测量误差、不确定度与数据处理

第2章测量误差、不确定度和数据处理测量误差与不确定度测量在科学实验中，一切物理量都是通过测量得到的。所谓测量就是将待测物理量与规定作为标准单位的同类物理量（或称为标准量）通过一定方法进行比较。测量中的比较倍数即为待测物理量的测量值。测量可分为两类，一类是用已知的标准单位与待测量直接进行比较，或者从已用标准量校准的仪器仪表上直接读出测量值（例如，用米尺量得物体的长度为0.7300m,用停表测得单摆周期为1.05s,用毫安表读出电流值为12.0mA等），这类测量称直接测量（或简单测量）；另一类测量，它不能直接把待测量的大小测出来，而是依据该待测量和一个或几个直接测得量的函数关系求出该待测量（例如,测量铜（圆柱体）的密度时,我们首先用游标卡尺或千分尺测出它的高h和直径d用天平称出它的质量M,然后再通过函数关系式p=4M/血2h计算出铜的密度p），我们把这类测量称为间接测量或称复合测量）。一般说,大多数测量都是间接测量、但随着科学技术的发展,很多原来只能以间接测量方式来获得的物理量,现在也可以直接测量了。例如电功率的测量,现在可用功率表直接测量,又如速度也可用速率表来直接测量等。测得的数据（即测量值）不同于数学中的一个数值,数据是由数值和单位两部分组成的。一个数值有了单位,便具有了一种特定的物理意义,这时,它才可以称为一个物理量。因此,在实验中经测量所得的值（数据）应包括数值和单位,即以上二者缺一不可。误差任何物质都有自身的特性,反映这些特性的物理量所具有的客观真实数值称为这些物理量的真值。测量的目的就是要力求得到真值。但测量总是依据一定的理论和方法,使用一定的仪器,在一定的环境中,由一定的人进行的。在实验测量过程中,由于受到测量仪器、测量方法、测量条件和测量人员的水平以及种种因素的限制,使测量结果与客观存在的真值不可能完全相同,导致所测得的只能是该物理量的近似值。也就是说,任何一种测量结果的测量值与客观存在的真值之间总会或多或少地存在一定的差值,这种差值称为该测量值的测量误差（又称测量值的绝对误差）,简称“误差”,即测量值（x）-真值（X）=误差（£） （2-1）误差存在于一切测量之中,而且贯穿测量过程的始终。每使用一种仪器进行测量都会引起误差。测量所根据的方法和理论越繁多、所用仪器越复杂、所经历的时间越长,引进误差的机会就越多。因此实验应该根据要求和误差限度来制订或选择合理的方案和仪器。要避免测量中某个环节盲目追求不切实际的高指标,这样作既不符合现代信息论的基本思想,又提高了测量的代价。一个优秀的实验工作者,应该是在一定的要求下,以最低的代价来取得最佳的结果。要做到既保证必要的实验精确度又合理地节省人力与物力。误差的分类及相关知识误差的产生原因是多方面的。根据误差的性质和来源，可将误差分为两类；系统误差和随机误差。现分别对它们作必要的介绍。2.1.3.1系统误差在同一实验条件下(方法、仪器、环境和观测人都不变)多次测量同一量时，误差的绝对值和正负号保持不变，或按一定规律变化的误差，称为系统误差。系统误差的特征是它的确定性。它主要来自以下几个方面：理论(方法)误差这是由于测量所依据的理论公式本身的近似性，或实验条件不能达到理论公式所规定的要求，或由于所采用测量方法或数据不完善而引起的误差。例如，单摆的周期公式T二2兀春万g的成立条件是摆角趋近于零，这实际上是达不到的，用它来计算周期必然引起误差。仪器误差这是由于测量仪器本身的固有缺陷或没有按规定使用而引起的。例如，用未经校准零位的千分尺测量零件长度，用不等臂的天平称衡物体的质量，都会引入仪器环境误差由于环境条件变化所引起的误差。如温度、气压、湿度的变化等。个人误差这是由于观测人的生理或心理因素所造成的。通常与观测人员反应速度和观测习惯有关。例如，用肉眼在米尺刻线上读数时，习惯地偏向一个方向；按动秒表时，习惯地提前或落后。系统误差的规律及产生的原因可能是实验者已知的，也可能不知道。已被确切掌握了其大小和符号的系统误差称为可定系统误差。对大小和方向未知(或尚未确定)的系统误差叫未定系统误差。前者一般可在测量中采取一定的措施给予减小消除或在测量结果中进行修正，而后者一般难以作出修正，只能估计它的取值范围。总之，系统误差是在一定实验条件下由一些确定的因素引起的，它使测量结果总是偏向一边，即偏大或偏小。因此，试图在相同条件下用增加测量次数来减小或消除它是徒劳的，只有找出导致该系统误差产生的原因，对症下药采取一定的方法才能减小或消除它的影响，或对测量结果进行修正。1．系统误差的发现要发现系统误差，就必须仔细地研究测量理论和方法的每一步推导，检验或校准每一件仪器，分析每一个因素对实验的影响等。下面从普遍意义上介绍几种发现系统误差的途径和方法。(1)对比的方法实验方法的对比用不同方法测同一个量，看结果是否一致。如用一个单摆测量g=9.80土O.Olm/s2，用复摆测得g=9.830土0.003m/s2，用自由落体法测得g=9.7763土0.0005m/s2，三者结果不一致，这说明至少其中两种方法存在系统误差。仪器的对比如用两个电流表串联于同一个电路中，读数不一致，则说明至少有一个电路表不准。如果其中一个是标准表，就可以找出另一个的修正值了。改变测量方法例如，把电流反向进行读数；在增加砝码过程中与减少砝码过程中读数；分光计测角盘转180度读数等。改变实验中某些参量的数值例如，改变电路中电流的数值，如果测量结果单调或有规律的变化，则说明有某种系统误差存在。改变实验条件例如在电路中将某个元件的位置变动一下。两个人对比观测，可发现个人误差，等等。(2)理论分析方法分析测量所依据的理论公式所要求的条件与实际情况有无差异，能否忽略。如“单摆”实验中，公式T=2n-Vg，这是作了9-0的近似，公式把摆球看作质点，忽略摆线质量、空气浮力与阻力等。分析仪器是否达到了所要求的使用条件。例如用测高仪测物体高度时，要求支架铅直、望远镜平移，否则测出的结果不能反映物体实际高度。(3)分析数据的方法测量所得数据明显不服从统计分布规律时，则可将测量数据依次排列，如偏差大小有规则地向一个方向变化，则测量中存在线性系统误差；如偏差符号作有规律交替变化，则测量中存在周期性系统误差。2．系统误差的消除和修正从原则上来说，消除系统误差的途径，首先是设法使它不产生，如果做不到，那么就修正它，或在测量中设法抵消它的影响。下面介绍几种消除系统误差的途径：消除产生系统误差的根源采用符合实际的理论公式。消除仪器的零位误差。例如，在使用千分尺之前，要先检查零位，并记下零读数(即零位误差)，以便对测量进行修正；又如电表的指针未通电时不指零位，可进行机械校零或记下零读数，最后再对测量值进行修正。保证仪器装置及测量满足规定的条件。采用某种方法(如比较法)，在公式中消去某个量，就可能避免它的系统误差。例如在测定液体的比热实验中，若能保证两个量热器系统完全相同、升温也相同，就能消除因散热而引起的系统误差。找出修正值，对测量结果进行修正校准仪器用标准仪器校准一般仪器，得出修正值或校准曲线。如经长期使用过的电表、电阻箱在使用前必须经过校准或得出校准曲线。 _对理论公式进行修正，找出修正值例如用单摆测周期T二2“齐时，考虑摆球的体积大小及空气的浮力和阻力，则此公式必须修正。从测量方法上或仪器设计上抵消系统误差影响对称测量可以抵消系统误差的影响例如在分光计上读出度盘相隔180°处的两组数据，以消除偏心差。保持实验或仪器一定，可抵消某种系统误差例如m=m1-m0,测量m1及m°时用同一个砝码可以抵消砝码的系统误差。线性观测法可抵消某种线性变化的系统误差例如电源电动势随时间线性降低，则使用电位差计时可隔相等时间轮流测标准量和待测量，如第一、三次测标准量，将其平均值与第二次所测的待测量对应。周期性系统误差的消除对按正弦规律变化的周期性系统误差，可采取在每半个周期进行偶数次测量的方法予以消除。在实际工作中，有时系统误差的大小不易确定或不必精确计算，这时只需判断它的正

