光电相位探测传感器设计实验

PAGEPAGE1光电技术综合实验Ⅰ——光电相位探测传感器设计●姓名:●学号：2007031062●专业:电子科学与技术●班级：光通信071班●指导老师：2010年12月目录一、设计内容与目的 1二、本课程设计研究对象 1三、光电相位探测器的基本结构及原理示意图 1四、光电探测器件概述 1（一）、光电探测器的不同分类 1（二）、光电探测器件的要求 3五、前端激光器概述 3（一）、激光器的组成 3（二）、谐振腔构成与分类 4（三）、开腔的稳定条件 4（四）、激光谐振腔基本参数设计 5六、高斯模的匹配问题 7（一）、高斯模匹配的意义 7（二）、高斯模匹配原理 7（三）、圆形镜稳定腔He-Ne激光器输出光强分布特性 9（四）、扩束系统结构 10七、微透镜阵列器件基本原理和参数选取 12（一）、微透镜阵列器件工作原理 12（二）、光电探测器件与微透镜器件位置的确定 12（三）、质心坐标计算 12八、程序设计 13（一）、编写计算程序 13（二）、尽可能用两种不同方法进行数字运算并比较精度 14九、设计总结 17附录一、参考资料 17一、设计内容与目的利用所学知识设计一光电相位探测传感器，着重研究其前端激光器及光电探测模块。二、本课程设计研究对象1、光电探测模块；2、前端激光器。三、光电相位探测器的基本结构及原理示意图（一）、基本结构：1、光学匹配系统：用来使入射光束的口径缩小（放大）与微透镜阵列相匹配尺寸；2、微透镜阵列：将入射光瞳分割，对分割后的入射波波前成像；3、光电探测器：用于接收光电信号，目前多用CCD探测器；4、图像采集卡：微透镜阵列与光电探测器之间加入匹配透镜；5、数据处理计算机：进一步得到波前相位分布；6、光波相位模式复原软件。（二）、原理示意图（如图3-1）入射激光入射激光束匹配系统微透镜阵列光电探测器图像采集卡数据处理图3-1原理示意图四、光电探测器件概述（一）、光电探测器的不同分类按效应分类：1、利用光子效应：应用最广的有三种，即光电导、光生伏打效应和光电发射效应。前两种统称为内光电效应（见固态光电探测器），后一种称为外光电效应（见光电效应、光电管和光电倍增管）。此外尚有光电磁效应、丹培效应、光子牵引效应及定位相互作用（例如红外量子计数器、荧光屏及照相底片）等。（1）、光电探测器<1>、光电探测器概述光电持效应是光照使不均匀半导体或均匀半导体中光生电子和空穴在空间分开而产生电位差的现象。对于不均匀半导体，由于同质的半导体不同的掺杂形成的PN结、不同质的半导体组成的异质结或金属与半导体接触形成的肖特基势垒都存在内建电场。当光照这种半导体时，由于半导体对光的吸收而产生了光生电子和空穴，它们在内建电场的作用下就会向相反的方向移动和积聚而产生电位差，这种现象是最重要的一类光生伏特效应。对于均匀半导体，由于体内没有内建电场．当光照这种半导体一部分时，由于光生载流子浓度梯度的不同而引起载流子的扩散运动。光电探测器是利用半导体P—N结光生伏特效应而制成的探测器，简称PV（Photovoltaic）探测器。按照对光照敏感“结”的种类不同，又可分为PN结型、PIN结型、金属一半导体结型(肖特基分垒型)和异质结型：最常用的光电探测器有光电池、光电二极管、光电三极管、PIN管、雪崩二极管等。光电探测器按使用要求不同可分为两类，一类是用作能源和探测的光电池；另一类是主要作为光电信号变换的光电探测器，如光电二极管、光电三极管等。<2>、光电探测器的基本特性伏安特性光电探测器在不同照度下的伏安特性曲线如图4-1所示。■第三象限曲线：工作在光电导模式的光伏探测器的伏安特性。■第四象限曲线：工作在光电模式的光电探测器的伏安特性。由光电探测器的伏安特性得到其等效电路，如图4-2(a)所示。