzII、KzIII

、KzIV

为相应于面积I、II、III、IV的角点附加应力系数。ⅡⅠOⅠⅡⅣⅢO36第36页，课件共49页，创作于2023年2月2）其他点下地基附加应力（续）

(c)O点在荷载面的边缘外侧：荷载面（abcd）＝面积Ⅰ（ofbg）－面积Ⅱ（ofah）

+面积Ⅲ（oecg）－面积Ⅳ（oedh）则：(d)O点在荷载面的角点外侧荷载面（abcd）＝面积Ⅰ（ohce）－面积Ⅱ（ohbf）－面积Ⅲ（ogde）+面积Ⅳ（ogaf）则：必须注意:在角点法中，查附加应力系数时所用的l和b均指划分后的新矩形（如ofbg、ohce等）的长和宽。hbgcfoeadahbcofegd37第37页，课件共49页，创作于2023年2月4．圆形均布荷载作用下地基中附加应力计算设圆形均布荷载作用面半径为R，荷载密度为p，采用圆柱坐标，如图所示。地基中任意点M（θ，r，z）处的应力分量表达式如下：式中Kz=圆形均布荷载作用下的附加应力系数，由r/R

和z/R值查表3-5确定。特别当r=0(即在圆形荷载作用面中心点以下)，地基中竖向应力可表为：

均布圆形荷载作用下地基中附加应力38第38页，课件共49页，创作于2023年2月表3-5圆形均布荷载作用下的应力系数

39第39页，课件共49页，创作于2023年2月4.3.3地面上作用有三角形和梯形分布荷载地基中附加应力计算1、地面上作用有三角形分布荷载地基中附加应力计算三角形分布（矩形）荷载（kPa）如图所示，荷载密度p沿x方向线性变化，即，则微面积dxdy上的微集中荷载。它在角点1（即x=0,p=0处）引起的附加应力为：

三角形分布矩形荷载作用下地基附加应力40第40页，课件共49页，创作于2023年2月附加应力表达式整个三角形分布荷载在角点1引起的附加应力为：同理可得，角点2（即x=B,p=p0处）附加应力：式中Kz1和Kz2为三角形分布荷载角点1和