负和估计它的数量级就行了。如其中有些误差对测量结果无影响，就可不予考虑了，这对实际工作很有意义。2.1.3.2随机误差若系统误差已经减弱到可以忽略的程度，被测量本身又是稳定的，在同一条件下对该物理量进行多次测量时，测量值总有稍许差异，而且大小和方向变化不定。这种数值大小和正负号经常变化的误差称为“随机误差”。随机误差主要来自以下几方面：主观方面 由于人们的感官灵敏度和仪器的精度有限，实验者操作不熟练，估计读数不准等。客观方面 外界环境干扰，如温度的微小起伏、气流扰动、振动、杂散电磁场的不规则脉动等，既不能消除，又无法估量。其他不可能预测的次要因素。从随机误差的定义和来源我们看到它是实验过程中各种随机的或不确定因素的微小变化引起的。它的显著特点是在任意一次测量之前我们无法事先知道它的大小和方向。鉴于此，我们有必要对它进行深入的讨论。1．测量列的算术平均值在深入讨论随机误差问题时，我们假定系统误差已经被消除或减小到可忽略的地步。在相同条件下(即等精度)对某一物理量进行K次测量，其测量值为x1, x2, x3,……,xk，算术平均值为X，贝I」k(2-2)根据统计误差理论，在一组K次测量的数据中，算术平均值最接近于真值，称为测量的“最佳值”当测量次数Ky,X=X(真值)。测量次数的增加对于提高算术平均值的可靠性是有利的，但不是测量次数越多越好。因为增加测量次数必定延长测量时间，这样给保持稳定的测量条件增加困难，还可能引起大的观测误差。另外，增加测量次数对系统误差的减小不起作用，所以实验测量次数不必过多。一般在科学研究中，取10到20次，而在物理教学实验中，通常取6到10次。2．测量列的标准误差如前所述，随机误差其大小和方向都不能预知，但在等精度条件下，对物理量进行足够多次的测量，就会发现测量的随机误差是按一定的统计规律分布的，而最典型的分布就是正态分布(高斯分布)。典型的正态分布如图2-1所示。图中£为绝对随机误差(绝对误差)，f(s)为概率密度函数，Q为标准误差。由概率论知识可以证明f(£)= e-£2/2o2o*''2k其中o被定义为测量列的标准误差。o可表示为o=lim 乙(x-X)2=limKts勺Ki=1 ' kts(2-3)(2-4)3．随机误差的特点(2-3)(2-4)具有正态分布的随机误差具备以下特点