光电探测器等效于一个电流图4-1光照下的PN结伏安特性源（光电流）I图4-1光照下的PN结伏安特性通二极管包括暗电流Id、结电阻Rsh、结电容Cj及串联电阻Rs。一般，Rsh很大且Rs极小，忽略二者的影响，光电探测器的等效电路可简化为图4-2(b)所图4-2光电探测器等效电路（2）、光电子发射探测器光电子发射效应又称之为外光电效应，它是指当光照射某种物质时，若入射的光子能量足够大，它和物质中的电子相互作用，致使电子逸出物质表面，这就是光电子发射效应，逸出物质表面的电子叫做光电子。光电子发射探测器就是基于外光电效应的光电探测器，也叫真空光电探测器。在光辐射下，探测器内光敏材料的电子得到足够的光子能量后，就会逸出光敏材料表面而进入外界空间，在空间电场的作用下便形成电流。光电子发射探测器主要包括光电管、光电倍增管及微通道板光电倍增管。（3）、光电导探测器光电导效应是光子作用于光电导材料，形成本征吸收或杂质吸收，产生载流子，从而使半导体的电导率发生变化。利用光电导效应制作的光探测器称为光电导探测器，简称PC(Photoconductive)探测器，通常又称为光敏电阻。但与一般电阻器不同，它是有源器件，工作时要加以适当的偏流或偏压。光电导探测器可根据不同类型的光电导效应和材料差异分为本征型、杂质型、薄膜型和扫积型光电导探测器。光电导探测器在军事和国民经济的各个领域有广泛用途。在可见光或近红外波段主要用于射线测量和探测、工业自动控制、光度计量等；在红外波段主要用于导弹制导、红外热成像、红外遥感等方面。光电导增益G是表征光电导探测器特性的一个重要参数，它表示长度为L的光电导体两端加上电压V后，由光照产生的光生载流子在电场作用下所形成的外部光电流与光电子形成的内部电流（qN）之间的比值。在无光照时，常温下的样品具有一定的热激发载流子浓度，因而样品具有一定的暗电导率样品在有光照时由于吸收光子而产生的光声载流子浓度用n和p表示，光照稳定情况下的电导率为式中，q为电子电荷电量，为电子迁移率，为空穴迁移率。得到光电导率为2、利用热效应，简称热探测器:热探测器是不同于光子探测器的另一类光探测器。它是基于光辐射与物质相互作用的热效应制成的器件。热释电效应是指某些物质(例如硫酸三甘肪、锭酸樱、铝酸锡钡等品体)吸收光辐射后将其转换成热能，这个热能使晶体的温度升高，温度的变化又改变了晶体内品格的间距．这就引起在居里温度以下存在的自发极化强度的变化，从而在晶体的特定方向上引起表面电荷的变化，这就是热释电效应。热探测器探测光辐射包括两个过程：一是吸收光辐射能量后，探测器的温度升高；二是把温度升高所引起的物理特性的变化转变成电信号（如热敏电阻、测辐射热电偶）。与光子探测器相比，热探测器的主要缺点是：响应较低，响应时间校长，一般地，要同时得到灵敏度高、响应快的特性是困难的。然而自热释电探测器出现后，缓和了这一矛盾。热释电探测器的响应度和响应速度已比过去那些热探测器有了很大提高，因此热探测器的使用范围扩大了，延伸到原来部分光子探测器独占的领域，而且在大于14的远红外域更有广阔的用途。3、利用波的相互作用：这类探测器利用入射辐射的电磁场与一个参考辐射的电磁场在光敏材料中的相互作用。主要有光学外差探测及光学参量效应。

光学外差探测利用一个频率与被测相干辐射的频率相近的参考激光辐射在探测元件（通常由光电导材料、光生伏打材料或光电发射材料制成）中与被测辐射混频而产生差频。光学外差探测只受到散粒噪声的限制，因而探测率比直接探测或零差探测高几个数量级。参量效应可利用相干辐射在双折射晶体（例如KDP、LiNbO等）中的混频来增强被测弱信号或将其频率转换至容易探测的波段。（二）、光电探测器件的要求1、对可见光波段，特别是激光有很好的响应，对左右波长也有响应；2、结合图像采集卡，最大采集速率可达20帧/s。五、前端激光器概述（一）、激光器的组成1、泵浦系统:为了使工作介质中出现粒子数反转，必须用一定的方法去激励原子体系，使处于上能级的粒子数增加。一般可以用气体放电的办法来利用具有动能的电子去激发介质原子，称为电激励；也可用脉冲光源来照射工作介质，称为光激励；还有热激励、化学激励等。各种激励方式被形象化地称为泵浦或抽运。为了不断得到激光输出，必须不断地“泵浦”以维持处于上能级的粒子数比下能级多。2、工作物质:激光的产生必须选择合适的工作介质，可以是气体、液体、固体或半导体。在这种介质中可以实现粒子数反转，以制造获得激光的必要条件。3、谐振腔:有了合适的工作物质和激励源后，可实现粒子数反转，但这样产生的受激辐射强度很弱，无法实际应用。于是用光学谐振腔进行放大。所谓光学谐振腔，实际是在激光器两端，面对面装上两块反射率很高的镜。一块几乎全反射，一块光大部分反射、少量透射出去，以使激光可透过这块镜子而射出。被反射回到工作介质的光，继续诱发新的受激辐射，光被放大。因此，光在谐振腔中来回振荡，造成连锁反应，雪崩似的获得放大，产生强烈的激光，从部分反射镜子一端输出。下面以He-Ne激光器的结构举例：图5-1图5-1闭腔式He-Ne激光器结构图图5-2开腔式He-Ne激光器结构图图5-3半开腔式He-Ne激光器结构图（二）、谐振腔构成与分类光学谐振腔可分为：闭腔、开腔、气体波导腔，其中根据光束几何逸出损耗的高低，开腔又分为稳定腔、非稳腔、临界腔。（三）、开腔的稳定条件两块具有公共轴线的球面镜构成的谐振腔称为共轴球面腔。从理论上分析这类腔时通常认为其侧面没有光学边界，因此将这类谐振腔称为开放式光学谐振腔，简称开腔。利用变化矩阵算法，得：1、代入,可得：,引入所谓的g函数，将式子改写成：其中：,上式称为共轴球面腔的稳定性条件，式中当凹面镜向着腔内时，R取正值。当凸面镜向着腔内时，R取负值。2、非稳定腔条件：，即3、临界腔条件：，即（四）、激光谐振腔基本参数设计1、激光器选择：（1）、由于光电相位探测传感器是主要利用激光的相位来工作，因此选择气体激光器（如He-Ne激光器），因为气体激光器具有光束质量好、方向性好、单色性好、稳定性好(包括频率稳定性)、结构简单、使用方便、成本低、寿命长等优点，符合设计要求。（2）、由于稳定腔几何偏折损耗很低且镜面上的场分布可用高斯函数描述，可以用高斯模的匹配问题来解决光学匹配。因此用稳定腔激光器。条件推导：设谐振腔长度为L，谐振腔参数分别为，谐振腔本征波长，推导、、、、的数学表达式。--图5-4谐振腔示意图推导过程：共焦场的振幅分布由下式确定：对基模：可见共焦场基膜的振幅在横截面内由高斯分布函数所描述。定义在振幅的的基模光斑尺寸为：式中为镜上基模的光斑半径。在共焦腔的中心达到极小值：由上图所示可得：则由上式可解得：,,将,转化为,，再代入可得：，。按式中共焦腔中基模的光斑尺寸为：，将代入有：可用腔的参数表示如下：（3）、设计一个He-Ne激光器，输出端为一平面镜，要求束腰直径：2=0.2mm，L=500mm，计算第一反射镜曲率半径，并指明束腰的位置。,，，因为，所以束腰在无穷远处。六、高斯模的匹配问题（一）、高斯模匹配的意义由激光器的谐振腔所产生的高斯光束注入到另一个光学系统时(例如周期序列的光学传输线、作为干涉仪的谐振腔、在非线性光学实验中将入射高斯光束聚焦到非线性晶体上时，要求有一定的光斑半径，等等)，还涉及到高斯模的匹配问题。当实现模匹配时，一个入射的高斯模，只能激起第二个系统的一个相对应的高斯模，而不激起系统的其他模式。这时，入射模的能量将全部转给系统的对应模式而不发生向系统其他模式的能量转换。如果没实现模式匹配，入射模将激起第二个系统多个不同的模式发生模式转换，即所谓模交叉，从而降低了入射模的锅台系数，增加了损耗。