有界性绝对值很大的误差出现的概率为零，即误差的绝对值不会超过一定的界限。单峰性绝对值小的误差出现的概率比绝对值大的误差出现的概率大。图2-1随机误差分布曲线图2-1随机误差分布曲线抵偿性即随机误差的算术平均值随测量次数的增加而趋于零。即lim丄te.=0。由此可见，可用增加测量KT8K i次数的方法来减小随机误差。Q的统计意义由式(2-3)表示的正态分布函数和概率论知识有卜f(S)d£_1—gJ。f(s)ds_P(q)_0.683—5J25f(s)d£_p(25)_0.954—25J35f(s)ds_P(35)_0.997—35上述各式表明，当K*，任何一次测量值与真值之差落在区间(--,R)里的概率为1(满足归一化条件)；而落于区间［-5,5］里的概率为0.683，即置信概率P=0.683；落于区间［-25,25］里的概率为0.954,置信概率P=0.954；落于区间［-35,35］里的概率为0.997,置信概率P=0.997。由此我们看到5是一个统计特征值，它表明了在一定条件下等精度测量列随机误差的概率分布情况。从上面的介绍我们看到当测量次数无限多时，测量误差的绝对值大于35的概率仅为0.3%，对于有限次测量这种可能性是极微小的，于是可以认为此时的测量是失误，该测量值不可信应予剔除。这就是著名的35判据(准则)。在分析多次测量的数据时很有用处。从以上的介绍我们看到标准误差5是随机误差散布情况的量度。标准偏差——5的最佳估计值x在实际测量中，测量次数K总是有限的，况且真值X也不知道，因此标准误差只具有理论价值，对它的实际处理只能进行估算。估算结果称为标准偏差(简称标准差)，其表达式为'1sK5 (x.-x)2 (2-5)xK-1i1 i_1式子的统计意义为当测量次数足够多时，测量列中任一测量值与平均值的偏离落在区间［-5,+5］里的概率为68.3%，此式亦称为贝塞尔公式。xx综上所述，系统误差和随机误差性质不同，来源不同，处理方法也不相同。在实验中系统误差和随机误差往往是并存的共同影响着实验测量结果。有关随机误差的进一步介绍将在下一节里进行。2.1.4精密度、准确度、精确度通常人们用“精度”这类词来形容测量结果的误差大小，但精度是一个笼统的概念，我们有必要从误差角度对此作一定的说明。精密度(precision)——指重复测量所得结果相互接近的程度。精密度反映了随机误差大小的程度。准确度(accuracy)——系指测量值或实验所得结果与真值符合的程度，它是描述测量值接近真值程度的尺度。准确度反映了系统误差大小的程度。精确度——为精密度与准确度的综合，即既描述了测量数据间的接近程度，又表示了与真值的接近程度。总之，精确度反映了综合误差的大小程度。图2-2可以形象地帮助读者理解以上三名词。图2-2(a)弹击中靶子的点比较集中，但都偏离靶心，表示精密度较高而准确度较差；图2-2(b)虽然弹点较分散，但平均值较接近靶心，表示准确度较高而精密度较差；图2-2(c)则表明了精密度和准确度均较好，亦即精确度较高。2.1.5不确定度测量中的误差是客观而普遍存在的，随着测量者水平的提高以及实验条件的改善，误差可以被减小和改善，但不可能完全被消除(也没有必要这样作)。人们关心的是怎样把误差控制在允许的范围内。如何评价测量结果的优劣是我们关心的另一个问题。测量结果的表述应当包含结果精确度即误差的信息，但是误差通常是无法知道的。于是，人们引入了一个新的概念——不确定度来对误差情况作定量的估计。不确定度(uncertainty)表征了被测物理量的真值在某个量值范围内的一个评定，亦即测量结果附近的一个范围，这个范围可能包含测量误差。误差是测量值与真值之差，真值经常无法知道，因此误差通常也无法知道，而不确定度表示的是测量误差可能出现的范围，这样一来不确定度就能更好地反映测量结果的性质和优劣。仪器误差与估计误差仪器误差(限)当人们使用仪器进行各种测量时最关心的问题无疑是仪器提供的测量结果与真值的一致程度以及各系统误差与随机误差的综合估计——不确定度的大小。从后面式(2-13)我们看到仪器误差(仪)在不确定度估算中扮演了重要角色，因此仪器误差是本节的重要内容。所谓仪器误差(限)是指在满足仪器规定使用条件，正确使用仪器时，仪器的示值与被测量真值之间可能产生的最大误差的绝对值。在实验教学中它常被用来估计由测量仪器导致的误差范围，这有助于我们从量级上把握测量仪器的准确度以及测量结果的可靠程度。导致仪器产生仪器误差的因素是多方面的，现以电表为例介绍构成电表仪器误差的因素。它们分别是：a.仪器活动部分，如轴尖轴套间的摩擦；b.磁场不均匀；c.游丝弹性不均匀及游丝老化；d.分度刻线不均匀；e.外界条件的变动对仪表读数的影响；f.调节

仪表指针至所要求的示值所引起的起伏；g.检验用的标准所引起的误差。若仪器的可定系统误差为s，未定系统误差为s，随机误差为£，则仪器误差可表示为⑴TOC\o"1-5"\h\ze s ] R△=|£|+c、：s2+s2=1£I+cs (2-6)仪e Rs e式中c为置信因子，其值取决于s所遵从的规律以及cs值的置信水平。当s呈正态分布，并且置信概率P=o.99时，c=3。从以上分析可知，仪器误差既包含了系统误差也包含了随机误差。对级别不高的仪表则主要是系统误差。为了简化计，我们约定大学物理实验中的仪器误差直接作为不确定度中的非统计方法估计的分量处理。通常，生产厂家在仪器出厂时已在其上注明仪器误差，但注明方式各不相同。最常采用的有几种形式：1．在仪器上直接写出准确度来表明该仪器的仪器误差，如准确度为0.05mm的游标卡尺，其仪器误差就是0.05mm。2．标出仪器的精度级别，用户自己算出仪器误差，如某电表，它的精度级别定义为电表的最大误差

电表的满量程=电表的最大误差

电表的满量程=级别数%(2-7)于是，可得到TOC\o"1-5"\h\z最大误差=满量程x级别数％ (2-8)式中最大误差就是仪器误差△仪。3．数字式仪器的仪器误差限表达式常采用(2-9)(2-10)△、二K-%-N+g•%-(2-9)(2-10)仪 x m△ =K•%•N+n仪 X其中，K为该仪表的准确度等级；N是示值；N是仪表的满量程；g是常量，即误差的xm绝对项系数；n代表仪器固定项误差，常取1，2，„，等整数，相当于最小量化单位的n倍。以式(2-10)为例，对于准确度K=0.02，量程为2V的某数字电压表，其A=0.02•%•U+2。当显示电压为U=1.4786V，最小量化单位为0.0001V。于是仪 x xA=0.02%x1.4786+2x0.0001〜5x10-4V，实验教学中作为粗略的估计，数字仪表也可仪用显示的最小读数单位作为仪器误差。对于未注明仪器误差的仪器(或量具)，作为教学规范我们规定：能连续读数的仪器，取其最小分度值的一半作为仪器误差，如米尺，螺旋测微计，读数显微镜等；对于不能连续读数的仪器就以最小分度值作为仪器误差，如机械停表。以上规则在运用中有时也有例外，如最小分度值为1°C的温度计，它能连续读数，仪器误差为0.5°C，但由于其准确度不高，也可以用最小分度值1°C作为仪器误差。为了方便读者，考虑到大学物理实验的对象，根据上述原则和习惯，现将常用物理实验仪器的仪器误差列成表2-1供大家参考。2.2.2估计误差图2-3用米尺测物体长度估计误差涉及到物理实验测量中的估计读数方法。以图2-3所示的用厘米尺测量物体长度为例，物体始端与末尺零刻线对齐，其终端介于16cm和17cm之间，即物体比16cm长，比17cm短。凭着自己的实验经验，实验者可先把米尺的相邻两刻线(米尺的最小分度)分成10个等份，再估计物体长于16cm部分占16cm刻线到17cm刻线部分(最小分度)的多少等份，其测量值为16.5cm、