（二）、高斯模匹配原理光学传输线和干涉仪都具有自己的高斯模，如以和表示高斯光束Ⅰ和高斯光束Ⅱ的腰斑尺寸，如下图6-1，如果在期间适当位置插入一个适当焦距的透镜L后，光束Ⅰ和Ⅱ互为共轭光束，则透镜L实现了两个腔之间的高斯模匹配。当实现模匹配时，一个入射的高斯模，只能激起第二个系统的一个相对应的高斯模，而不激起系统的其他模式。这时，入射模的能量将全部转给系统的对应模式而不发生向系统其他模式的能量转换。如果没实现模式匹配，入射模将激起第二个系统多个不同的模式发生模式转换，即所谓模交叉，从而降低了入射模的耦合系数，增加了损耗。图6-1高斯模匹配原理示意图下面讨论两个腔的模匹配问题。如上图，设两个高斯模的腰部位置和腰斑尺寸为已知，其中一个腔中的光斑半径，它与透镜的距离为，(只与腔参数有关，除与腔参数有关外，还与透镜至腔反射镜之间的距离有关)；另一个腔的相应参数和。在束腰部，相应的复光束多数和均为纯虚数(因为在这里，波阵面的曲率半径为无限大)。由下式表示。对入射光束：；对出射光束：，；由高斯光束薄透镜变换公式有：，将其化简并按照虚部实部分开，得：，将和代入上面两式：（1）（2）将（2）式代入（1）式可得：，其中如果两个腔的位置已经固定，即两个腰斑之间的距离：可以得到：将上式两边平方，并令：，得：这就是之间的关系。（三）、圆形镜稳定腔He-Ne激光器输出光强分布特性当腔的菲涅尔数时，圆形镜共焦腔自再现模由下述拉盖尔-高斯函数所描述：式中为镜面上的极坐标；为归一化常数；；为共焦腔长（——镜的焦距）；为缔合拉盖尔多项式。相应的本征值：光在激光谐振腔中振荡的特定形式称为激光的模式。它包括纵模和横模2种。前者代表激光器输出频率的个数，后者代表激光束横截面的光强分布规律。根据模的数目，纵模又分为单纵模和多纵模；横模也分为基模和高阶模。图6-2谐振腔示意图一个理想激光器的输出应该只包含单纵摸和基模，这样的激光才能充分体现极好的单色性、方向性和相干性。其光束的光强分布呈单一的高斯分布。但实际上，大多数激光器都是多模运转的，其光束的光强分布是不均匀的，呈现出多峰值现象。激光的模式结构虽然受多种因素影响，但谐振腔的结构和性能是主要的控制因素。光在谐振腔内往返振荡的过程中，谐振腔两端的反射镜边缘会引起圆孔衍射。由于这种多次的衍射效应导致光束在横截面上的光强分布变得不均匀。将激光束投到屏上，我们可以发现光斑中有1个或多个亮点。只有1个亮点的叫做基模，记作；2个或2个以上亮点的叫做高阶模或多横模。模沿幅角方向的节线数目为，沿径向的节线数目为，各节线圆沿方向不是等距分布的。图6-2谐振腔示意图设有如图6-2所示的谐振腔，腔长为，反射镜的直径，为腔内传播的是一高斯光束，该光束在镜面上的电矢量振幅A的分布为：而光强的分布为：这种由于衍射效应使光束向边缘处弥散而形成的光能量损耗称为衍射损耗设初始光强为，腔内往返一周后，光强衰减到，则定义平均单程功率损耗率为：,估算谐振腔的单程衍射损耗为：，式中为菲涅尔数。图6-3衍射损耗与关系衍射损耗与的关系比较复杂，通常将计算结果画成曲线图。图6-4画出了圆截面共焦腔和圆截面平行平面镜腔的—曲线。横坐标为数，纵坐标为单程衍射损耗。由图利用上式可以计算出光强。（四）、扩束系统结构如图6-4，透镜1将在焦平面入射的激光束散射为束腰为,分散角为。（1），是激光束入射到的半径，是和出射束腰之间的距离。是透镜的焦距。束腰以更长的焦距射到透镜后焦平面。以为束腰的高斯光束将由光束扩展器进行准直，高斯光束在光束扩展器作用下的准直率：其中，经过光束扩展器后的束腰和分散角分别为：（2）将（1）代入（2）中：从这些式子可以看出，高斯光束的准直率不仅仅与扩束系统有关，还与激光束的位置、参数以及透镜性质有关。