16.4cm及16.6cm都是正确的。估读一般按最小刻度的几分之一（如1/10,1/5,1/2等）进行，这最小刻度的几分之一，即为测量值的估计误差，记为A估图2-3用米尺测物体长度在物理实验中估计读数是普遍存在的，因此估计误差也是普遍存在的。例如，除前面提到的米尺测长外，用螺旋测微计、指针式电表，水银温度计进行测量时都会遇到这种误差。在测量中怎样科学、规范地读数与记录详见本章第4节。表2-1常用物理实验仪器的仪器误差仪器名称仪器误差A仪说明毫米尺0.5mm最小分度值的1/2游标卡尺0.05mm（1/20分度）0.02mm（1/50分度）最小分度值螺旋测微计（千分尺）0.004mm（或0.005mm）最小分度值的1/2读数显微镜0.004mm（或0.005mm）最小分度值的1/2测微目镜0.004mm（或0.005mm）最小分度值的1/2水银温度计（最小分度值1°C）0.5C（或1C）最小分度值的1/2（或最小分度值）计时仪器1s，0.1s,0.01s（各类机械表）最小分度值（5.8X10-6t+0.01）s（电子表）t为时间的测量值物理天平0.05g（感量0.1g）0.01g（感量0.02g）天平标尺最小分度值的1/2分光计（浙光厂）1，最小分度值电桥K-%（R+养）K仪器精度级别R测量值，R0基准值电位差计K-%（V+寻）K仪器精度级别V测量值，U0基准数值电阻箱K-%-RK仪器精度级别R测量值指针式电表（电流表，电压表）K・%・NmK仪器精度级别N电表的满量程值各类数字仪表K-%-N+g%Nx m或K-%N+nx或仪器最小读数单位mK仪器精度级别N测量值，N满量程值x mg误差绝对项系数n仪器固定项误差，为最小量化单位的n倍测量结果的不确定度直接测量结果的不确定度不确定度是指测量值（近真值）附近的一个区域范围。测量值与真值之差即误差可能位于其中。不确定度小，测量结果可信度高；不确定度大，测量结果的可信度低。我们不可能用指出误差的办法去说明可信度，只能用误差的某种可能值去说明可信度，因此不确定度更能表示测量结果的性质和质量。以上观点已得到国际公认。由于误差分为随机误差和系统误差，考虑到测量中对测量结果的已定系统误差分量进行修正以后。其余各种未定系统误差因素和随机误差因素共同影响着测量结果的不确定

度，因此，不确定度的分量计算原则上分为两类，即A类不确定度（统计不确定度）和B类不确定度（非统计不确定度）。下面就两类不确定度的计算作进一步的介绍。直接测量结果的A类不确定度分量估算A类不确定度分量是指可以用统计方法计算的不确定度。这类不确定度因服从正态分布规律，因而可以象计算标准偏差一样用式（2-5）进行计算。设待测物理量x（真值为X）是稳定的，足够大的K次独立测量的结果为xi,x2,„,XK，平均值x=丄iX作为X的最佳估计，则平均值的标准偏差K Kii=1\i（x-x）2iu=u=1g （2-11）xAJK（K-1）就是该量的A类不确定度分量。即该测量列的平均值的标准偏差（标准差）。u的统计意义x在于：待测物理量落入区间［x-u,x+u］里的概率为68.3%；落入区间［x-2u,x+2u］xx x x里的概率为95.4%；落入区间［x-3u-,x+3u-］里的概率为99.7%。xx需指出，对A类不确定度分量的计算还可以采用最大偏差法，极差法，最小二乘法等方法计算。为了不增加读者的负担，本书仅推荐贝塞尔法。对于实际测量，测量次数既不可能足够的多，更不可能无限多，当测量次数减少概率密度分布曲线由正态分布曲线变得较平坦，变成了t分布（亦称学生分布），其图形见图2-4所示。很显然对于有限次测量，特别是大学物理实验中要保持同样的置信概率水平办法就只有一个：将u乘上一个大于x1的因子t，使置信区间扩大。这样一P£4=^-K(K-1)A=t£4=^-K(K-1)A=t-u=tAPAP(2-12)表2-2给出了不同置信概率水平下t因子与测量次数K的关系。表2-2t与测量次数K的关系对照\测量次数2345678910t1.841.321.201.141.111.091.081.071.060.68t4.303.182.782.572.452.362.312.262.230.95t9.925.844.604.033.713.503.363.253.17099在大学物理实验教学中为了简化、方便和统一，我们约定置信概率P取95%，以下的讨论也遵从这种约定，不再重复。

直接测量结果的B类不确定度分量估算B类不确定度分量是指用不同于统计方法获得(或评定)的不确定度(AB)。评定B类不确定度分量常用估计的方法。要作到估计适当，对初学者往往是很困难的因为需要实验者确定误差的分布规律、参照标准、估算误差限以及实验者的实践经验等。考虑到本书的读者大多数是大学一、二年级的本科生，因此本书对B类不确定度分量的估算仅作简化处理。我们约定大学物理实验中的B类不确定度仅涉及仪器的最大允差(仪器误差)A和测量时实验者选用的估计误差A“。由于A“和A“是相互独立的。都不遵从统仪 估 仪估(2-13)计规律，因此，B类不确定度分量［2］、［3］(2-13)A=cA2 +A2B*仪估在多数测量中存在A,*<1A的情况，作为一种简化有估3仪A«A (2-14)例如用一级精度螺旋测微计测量物体长度时A仪=0.004mm(或0.005mm)。实验者将最小分度0.01mm按1/10估读，这时估计误差A=0.001mm。按式(2-13)计算估A直二4.2x10-3mm,按式(2-14)计算A^=4・1x10-3mm。因此在上述情况下采用式(2-14)是可行的，但必须满足上述条件即A“<丄A0估3仪有时也有例外，例如用毫米尺测物体长度时，A仪=0.5mm,若物体边缘粗糙，常按1/2估读，A”=0.5mm,这时仍然应按式(2-13)计算B类不确定度分量。估直接测量结果的不确定度及测量结果表示(1)直接测量结果的不确定度U按ISO、IUPAP颁布的指南精神，直接测量列结果表示中的总不确定度的具体计算为:U=+A2Wp-U=+A2Wp-Ua)2+△仪+△估U=(tp，(当A(2-15)(2-16)对于单次测量或只能(或只需)进行一次测量的情况。此时贝塞尔公式是发散的，不能用式(2-5)、(2-11)和(2-12)计算，作为一种简化于是有:⑶U=JA仪+幷古 (2-17)或 U=A仪 (2-18)应当指出式(2-17)、(2-18)并不说明单次测量的总不确定度U比多次测量的U值小，只能说明这种估算是比式(2-15)更为粗略的估计方法。直接测量结果的规范表述对于直接测量结果 x=x土U(单位)(P=0.95) (2-19)其中各量可按如下方式计算

x= 昱x(单位)Kii=1送(x.—x)2■.A=t-u=ti (P=0.95)(2-20)APAPK(K—1)(2-20)A=「A2+A2B 仪 估U=、：A2+A2AB =--(tp-uA)2+A仪+A估(单位)(P=0.95)1PA 仪估E=U-100%(P=0.95)rx注：若测量中存在可修正的系统误差(可定系统误差A)则应对测量值进行修正，这时的最佳值应为(2-21)x=ix-A(2-21)Ki

i=14．测量结果的规范表示细则每一位实验者都应学会怎样正确，规范，科学地书写测量结果的最终报告形式。作为一种教学规范，我们约定：当直接测量结果是最终结果，不确定度取位为1~2位，即不超过2位有效数字；若其作为间接测量的中间结果，不确定度最好比正常截断多取1到2位，以避免舍入误差的积累效应。相对不确定度则一律用2位有效数学(百分数)表示。为保证不确定度的置信概率水平不致降低，不确定度值截断时采取“只入不舍”的原则，亦即宁大勿小。例如：U=0.3411mm若截取为2位数有效数字就是U=0.35mm,截取1位数则为U=0.4mm。测量结果表达式中测量值(平均值)的最末位数应与不确定度U的最末位数对齐。对测量值中保留数字末位以后的部分应按通常的“四舍六入五凑偶”的修约规则进行。例如，一测量数据计算的平均值为13.5025cm，其经计算获得的不确定度值为0.0134cm,不确定度取2位有效数字应为0.014cm，则测量结果为L=13.502土0.014(cm)即测量值平均值的有效数字位数最终应根据不确定度的有效数字位数来决定，而平均值的修约原则是按“四舍六入，五凑偶”进行。在测量结果x以及u，A，U，E等量的后面必须用括号注明置信概率的近似值AA(虽然我们前面已约定了P=0.95%)。测量结果完整表达式中应包含该物理量的单位。2.3.2间接测量的不确定度及结果表达式设间接测量量N与各直接测量量的函数关系为：N=f(x,y,z,)1．间接测量量的平均值间接测量结果是由一个或几个直接测量值经过公式计算得出。因x，y，……均代表

(2-22)各直接测量量的最佳值，于是间接测量量的最佳值就应该是nf(x,y,z,)(2-22)即间接测量量的最佳值由各直接测量量的最佳值代入函数表达式求得。2．间接测量结果的不确定度设u,U,U,分别为X，y，z，等相互独立的直接测量量的不确定度，贝uxyz间接测量量的总不确定度为If2 f2 f2U U2 U2 U2 (2-23)N xxyyzzfff式中偏导数丄，丄，丄，称为传递系数，它的大小直接代表了各直接测量结果不确xyz定度对间接测量结果不确定度的贡献(权重)。间接测量量的相对不确定度可表示为UNNlnfxlnfUNNlnfxlnfylnfz(2-24)式中lnf表示对函数f取自然对数。以上式(2-23、)(2-24仅)仅是原理性的表达式，当落实到一个具体的间接测量量的函数关系式参与运算时计算量不小，为了方便读者，表2-3将常用函数不确定度公式列于其中。表2-3常用函数不确定度使用说明间接测量结果的函数表达式不确定度的传递公式说明NxyunJUxUy直接求UNNxy厂 UN N1I1U2 U21 —x —yix y宜先求相对不确定度EN“ xN -yUN N1i1U2 U2] x y1x y宜先求相对不确定度EN“xaybNzcUE iN N\'U2 U2 U2a2—b2—c2—z]x y z宜先求相对不确定度ENNAxU UU AU；E —N x，NN x直接求UNnnx「 U 1UN N nx宜先求相对不确定度ENNsinxUN Ux C0Sx直接求UN3．不确定度计算实例m例1利用流体静力称衡法测一铜块的密度，密度公式为 0，其中mmm01为空气中铜块的质量(主：空气浮力可以忽略)；皿］为铜块浸没于纯水中的质量；°为纯水密度。现已测得m®9.080.02)g(P95%)，mi(79.090.02)g(P95%)，纯水密度0(0.9997 0.0003)g/cm3(P95%)。求铜块的密度测量结果。解：铜块密度近真值

p=丄R=890^x0-9997=8-9142(p=丄R=890^x0-9997=8-9142(g/cm3)m-m1

利用式(2-23)求铜块密度的合成不确定度r 、m TT •pUdm(m—m 0丿179.09=— x0.9997x0.02u—1.58x10-2(g/cm3)(89.08-79.09)2/、m TT pU、m—m0丿189.08-m= 1 •pU(m-m)2 0m1ddm1m= •p•Um1 (m-m)2 0 m11x0.9997x0.02«1.79x10-2(g/cm3)(89.08-79.09)2r 、m TT pU、m—m0丿189.08'x0.0003-0.27x10-2(g/cm3)ddp0—89.08—79.09up=(im\2+=—m——Up0 m-m1 p0、2(do—UpIdp0丿07—1.58x10-2)2+(1.79x10-2)2+(0.27x10-2)2E卩二2.7%(P=95%)已测得摆长L和周期T的测量结果为=2.4E卩二2.7%(P=95%)已测得摆长L和周期T的测量结果为p=(8.914土0.024)g/cm3,例2用单摆测重力加速度，g=4兀2-T2L=L+UL=100.011士0.010cm(P=95%)

T=T士UT=2.0020士0.0020s(P=95%)求重力加速度的测量结果。解：重力加速度的近真值为g=4n2X=4x(3.14159)2x1.00011

T2 2.00202=9.8510(m/s2)按式2-24或表2-3求重力加速度的相对不确定度U(—2 \2 (—2 \2 x0.0020(2.0020 丿_\(0.010丫_叽100.011丿=0.0020(P=95%)=9.8510=9.8510x0.0020=0.020(m/s2) (P=95%)U=g-E重力加速度的测量结果为g=(9.851土0.020)(m/s2)(P=95%)对于例2有兴趣的读者也可采用式(2-23)求解，但经比较你会发现，当间接测量量与