焦点F焦点F透镜1透镜2激光束图6-4七、微透镜阵列器件基本原理和参数选取基本参数：数值孔径；总孔径：；焦距：；入射波长：微透镜阵列：阵列子透镜尺寸：（一）、微透镜阵列器件工作原理微透镜列阵是由通光孔径及浮雕深度为微米级的透镜组成的列阵，它不仅具有传统透镜的聚焦、成像等基本功能，而且具有单元尺寸小、集成度高的特点，使得它能够完成传统光学元件无法完成的功能，并能构成许多新型的光学系统。微选镜列阵可分为折射型微透镜列阵与衍射型微透镜列阵两类。衍射微透镜列阵利用其表面波长量级的三维浮雕结构对光波进行调制、变换，具有轻而薄、设计灵活等特点。作为功能元件，在波前传感、光聚能、光整形等多种系统可得到广泛应用。微透镜阵列将一个完整的激光波前在空间上分成许多微小的部分,每一部分都被相应的小透镜聚焦在焦平面上,一系列微透镜就可以得到由一系列焦点组成的平面。（二）、光电探测器件与微透镜器件位置的确定利用像散元件(如柱面镜)产生的像散,在焦点附近像散光束出现轴向不对称性,在最佳焦点的两边出现水平方向或垂直方向的像散线。把被测点离焦量的变化转变为光斑不同方向光能的变化,经过光电探测元件探测,就可以得到离焦量像散法原理如图7-1所示：图7-1离焦量像散法原理示意图将光电探测器放在合适位置,使之在正焦时,光斑在其上为圆形,而在不同离焦情况下,探测器上的光斑形状发生不同的变化.将探测单元分为一个以分离线分离的四个象限,若四个象限接受的光强分别为.设探测单元归一化输出信号S为：（三）、质心坐标计算知道光腰尺寸0D和实际发散角θ，设计者就能通过下述公式得出任何沿Z轴传播光束的光斑直径：将上述结果和薄透镜公式或光线轨迹方程相结合，就可以对高斯光束或混合模式光束进行建模。这将节省设计周期，节约时间和费用。从非数值采样方法得到的分析结果会对激光束得出许多不同结论，但通过光束轮廓可以得出光束直径的数值采样。光束的XY扫描或二维阵列图像可以提供量化的光斑形状以及椭圆率。质心坐标可由下式计算出：其中，是子孔径内坐标处的像素灰度值；分别是像素在子孔径的和方向的坐标。由上式可得到光斑的质心。下面是平面波和非平面波通过微透镜阵列成像在光电探测器上的图像分布：图11侦测器正面侦测器微透镜阵列理想波前微透镜阵列侦测器正面侦测器待测波前图7-2图像分布八、程序设计假设每个微透镜足够小，光线通过透镜发生夫琅和费衍射，设平行平面光入射。（一）、编写计算程序（1）、矩孔夫琅和费衍射；（2）、圆孔夫琅和费衍射程序：利用Matlab编程运算：设透镜焦距，，矩形孔，圆形孔。为衍射屏上点离中心的距离。（1）、矩形孔clearN=400f=zeros(60,60);f(15:35,23:28)=1;F=fft2(f,N,N);F2=fftshift(abs(F));figure(2)；imshow(log(abs(F2)),[18])；(2)、圆形孔：N=1024;f=zeros(32,32);forx=1:32fory=1:32if((x-16)^2+(y-16)^2)<=256f(x,y)=1;endendendF=fft2(f,N,N);F2=fftshift(abs(F));figure(2)；imshow(log(abs(F2)),[19])；（二）、尽可能用两种不同方法进行数字运算并比较精度1、物理光学：（1）矩形孔：透镜焦平面上的光场复振幅为：式中，是观察屏中心点处的光场复振幅；分别是矩形孔沿、轴方向的宽度；、分别为：，则在点的光强度为：式中，是点的光强度，且有衍射光强分布：轴：，轴：中央亮斑：（2）、圆形孔：设圆孔半径为，圆孔中心位于光轴上，则圆孔上任一点的位置坐标为，与相应的直角坐标的关系为：观察屏上任一点位置坐标与相应的直角坐标的关系为：由此光场复振幅在经