直接测量量的函数关系为乘、除或幂函数关系时，用式(2-24)先求相对不确定度可以大大简化运算。因此，表2-3就是按此思路制成的。读者参照此表，并根据其说明栏的步骤计算可以使计算量减至最小，而且不易出错。应当指出，无论用式(2-23)、(2-24)或是按表2-3计算间接测量量的不确定度时，均应保持置信概率的统一。例如各直接测量量的不确定度用标准不确定度(P=68.3%)表达时，它们传递的间接测量结果的不确定度也是标准不确定度(P=68.3%)。所有直接测量量都用高置信概率下的不确定度时，经传递后间接测量结果的不确定度也只能是在该高置信概率下的不确定度。2.3.3不确定度均分原理前面已经谈到，不确定度能科学地反映测量结果的可靠程度，但不确定度的意义远不止这些。人们还可以根据对测量的不确定度大小的要求设计实验方案，选择实验仪器，不断改进实验，提高测量精确度等。以上这些问题涉及到不确定度均分原理和不确定度的分配调整，它对我们的测量有指导性意义。所谓不确定度均分原理就是间接测量结果的总不确定度均匀地分配到各直接测量量的不确定度中去，利用这一原理我们就可以从总体上科学、合理地指导实验。例：已知一圆柱体，粗略地知道其直径D^lOmm,高h~30mm,若要求该园柱体体积V的相对不确定度不大于1.0%，求D、h的允许不确定度？进而设计一个测量该圆柱体体积的实验仪器方案。圆柱体体积V二兀D2•h/4，其相对不确定度的表达式应满足<1.0%<1.0%根据不确定度均分原理，应当有2UD=Uh即或也就是D<1.0%即或也就是D<1.0%<1.0%D<-^X1.0%D2dX1.0%得 U<0.036(mm)DU<0.22(mm)h由于量程为0〜25mm的一级精度螺旋测微计的仪器误差为0.004(或0.005)mm，二级精度螺旋测微计的仪器误差为0.012mm,估计误差为0.001mm。A类不确定度也大约在此数量级。因此选用一、二级精度的螺旋测微计均能够满足测量直径D的不确定度要求。若考虑游标卡尺测直径，20分度的游标卡尺仪器误差为0.05mm,肯定不行。50分度游标卡尺的误差为0.02mm,再考虑估计误差为0.02mm以及A类不确定度，因此也是不行的。再看圆柱体高度测量，由于高度h^30mm,实验室一般螺旋测微计量程为0〜25mm。因此，不能在测高度时采用它。又看毫米尺，其仪器误差为0.5mm（太大），因此也不能选用毫米尺测高度。再看游标卡尺，量程最小的一种为0〜125mm。另外，对于20分度和50分度游标，它们的仪器误差，估计误差，A类不确定度全考虑进去也不超过0.2mm,因此圆柱体的高度测量宜采用游标卡尺（无论20分度，50分度均可）。测量值的有效数字及运算规律2.4.1测量值的有效数字1．有效数字在进行直接测量时要用到各种各样的仪器、仪表。根据仪器、仪表显示读数的方式，可把仪器、仪表分为两类：用一定长度或弧长表示某物理量大小的称为模拟式仪表；直接用数字显示测量结果的称为数字式仪表。用模拟式仪器，仪表进行测量时，首先要弄清它的测量范围（即量程）以及整个测量范围包含多少最小分度，其最小分度值称为仪器、仪表的最小量或读数精度。从仪表上读取数字时要尽可能读到仪器、仪表最小分度值的下一位（有时在同位）。最小分度以上的数值可以直接读出，是准确的，称可靠数字（也称准确数字）。最小分度以下的数值只能估计得到（且只能估计出一个数字）。这个数字因为是估计得到的，是不准确的，我们把这个数字称为可疑数字（也称欠准数字）。可疑数字虽不准确，但它仍代表了该物理量的一定大小、是有一定意义的、是对测量值有一定贡献的数字，因而是有效的。我们把仪器、仪表上直接读得的准确数字和最后一位估计得到的可疑数字统称为测量值的有效数字。一个实验数据的数值有几个有效数字，就称该测量值有几位有效数字。另外，要估读到最小分度的几分之一（如1/10，1/5，1/2等），这个最小分度的几分之一，即为测量值的估计误差，简记为A估。现以毫米尺测物体长度为例介绍如何确定物体长度的有效数字。如图2-5（a），从尺上可读出4.57cm这个数据的前两位数“4”、“5”是从尺上直接读得的，是可靠的，而最后一位数“7”是估计出来的（只能估计一位）是可疑的，这时我们就说测得该物体长为4.57cm。这个数据有3个有效数字，我们就说它有3位有效数字。又如图2-5（b）所示，可读得物体长为4.50cm,也是有3位有效数字，其中，最后一位“0”是估计得到的，这个“0”不能省去，因为米尺的精度（即最小量）是1mm,如果省去“0”，那么“5”就是估计得到的可疑数字，这把尺子就不是毫米尺，而是厘米尺了。这两个物体的长，如果再用精度为0.002cm的游标尺来测量，可读得4.574cm和4.502cm,它们有四位有效数字，其中最后一位的“4”和“2”都是可疑的。以上物体用两种精度不同的尺子测量其长度，用米尺只有三位有效数字，而用游标尺却有四位有效数字，可见测量结果所包含的有效数字位数是由所用测量仪器的精度及估计读数方式决定的。因此，在记录测量结果时不允许任意增减有效数字。一个数据有效数字的多少，往往能反映诸如测量所用仪器、测量方法等情况。大体上说，一个数据有效数字位数越多，相对误差就越小，测量就越准确，有效数字位数越少，相对误差就越大，测量就越不准确。另外，可疑数字所占数位越低，测量就越准确。图2-5米尺测物体长度测量得到的数据都应以有效数字表示，准确数字由仪器直接读得，最后一位可疑数字由估计读数得到。至于怎样科学地进行估计读数，应根据具体情况确定，一般最小分度刻线间的宽度为1mm或以上者，应按10等分估计读数，否则可根据情况按5等分或2等分估计读数。但如果是指针式仪表或光标仪表，它们的指针或光标尺丝线较宽，大于最小分度的1/10时，可按1/5估读；若它们的宽度大于最小分度的1/5时；可按1/2估读。另外，还要根据仪器精度等级以及所测物理量的不确定度对整个测量的总不确定度的贡献大小来确定估读方式。如果仪器的精度等级高，就须按1/10估读，如果该物理量对总不确定度的贡献小，则可按1/2或1/5估读。使用数字式仪器、仪表进行测量时，不需要进行估计读数，显示的末位数字就是可疑数字，其估计误差为此位的±1个单位。2．记录实验数据宜采用科学记数法实验数据用有效数字记录。在记录时为了方便，为了不易出错，常用科学记数法记录实验数据。科学记数法，即把数据写成小数乘以10的n次幕的形式（n可以是正数，负数），且小数的小数点前只有一位整数。例如地球直径为6371km，用科学记数法表示就是6.371X103km。科学记数法有以下好处：a.能方便地表达出数据有效数字的位数；如地球直径是4位有效数字；b.单位改变时，只是乘幕次数改变其它不变。但一般的书写就要出错，如用以米为单位写出地球的直径，一般书写法在6371之后要添0才能保证数值大小不变，写成6371000m，但这是7位有效数字了，显然是错误的，测量数据不能因为单位换算而改变其有效数字的位数；c.表示很大和很小的数字特别方便，也容易记忆，如铂的电阻温度系数为a=0.00391k-1,科学记数法写成a=3.91X10-3k-i,很方便。3．有效数字尾数舍入规则在实验数据参与运算后，在用不确定度规范测量值时存在数值的“舍入”（或“修约”）。舍入时按熟知的“四舍五入”规则是见“五”就入。这一规则有不完善之处：导致从1到9的九个数字中，入的机会总是大于舍的机会，这是不合理的，这就不可避免带来舍入误差。为了弥补这一缺陷，现在通用的规则是：对保留数字末位以后的部分的第一个数，小于“5”则舍，大于“5”则入，等于“5”则把保留数字末位凑为偶数，即原来末位是奇数则加1（五入），原来末位是偶数则不变（五舍）。此规则称为“四舍六入，五凑偶”规则。2.4.2有效数字的运算规则间接测量值是由直接测量值通过公式计算得到的，所以间接测量值也应该用有效数字表示。下面讨论有效数字运算规则。有效数字运算的总原则是：①准确数字与准确数字进行四则运算时，其结果仍为准确数字。②准确数字与可疑数字以及可疑数字与可疑数字进行四则运算时，其结果均为可疑数字。③在运算最后结果中一般只保留一位可疑数字，其余可疑数字，应根据尾数取舍规则处理。一个经计算得到的结果不会比参与计算的诸数据中最不准确的数值更准确或可靠。因此，为了简化运算，在进行四则运算前，可将参加运算的原始数据，分别按加减、乘除不同情况进行修正。对加减运算应首先找出参与运算的诸项中可疑数字所占数位最高的项，以此项为标准，其余各项一律按尾数取舍原则使这些项的可疑数字占的数位比标准项可疑数字数位低一位。在乘除运算时，应首先找出参与运算的各项中所含有效数字个数(即位数)最少的项，以此项为标准，其它各项按尾数取舍原则使各项有效数字的个数比标准项多一个。1．四则运算在运算时，为了把可疑数字、可靠数字加以区别，我们在可疑数字下加一横线。(1)加和减运算例1 12.34+2.3574=14.6974=14.70例2 43.32-6.2568=37.0632=37.06由例1、例2可以看到，在加、减运算中，和或差的可疑数字所占数位，与参加运算的各数据项中可疑数字所占数位最高的相同。乘除法运算例3 2432.6X0.341=8.295X103=8.30X103例4 3544宁27.1=13.08=13.丄由例3、例4可以看到，在乘除运算中，积或商所包含的有效数字位数，与参加运算的各数据项中有效数字位数最少的那个相同。混合运算中，要按部就班地运用有效数字四则运算规则。2．函数运算在进行函数运算时，不能沿用四则运算的有效数字运算规则。乘方或开方运算结果的有效数字位数与其底的有效数字位数相同。对于其它函数运算应该先计算出间接测量结果的不确定度，用不确定度来确定间接测量结果的有效数字位数。今后在相应的实验中具体再介绍。在用有效数字运算规律进行运算时，还应注意以下三点：出现在计算公式中的比例常数是非测量值，可以认为它们具有足够多位有效数字，不因它们的出现影响运算结果的位数。至于无理数、•込、扛、e等，在运算中要截取成有效数字形式时，应比其它测量得到的数据的有效数字位数最少者多取1位或2位。一个数据的第一个数是9或8，在乘除运算中，计算有效数字的位数时，可多取1位。例如9.81X16.24=159.3,可把9.81看为4位有效数字，所以结果应记为159.3。有多个数据参加运算时，运算的中间结果应保留两个可疑数字以减少多次取舍引入的计算误差，但运算到最后仍应舍去。例如3.144X(3.6152—2.6842)X12.39=3.144X(13.068-7.2039)X12.39=3.144X5.86X12.39=228最后还需再次指出，上述运算涉及的间接量的有效数字位数的确定仅仅是一种粗略的估计，用不确定度来决定测量值的有效数字位数才是总的原则和依据，即测量结果的有效数字的取位是由不确定度最终来决定的。方法是，测量结果(无论直接测量量以及间接测量量)的算术平均值的最末一位一定要与不确定度的末位对齐。物理实验数据处理的基本方法实验得到的一系列数据，往往是零碎而有误差的，要从这一系列数据中得到最可靠的实验结果，找出物理量之间的变化关系及其服从的物理规律，这要靠正确的数据处理方法。所谓数据处理，就是对实验数据通过必要的整理分析和归纳计算，得到实验的结论。常用的方法有列表法、作图法、逐差法和最小二乘法。列表法在记录和处理数据时，常常将所得数据列成表。数据列制成表后，可以简单而明确，形式紧凑地表示出有关物理量之间的对应关系；便于随时检查结果是否合理，及时发现问题，减少和避免错误；有助于找出有关物理量之间规律性的联系，进而求出经验公式等。列表的要求是：要写出所列表格的名称，列表力求简单明了，便于看出有关量之间的关系，便于后面处理数据。列表要标明各符号所代表物理量的意义(特别是自定的符号)，并注明单位。单位及测量值的数量级写在该符号的标题栏中，不要重复记在各个数值上。列表时可根据具体情况，决定列出哪些项目。个别与其它项目联系不密切的数据可以不列入表内。列入表中的除原始数据外，计算过程中的一些中间结果和最后结果也可以列入表中。表中所列数据要正确反映测量结果的有效数字。作图法1．作图法的作用和优点物理量之间的关系既可以用解析函数关系表示，还可用图示法来表示。作图法是把实验数据按其对应关系在坐标纸上描点，并绘出曲线，以此曲线揭示物理量之间对应的函数关系，求出经验公式。作图法是一种被广泛用来处理实验数据的很重要的方法。它的优点是能把一系列实验数据之间的关系或变化情况直观地表示出来。同时，作图连线对各数据点可起到平均的作用，从而减小随机误差；还可从图线上简便求出实验需要的某些结果。例如，求直线斜率和截距等；从图上还可读出没有进行观测的对应点(称内插法)；此外，在一定条件下还可从图线延伸部分读到测量范围以外的对应点(称外推法)。作好一幅正确、实用、美观的图是实验技能训练的一项基本功，应该很好掌握它。实验作图不是示意图，它既要表达物理量间的关系，又要能反映测量的精确程度，因此必须按一定要求作图。2．作图的步骤及规则作图一定要用坐标纸根据所测的物理量，经过分析研究后确定应选用哪种坐标纸。常用坐标纸有：直角坐标纸，单对数坐标纸、双对数坐标纸、极坐标纸等。坐标纸大小的确定坐标纸大小，一般根据测得数据的有效数字位数来确定。原则上应使坐标纸上的最小格，对应于有效数字最后一位可靠数位。选坐标轴以横轴代表自变量，纵轴代表因变量，要画两条粗细适当的线表示横轴和纵轴，并画出方向。在轴的末端近旁标明所代表的物理量及单位。定标尺及标度在用直角坐标纸时，采用等间隔定标和整数标度，即对每个坐标

轴在间隔相等的距离上用整齐的数字标度。标尺的选择原则是：①图上观测点坐标读数的有效数字位数与实验数据的有效数字位数相同。②纵坐标与横坐标的标尺选择应适当。应尽量使图线占据图面的大部分，不要偏于一角或一端。③标尺的选择应使图线显示出其特点。标尺应划分得当，以不用计算就能直接读出图线上每一点的坐标为宜，通常使坐标纸的一小格表示被测量的最后一位准确数字的1个单位、2个单位或5个单位(而不应使一小格表示3、7或9个单位)。④如果数据特别大或特别小，可以提出相乘因子，例如，提出X105.X10-2放在坐标轴上最大值的右边。⑤标度时，一方面要整数标度、另一方面又要标出有效数字的位数。描点依据实验数据在图上描点，并以该点为中心，用+、X、A、。、等等符号中的任一种符号标注。同一图形上的观测点要用同一种符号，不同曲线要用不同符号加以区别，并在图纸的空白位置注明符号所代表的内容。连线用直尺、曲线板(云规)等器具，根据不同情况，把点连成直线，光滑曲线或折线。如是校正曲线要通过校准点连折线。当连成直线或光滑曲线时，曲线并不一定要通过所有的点，而是要求线的两侧偏差点有较均匀的分布。在画线时，个别偏离过大的点应当舍去或重新测量核对，如图线需延伸到测量范围以外，则应按其趋势用虚线表示。写图名和图注在图纸的上部空旷处写出图名、实验条件及图注，或在图纸的下方写出图名。一般将纵轴代表的物理量写在前面，横轴代表的物理量写在后面，中间加一连线。表2-4等容变化时，p,t,数据表t(C)7.516.023.530.538.047.0A仁±0.5Cp(cmHg)73.876.677.880.282.084.4Ap=±0.5cmHg3．作图举例例一定质量的气体，当体积一定时y=aX-b，式中a=P卩，b=P，X二「法求0。如图2-6所示，采用毫米坐标纸，横轴为温度t，每小格代表1°C,纵轴为压强p,每5小格代表1cmHg,用“+”表示对应坐标点的位置，其误差界限为2-At=1C为1个小格；2・Ap=2X0.5=1cmHg为5个小格。由P=P00t+p0知p-1函数关系为一条直线。作直线时，使其穿过各坐标点的误差界限。由式p=(p00)t+p0知p0为纵轴截距，k=p00为直线斜率。图2-6按直线规律变化的作图法延长直线交纵轴于p0，得p0=71.9cmHg，在画好的直线上靠近两端取两点A和B,用符号O表示图2-6按直线规律变化的作图法,c83.7-74.5k—,c83.7-74.5k—pp=0 45.0-10.0—0.263cmHg-°C-10.263p071.9—0.00367°C-1逐差法逐差法是物理实验中处理数据常用的一种方法。凡是自变量作等量变化，因变量也作等量变化，便可采用逐差法求出因变量的平均变化值。逐差法计算简便，特别是在检查数据时，可随测随检，及时发现差错和数据规律；更重要的是可充分地利用已测到的所有数据，并具有对数据取平均的效果；还可绕过一些具有定值的未知量，求出所需要的实验结果；可减小系统误差和扩大测量范围等优点。在谈论逐差法的优点时还应指出通常人们采用的相邻差法的缺点。例如，我们测得一组坐标数据x,x,x,……,x，共k个（偶数个）。按相邻差法各相邻坐标距离的平1 2 3 k均值为x——*（x 一x）——［（x一x）+（x一x）H F（x一x）］k i+1 ik2r3 2 kk-ri———1（x一x）kk—从上述结果我们看到，仅第1个数据x和第k个数据x才对平均值x有贡献，这显然1k是不科学的，也是不公平的。逐差法是把这k个（偶数个，k=2n）数据分成两组（x—，x2，…，x）和（x，x，„，x），取两组数据对应项之差：x—x一x，j=1,2，„，n，TOC\o"1-5"\h\zn n+1 n+2 2n j n+1 j再求平均得相邻坐标间距离的平均值为1n 1x— *x— ［（x一x）+ +（x一x）］ （2-25）\o"CurrentDocument"nxn jnxnn+1 1 2n nj—1从以上求平均我们看到每一个测量数据都对平均值有贡献，都有自己的意义，亦即用逐差法处理数据既保持了多次测量的优点，又具有对数据取平均的效果。在用拉伸法测杨氏弹性模量实验中我们将进一步介绍逐差法。一般地说，用逐差法得到的实验结果优于作图法而次于最小二乘法。用最小二乘法处理数据物理量之间的关系，通常可用函数和曲线来表示。曲线表示能直观地找出物理量之间对应关系，求出经验公式，但它比较粗糙，不如直接用函数关系式表示那样来得明确和方便。如何才能从实验数据中找到一个最佳函数形式拟合于观测点的测量值（所谓拟合就是给观测点的测量值配上一个方程的过程），求出经验方程？或者说，如何估计一条曲线能最好地拟合于观测点，且左右分布匀称？答案是采用最小二乘法。它能从一组等精度的测量值中确定最佳值；或能使估计曲线最好地拟合于观测点。最小二乘法是最科学、最准确的数据处理方法，是从事科学研究的人员应该具备的知识。由于最小二乘法拟合曲线是以误差理论为依据的严格方法，它涉及许多概率论知识，且计算比较繁杂。另外，由于大学物理实验中常常遇到物理量之间的函数关系是线性的，或能通过变量代换化为线性的。因此，下面仅介绍如何用最小二乘法进行直线拟合的问题。最小二乘法拟合曲线的原理是：若能找到最佳的拟合曲线，那么这一拟合曲线和各测量值之偏差的平方和，在所有拟合曲线中应最小。

现假设两物理量之间满足线性关系，其函数形式为y=mx+b。并由实验等精度地测得一组数据(x、y，i=1，2,3,……，k),因为测量总是有误差的，所以x和y中都含TOC\o"1-5"\h\zii ii有误差，但相对来说x的误差远比y的误差小，为了讨论简便起见认为x值是准确的，i i i而所有的误差都只与y联系着。假若对于一组(x，y,i=l,2,3, ,k)数据点，y=mx+b\o"CurrentDocument"i ii是最佳拟合方程，那么每次测量值与按方程mx+b计算出的y值之间偏差为iv=y一(mx+b)ii i根据最小二乘法原理，所有偏差平方和为最小，即kk(2-26)s(m,b)=乙